НЕУПРУГИЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ РАСПАД ЧАСТИЦ

Неупругие взаимодействия. Распад частиц [c.66]

Образование п-мезонов происходит, когда энергия первичной частицы больше порогового значения (- 300 Мэе). Число я-мезонов, образованных на одно неупругое взаимодействие, сильно зависит от начальной энергии и возрастает с увеличением энергии. При энергиях, больших 30 Гэв, выход я-мезонов составляет около 80% общей множественности (табл. 15.11). В результате неупругого взаимодействия образуются я+-, я -и я°-мезоны. Время жизни нейтрального я°-мезона очень мало (т=2,1-10 сек). Практически он сразу же распадается на два у-кванта. Поэтому при расчете защиты я°-мезоны не рассматриваются, однако распадные у-кванты инициируют электронно-фотонный каскад в защитных средах, и в некоторых случаях необходимо учитывать дозу фотонного излучения. я -Мезоны теряют свою энергию на ионизацию атомов среды кроме того, они могут испытывать неупругие взаимодействия с ядрами среды и, в [c.247]

А3.6. Столкновения. Под столкновениями понимают разнообразные процессы взаимодействия между телами, не обязательно сопровождающиеся непосредственным соприкосновением тел. При этом тела, находящиеся на достаточно большом расстоянии друг от друга, рассматриваются как свободные. Сближаясь, тепа взаимодействуют между собой, в результате чего они могут соединиться в одно тело (абсолютно неупругий удар), могут возникать новые тепа (например, распад частиц или реакции химические, ядер-ные), тела могут разойтись, изменив свое внутреннее состояние или не изменив его. Столкновения без изменения внутреннего состояния тел называются абсолютно упругим ударом. Абсолютно упр е столкновения обладают свойством обратимости (во времени), присущим всем консервативным системам. [c.36]

Примером неупругих взаимодействий является взрыв, выстрел из ружья, а в атомных явлениях радиоактивный распад. При распаде ядра его энергия уменьшается на некоторую определенную величину Де. Измерения энергии частиц, возникающих в результате радиоактивного Рис.9. Скорость осколка при распаде ле- распада показали, ЧТО При некото-тящей частицы. рых типах распада сумма кинетиче- [c.67]

Взаимодействия между частицами обусловливают необозримое количество самых разнообразных процессов н взаимопревращений. Они делятся на три большие группы упругое рассеяние, неупругие процессы и распады. [c.513]

По совр, представлениям, партоны есть не что иное, как кварки и глюоны. В применении к Э. в. адронов кварковая модель даёт хорошо согласующиеся с экспериментом предсказания не только для магн. моментов частиц, но и для вероятностей радиац. распадов адронов, для сечений упругого и глубоко неупругого рассеяния электронов. При Э. в. фотон взаимодействует с входящими в состав адронов кварками. При этом в жёстких процессах получившие в результате взаимодействия большую энергию кварки и испускаемые ими глюоны образуют струи адронные. [c.542]

С помощью Э. в. осуществляется взаимодействие положительно заряженных ядер и отрицательно заряженных электронов в атомах и молекулах. Тем самым Э. в. определяет (на основе законов квантовой механики) возможность устойчивого состояния таких микроскопич. систем. Размеры и существ, образом определяются величиной электрич. заряда электрона (так, Бора радиус равен где —масса электрона). Эл.-магн. природу имеют фотоэффект, явления ионизации и возбуждения атомов среды быстро движущимися заряж. частицами, процессы расщепления ядер фотонами, реакции фоторождеиия мезонов, радиационные (с испусканием фотонов) распады элементарных частиц и возбуждённых состояний ядер, упругое и неупругое рассеяние электронов и мюонов на ядерных мишенях и т. п. [c.540]

В задаче об упругом соударении двух частиц рассматривается такой случай, в котором после короткого взаимодействия (в момент удара) массы покоя частиц остаются неизменными. Все остальные случаи следует отнести к области неупругих ударов, при которых могут изменяться энергии покоя соударяющихся частиц и даже могут появляться новые частицы в результате удара ( распад ). Сюда, конечно, следует отнести классический случай полностью неупругого уаара, когда масса покоя образовавшейся частицы возрастает. [c.554]

Благодаря сильному взаимодействию между всеми составляющими ядро частицами (нуклонами) и его бесструктурности, ядро можно сравнить с каплей жидкости [19]. Когда падающая частица захватывается ядром, то образуется неустойчивое составное ядро , которое возбуждено как за счет кинетической энергии падающей частицы, так и за счет ее энергии связи в ядре-мишени. Время жизни составного ядра достаточно велико для того, чтобы падающая частица успела потерять свою индивидуальную энергию, а следовательно, и свою индивидуальность. Поэтому, каким образом распадается в дальнейшем составное ядро, зависит только от его состава и степени его возбуждения и вовсе не зависит от того, каким образом оно образовалось. Существование составного ядра прекращается с испусканием одного или многих фотонов или частиц. Если испускается частица, то она может оказаться (но не обязательно) частицей того же сорта, что и падающая. В первом случае окончательная реакция состоит в рассеянии падающей частицы это рассеяние будет упругим или неупругим, в зависимости от того, сохранило ли ядро после рассеяния свою первоначальную или же приобрело большую внутреннюю энергию ). Если же испущенная частица отличается от падающей, то происходит ядерное превращение, например [c.36]

Если квазичастица движется над поверхностью Ферми, она может за счет взаимодействия с др. частицами неупруго рассеяться, передав им свою энергию е, что удобно рассматривать как процесс распада данной квазичастицы на ряд квазичастиц и дырок. Теряя энергию, квазичастица опускается на поверхность Ферми. Возможность распада означает, что квазичастица обладает конечным временем жизни т и затуханием у ti jr. Однако при р — Ро)1Ро "К 1-затухание Y (Р — P< Y р1 е вне зависимости от величины взаимодействия, и нонятие квазичастицы имеет смысл. [c.542]

ГЛЮОНЫ (от англ. glue — клей), гипотетич. электрически нейтр. ч-цы, со спином 1 и нулевой массой покоя, являющиеся переносчиками сильного вз-ствия между кварками. В совр. теории сильного вз-ствия — квантовой хромодинамике предполагается существование восьми Г., обладающих квант, хар-кой цвет . Обмен Г. между кварками меняет цвет кварков, но оставляет неизменными все остальные квант, числа (электрич. заряд, странность, очарование , красоту ), т. е. сохраняет тип кварков (их аромат ). Так как Г. обладают цветом , они могут непосредственно взаимодействовать друг с другом путём порождения и поглощения Г. (глюонного поля). Экспериментально Г. проявляются в глубоко неупругих процессах. На долю Г. должно приходиться, напр., ок. 50% всей энергии покоя протона. Вследствие удержания цвета Г. не существуют в свободном состоянии, и, напр., ири аннигиляции кварка и антикварка, образующих мезон, родившиеся Г. превращаются в адронные струп. Такие струи были обнаружены прп распаде ипсилон-частицы. -А- В. Ефремов. ГОД, промежуток времени, соответствующий периоду обращения Земли вокруг Солнца. Тропический Г.— промежуток времени между двумя последоват. прохождениями Солнца через точку весеннего равноденствия — равен 365,242 ср. солн, суток, т. е. равен 31556925,9747 с. ГОДОГРАФ (от греч. ho dos — путь, движение и grapho — пишу) в механике, кривая, представляющая собой геом. место концов переменного (изменяющегося со временем) вектора, [c.129]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...