Соударение абсолютно неупругое

Часто в подобных случаях предполагают, что соударение абсолютно неупругое и происходит слипание ударяющего тела с ударяемым. В этом случае по формулам (VII.6) получается [c.309]

Груз массы т математического маятника начинает движение из крайнего верхнего своего положения без начальной скорости. В наинизшей точке своей траектории груз претерпевает абсолютно неупругое соударение с материальной точкой такой же массы т. Пре- [c.136]

Брусок массы т, движущийся вдоль горизонтальной шероховатой плоскости со скоростью уо, ударяет в неподвижно стоящий брусок такой же массы Считая соударение брусков абсолютно неупругим и полагая коэффициент трения скольжения брусков по опорной поверхности равным f, определить расстояние L, которое пройдет каждый из брусков с момента их соударения до полной остановки. [c.137]

Однородный куб с ребром / = 1 м скользит без начальной скорости по гладкой опорной плоскости, наклоненной к горизонту под углом а=45°, и проходит расстояние L = l,16 м до соударения с упором В. Считая удар куба об упор абсолютно неупругим, определить угловую скорость (О вращения куба сразу после удара. [c.137]

Введем и в формулу изменения кинетической энергии при абсолютно неупругом прямом центральном соударении двух тел. Потерянная скорость тел М и М2 соответственно равна U =Vi—v/ и ii2= — 2 = —v/. Непосредственные вычисления указывают, что по- [c.135]

Когда происходит соударение тел, возникают деформации и силы, принципиально ничем не отличающиеся от тех, которые возникают во всех случаях, когда при непосредственном соприкосновении тел эти тела сообщают друг другу ускорения однако эти силы действуют только кратковременно. Между тем лишь длительное отсутствие деформаций и упругих сил является характерным признаком состояния невесомости. Если происходит со ударение тел, находящихся в состоянии невесомости, между соударяющимися телами действуют упругие силы только до тех пор, пока тела не вышли из соприкосновения (при абсолютно упругом ударе) или не стали двигаться как одно целое (при абсолютно неупругом ударе) только в течение очень короткого времени соударяющиеся тела при соприкосновении сообщают друг другу различные ускорения. Но все же, строго говоря, для состояния невесомости характерно, что все тела испытывают одинаковое ускорение не все время, а исключая те короткие промежутки времени, когда происходят соударения, которые приводят к деформациям соприкасающихся тел, вызывающим появление упругих сил взаимодействия. [c.188]

АБСОЛЮТНО НЕУПРУГИЕ СОУДАРЕНИЯ ( = 0) 283 [c.283]

Абсолютно неупругие соударения (R = 0). Гипотеза Ньютона, согласно которой коэффициент восстановления при ударе зависит только от свойств материала соударяющихся тел и не зависит от их конфигурации и скорости соударения, в течение последних десятилетий подверглась существенному пересмотру (см., например, [16] и цитированную там литературу). Опыты указывают на то, что даже в таком сравнительно простом случае, как случай удара шара о плоскость, величина коэффициента восстановления, в зависимости от скорости удара меняется в широких пределах. Вопросы соударения тел, обладающих плоскими или цилиндрическими поверхностями, исследованы до настоящего времени еще мало, и данных по определению соответствующих коэффициентов восстановления в литературе найти не удается. Однако на основании уже выполненных работ можно утверждать, что для реальных кинематических пар коэффициент восстановления существенным образом зависит как от скорости соударения и формы элементов [c.283]

АБСОЛЮТНО НЕУПРУГИЕ СОУДАРЕНИЯ (к = 0) 287 [c.287]

АБСОЛЮТНО НЕУПРУГИЕ СОУДАРЕНИЯ (R 0) 289 [c.289]

Возможные значения коэффициента восстановления располагаются в промежутке от О до 1. Значение й = О соответствует случаю, когда при ударе происходит слипание материальных точек и их относительная скорость после удара равна нулю такой удар называется абсолютно неупругим. При другом крайнем значении коэффициента восстановления к 1) относительная скорость материальных точек после соударения меняет знак, но сохраняет свою величину в этом случае удар называется абсолютно упругим. В промежуточных случаях, когда О < й < 1, удар называется не вполне упругим. [c.306]

Примем значение амплитудного критерия, соответствующее случаю абсолютно неупругого соударения R = 0), за теоретическое, тогда [c.72]

Предельные случаи соударения тел называются абсолютно упругим и абсолютно неупругим (й = 0). [c.203]

Если процесс соударения разделить на два этапа - этап нагрузки, когда dP dt > 0 (см. рис. 6.7.1, б - левее штриховой вертикали), и этап разгрузки, когда dP dt < 0 (на том же рисунке -правее штриховой вертикали), то к = 82 8 , где iS l и 2 - импульсы, соответствующие обоим этапам. Удар называют упругим, если А=1, и абсолютно неупругим, если А=0. [c.408]

Другой подход заключается в замене тела G некоторой моделью с одной степенью свободы. Он используется, в основном, в том случае, если нагрузки вызваны ударом некоторого другого тела. При этом процесс соударения полагается абсолютно неупругим. Соответствующая методика базируется на двух положениях. [c.410]

Абсолютно упругий удар. Абсолютно упругий удар протекает в два этапа. Первый этап — от начала соприкосновения шаров до выравнивания их скоростей — протекает так же, как и при абсолютно неупругом ударе, с той лишь разницей, что силы взаимодействия (как силы упругости) зависят только от величины деформации и не зависят от скорости ее изменения. Пока скорости шаров не сравнялись, деформации будут нарастать, а с ними будут нарастать и силы взаимодействия, замедляющие один шар и ускоряющие другой. В момент, когда скорости шаров сравниваются, силы взаимодействия будут наибольшими. С этого момента начинается второй этап упругого удара деформированные тела действуют друг на друга в том же направлении, в каком они действовали до выравнивания скоростей. Поэтому то тело, которое замедлялось, будет продолжать замедляться, а то тело, которое ускорялось, будет продолжать ускоряться до тех пор, пока деформации полностью не исчезнут. При восстановлении первоначальной формы тел весь запас потенциальной энергии вновь переходит в кинетическую энергию шаров. Таким образом, при абсолютно упругом ударе тела не изменяют своей внутренней энергии (не нагревается). Это положение принимают в качестве более общего определения абсолютно упругого соударения соударение, не сопровождающееся изменением внутренней энергии тел, называют упругим. [c.165]

Нельзя полагать, что Декарт пришел к своим правилам умозрительно в опубликованных им сочинениях и в переписке он часто ссылается на данные наблюдения и опыта, некоторые опыты он ставил сам. Как и Галилей, Декарт учитывал, что различные неустранимые помехи не дают нам возможности наблюдать явления в чистом виде , поэтому его не смущало расхождение сделанных им выводов с опытом. Он подчеркивал, что его правила предполагают, что два тела абсолютно тверды (т. е., видимо, абсолютно упруги) и удалены от всех других тел, которые могли бы мешать или содействовать их движению, в действительности же этого быть не может. Но такие оправдания не могли быть убедительными даже при скромных экспериментальных возможностях того времени правила Декарта были в слишком резком противоречии с опытом, так как в них не учитывалось направление (знак) скорости, не уточнялся характер соударения (упругое, неупругое). [c.99]

По современным представлениям, наиболее вероятен следующий механизм взаимодействия молекул набегающего потока с поверхностью спутника. Частица при соударении отдает практически всю свою энергию и приходит в температурное равновесие с местом удара (несколько теперь нагретым). Когда это нагревание пройдет, частица выходит в пространство с тепловой скоростью, равной тепловой скорости молекул оболочки спутника. Так как эта тепловая скорость существенно меньше тепловой скорости наружных частиц, то можно идеализировать эту картину гипотезой абсолютно неупругого удара, когда частицы полностью теряют свою энергию при столкновении со спутником (и не отражаются). [c.37]

Это отражает свойства абсолютно неупругого соударения момент сил зависит только от величины и положения относительно спутника сечения S(6y), потому с(6у) не изменяется при указанном повороте. Из вида W2 и [c.43]

Определение 2. Соударение шаров называется абсолютно неупругим, если непосредственно после соударения относительные скорости шаров равны нулю. То есть после соударения шары перемещаются вместе. Такая модель, например, может описывать соударение мягких пластилиновых шариков. [c.158]

Мы воспроизведем идею доказательства теоремы Гюйгенса о сохранности суммарного импульса для абсолютно неупругого удара (сам Гюйгенс рассматривал упругие соударения). В этом [c.6]

Здесь е — некоторый безразмерный коэффициент, заключенный в промежутке от О до 1 и определяемый обычно из эксперимента. Так, например, Ньютон нашел, что при соударении стекла о стекло е= 15/16, при соударении мячиков, набитых шерстью, е = 5/9, при соударении железа о железо е тоже приблизительно равно 5/9. Число е называется коэффициентом восстановления. При е=0 будем иметь абсолютно неупругий удар, а при е=1 удар будет абсолютно упругим. [c.12]

В момент времени падения происходит соударение элемента о лоток. Примем удар абсолютно неупругим, происходящим в короткий промежуток времени А/, в течение которого сила соударения постоянна. [c.223]

Указанная классификация ударов является условной, поскольку в действительности ие бывает как абсолютно упругих, так и абсолютно жёстких тел. Следовательно, характер соударения реальных тел будет всегда иметь признаки одновременно трёх указанных выше видов и принятая классификация позволяет лишь условное разделение их по соотношениям деформаций и величинам коэфициентов восстановления. Для абсолютно упругого удара /Се = 1, а неупругого Кв — 0. [c.701]

Груз веса Я = 0,1 кН установлен на двух одинаковых пружинах жесткости с=250 кН/м каждая. На этот груз с высоты h — м сбрасывают дрзтой груз такого же веса Р. Пренебрегая сопротивлениями, определить амплитуду А вертикальных колебаний двух грузов после их абсолютно неупругого соударения. [c.85]

Две материальные точки одинаковой массы, движущиеся относительно инерци альной системы отсчета Охуг со скоростями И = 1 + 2/ + Зй и vi = i—2/—3/i. испытывают абсолютно неупругое соударение. С какой [c.135]

Заметим, что при абсолютно упругом ударе ( =1) fill s, следовательно, сохраняется кинетическая энергия шарика. Абсолютно неупругий удар характерен тем, что после соударения тела имеют одинаковую скорость. [c.132]

Удар точки о преграду мож1Но рассматривать как наложение мгновенной связи, а прямое цештральное абсолютно неупругое соударение тел как наложение длительной связи, так как после удара тела соприкасаются друг с другом и этим соприкосновением осуществляется связь, наложенная на систему тел в начале удара. [c.135]

При соударении таких тел (например, глиняных шаров) происходит следующее. В момент столкновения возникают быстрые деформации — шары будут быстро сжиматься поэтому возникают значительные силы, которые будут сообщать обоим шарам ускорения, направленные в противоположные стороны. Так будет продолжаться до тех пор, пока скорости шаров не окажутся равными. В этот момент деформации шаров перестанут изменяться, а значит, исчезнут и силы (так как они существуют только до тех пор, пока деформации изменяются). Поэтому перестанут изменяться и скорости шароз и оба шара будут продолжать двигаться с одинаковой скоростью. Это и есть случай абсолютно неупругого удара. [c.146]

Выясним, как изменяется полная энергия шаров при центряльрюм абсолютно неупругом ударе. Поскольку в процессе соударения шаров между ними действуют силы, зависящие не от величин самих деформаций, а от скоростей деформации, т. е. силы, подобные силам трения, то ясно, что закон сохранения энергии в его механическом смысле не должен соблюдаться. Действительно, кинетическая энергия двух шаров до удара [c.148]

Рассмотрим теперь абсолютно неупругий удар при больингх скоростях, когда V сравнимо с с (конечно, при этом мы уже не имеем в виду конкретно удар глиняных шаров, которым нельзя сообншть скоростей, сравнимых с с). К случаю абсолютно неупругого удара близки некоторые типы соударений микрочастиц. [c.148]

Соударение таких тел происходит следуюпшм образом. Как и при абсолютно неупругом ударе, будут возникать деформации соударяющихся тел и в результате этого силы, изменяющие скорости тел. Так будет продолжаться до тех пор, пока скорости обоих тел не окажутся равными. Но с этого момента все будет происходить иначе. При абсолютно неупругом ударе в момент, когда скорости станут равны, силы, зависящие от скоростей изменения деформаций, исчезают, так как скорости изменения деформаций обратились в нуль, и скорости тел в дальнейшем остаются равными. В случае же упругого удара в этот момент силы ие исчезнут, так как они зависят от де( юрмаций, которые не исчезли, и скорости будут продолжать изменяться в том же направлении, что и раньше. Поэтому шары будут отодвигаться друг от друга и деформации будут уменьшаться, пока вовсе не исчезиуг. К этому моменту упругие силы, возникающие в шарах, совершат такую же положительную работу, какая была затрачена на деформацию. Вся кинетическая энергия, которой обладали тела до удара, снова превратится в кинетическую. Правда, при этом часть кинетической энергии может быть связана с движением деформированных частей обоих тел, т. е. с упругими колебаниями самих тел, а не с движением тела как целого. Но если соударяющиеся тела достаточно упруги и скорости до удара невелики, то эта энергия бывает очень незначительна и кинетическая энергия движения тел как целого после удара практически оказывается равной кинетической энергии до удара. [c.153]

О ае 1. Если ае = О, то удар называется абсолютно неупругим. В этом случае процесс соударения состоит только из первой фазы когда тела достигнут максимального сближения, восстановления их формы не происходит и оба тела движутся как одно целое. При ае = 1 удар называется абсолютно упругим. Здесь во второй фазе удара происходит полное восстановление формы тел, нормальная составляющая относительной скорости точек контакта достигает доударной абсолютной величины. Промежуточные случаи О < ае < 1, характерные для реальных физических тел, называют неупругим ударом. [c.425]

Под квазапластическим ударом понимается процесс бесконечного числа учащающихся соударений убывающей интенсивности, заканчивающихся за конечный промежуток времени. По истечении этого промежутка частица оказывается на поверхности, подобно тому как это произошло бы в случае абсолютно неупругого ( чисто пластического ) удара (R = 0). Интервал, отвечающий квазипластическому удару. [c.25]

Коэффициент если одновременно выполнены два условия а) достаточно велика доля молекул, отражающихся от спутника по законам, отличным от абсолютно неупругого соударения, б) форма спутника отличается от двоякосимметричной (то есть спутник, хотя и обладает осью симметрии, но выглядит по-разному с носа и кормы). Так как условие а) скорее всего не выполняется, то можно, видимо, считать, что 2 [c.233]

III. На идеально гладкой горизонтальной плоскости лежит шар массой М. На него налетает шар массой т, движущийся со скоростью V. Происходит абсолютно неупругий удар. Найти KOj Tb шаров после соударения. [c.101]

А. п. может протекать обратимо (см. Обратимый процесс) и необратимо. В случае обратимого А. п, энтропия системы остаётся постоянной, в необратимых — возрастает. Поэтому обратимый А. п. наз. также изоэнтро-нийным процессом. АДИАБАТИЧЕСКОЕ РАЗМАГНИЧИВАНИЕ (адиабатное размагничивание), метод охлаждения, применяемый гл. обр. для получения темп-р ниже 1К. См. Магнитное охлаждение. АДИАБАТНАЯ ОБОЛОЧКА, оболочка, не допускающая теплообмена между рассматриваемой системой (физ. телом) и внеш. средой. Абсолютной А. о., полностью теплоизолирующей тела, не существует. Для теплоизоляции применяют обычно в-ва с низкой теплопроводностью (асбест, пеностекло и др.), сосуды Дьюара или пользуются спец. методами (напр., в плазм, установках контакту высокотемпературной плазмы со стенками установки препятствует сильное магн. поле). АДРОННЫЕ СТРУИ, направленные пучки адронов, образующиеся при соударении ч-ц высокой энергии (напр., при аннигиляции пары е+ е в адроны) в глубоко неупругих процессах или при столкновении двух адронов характеризуются малыми (<500 МэВ/с) перпендикулярными (к оси пучка) составляющими импульсов входящих в струю ч-ц и большими (>1 ГэВ/с) продольными составляющими импульсов. А. с. возникают в процессе превращения в бесцветные адроны цветных кварков и глюонов путём рождения из вакуума большого числа виртуальных пар кварк-антикварк. См. Квантовая хромодинамика. [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...