Столкновения неупругие, эффективное сечение

Столкновения неупругие, эффективное сечение 162 и д. [c.416]

Вероятность неупругого столкновения также характеризуется эффективным сечением соответствующего процесса. Так вводится понятие эффективного сечения по отношению к процессу ионизации [c.27]

Опыты показывают (см. 78), что эффективные сечения, характеризующие неупругие столкновения 1-го рода атомов с нейтральными атомами или ионами, значительны лишь при больших энергиях сталкивающихся частиц эффективные же сечения атомов по отношению к неупругим столкновениям [c.431]

Фиг, 4.21, Эффективное сечение неупругого электронного столкновения в зависимости от энергии выше порога (Е — АЕ). Следует отметить различный вид кривых для разрешенного перехода е -Ь N2 (X 2g) (B Su) +2е в запрещенного перехода е-Ь N2 (X 2g)N2 (С П )-Ь е. Этот вид кривых является характерным для разрешенных и запрещенных переходов. [c.160]

Неупругое столкновение может быть обобщено на переходы в несвязанные состояния. Зависимость эффективного сечения от 11-1280 [c.161]

Сравнительно большое эффективное сечение неупругого столкновения и высокая скорость электронов приводят к тому, что присут-ствие даже небольшого числа электронов приводит к резкому сокращению времени установления равновесия между возбужденными энергетическими уровнями. Время же прихода к равновесию поступательных степеней свободы в системе электронов и ионов значительно больше, так как столкновения электронов с ионами сопровождаются лишь небольшой передачей импульса. Однако для лучистого переноса запаздывание установления равновесия между электронами и ионами чаще всего несущественно. Оно влияет главным образом на допплеровское уширение линий, которое, вообще говоря, перекрывается уширением, связанным со столкновениями электронов с тяжелыми частицами (см. 11.3). Для определения времени установления равновесия нри очень низких плотностях газов иногда важно рассматривать время, необходимое для прохождения фотоном наперед выбранных интервалов пространства. [c.359]

В работах [54] теоретически вычисляются эффективные сечения неупругих столкновений Аг — Аг и Не — Не и проводится сопоставление с экспериментальными данными [51, 52]. Данные по сечениям ионизации при соударениях ионов и атомов с энергиями порядка нескольких сотен эв и выше имеются в обзоре [75]. [c.340]

НЕУПРУГОЕ РАССЕЯНИЕ, столкновение ч-ц, сопровождающееся изменением их внутр. состояния, превращением в др. ч-цы или дополнит, рождением новых ч-ц. Н. р. являются, напр., возбуждение или ионизация атомов при их столкновениях, яд. реакции, превращения элем, ч-ц при соударениях или множеств, рождение ч-ц. Для каждого типа (канала) Н. р. существует своя наименьшая (пороговая) энергия столкновения, начиная с к-рой возможно протекание данного процесса. Полная вероятность рассеяния при столкновении ч-ц (характеризуемая полным эффективным сечением рассеяния) складывается из вероятностей упругого рассеяния и И. р. при этом между упругими и неупругими процессами существует связь, определяемая оптической теоремой. С. С. Герштейн. НИЗКИЕ ТЕМПЕРАТУРЫ (криогенные температуры), обычно темп-ры, лежащие ниже точки кипения жидкого воздуха (ок. 80 К). Согласно рекомендации, принятой 13-м конгрессом Междунар. ин-та холода (1971), криогенными темп-рами следует называть темп-ры ниже 120 К. [c.467]

В первом приближении число таких дефектов, вызванных смещениями атомов в кристаллической решетке, пропорционально анергии, переданной веществу нейтронами при их замедлении. Действительно, при малых энергиях атомов отдачи их столкновения с другими атомами являются в основном упругими. Однако с ростом их энергии увеличивается вероятность неупругих столкновений, при которых энергия может передаваться в форме электронного возбуждения или ионизации. Таким образом, часть энергии расходуется не на повреждение кристаллической решетки. Кроме того, отклонение энергетической зависимости радиационной эффективности нейтронов от линейного закона обусловлено колебаниями энергетической зависимости сечений рассеяния, наличием анизотропии рассеяния и неупругого рассеяния нейтронов. Результирующая относительная энергетическая зависимость радиационной эффективности нейтронов 2д( ) в образовании элементарных дефектов для энергий Е> >0,1 Мэе приведена на рис. 9.19, кривая 1 (при нормировке [c.70]

Отношение вероятностей обмена энергией при столкновении двух различных атомов, как впервые показал Л. Д. Ландау, пропорционально ехр [—Д / Т , где Д — разность энергий рассматриваемых уровней соударяющихся атомов. Качественно процесс обмена энергией между атомами при их неупругом соударении можно описать следующим образом. Процесс столкновения двух атомов рассматривается как образование молекулы с потенциальными кривыми, показанными на рис. 11.5. Потенциальная энергия молекулы при сближении атомов опись взется кривой Ь а. Когда расстояние между атомами достигает значения потенциальная энергия молекулы изменяется и потенциал из притягивающего переходит в отталкивающий (ветвь 6а ). При этом атомы разлетаются, причем атом а возбуждается, а Ь переходит в основное состояние. Рассчитать такой процесс чрезвычайно сложно, так как неизвестен ход потенциальных кривых. Однако экспериментально установлено, что при точном совпадении уровней А = О эффективное сечение передачи весьма велико [c.98]

Теоретические вычисления эффективных сечений и параметров переноса наиболее легко выполняются в системе координат, связанной с центром масс. Однако многие экспериментальные измерения производятся в лабораторной системе координат, в которой частица В находится в состоянии покоя. Правило перехода между этими системами дается в приложении Г [уравнение (Г.21)] для упругих столкновений, т. е. для столкновений без изменения внутренней энергии. Для случая неупругих столкновений, при которых некоторое количество энергии Q преобразуется из внутренней энергии в кинетическую, Шифф [5] получил следующее выражение [c.136]

Рассматриваемый процесс противоположен предельному случаю комбинационного неупругого рассеяния фотона (см. 4.16.2). С другой стороны, данный процесс может пониматься как компто-новское рассеяние в поле иона, при котором после столкновения электрон остается со столь малой энергией, что не способен покинуть поле иона. Захваты в высокие и-состояния преобладают, потому что при этом доступен большой объем и требуются меньшие энергии обмена. Эффективное сечение может быть оценено из комптоновского эффективного сечения для энергии электрона, меньшей АЕ [см. соотношение (4.88)], и вероятности, что соударение имеет место на таком расстоянии от иона, что эта потеря энергии происходит в результате захвата. Для захвата медленных электронов на п-й водородный уровень [c.164]

Д. с. п. заряженных частиц (электронов и ионов). При классическом рассмотрении понятия эффективного сечения и Д. с. п. по отношению к упругим столкновениям заряж. ч-ц теряют смысл, т. к. вз-ствие ионов (эл-нов) с атомами (молекулами) может происходить и на расстоянии. В рамках квант, механики, рассматривая упругие вз-ствия заряж. ч-п, получают конечные значения для эфф. поперечного сечения и, следовательно, для Д. с. п., если вз-ствие убывает быстрее, чем 1/г . В плазме можно определить Д. с. п. для упругих вз-ствий, считая, что радиус действия поля рассеивающих центров не превышает дебаевского радиуса экранирования. По отношению к неупругим процессам Д. с. л. определяется ср. расстоянием, к-рое проходит ион (эл-н) при данной скорости, прежде чем примет участие в процессе. ДЛИННЫЕ ЛЙНИИ, см. в ст. Линии передачи. .. [c.180]

Представленный выше расчет является довольно грубым, поскольку он основан на предположении о том, что электрон теряет при столкновении часть своей энергии, равную б. Хотя данное условие выполняется при упругих столкновениях с атомами (в этом случае b = 2mfM), для неупругих столкновений это неочевидно [электрон-электронные столкновения не играют никакой роли в уравнении энергетического баланса (3.36), поскольку они просто перераспределяют скорости электронов без изменения их средней энергии]. Следует заметить, что упругие столкновения в действительности происходят намного чаш,е, чем неупругие (сечение упругих столкновений обычно много больше сечения неупругих столкновений). Однако доля энергии, теряемая при упругих столкновениях, очень мала. В самом деле, если бы упругие столкновения были основным механизмом охлаждения электронов, то основная часть энергии разряда тратилась бы на нагрев атомов, а не на их возбуждение, и разряд не был бы столь эффективным для накачки лазера. Другая причина, почему наши вычисления нельзя считать адекватными, состоит в предположении о максвелловском характере распределения, что не выполняется на практике [14]. Тем не менее в лазерах на нейтральных атомах и в ионных газовых лазерах отклонение от максвелловского распределения невелико, и в этих случаях в расчетах нередко используют максвелловское распределение. Однако в молекулярных лазерах, генерируюш,их на колебательных переходах, газ ионизован очень слабо и средняя энергия электронов мала Е ж 1 эВ, поскольку необходимо возбудить только колебательные состояния) по сравнению с энергией (10—30 эВ), необходимой для лазеров на нейтральных атомах и ионных газовых лазеров. Соответственно следует ожидать. [c.145]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...