Спектр резонансный 334, XII

Интегральный метод вынужденных колебаний применяют для определения модуля упругости материала по резонансным частотам продольных, изгибных или крутильных колебаний образцов простой геометрической формы, вырезанных из изделия, т. е. при разрушающих испытаниях. Последнее время этот метод используют для неразрушающего контроля небольших изделий абразивных кругов, турбинных лопаток. Появление дефектов или изменение свойств материалов определяют по изменению спектра резонансных частот. Свойства, связанные с затуханием ультразвука (изменение структуры, появление мелких трещин), контролируют по изменению добротности колебательной системы. Интегральный метод свободных колебаний используют для проверки бандажей вагонных колес или стеклянной посуды по чистоте звука. [c.102]

Таким образом, в прямоугольном помещении, ограниченном идеально жесткими стенками, существует дискретный спектр резонансных частот, определяемый выражением [c.360]

Следует отметить, что чем бли> е частота колебания (энергия) монохроматической спектральной линии, возбуждающей КР-спектр, к частоте (энергии) электронного перехода молекулы, т. е. к условиям резонанса, тем интенсивнее КР-спектр. В пределе он может перейти в спектр флуоресценции. Такие переходные спектры называются спектрами резонансного комбинационного рассеяния. В них наблюдается по несколько обертонов, т. е. переходы на уровни с "о =2, 3 и т. д. [c.50]

Дополнительное правило отбора Д1 = + 1 связано с резким падением вероятностей переходов. Для спектров резонансного комбинационного рассеяния (см. 9). Это ограничение становится более слабым и наблюдаются переходы с Ду= 10—15. [c.52]

Этот метод может быть использован для тех молекул, у которых в электронных спектрах поглощения (например, Ь, Вгг и т. д.) или спектрах резонансной флуоресценции, возбуждаемых лазерами (например, Ыг, НаЫ и т. д.), наблюдаются длинные серии электронно-колебательных переходов, связанных с высокими значениями и или и". [c.85]

На рисунках приведена с.хема энергетических состояний двухатомной молекулы (расстояние между электронными состояниями Е и Е" очень сильно уменьшено). Какие переходы, указанные стрелками, соответствуют спектрам резонансной флуоресценции [c.101]

Возникновение спектров при изменении энергетического состояния молекулы. Единицы измерения в спектроскопии. Области спектра (щкала магнитных колебаний), которые соответствуют изменениям различных энергетических состояний молекулы. Правила отбора для переходов между энергетическими состояниями. Вращательные, колебательные и электронные спектры поглощения и испускания. Спектры резонансной флюоресценции и комбинационного рассеяния. [c.266]

Условие удовлетворяется лишь при определенной длине волны Л или, что эквивалентно, частоте колебаний = си / тг. Поэтому решая уравнение (2.23), можно найти спектр резонансных частот исследуемого резонатора. [c.129]

Перейдем теперь к обсуждению характера поведения собственных значений уравнения (2.55), определяющих потери мод резонатора и спектр резонансных частот. [c.146]

Спектр резонансных частот резонатора определяется уравнением [c.151]

В реальных резонаторах, где волновые фронты искривлены, а полость содержит диспергирующую среду, спектр резонансных частот усложняется [3, 11, 12]. [c.12]

В-третьих, радиоспектроскопические методы могут хорошо сочетаться с изотопическим контролем, причем изменение изотопического веса компонента молекулы влечет изменение частоты вращательных спектров резонансного поглощения. В этом случае посторонние ядра или радикалы, имеющие одинаковую массу, не создают фона, маскирующего исследуемый изотоп. Кроме того, наличие посторонних примесей и инородных включений не изменяет измеряемой величины соотношения атомных весов компонент. Получаемая при этом точность определения соотношения атомных весов не ниже 1 %. [c.457]

При 77 °К во всех образцах появлялась тонкая структура линии резонансного поглощения, количество компонент в которой, а также расстояния между ними зависят от оптической однородности образца и его геометрии. На рис. , в показано расщепление спектра резонансного поглощения образца, дающего при 290 °К спектр, показанный на рис. 1,6. Ширина компонент линии составляла 2 э, расстояние между ними — 5 э. Такое расщепление линии может объяснить отмеченное в работе [3] уширение линии ферромагнитного резонанса вблизи температуры 77 °К- Механизм расщепления, вероятно, связан [c.158]

Интефальный метод вынужденных колебаний применяют для определения модулей упругости материала по резонансным частотам продольных, изгибных или крутильных колебаний образцов простой формы, вырезанных из материала изделия, т.е. при разрушающих испытаниях. Этот метод используют также для неразрушающего контроля небольших изделий абразивных кругов, турбинных лопаток. Появление дефектов или изменение свойств материалов определяют по изменению спектра резонансных частот. [c.215]

Рнс. 8. Скоростной спектр резонансного поглощения [c.186]

В работах [21—24] разработана теория зависящих от времени спектров резонансного вторичного свечения. Из полученных формул, а особенно из результатов проведенных на ЭВМ расчетов [21] этих спектров для конкретных моделей примесного центра, наглядно видно, каким образом по прохождении возбуждающего светового импульса последовательно возникают и накапливают интенсивность релеевское и комбинационное рассеяние, горячая люминесценция и обычная люминесценция. Вместе с тем зависящие от времени спектры РВС служат прекрасной иллюстрацией временного критерия Вавилова [3] различения рассеяния от люминесценции (дополненного, конечно, горячей люминесценцией). [c.336]

Разложение (42) является общим оно содержит все компоненты РВС, в том числе ОЛ ). Поэтому интерпретация произвольного члена в разложении (42) как резонансного комбинационного рассеяния (РКР) некоторого порядка (понимаемого в указанном выше смысле как та часть всего спектра резонансного рассеяния, которая соответствует испусканию вторичного фотона до окончания фазовой релаксации) была бы неправильной. Однако во многих актуальных случаях, по крайней мере для членов небольших порядков, такая интерпретация часто верна. Чтобы убедиться в справедливости сказанного, рассмотрим, например, случай больших стоксовых потерь. В этом случае при возбуждении в области максимума полосы поглощения и для частот 2 вблизи релеевской линии ОЛ можно не учитывать. В этом случае РВС в отмеченной области практически полностью определяется несколькими первыми слагаемыми в разложении (42), которое можно назвать РКР. Рассмотрим их подробнее. [c.342]

Изменение характеристик спектра резонансного поглощения [c.108]

Согласно (2.2.11) спектр резонансных частот эквидистантен разность между соседними частотами постоянна. Она равна [c.100]

Наряду с эффектом насыщения усиления следует учитывать и другие факторы, влияющие на формирование поля излучения в активном резонаторе. Так, например, дисперсия показателя преломления активной среды может приводить к так называемому эффекту затягивания частот [10], проявляющемуся в нарушении эквидистантности спектра резонансных частот резонансные частоты более плотно группируются вблизи центра линии усиления. Нагревание активной среды при поглощении излучения накачки приводит к изменению ее показателя преломления. В результате возникает так называемый эффект тепловой линзы. активный элемент действует на излучение внутри резонатора подобно собирающей либо рассеивающей линзе (см., например, [11]). [c.108]

Приведенных сведений вполне достаточно, чтобы продемонстрировать практическую невозможность использования объемных резонаторов при высоких частотах излучения. С ростом частоты происходит сгущение (уплотнение) спектра резонансных частот расстояние между центрами спектральных линий резонатора, т. е, отношение АшШ, уменьшается с частотой (согласно (2.3.4) Ао/М 1/ш ), В то [c.110]

Итак, в отличие от объемного резонатора в открытом резонаторе спектр резонансных частот с ростом частоты не сгущается, а, напротив, благодаря сохранению лишь относительно небольшого числа мод в существенной мере разрежается. [c.112]

Эффект затягивания частот. Согласно (2.9.21) спектр резонансных частот пассивного резонатора имеет вид (для основной моды гауссова пучка) [c.227]

При определении резонансных частот аппаратуру в выключенном состоянии подвергают воздействию гармонической вибрацпи при пониженных ускорениях, как правило не превышающих 20 м/с , в диапазоне частот 10— 150 Гц. Резонансные частоты регистри-)уют и составляют их график спектра. 1осле нахождения спектра резонансных частот, ИС.Х0ДЯ из требований к испытаниям, назначают одну или несколько нерезонансных частот, при которых производят контрольные испытания аппаратуры на воздействие ускорения при различной длительности испытания. Испытания на одной частоте предусматривают выявление производственных дефектов изготовления аппаратуры, поэтому при контрольных испытаниях ее не следует испытывать на резонансной частоте. Если испытания проводились на резонансной частоте, то в случае обнаружения какого-либо дефекта трудно установить причину разрушения, так как при длительных испытаниях разрушение может быть вызвано действием резонансных эффектов, а не дефектом изготовления аппаратуры. Поэтому испытания рекомендуется начинать с определения резонансных частот при пониженных воздействующих ускорениях гармонической вибрации. [c.284]

Рис. 3. Скоростной спектр резонансного поглощения отя нерас-щеплённой линии 14,4 кэВ Ре (поглотитель РеЗО -ТНгО) Д/ — квадрупольное расщепление возбуждённого уровня = = 14,4 кзВ в поглотителе, в — изомерный сдвиг. Источник при температуре Т = 300 К, поглотитель при Т = 14 К.

Ряс. 5. Спектр резонансного поглощения нерасщеплённой линии 14,4 кэВ Ре в металлическом железе, обусловленный внутренним магнитным полем, действующим на ядро Ре в металле [c.105]

В программе NASTRAN оптимизация выполняется специальной программой, с помощью которой реализуется формальный алгоритм поиска наилучшей конструкции. Процесс поиска такой конструкции обычно называется проектированием конструкции. Коэффициенты чувствительности, которые используются для помощи оптимизатору в этом поисковом процессе, вычисляются в ходе анализа чувствительности. Например, чтобы программа оптимизации смогла найти оптимальное, с точки зрения уровня шума в кабине автомобиля, распределение толщины панелей, необходимо вычислить коэффициенты чувствительности, показывающие, как влияет изменение толщины той или иной панели на спектр резонансных частот. [c.474]

Эта формула является аналогом (15.97), выведенной ранее с помощью оптических уравнений Блоха, которые, напомним, не учитьшают существование ФК в оптической полосе. Если ФК не принимаются во внимание, то отсутствует разница между формой полосы поглощения и флуоресценции, так как БФЛ обоих спектров резонансны и имеют одинаковую ширину. Однако ФК спектров поглощения и флуоресценции простираются в разные стороны относительно БФЛ. Это обстоятельство учитьшают функции и фигурирующие в последней формуле. [c.231]

Число расчетов, необходимых для опрелеления спектра резонансных режимов, равно числу ротсров, имеющих различные частоты вращения, так как каждая группа резонансов имеет свою расчетную схему, отличающуюся от других значениями приведенных моментов инерции дисков. [c.294]

Хотя и КР-спектры, и спектры флуоресценции возбуждаются монохроматическими спектральными линиями, природа их, как видно из рис. 1.17, различна. Комбинационное рассеяние связано с двухфотонными переходами, а резонансная флуоресценция — с двумя последовательными однофотонными переходами сначала поглощением, а затем испусканием фотонов. Поэтому они существенно различаются по числу переходов в единицу времени. При комбинационном рассеянии за 1 с одна молекула может со-верщать до 10 переходов, а при резонансной флуоресценции — 10 . Поэтому интенсивность спектров резонансной флуоресценции во много раз больще, чем КР-спектров. [c.50]

Рис. 1.34. С-хема с11сктральных переходов и спектр резонансной флуоресценции двухатомной молекулы

Один из возможных и нередко используемых способов получения мёссбауэровских спектров в установках с переменной скоростью следующий. Предварительно преобразуют информацию о значении скорости в пропорциональный электрический сигнал. После этого получение спектра резонансного поглощения сводится к измерению амплитудного спектра мгновенных значений напряжения электрического сигнала в моменты вылета регистрируемых частиц из мишени. Следовательно, в этом случае без всяких переделок можно использовать амплитудный анализатор с цифровым спектрометром любого типа. От выбора конкретного анализатора зависит только быстродействие установки, а также характер дополнительных систематических искажений, возникающих в том случае, когда время выбора адреса связано с номером канала. Доля просчетов в спектре оказывается пропорциональной номеру канала, что, конечно, нежелательно. Но главный недостаток мёссбауэ-ровской установки с амплитудным анализотором в том, что промежуточные преобразования величины скорости в пропорциональную амплитуду импульса и обратные преобразования амплитуды в номер канала приводят [c.154]

Таким образом по мере эволюции поля в резонаторе устанавливается некоторое квазистационарное распределение поля, называемое модой резонатора. Распределение комплексной амплитуды поля в поперечном сечении резонатора описывается функциями Пг, являюгцимися решениями интегрального уравнения (2.18). Модуль собственного числа уравпепия щ описывает потери г-ой моды. Знание аргумента величины щ позволяет определить из уравнения (2.23) спектр резонансных частот. Исследование резонатора методом интегрального уравнения сводится таким образом к построению и решению уравнения (2.18). [c.129]

Прежде чем закончить описание теории распространения волн расширения в стержнях, следует упомянуть о подходе к ней Гибе и Блехшмидта [41], поскольку на основе этой теории было проведено большинство последующих экспериментальных исследований в Германии и в Америке. Согласно этой теории, вибрирующий стержень можно рассматривать как две отдельные механические системы, каждая из которых обладает своим спектром резонансных частот. Наблюдаемые резонансные частоты стержня рассматриваются как результат взаимодействия этих двух механических систем. Для цилиндрического стержня первый спектр резонансных частот берется таким же, как для стержня бесконечно малого поперечного сечения при продольных колебаниях, а второй спектр — таким, как в диске бесконечно малой толщины при радиальных колебаниях. Гибе и Блехшмидт предположили, что могут возбуждаться только фундаментальные частоты радиальных колебаний, которые комбинируются с различными возможными формами продольных колебаний. [c.66]

Явление антигруппировки, наблюдаемое с помош,ью одиночного иона, особенно интересно в связи с экспериментами по гетеродиниро-ванию, показанных на рис. 1.1, так как в обоих экспериментах мы анализируем одно и то же излучение. В гетеродинном спектре резонансной флюоресценции мы обнаруживаем узкую спектральную структуру, которая подтверждает волновую природу испуш,енного света. Когда же проводится с тем же самым светом корреляционный эксперимент, мы наблюдаем проявление корпускулярных свойств. Таким образом, резонансная флюоресценция служит замечательной демонстрацией корпус-кулярно-волнового дуализма. [c.21]

Спектр вторичный 144, XV. Спектр резонансный 334, XII. Спектрограф 754, XIV. Спектрограф массовый 432, XIII. Спектроскопия молекулярная 428, [c.492]

Рис. 6. Скоростные спектры резонансного поглощения линии 24 кдв 8п11о. Источник в форме 8пОо, поглотители — 4-валентные соединения олова, указанные на рисунке. Изомерные сдвиги проявляются всмещентг резонансных кривых в сторону от нулевой скорости.

Рис. 4.33. Спектры резонансного АП КАРС с невырожденными частотами в растворе октаэтилпорфирина меди в тетрагидрофуране при различных взаимных ориентациях векторов поляризации взаимодействующих волн (диаграммы показаны при соответствующих спектрах на рис. 7 и ) [39]

Обычно на практике активный резонатор содержит некоторый набор элементов (включая активный элемент), разделенных воздушными промежутками. Следовательно, при рассмотрении такого резонатора надо учитывать наличие целого набора отражающих поверхностей, куда входят наряду с зеркалами резонатора торцевые поверхности элементов, находящихся в резонаторе (в том числе торцевые поверхности активного элемента). В этом случае резонатор уподобляется нескольким взаимно связанным резонйторам. Интерференционные эффекты, возникающие в системе связанных резонаторов, могут существенно повлиять на спектр резонансных частот. [c.109]

ТтпГ- Кроме того, можно найти сдвиг фазы тп-й моды, определяемый через arg ym . Приравнивая сдвиг фазы за проход произведению л на целое число д, можно определить спектр резонансных частот для рассматриваемой поперечной моды. [c.145]

Фазовый СДВИГ для гауссова пучка и спектр резонансных частот. Как отмечалось в 2.2, для определения спектра частот резонатора надо воспользоваться тем, что сдвиг фазы излучения за проход резонатора должен быть кратен я при этом фазовый сдвиг долж.ен рассматриваться на оптической оси резонатора. Если формируемый в резонаторе световой пучок является гауссовым, то в этом случае можно определить спектр резонансных частот, воспользовавшись соотношением (2.7.34). Согласно (2.7.34) сдвиг фазы для тп-й моды гауссова пучка при его распространении от плоскости перетяжки (z = 0) до некоторой опорной плоскости z = zi равен (для х = у = 0) [c.189]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...