Серия диффузная

Программная реализация расчета результирующих лучистых потоков. Таким образом, при определении результирующих тепловых потоков в замкнутой системе серых диффузно излучающих тел с диффузным отражением возникают две задачи первая связана с вычислением коэс ициентов по заданной геометрии системы, вторая — с решением системы уравнений (6.6) и расчетом по формулам (6.8). Методы расчета угловых коэффициентов рассмотрим далее в 6.2, 6.3, а сейчас остановимся на задаче решения системы уравнений (6.6). [c.179]

Получены формулы для расчета эффективной яркости объекта, показаний пирометров радиационных, яркостных и цветовых при пирометрии объектов, находящихся в присутствии постороннего источника теплового излучения. Соотношения получены для серых, диффузных, невогнутых поверх- [c.236]

Рассмотрим замкнутую систему из непрозрачных, серых, диффузно излучающих поверхностей, отражательная способность которых представляется в виде суммы диффузной и зеркальной составляющих. Поверхность системы разбита на N зон таким образом, что температуру и радиационные свойства по поверхности каждой зоны можно считать постоянными. Отражательная способность 1-й зоны описывается соотношением [c.183]

Рассмотрим показанные на фиг. 5.1 две параллельные пластины длиной L, отстоящие друг от друга на расстоянии h и бесконечно протяженные в направлении, перпендикулярном плоскости чертежа. Примем, что пластины непрозрачные, серые, диффузно испускают и диффузно отражают излучение, имеют-одинаковую степень черноты е и поддерживаются при постоянной одинаковой температуре Т. Для простоты предположим, что окружающее пространство имеет нулевую температуру. Найдем распределение плотности потока результирующего излучения по поверхности пластин. [c.206]

Рассмотрим цилиндр конечной длины L, радиусом а, с равномерно распределенной плотностью теплового потока q на цилиндрической поверхности. Концы при л = О и х = L открыты и сообщаются с окружающей средой, находящейся при темпе ратурах 7] и Та соответственно (см. фиг. 5.8). Цилиндрическая поверхность непрозрачная, серая, диффузно излучает и зеркально отражает. [c.221]

Если площадь открытой поверхности у основания ребра достаточно велика в сравнении с площадью боковых его поверхностей, становится существенным излучение основания, и его следует учитывать в расчетах. На фиг. 6.6 показаны прямоугольные плоские ребра, основание которых имеет достаточно большую открытую поверхность. Чтобы сформулировать задачу теплообмена излучением для приведенной на фиг. 6.6 конфигурации, сделаем для поверхностей ребра и окружающего пространства те" же допущения, что и в разд. 6.1 кроме того, будем предполагать, что поверхность основания ребра является непрозрачной, серой, диффузно излучающей и диффузно отражающей, причём степень ее черноты такая же как и у поверхностей ребер. [c.248]

При последующем анализе внутренняя поверхность цилиндра предполагается серой, диффузно излучающей и диффузно отражающей. Если же предположить, что поверхность цилиндра черная, то в приведенных выше уравнениях надо принять 6=1. Тогда уравнение (7.34) упрощается [c.262]

Это выражение для плотности результирующего потока излучения между двумя параллельными серыми диффузно отражающими и диффузно излучающими бесконечными пластинами, разделенными прозрачной средой, можно найти в любом учебнике по теплообмену. [c.442]

В настоящем разделе будет использовано Pi-приближение метода сферических гармоник для нахождения углового распределения интенсивности излучения и плотности потока результирующего излучения для плоского слоя поглощающей, излучающей, и изотропно рассеивающей серой среды с по стоянной температурой Го. Граничные поверхности 1 и 2 с координатами t == О и т = То поддерживаются при постоянных температура) Т и Т% соответственно. Предполагается, что поверхности серые, диффузно излучающие, имеют степени черноты, равные ei и ег, а их отражательные способности выражаются как сумма диффузной и зеркальной составляющих = р + pf, i = 1 или 2. Математически рассматриваемая задача может быть описана уравнением [c.442]

Рассмотрим методы получения точного решения стационарной задачи о совместном переносе тепла теплопроводностью и излучением в слое поглощающей, излучающей и изотропно рассеивающей серой среды, оптическая толщина которого равна То-Границы т = О и т = То являются непрозрачными, серыми, диффузно излучающими и диффузно отражающими и поддерживаются при постоянных температурах Ti и Tz соответственно. На фиг. 12.1 представлены геометрия рассматриваемой задачи,и система координат. В настоящем разделе будут рассмотрены два различных подхода к решению радиационной части задачи. В методе 1 используется подход, описанный в гл. 8 в методе 2 используется разложение по собственным функциям, описанное в гл. 10. [c.502]

В этом разделе рассматривается влияние излучения на теплообмен в ламинарном пограничном слое при обтекании плоской пластины поглощающим и излучающим сжимаемым газом. Принимается, что газ является идеальным и серым, вязкость его линейно зависит от температуры, удельная теплоемкость и число Прандтля постоянны, температура внешнего потока Гоо также постоянна. Поверхность пластины является непрозрачной и серой, диффузно излучает и диффузно отражает и непроницаема для газа. К стенке подводится извне постоянный тепловой поток с плотностью qw На фиг. 13.6 схематически изображена картина течения и показана система координат. [c.553]

Попадая в полость приемника, после многократного отражения от поверхности внутренних стенок, часть энергии выходит из приемника через отверстие среза. Для серых диффузно излучающих стенок имеем [4] для отраженного излучения [c.168]

Поверхность полости серая, диффузно излучающая и отражающая. [c.53]

Поверхность дна полости серая, диффузно излучает и отражает, а боковая поверхность полости диффузно излучает и зеркально отражает. [c.53]

Ридберговская серия диффузных полос г= 129 400 — Н/(п — 0,68)2 п= 3, 4,. .., 13 [1190] [c.612]

В ранее использованной модели [163, 171] предполагалось, что элементарные слои, образующие стопу, имеют толщину, равную d, и их оптические характеристики принимались равными характеристикам частиц. Такая связь между свойствами элементарного слоя и образующих его частиц может быть использована по крайней мере в качестве первого приближения при плотной упаковке частиц. Если система частиц сохраняет высокую объемную концентрацию при неплотной упаковке, связь между параметрами элементарного слоя и образующих его частиц будет более сложной. Для расчета этой зависимости служит геометрическая модель элементарного слоя—двумерная модель дисперсной среды [177], в которой реальные частицы, расположенные случайным образом в одной плоскости, заменены системой регулярно расположенных в узлах плоской квадратной сетки с шагом 2ур сфер. В рамках геометрической оптики взаимодействие излучения с поверхностью не зависит от ее размеров [125], поэтому принято, что сферы имеют единичный радиус. Предполагается, что поверхность их диффузно отражающая, серая. Для расчета характеристик элементарного-слоя используется вспомогательная схема (рис. 4.1), образованная моделью 2 и двумя абсолютно черными плоскостями I и 3. Задав на а. ч. плоскости 1 поток излучения плотностью qb, можно найти коэффициенты отражения и пропускания модели rt и Т( по отношению потоков, попадающих на плоскости / и 5 после многократного отражения на частицах, образующих систему 2, к заданному потоку, а затем поглощательную способность и равную ей степень черноты. [c.149]

Первая побочная, или диффузная, серия 2 Р—п О, п = — 3, 4, 5,... [c.57]

Рис. 19. Схема мультиплетного расщепления уровней и линий атома лития а—резонансная линия Х=670,784 нм б — головная линия диффузной серии Х = 610,364 нм

Первая побочная (или диффузная) серия. Частоты этой серии (a = 2p-md (m = 3, 4, 5,...). (33.14) [c.201]

Причина того, почему линии этой серии в отличие от линий диффузной [c.201]

Как образуется дублетный характер линий излучения при учете спин-орбитального взаимодействия Проследите это расщепление для главной, резкой и диффузной серий. [c.204]

Диффузная серия получается в результате переходов с (/-уровней на 2/7-уровень (рис. 69). Расщепление уровней d много меньше, чем расщепление уровня 2 р. Фактически при переходах с уровней d на уровень 2р излучаются три линии, поскольку изображенный штриховой линией переход запрещен правилами отбора. Однако две линии, получающиеся при переходе с двух расщепленных уровней d на один и тот же уровень р, расположены весьма близко друг к другу и практически сливаются. Благодаря этому они воспринимаются как одна размытая линия. Расщепление же между парой линий и ОДИНОЧНОЙ линией значительно. Поэтому в целом все эти три линии воспринимаются как дублет из размытых ли- [c.205]

ПИЙ, а вся серия названа диффузной. Расщепление дублета у всех линий серии одно И то же, поскольку оно определяется расщеплением одного и того же уровня 1р. [c.205]

Мультиплетная структура спектров щелочных элементов. Спектр энергетических уровней щелочных элементов с учетом мультиплетности изображен на рис. 79 на примере калия. Образование главной и резкой серий показано на рис. 67 и 68 соответственно (см. 34). Образование диффузной серии несколько сложнее и показано на рис. 69. Правило отбора (44.6) запрещает оптический переход между и 1/2 поскольку для [c.247]

ТЕПЛООБМЕН ИЗЛУЧЕНИЕМ МЕЖДУ ДИФФУЗНО-СЕРЫМИ ПОВЕРХНОСТЯМИ [c.286]

Процесс теплообмена излучением между диффузно-серыми телами осложнен по сравнению с аналогичным процессом для черных тел, многократным поглощением и отражением. Энергия собственного излучения, испускаемая первым телом в сторону второго, частично поглощается последним, а частично отражается и возвращается первому телу, там вновь частично поглощается, а частично отражается и падает на второе тело и т. д. В то же время второе тело испускает энергию собственного излучения в сторону первого, которое также многократно поглощается и отражается. [c.286]

Некоторые другие формулы для расчета потока излучения между диффузно-серыми поверхностями / и 2 приведены в табл. 13.3 [75]. [c.289]

Теплообмен излучением между диффузно-серыми [c.415]

Особенности концентрированной дисперсной среды и сделанные, исходя из них, оценки различных эффектов, возможных в процессе переноса излучения, позволяют сформулировать основные характеристики подобных систем. При расчете радиационных свойств дисперсного слоя его можно представить как ансамбль больших по сравнению с длиной волны сферических частиц с серой, диффузно отражающей и излучающей поверхна-стью, разделенных прозрачной средой. [c.134]

Первый, так называемый классический подход в методах алгебраического приближения характеризуется тем, что алгебраической аппрокснмании подвергается непосредственно исходное интегральное уравнение радиационного теплообмена, составленное для любого вида плотностей излучения. Для определения средних по дискретным участкам излучающей системы плотностей излучения подобная аппроксимация, по-видимому, впервые была применена О. Е. Власовым [Л, 100] при решении частной задачи переноса излучения в каналах с адиабатическими стенками. В дальнейшем эта идея была развита и обобщена для произвольного числа серых диффузных поверхностей, разделенных диатермической средой, и для систем с поглощающей средой в работах Г. Л. Поляка [Л. 19, 93, 130]. [c.220]

Рассмотрим два одинаковых параллельных 1 оаксиальных круглых диска радиусом а, расположенных на расстоянии h друг от друга (фиг. 5.3). Поверхности дисков непрозрачные, серые, диффузно излучающие и диффузно отражающие, степень [c.211]

Рассмотрим стационарное полностью развитое течение прозрачного газа внутри круглой трубы при равномерно распределенной плотности теплового потока на стенке qy,. Координата входного сечения трубы х = 0 газ во входном сечении имеет постоянную температуру Tgi и нагревается до средней температуры Tg2 на выходе x — L). На фиг. 7.2 представлены схема течения для рассматриваемой задачи и система координат. Подводимый к стенке тепловой поток отводится от внутренней поверхности трубы конвекцией и излучением, а наружная поверхность теплоизолирована. Температура окружающей среды вблизи открытых концов трубы (х = О и л = L) соответственно равна T l и Гг. Внутренняя поверхность трубы непрозрачная, серая, диффузно излучающая и диффузно отражающая, имеет постоянную степень черноты е. Прёдполагаетсяу что справедлив закон Кирхгофа. [c.259]

В этом разделе будет проанализирована роль излучения при не полностью термически развитом течении пробки поглощающего, излучающего и изотропно рассеивающего газа между двумя бесконечными параллельными пластинами, отстоящими друг от друга на расстоянии 2L. Для точного решения радиационной части задачи будет использован метод разложения по собственным функциям. Пробка однородного газа, имеющего температуру Го, входит в нагреваемую часть канала, начинающуюся при X = 0. При X > О стенки поддерживаются при некоторой постоянной температуре Т . На фиг. 14.4. показана схема течения и система координат. Пластины считаются непрозрачными, серыми, диффузно излучающими и зеркально отражающими. Кроме того, примем, что степени черноты обеих пластин одинакавы и выполняется закон Кирхгофа. Такая задача была решена в работе [18]. Ниже удут даны постановка задачи, обсуждение метода решения и некоторые результаты. [c.590]

Линии главной серии щелочных элементов представляют собой дублеты (рис. 19, а). Их ширина убывает от головной линии к более высоким членам серии. Линии резкой (второй побочной) серии также являются двойными. Их структура обусловлена расщеплением нижнего терма (верхние термы 5 являются простыми). Более сложную картину расщепления обнаруживают линии диффузной (первой побочной) серии, для которой как нижний, так и верхние термы испытывают расщепление. Согласно правилу отбора (2.24) линии диффузной серии содержат три компоненты мультиплетной структуры, как это показано на рис. 19, б. Вследствие того что расщепление терма значительно меньше, чем терма Р, компонента а оказывается близкой к более сильной компоненте Ь и спектральным прибором часто не разрешается. [c.58]

Какими пере ходами обусловлено излучение резонансной линии, гпавной серии, первой побочной (диффузной) серии, второй побочной (резкой) серии [c.200]

Серия называется диффузной потому, что ее линии несколько размыты, не очень резки. Причина такой диффуз-ности линий объяснена ниже. [c.201]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...