Спектр энергетических потерь

Другой весьма перспективный метод локального химического анализа — анализ спектра энергетических потерь электронов, прошедших через исследуемый объект. Спектр потерь также характеристический для каждого элемента периодической системы. Анализатором служит электростатическая линза, помещаемая между проекционной линзой и конечным экраном степень отклонения электронов этой линзой зависит от их скорости (энергии), что и позволяет с помощью специальных электронных схем получать спектры энергетических потерь. Описываемый метод очень чувствителен и имеет локальность, соответствующую максимально полезному увеличению микроскопа. Кроме того, этим методом легче, чем рентгеноспектральным, проводить анализ на легкие элементы. [c.61]

Метод неупругого рассеяния электронов (неоптический метод). Неупругое рассеяние наблюдается для весьма малых углов рассеяния при фиксированном угле рассеяния исследуется спектр энергетических потерь. Это позволяет найти дифференциальное сечение рассеяния, зная которое можно определить силу осциллятора перехода, которому соответствует максимум на кривой рассеяния. [c.301]

Спектр энергетических потерь [c.199]

ДО 10" мм рт. ст. Используя эту установку, Сван и Пауэлл [23] смогли, во-первых, показать, что в твердом теле наряду с объемными существуют и поверхностные плазмоны. Во-вторых, им удалось четко отделить спектр энергетических потерь, характерный для рассматриваемого кристалла, от потерь, связанных с окислением или загрязнением образца. [c.243]

На рис. 27 показаны характерные энергетические спектры рассеянных частиц для центра тени, снятые на образцах Si (111) после полирования композициями с различной дисперсностью абразива (от 0,001 до 1 мкм). Кривая 5 соответствует выходу рассеянных частиц при падении нучка под углом к оси, большим критического. В высокоэнергетической части спектра наблюдается характерное увеличение выхода частиц, соответствующее рассеянию их на нарушенном поверхностном слое, ширина которого, как видно из спектров, соответствующая потерям энергии 15-20 кэВ, постепенно увеличивается от кривой 1 к кривой 4. [c.50]

При величине полуширин линий поглощения атмосферных газов в нижних слоях атмосферы порядка 10 . .. 10 см для получения неискаженных спектров поглощения требуется иметь спектральную аппаратуру с разрешением по крайней мере на порядок выше, т. е. на уровне 10 см Обеспечение количественного прогноза энергетических потерь лазерного излучения на протяженных трассах в атмосфере возможно при определении абсолютных значений коэффициентов молекулярного поглощения с точностью не хуже нескольких процентов [14]. Классические методы не удовлетворяют этим требованиям. Так метод регистрации солнечного спектра [15], широко применяемый в атмосферной оптике для оценки спектральной прозрачности позволяет получать информацию о положении центров линий поглощения с невысоким (АХД Ю ) спектральным разрешением. Регистрируемая величина — спектральное пропускание всей толщи земной и солнечной атмосфер — зависит от зенитного угла солнца, распределения поглощающих газов в атмосфере, присутствия аэрозоля и т.д. Точное определение коэффициента поглощения, получение количественной информации о ширине и форме контуров спектральных линий этим методом крайне затруднительно. [c.110]

Одним из основных эффектов ослабления радиации в атмосфере является поглощение атмосферными газами, отличительной особенностью которого является резко выраженная частотная зависимость характеристик поглощения. Молекула каждого газа имеет свой индивидуальный спектр поглощения (свой паспорт ). Основным элементом спектра является спектральная линия поглощения. Каждая линия, в свою очередь, определяется параметрами, зависящими от термодинамических характеристик среды, (давления, температуры, концентрации поглощающих газов), которые изменяются в весьма широких пределах. Разнообразие метеорологических условий трасс распространения луча, а также специфические особенности поглощения в конкретно заданных спектральных участках требуют огромного объема как исходной спектроскопической и метеорологической информации, так и соответствующих вычислений. Таким образом, успешное численное решение задачи энергетических потерь оптических волн, обусловленных поглощением атмосферными газами, требует широкого использования автоматизации. Примером такого подхода является работа [c.216]

Высокие давления, развивающиеся за ударными волнами, могут изменить структуру энергетического спектра в конденсированных средах. Сокращение межатомных расстояний ведет к расширению и перекрытию энергетических зон. Образующиеся новые фазы состояния веществ за сильными ударными волнами, как правило, являются более плотными и обладают большей симметрией. Переход к более плотным кристаллическим структурам с поглощением скрытой теплоты (фазовый переход I рода) наблюдается при полиморфных превращениях в металлах. При сильных ударных нагрузках могут также происходить потеря стабильности кристаллической решетки и плавление вещества. На рис. 1.8 схематично показан ход ударной адиабаты для веществ, испытывающих фазовый переход. При сжатии вещества из начального состояния (0) в точке А начинается фазовый переход. В случае полиморфного превращения наблюдается уменьшение удельного объема на участке АВ при незначительных приращениях давления. Это объясняется тем, что [c.39]

Увеличение резонансного поглощения в большом энергетическом диапазоне является основным фактором, влияющим на значение нейтронного потока в реакторе БН. Так как это захват в воспроизводящем материале, то истинным результатом доплеровского уширения являются существенное снижение количества нейтронов и соответствующая потеря реактивности. Эта потеря реактивное может быть больше, чем добавочное увеличение реактивности, из-за ужесточения спектра, если воспроизводящая составляющая зоны достаточно большая по сравнению с составляющей деления. И, как следствие, обогащение топлива для реакторов-размножителей на быстрых нейтронах с жидкометаллическим теплоносителем будет ограничено в пределах 12—25 %. Даже с этим ограничением температурные отрицательные значения коэффициентов реактора на быстрых нейтронах достаточно малы — около 2- Ю" . [c.179]

В более поздних работах, когда удалось создать относительно свободную от примесей горячую плазму, роль излучения примесей в энергетическом балансе плазмы существенно уменьшилась. Показано, например, что в плазме 0-пинча при Л е= = (1—5)-10 см и Ге—150—350 эв при суммарной концентрации всех примесей, меньшей 0,5%, потери энергии на излучение малы по сравнению с тепловыми потерями [34]. Надежность этих измерений возросла в связи с совершенствованием метода энергетической калибровки спектральных установок в вакуумной области спектра. [c.352]

Основным экспериментальным доказательством существования плазмонов как хорошо определенных возбуждений системы валентных электронов в твердом теле служат результаты опытов по измерению характеристических потерь энергии 2). В этих опытах изучается энергетический спектр электронов (обладавших первоначальной энергией порядка тысячи электрон-вольт) либо после их прохождения через тонкую пленку ), либо после отражения от поверхности твердого тела ). Обычно [c.237]

Если тело в линиях непрозрачно, относительная роль потерь энергии на излучение в дискретном спектре уменьшается из-за самопоглощения. Однако в газе достаточно большой плотности, где линии сильно уширены, потери энергии за счет дискретного спектра все равно могут быть значительными и даже превышать потери в непрерывном спектре (если излучение в непрерывном спектре не планковское). В разреженном, но оптически толстом для линий, газе энергетическая роль линий, определяемая их малой суммарной шириной, обычно невелика и основную роль играет непрерывный спектр. [c.260]

Для исследования поверхности малых частиц начинает применяться сканирующая электронная микроскопия, с методами и возможностями которой можно ознакомиться, например, в обзоре [100 . Коули [1011 изучал хорошо ограненные частицы MgO и NiO размером < 1 мкм в просвечивающем сканирующем микроскопе высокого разрешения, позволяющем получать микродифракционную картину и спектр энергетических потерь электронов от областей поверхности образца размерами 10 А или менее. Направляя первичный пучок диаметром 15 А вдоль плоских граней частиц, он выявил, во-первых, эффекты взаимодействия электронов с потенциальным полем микрокристаллов, а во-вторых, энергетические потери электронов, обусловленные возбуждением поверхностных состояний и радиацией, возникающей как при входе пучка в потенциальное поле, так и при выходе его из этого поля. [c.27]

Только для сравнительно небольшого числа металлов, включая Л1 и М , четко выраженные плазмонные потери преобладают в спектре энергетических потерь. Для большинства металлов, полупроводников и изоляторов спектр энергетических потерь является сложным он состоит из случайных пиков, которые можно приписать возбуждению плазмонов, и сильных резких или размытых полос, которые обычно связывают с одноэлектронными возбуждениями, хотя такие ассоциации с определенными процессами возбуждения электронов кристалла в лучшем случае являются весьма неопределенными. [c.272]

В рамках RPA так же, как и в приближении Хартри — Фока, имеется непрерывный спектр возбуждения пар, простирающийся от нуля до энергии h kva+u k l2m. Однако вид этого спектра, найденный в рамках RPA, весьма отличается от хартри-фоковского благодаря наличию экранирующего множителя 1е(к, ш о) . Как легко усмотреть из явных выражений для ei и ej, при больших длинах волн этот множитель уменьшает вклад пар в k lkpT раз. Новой чертой спектра, найденного в RPA, является, конечно, наличие плазменной ветви. При k k именно плазменная ветвь доминирует в спектре энергетических потерь. По-видимому, легче всего [c.199]

При передачах импульса hk U hk плазмоны затухают и быстро перестают играть роль доминирующей ветви возбуждений многоэлектронной системы. При таких передачах импульса оказывается возможным только процесс возбуждения пар. Его интенсивность, однако, изменяется по сравнению с хартри-фоковским значением благодаря экранирующему множителю 1е(ка) j-. Обсуждение вида спектра энергетических потерь в этой области имеется в работе Глика и Феррелла [59]. [c.200]

Указанные критерии были необходимы потому, что приводимые в разных работах данные о спектре потерь были весьма различными. Использование этих критериев позволило, в общем, успешно выделить плазмонные линии. Теперь, особенно благодаря работам Свана с сотрудниками, для многих кристаллов можно весьма определенно указать, какие именно линии спектра энергетических потерь связаны с возбуждением плазмонов. Эти работы [23—29] мы прежде всего и рассмотрим. [c.242]

Другим видом энергетических потерь заряженной частицы М, пролетающей через вещество, являются потери энергии иа тормозное излучение. Особенно велики эти потери для электронов больших энергий. Электрон, [фолетающий через вещество, испытывает сильное взаимодействие со стороны электрического поля атомных ядер вещества и претерневает отклонение. Так как заряд ядра Ze значительно больше заряда электрона, а масса электрона т очень мала по сравнению с массой ядра (Мдд 1836 т), то электрон испытывает резкое торможение в иоле ядра и при этом теряет значительную часть своей энергии, испуская квант (фотон) электромагнитного излучения. Эти потери энергии вследствие излучения называются радиационными потерями или потерями на тормозное излучение. Примером радиацнонного излучения электронов является рентгеновское излучение (имеющее сплошной спектр), возникающее прн бомбардировке антикатода рентгеновской трубки электронами. [c.28]

Энергетический выход. Одной из важнейших характеристик люминесцентных свойств системы является энергетический выход, т. е. отношение мощности люминесценции к мощности поглощения. Ранее считалось, что энергия, поглощаемая люминесцирующими объектами, в основном превращается в тепло и лишь небольшая её часть возвращается в виде люминесценции. Однако для целого ряда систем потери световой энергии сравнительно незначительны и энергетический выход может быть достаточно высок. Первое экспериментальное доказательство этого было дано в 1924 г. С. И. Вавиловым, исследовавшим свечение флуоресцеина в ряде растворителей. Он показал, что при возбуждении светом со сплошным спектром энергетический выход флуоресценции равен 0,71. Последующие более точные измерения привели к тем же результатам. В ряде случаев энергетический выход близок к единице. [c.25]

Рассмотренные выше две различные ветви спектра возбуждений флуктуаций плотности при k k можно в принципе исследовать в опытах по рассеянию быстрых электронов. Как уже говорилось, в этих опытах изме-ряется функция энергетических потерь [c.199]

Общие линии поглощения в спектрах атмосферных газов вместе с их индивидуальной зависимостью от макрофизических параметров среды (общего, парциальных давлений и температуры), в свою очередь изменяющихся в широких пределах от широты, долготы, высоты и времени, делают задачу количественного определения энергетических потерь оптической волны за счет поглощения газами атмосферы исключительно сложной. Соответственно сложной является и задача создания оптических моделей газовой атмосферы. Ее подробное описание содержится в гл. 6 и 7 настоящей монографии. [c.8]

Поглощение оптического излучения молекулярными газами атмосферы является одним из основных постоянных факторов, влияющих на распространение световых пучков. Информация о спектрах поглощения и характеристиках отдельных спектральных линий, закономерностях их изменения при вариации метеопараметров, состава газа и характеристик лазерного излучения служит основой для решения целого ряда прикладных задач. В настоящей главе будут рассмотрены основные направления приложения спектроскопической информации, связанные с оценками энергетических потерь широкополосного и узкополосного (лазерного) излучения на атмосферных трассах, построением высотных оптических моделей молекулярной атмосферы созданием автоматизированных диалоговых систем для изучения эффектов распространения в условиях поглощающей атмосферы, локальным и дистанционным анализом газового состава атмосферы. [c.185]

В табл. 8.9, 8.10 приведены результаты расчетов атмосферного пропускания для узкополосного излучения С02-лазера с гауссовским спектром, ширина которого сог —ширина линии поглощения атмосферного СО2 при Я = 0. Расчеты, выполненные для зимних и летних среднеширотных условий, показывают, что энергетические потери для излучения с конечной шириной спектра меньше потерь энергии монохроматического излучения в 1,5 раза для летних и 1,3 раза для зимних условий. [c.213]

Характер изменения энергетических характеристик может быть объяснен изменениями коэффициента отраншния ДОСП в различных областях спектра при малых и средних дозах облучения D 10 Р) сильно уменьшается величина р в УФ-области спектра при сохранении первоначальных величин р в видимой и ИК-областях тем самым уменьшается вредное воздействие на активный элемент покрытия УФ-компонент излучения накачки, приводягцее к образованию в активном материале во время импульса накачки короткоживущих центров поглощения и возрастанию потерь на длине волн генерации [5]. Уменьшение неактивных потерь приводит к росту энергии импульса. При больших дозах -облучения происходит уменьшение величины р в видимой и ИК-областях, что уменьшает выходную энергию отражателя. [c.98]

В случае свободно-свободного перехода электрон и в начальном п в конечном состояниях остается свободным. Двигаясь в электрическом поле иона, свободный электрон может либо испустить квант, отдав ему часть своей кинетической энергии, либо поглотить квант, приобретя вследствие этого дополнительную кинетическую энергию. Свободно-свободные переходы называют тормозными, исходя из механических представлений торможения электрона за счет потери им кинетической энергии на испускание кванта. Начальное и конечное энергетические состояния электрона при сво-бодно-свободных переходах, определяемые его скоростью, могут быть произвольными, вследствие чего их спектр также имеет непрерывный характер. [c.25]

Фундам, результат Хокинга заключается в том, что он нашёл механизм, обеспечивающий излучение Ч. д. Таким механизмом является квантовое рождение частиц в её гравитац. поле. Внутри Ч. д. имеются орбиты, для к-рых энергия отрицательна с точки зрения внеш. стационарного наблюдателя. Поэтому энергетически возможно спонтанное рождение пары частиц вблизи горизонта событий. Одна из частиц имеет положит, энергию и уходит на бесконечность, другая имеет отрицат. энергию и падает в Ч. д., уменьшая тем самым её массу. Наличие горизонта событий препятствовало бы этому при классич. рассмотрении, но в квантовом случае это возможно благодаря туннелированию частиц сквозь горизонт. Механизм Хокинга получил назв. квантового испарения Ч. д. Вследствие наличия горизонта событий квантовое излучение Ч. д. описывается не чистым квантовым состоянием, а квантовой матрицей плотности. Поэтому излучение Ч. д. имеет тепловой спектр (строго говоря, спектр отличается от теплового вследствие рассеяния излучения гравитац. полем Ч. д.). Хокинг доказал, что Ч. д. излучает как чёрное тело с темп-рой (5). Квантовое испарение ведёт к потере массы Ч. д. со скоростью [c.456]

Из всего спектра мод тип колебаний ЕНц выделяется сравнительно невысокими полными потерями энергии и большим КПД. Для субмиллиметровых ГЛОН в случае da/a О, И-г-0,2 этот тип колебаний является энергетически самым выгодным. В случаях d /a > 0,2 высокий КПД и низкие потери (кроме ЕНц) имеют уже типы колебаний TEoi, TE i, TH i, THq . При этом более низкие полные потери мод T oi и обеспечивают этим модам (особенно в случае невысокого коэффициента усиления активной среды ГЛОН) конкурентную способность по отношению к основным типам колебаний. Большая глубина селекции типов колебаний ТЕ и THq одновременно с различием поляризации этих мод делает возможным создание одномодового волноводного лазера. [c.169]

Указанные эффекты полностью отражают состояние среды при потере устойчивости симметрии системы. Другим важнейшим содержанием теории В.Е. Панина является то, что любое нарушение структуры кристалла - это не просто дефект, а новое разрешенное состояние ГЕНЕТИЧЕСКИ ЗАЛОЖЕННОЕ В ЭЛЕКТРОННО-ЭНЕРГЕТИЧЕСКОМ СПЕКТРЕ КРИСТАЛЛА. Другими словами, в диссипативной среде зарождается новая фаза с генетическим кодом. Действительно, расчет [77] электронно-энергетических спектров для сильно возбужденного состояния показал, что учет этих достояний позволяет управлять структу-рообразованием и получать качественно новые структуры. Этот путь оказался в настоящее время магистральным при разработке наноматериалов и нанотехнологий. [c.41]

Приняв, />2, за постоянные величины, мо кно на основании приведенного соотношения рассчитать относительные интенсивности всех других линий. Для того чтобы получить абсолютные значения энергетических яркостей или силы света этих спектральных линий, необходимо знать это значенне хотя бы для одной какой-то линии, что можно получить, например, с помощью калиброванного термостолбика на том же спектральном приборе. Чтобы учесть потери на отражение и поглощение в приборе, это измерение проводится также по методу спектров срав-пения с эталонным источником. [c.441]

Методы, использовавшиеся до сих пор для вычисления энергетических спектров неупорядоченных решеток, могут быть классифицированы в соответствии со степенью, с которой дальний и ближний порядки рассматриваются как нарушенные (Иоаняопулос и Коэн [101.31]). Отсутствие периодического потенциала есть, безусловно, основная характерная черта каждой неупорядоченности. Это, однако, не означает, что потеря дальнего порядка является причиной определенных свойств некристаллической фазы. Более важныма здесь могут быть небольшие изменения в ближнем порядке. [c.140]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...