Прозрачность барьера

Do — предэкспоненциальный множитель. Прозрачность барьера сильно зависит от энергии частицы , высоты V (г) и ширины барьера. [c.230]

Проекция момента количества движения 106 Прозрачность барьера 230 Протон И, 338, 346 —, керн 367 [c.395]

Коэффициент прозрачности барьера или доля частиц, прошедших через барьер из области I в область III, равна отношению плотностей потоков вероятности для прошедшей и падающей волны [c.128]

Продольная поляризация 645, 647 Прозрачность барьера 128—130 Промежуточное ядро 262, 316, 321, 450 [c.718]

Заметим, что Р в (7.74) — это не квазиимпульс. Параметр Р представляет собой меру эффективной площади каждого барьера. Он характеризует степень прозрачности барьера для электрона, [c.224]

МэВ (РУр = 1,5%). Время жизни относительно испускания протона Тр = (Р у )-1, где — прозрачность барьера для протона с орбитальным моментом I, у — приведённая ширина. При р-распаде Со происходит изменение волновой ф-ции ядра, что приводит к уменьшению вероятности распада изомера, т, е. к увеличению времени его жизни. [c.167]

Р. 3. протонов препятствует кулоновский барьер ядра. С увеличением энергии протона прозрачность барьера D( p) возрастает и Р. з. протонов становится [c.208]

Заметим, что когда линейные размеры потенциального барьера имеют сопоставимый порядок с атомными размерами, то тогда прозрачность барьера становится столь значительной, что можно говорить о влиянии туннельного эффекта. Очевидно также, что прозрачность барьера уменьшается с увеличением значений т и По — Е. [c.484]

Если энергия связи электрона меньше, чем вершина потенциального барьера (рис. 1), то ионизация может происходить за счет туннельного просачивания электрона через барьер из связанного в свободное состояние — это так называемый туннельный эффект. Вероятность туннелирования через барьер определяется прозрачностью барьера [7] и экспоненциально зависит [c.58]

Второй этап а-распада — испускание а-частицы — в основном определяет время жизни а-активного ядра. Поэтому основное внимание существующих теорий а-распада уделялось процессу испускания а-частицы активным ядром и, в частности, вопросу прозрачности потенциального барьера сферического ядра. [c.228]

Поскольку уравнение (VI.38) соответствует довольно грубой модели а-распада, не учитывающей несферичности ядра и исполь-зуюш,ей упрощенные представления о потенциале ядра в области г < Rd, то попытки его точного решения мало оправданы. Поэтому для выяснения зависимости вероятности а-распада от энергии вылетающей а-частицы достаточно вычислить вероятность прохождения а-частицы через потенциальный барьер, используя из квантовой механики результат задачи о прозрачности потенциального барьера. [c.230]

Коэффициент прозрачности равен отношению потоков на границах барьера [c.128]

Полученная выше величина коэффициента прозрачности потенциального барьера D имеет физический смысл вероятности для а-частицы пройти через потенциальный барьер. Для того чтобы связать эту величину с экспериментально определяемым значением постоянной распада X, надо учесть вероятность образования а-частицы внутри ядра (в зависимости от его свойств) и скорость ее движения. Это приводит к соотношению [c.134]

Вц не могут эффективно взаимодействовать с ядром ив-за малой прозрачности центробежного барьера Оц. [c.272]

Если коэффициент прозрачности потенциального барьера на границе ядра (ядерный барьер) равен D , то время жизни ядра [c.320]

Величина h определяется прозрачностью центробежного и ядерного барьеров и вероятностью захвата нейтрона ядром. Прозрачность центробежного барьера для нейтронов с / < — прак- [c.347]

Обращаем внимание читателя, что в этом отличии энергетической выгодности и энергетической возможности процесса деления ничего удивительного нет. Так, например, а-распад тяжелых ядер периодической системы всегда энергетически выгоден, однако из-за кулоновского барьера он оказывается энергетически невозможным в классической физике. Существование а-рас-пада удается объяснить только при помощи квантовомеханического эффекта Прохождения а-частиц через потенциальный барьер. При этом из-за малой прозрачности потенциального барьера время жизни ядра относительно а-распада оказывается очень большим (см. 9). [c.367]

Вероятность туннельного перехода, или, как ее иначе называют, прозрачность потенциального барьера, дается формулой [c.433]

Аналогичный подсчет, сделанный для других ядер и частиц при разных энергиях, показывает, что прозрачность потенциального барьера резко возрастает с увеличением кинетической энергии частиц и при прочих равных условиях на много порядков меньше для а-частиц, чем для протонов. [c.434]

При Т < Вк заряженная частица попадает в ядро при помощи туннельного перехода, вероятность которого для случая I = О определяется прозрачностью потенциального кулоновского барьера [c.452]

В TI. 6, 4 было показано, что предположение о существовании в ядре электронов не согласуется с известными из опыта значениями спинов и магнитных моментов ядер. Против существования в ядре электронов говорит также большое время жизни р-радиоактивных ядер, которое нельзя объяснить существованием потенциального барьера (большая прозрачность барьера из-за малой величины массы). Накоиец, о невозможности существования в ядре электронов свидетельствует упомянутое в 4 ( вантовомеханическое соотношение неопределенностей, связывающее между собой импульс и координаты микрочастицы [c.149]

Такие поверхностные барьеры на пути выходящих дислокаций могут иметь различную природу — окисныеи солевые пленки, поверхностные упрочненные слои, вакансионные комплексы, выделения и др. Скорость прохождения дислокаций сквозь более или менее прозрачные барьеры и размеры заторможенных подповерхностных дислокационных скоплений зависят от условий деформирования — скорости, температуры и др. Поэтому действие таких барьеров сказывается на характере стадий легкого скольжения и деформационного упрочнения, а также на скорости ползучести, тогда как непрозрачные барьеры (например, толстые и прочные поверхностные пленки) оказывают влияние на величину критического скалывающего напряжения. [c.144]

Рассмотрим качественно вид ВАХ туннельной структуры. Так как туннелирование электронов может идти лишь на свободные уровни, то в отсутствие внешнего смещения участвовать в переходах удет лишь незначительная часть электронов, энергия которых близка к фермиевской. Эти электроны образуют встречные потоки равной величины. При приложении к структуре внешнего смещения V возможность туннелирования получает группа электронов отрицательного электрода с энергиями от до fx (рис. 10.6, б). При малых смещениях число таких электронов пропорционально смещению V. Так как прозрачность барьера для всех этих электронов практически одинаковая, то туннельный ток должен быть также прямо пропорционален смещению / F. При больших смещениях средняя высота и толщина потенциального барьера для туннелиру- [c.277]

Для объяснения /-распада рассматривают возбуждение ядра, затрагивающее только часть нуклонов вблизи его поверхности это колебания формы ядра в оси. состоянии (нулевые колебания). В ядерных реакциях возбуждение таких колебаний приводит к появлению т. н. гигантских резонансов (см. Гигантские кван-товые осцилляции). Если в процессе таких колебаний ядро достигает грушевидной формы, то могут образоваться фрагмент и остаточное ядро, удерживаемое нек-рое время, как и при а-распаде. Время жизни ядра относительно /-распада определяется вероятностью W распадной конфигурации п прозрачностью барьера. Т. к. W убывает с ростом амплитуды колебаний, то для деформиров. ядер в осн. состоянии (см. Деформированные ядра) вероятность /-распада велика. Действительно, ядра Ra имеют квадрупольвую деформацию (эллипсоид) и октуиольную (грушевиднаяформа), к-рые приближают осн, состояние к /-распаду. Проницаемость барьера определяется его высотой, массой фрагментов и гл. обр. энергией распада Qf. Действительно, в качестве остаточного конечного продукта при /-распаде практически всегда наблюдается ядро РЬ с А = 208 (Z = 82, JV = 126) /-распад с образованием такого дважды магического ядра характеризуется большой величиной Qj. [c.211]

Одна из постановок задач о прохождении потенц. барьера соответствует случаю, когда на барьер падает стационарный поток частиц и требуется найти величину прошедшего потока. Для таких задач вводится коэф. прозрачности барьера (коэф. туннельного перехода) D, равный отнонгению интенсивностей про1иедп1его н падающего потоков. Из обратимости по времени следует, что коэф. прозрачности для переходов в прямом и обратно.м направлениях одинаковы. В одномертюм случае коэф, прозрачности может быть записан в виде [c.175]

Т. э. обязаны такие явления, происходящие в сильных электрич. полях, как автоионизация атомов (см. Ионизация полем) и автоэлектронная эмиссия из металлов, В обоих случаях электрич. поле образует барьер конечной прозрачности. Чем сильнее электрич. поле, тем прозрачнее барьер и тем сильнее электронный ток из металла. На этом принципе основан сканирующий туннельный микроскоп — [c.176]

На рис. 16 представлены результаты расчета спектра внутризонного поглощения для поля = 40 кВ/см С Р 2000 кВ/см. Для сравнения на этом же рисунке приведен равновесный спектр, который анализировался ранее (см. рис. 14). Во-первых, электрическое поле приводит к уширению пика межподзонного поглощения и его сдвигу в коротковолновую область. Это так называемый эффект Штарка, который обусловлен уширением квазидискретного уровня Е 2 го сдвигом относительно уровня E за счет увеличения наклона дна ямы и возрастания прозрачности барьера в сильном электрическом поле. Во-вторых, в полосе фотоионизации возникают квазипериодические осцилляции поглощения, период которых растет с ростом поля. Период осцилляций близок к межуровневому расстоянию в спектре энергетических уровней для треугольной потенциальной ямы с бесконечной вертикальной стенкой [17] [c.65]

Отношение плотности потока вероятности начальной Волны, описывающей движение частицы до удара о стенку потенциал ,ного барьера, к плотности потока вероятности прошедшей волны называется коэффициентом прозрачности барьера С. [c.231]

Вероятность сиолтаниого деления определяется прозрачностью потенциального барьера для осколков, которая может [c.396]

Воспользуемся формулой (52.7) для вычисления прозрачности кулоновского барьера ядра isAP по отношению к протону с кинетической энергией Гр = 1 Мэв [c.434]

Следует учесть также некоторые конструкционные соображения. Чтобы замкнуть внешнюю цепь солнечного элемента, он должен иметь две контактные поверхности — фронтальную и тыльную. При этом фронтальная поверхность должна быть прозрачной За неимением других способов в большинстве элементов фронтальный контакт выполняют в виде гребенки (рис. 5.18). Гладкая кремниевая поверхность отражает до 40 % падающего излучения. Использование многослойных покрытий и текстурированне поверхности обеспечивают снижение отражения до 5 % и менее. В существующих конструкциях часть тока теряется из-за чрезмерной толщины элемента. Носители заряда, образующиеся вблизи внешних поверхностей, могут рекомбинировать на дефектах структуры поверхности, не успевая пересечь потенциальный барьер. При расположении перехода очень близко к поверхности этот эффект должен уменьшиться. Были предложены схемы батарей, позволяющие увеличить КПД за счет более полного использования фотонов во всем спектральном диапазоне. Две из таких схем показаны на рис. 5.19. В настоящее время они не нашли еще широкого применения, поскольку возрастающая себестоимость не компенсируется ростом КПД. [c.101]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...