Квазинепрерывный энергетический спектр ПЭС

Образуется квазинепрерывный энергетический спектр (зона) валентных, коллективизированных электронов. Прим- ред. [c.194]

При очень большом количестве ПЭС разных типов, когда расстояние между энергетическими уровнями отдельных состояний порядка или меньше кТ( квазинепрерывный энергетический спектр ПЭС), суммирование в формуле (3.6) заменяется интегрированием по энергии [c.83]

Квазинепрерывный энергетический спектр ПЭС. В случае квазинепрерывного энергетического спектра дифференциальная емкость ПЭС определяется интегрированием по энергии (3.9) [c.84]

Таким образом, эквивалентная схема поверхности может быть представлена в виде параллельно соединенных емкостей ОПЗ и ПЭС. Соответственно, зависимость полной дифференциальной емкости С от поверхностного потенциала представляет собой результат наложения функций С с (Ху) и С з)- Возможный вид таких зависимостей в случае дискретного и квазинепрерывного энергетического спектров ЯЭС показан на рис.3.6. [c.85]

Наконец, в наиболее часто встречающемся на практике случае квазинепрерывного энергетического спектра ПЭС кинетика изменения полного заряда поверхности после выключения возмущающего поля является результатом наложения элементарных релаксационных кривых (3.38) [c.97]

Хорошо видно, что при больших квантовых числах, когда гг 1, энергетические уровни располагаются настолько близко друг к другу, что энергетический спектр можно считать практически непрерывным (говорят — квазинепрерывным). В самом деле, при гг 1 получим [c.481]

Таким образом, на границах зон Бриллюэна наблюдаются разрывы в энергетическом спектре, величина которых равна 2]/7 7р. Энергии (20.6) определены для всех значений волновых векторов к (расширенная зонная схема на рис. 25, о). Используя свойство периодичности энергии и свойство эквивалентности волновых векторов, отличающихся на векторы g обратной решетки, можно преобразовать энергию Е (к) в многозначную функцию Еа (к) (рис. 25, б) приведенных волновых векторов к. В этом случае энергетические состояния распадаются на квазинепрерывные полосы энергии. Граничным состояниям в этих полосах соответствуют стоячие волны. При удалении от границы зоны Бриллюэна роль возмущения становится незначительной. [c.135]

С точки зрения энергетической основной интерес представляют непрерывные (квазинепрерывные) спектры. [c.212]

Принимая во внимание квазинепрерывность энергетического спектра электронов, упростим выражение (16.71), заменив суммирование по номеру гармоники V интегралом [c.148]

Едли кристалл имеет макроскопические размеры, то совершенно безразлично, равна ли половина длины волны 10 атомным расстояниям или же 10 + 1. Таким образом, в трехмерном кристалле, содержащем примерно 10 атом1см , расстояния между энергетическими уровнями в зоне будут бесконечно малы, и в результате энергетический спектр будет квазинепрерывным . Поскольку в каждой зоне все состояния происходят от атомных уровней с одинаковыми значениями атомных квантовых чисел (/г, mi и nis), то для того, чтобы различать состояния в энергетической зоне, требуется новое квантовое число. [c.62]

В ряде случаев по своему виду интегральный энергетический спектр ПЭС (см., например, спектр с атомарно-чистой поверхности Si(lll)) удивительно напоминает квазинепрерывные спектры ПЭС на реальных неупорядоченных поверхностях Ge и Si — на них также наблюдаются размытые экстремумы дефектов, свойственные неупорядоченной системе. Мысль, что атомарно-чистая поверхность в той или иной степени разупорядочена, подтверждается и рядом рассмотренных выше независимых данных (о ее многодоменности см. п.5.1.1). С этой точки зрения весьма спорной является привязка спектра собственных ПЭС (например, на рис. 5.12) к зонам Бриллюэна кристалла и его поверхности — рис.5.13. Образование последних целиком связано с симметрией волновых функций, которая нарушена (или полностью отсутствует) на частично неупорядоченной поверх- [c.173]

Теоретические расчеты энергетического спектра атомарночистых поверхностей, естественно, проводятся для однородной идеальной монодоменной структуры и содержат ряд допущений модельного характера. Критерием правомерности тех или иных схем расчета обычно считают согласие с данными фотоэлектронной спектроскопии. При этом часто не учитывают двух основных осложнений, которые возникают при интерпретации экспериментальных данных, типичных для этой методики. В первую очередь это касается вопроса об однородности исследуемых поверхностей. Идеально однородной поверхности с моноэнергетическими уровнями ПЭС должен соответствовать узкий пик эмитированных с этих уровней электронов. В подавляющем большинстве измерений эмиссии на самых различных материалах мы наблюдаем либо квазинепрерывное энергетическое распределение, либо достаточно размытые по энергии всплески эмиссии — см., например, рис.5.12. Правые пики на этом рисунке связывают с собственными ПЭС, но причиной подобных всплесков тока фотоэмиссии может являться и наличие макроскопических де- [c.175]

ЭНЕРГЕТИЧЕСКАЯ ЗОНА—квазинепрерывная сово-гушюсть одночастичных состояний в энергетич. спектре юнденсированной среды (в частности, твёрдого тела). Возникновение зон можно объяснить, рассматривая либо движение частицы в периодич. поле (приближение слабой зи), либо модификацию энергетич. уровней атомов при [c.613]

Связь системы снинов с решеткой может быть описана двумя различными способами. В первом из них решетку рассматривают как кван-товомеханиадскую систему, обладающую энергетическими уровнями, которые, однако, вследствие большого числа степеней свободы системы (решетки) образуют квазинепрерывный спектр. Гамильтониан взаимодействия Ъ S l Meyiщy решеткой и спинами имеет отличные от нуля матричные алементы (/, [ /, ), соответствующие переходам, переводящим решетку из состояния I/) в состояние / ), а систему спинов из сос-тояния I ) в состояние ). Закон сохранения энергии требует выполнения равенства [c.249]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...