Магнитная ый дифференциальная

Рис. 6.12. Влияние магнитного поля Н на дифференциальную термо-э. д. с 5 термопар Ап—Ре для разных концентраций железа и температур. 1 — 0,001 %, 0,44 К 2 — 0,011%, 0,40 К 5 — 0,03%, 1,1 4 — 0,03%, 3,43 5 — 0,19%, 0,85 [9].

Для магнитной динамики совершенного газа с конечной проводимостью исходная система дифференциальных уравнений в прежних обозначениях имеет вид [c.41]

Наряду с методами, основанными на уравнениях поля в дифференциальной форме, для моделирования магнитного поля ЭМП, особенно в воздушном зазоре применяют также методы, основанные на уравнениях поля в интегральной форме. После перехода к интегральной форме уравнения (4.9) принимают вид [c.93]

Все эти трудности можно устранить, если применить для компенсации балластного вращения дифференциальный метод. В этом методе используются два последовательно расположенных магнита с противоположно направленными магнитными полями. В зазоре одного магнита помещается кювета с исследуемым веществом, в зазоре другого — кювета с растворителем. Таким образом, происходит автоматическая компенсация балластного вращения и появляется возможность записи эффекта, обусловленного только вращением исследуемого вещества. [c.302]

Теория деформаций изучает механическое изменение взаимного расположения множества точек сплошной среды, приводящее к изменению формы и размеров тела. Деформация тела возникает в результате действия внешних сил, магнитного и электрического полей, теплового расширения и приводит к возникновению напряжений. Для описания деформации тела в целом в качестве ее меры используются перемещения точек. Деформация тела в целом слагается из деформации ее материальных частиц. Для описания деформации частиц используются относительные удлинения и сдвиги. Они связаны между собой определенными дифференциальными зависимостями, выражающими условие того, что тело, сплошное до деформации, должно оставаться сплошным и после деформации. Как и напряжения, деформации изменяются при переходе от одной частицы к другой, образуя поле деформаций. Знание деформации тела необходимо для оценки его жесткости и определения напряжений. [c.63]

Несмотря на очевидное различие в способах генерирования и регистрации электромагнитных волн разного типа, можно показать, что законы распространения таких волн задаются одними и теми же дифференциальными уравнениями. Речь здесь идет об уравнениях Максвелла, в которых свойства среды учитываются введением соответствующих констант, а переход излучения из одной среды в другую определяется с помощью граничных условий для векторов напряженности электрического и магнитного полей. Использование метода, предложенного Максвеллом более 100 лет назад, позволяет построить единую теорию распространения электромагнитных волн и применить ее для описания основных свойств света. Такое феноменологическое рассмотрение [c.9]

Дифференциальная форма этого закона получается применением теоремы Стокса к равенству (1.5) и описывает связь плотности тока j с напряженностью магнитного поля в данной точке [c.18]

Одинаковость математического описания аналогичных явлений имеет глубокие физические корни. Общность законов сохранения энергии, количества движения, массы и т. д., вытекающая из закона сохранения материи, и общность законов переноса энергии, количества движения и т. д. в физических полях приводит к тому, что распределения температуры, потенциала скорости, электрического потенциала, магнитной напряженности и т. д. в однородных потенциальных полях описываются одинаковыми по форме дифференциальными уравнениями. [c.74]

Следует также упомянуть о методе аналогий, использующем то обстоятельство, что некоторые явления разной физической природы (например, электрические, магнитные, тепловые, гидродинамические) могут описываться одинаковыми по форме дифференциальными уравнениями. Это позволяет, например, гидродинамические явления воспроизводить на электрических моделях для течения несжимаемой жидкости применять метод, разработанный применительно к газовым течениям, и т. п. [c.24]

Таким образом, уравнения (5.22) и (5.23) описывают взаимодействие упругого и электромагнитного полей. Отметим, что дифференциальные уравнения (5.19), (5.20) и уравнения теории упругости линейны нелинейность задачи определяется наличием дополнительных слагаемых в уравнениях (5.22) и (5.23). Эти уравнения могут быть линеаризованы, если предположить, что действующее магнитное поле мало по сравнению с начальным [c.240]

Уравнение (1-1) представляет собой обобщенный закон полного тока в дифференциальной форме. В его правой части первый член есть плотность тока проводимости, второй — плотность тока смещения. Уравнение (1-2) есть закон электромагнитной индукции в дифференциальной форме. Оба этих уравнения выражают тот факт, что переменные электрические и магнитные поля существуют совместно и являются разными сторонами единого электромагнитного процесса. [c.8]

Уравнение (1-3) является выражением принципа непрерывности магнитного потока, означающего отсутствие источников магнитного поля, а уравнение (1-4) представляет собой дифференциальную форму теоремы Гаусса, утверждающей, что источником электрического поля являются электрические заряды. [c.8]

Г Основные дифференциальные уравнения (5-1), (5-2), (5-3) и решение их для напряженности магнитного поля (5-4), а также для плотности тока (5-5) остаются без изменения. Коэффициенты и с<2 определяются из граничных условий. [c.75]

Рис. 2. Зависимость магнитной проницаемости м, (/) и дифференциальной магнитной проницаемости ц. (2) от напряженности ноля Н

Напряженность магнитного поля рассеяния дефектов определяется не только его размерами, формой и расположением, но и магнитными характеристиками материала, а именно магнитной индукцией, дифференциальной и нормальной магнитными проницаемостями в намагниченном состоянии, соответствующем режиму контроля. Чем выше магнитная индукция материала и меньше нормальная и дифференциальная магнитные проницаемости, тем больше напряженность магнитного поля рассеяния дефекта при прочих равных условиях. [c.26]

Принцип действия прибора МД-ЮОИ (как и прибора МД-90И) основан на регистрации индукционными преобразователями нормальной составляющей магнитного поля рассеяния сварного шва, возникающего при продольном намагничивании контролируемой полосы постоянным магнитным полем. Намагничивание осуществляется полюсным электромагнитом. Считывание полей рассеяния производится неподвижными индукционными преобразователями. Прибор имеет четыре преобразователя, каждый из которых состоит из двух катушек индуктивности, включенных дифференциально. Это обеспечивает сравнение двух соседних участков полосы и отстройку от структурной и магнитной неоднородностей металла швов по изменяющейся по ширине и длине полосы. [c.53]

Индукционный метод измерения магнитной (динамической) проницаемости основан на том, что если поддерживать неизменной амплитуду напряженности намагничивающего поля, то амплитудная (или динамическая) проницаемость будет пропорциональна амплитуде индукции в контролируемой детали (если ее размеры остаются неизменными). Обычно используют дифференциальную схему, с помощью которой определяют изменение магнитной проницаемости контролируемой детали по сравнению с магнитной проницаемостью образца. [c.75]

Основные дифференциальные уравнения (11-1), (11-2), (11-3) и решение их для напряженности магнитного поля (11-4), а также для плотности тока (11-5) остаются без изменения. Коэффициенты бд и Са определяются из граничных условий. [c.230]

Магнитную проницаемость, определяемую производной от магнитной индукции по напряженности магнитного поля в данной точке основной кривой намагничивания, деленной на магнитную постоянную, называют дифференциальной магнитной проницаемостью. [c.270]

Этот же принцип был положен в основу чувствительного регистрирующего магнитометра, применявшегося для регистрации составляющей изменений магнитного поля земли, перпендикулярной магнитному меридиану. Для достижения высокой чувствительности и точности измерений было применено дифференциальное включение двух воспринимающих элементов. Один из них помещен в поле, представляющее собой сумму измеряемого н вспомогательного постоянного поля, а дру- [c.52]

Особое преимущество принципа Гамильтона обнаруживается в механике сплошных сред, поскольку этот принцип приводит не только к дифференциальным уравнениям задачи, но также и к краевым условиям, которым должны удовлетворять решения этих дифференциальных уравнений в частных производных. Во многих случаях необходимо вначале искать функцию Лагранжа L (входящую в выражение вариационного принципа) в зависимости от характера задачи. Это имеет место, например, при движении электрона в магнитном поле, когда действующая сила не имеет потенциала У далее — в теории относительности, когда L нельзя выразить с помощью выведенного нами выражения (4.10) для кинетической энергии. Здесь роль кинетической части принципа наименьшего действия играет выражение [c.277]

Эйлерова производная этого выражения приводит прямо к релятивистскому импульсу G в форме (2.19), а, следовательно, также и к закону зависимости массы электрона от его скорости. Вообще говоря, нахождение функции Лагранжа L, приводящей через посредство вариационного принципа к заданным дифференциальным законам, является (в особенности вне пределов механики) трудной задачей, для решения которой не существует общих правил. Для указанного выше случая движения электрона в магнитном поле эта задача была весьма простым способом разрешена Лармором и Шварцшильдом. В этом случае разложение L на кинетическую и потенциальную части по схеме L = Т — V, вообще говоря, уже невозможно. [c.277]

Прокат — Контроль акустическими мето-да.чи 2 кн. 230—231 Проницаемость магнитная дифференциальная — Определение 2 кн. 21 [c.322]

На рис. 6.11 показано, как ведут себя сплавы, дифференциальная термо-э.д.с. которых не падает до столь малых величин. В этих сплавах присутствует эффект Кондо, проявляющийся при рассеянии электронов проводимости магнитными моментами примеси, такой, как железо или кобальт (см. гл. 5, разд. 5.6). В интервале температур от 1 до 300 К можно получить довольно больщие отрицательные термо-э.д.с. Положительным электродом для такой термопары часто служит сплав с низкой теплопроводностью и малой термо-э.д.с., например N1—Сг, или Ад—0,3 % Ап. В настоящее время считается, что наилучшей примесью для получения хорошей стабильности отрицательного электрода термопары является железо. Сплавы с кобальтом, как оказалось, претерпевают при комнатной температуре структурные превращения, вызывающие изменения термо-э.д.с. Содержание железа обычно выбирают в пределах от 0,02 до [c.293]

Аналогично можно получить дифференциальное уравнение для напряженности магнитного поля электромагнитной BOjmbi [c.27]

Обычно используют газовые термометры, ибо они пе требуют калибровки в широком интервале и не подвержены влиянию магнитных нолей. Оба термометра могут быть ирисоедипены к дифференциальному манометру при этом объемы термометров долн ны быть равны, а мертвы объем (капилляры и манометр)—максимально малым, чтобы соответствующие поправки можно было рассматривать только в первом ирпближепип. Установки такого тина были описаны Халмом [92], Берманом [39], Эндрюсом, Веббером и Спором [95], Уайтом [88] и Розенбергом [87]. Ниже 2° К применение газовых термометров затруднительно, так как давление в нпх не может превосходить давления насыщенных паров гелия. [c.226]

При исследовании движения электропроводной жидкости в электрическом и магнитном полях приходится учитывать эти два новых воздействия, внося в уравнения движения и энергии соответствующие дополнительные члены. Это обстоятельство приводит к увеличению числа переменных и к необходимости соответствующего увеличения числа уравнений такими дополнительными уравнениями являются уравнения электродинамики Максвелла. Совокупность уравнени Максвелла, уравнений Навье — Стокса, в которые внесены электромагнитные объемные силы, уравнения энергии, включающего джоулево тепло, и уравнения состояния представляет собой систему дифференциальных уравнений магнитной гидрогазодинамики. [c.177]

Для газа система дифференциальных уравнений должна включать уравнение энергии. В случае электропроводного газа, находящегося в магнитном и электрическом полях, правая часть уравнения энергии (42) из гл. II должна содержать дополнительный член (28), выражающий плотность джоулева тепловыделения (тепловыделение на единицу объема). Тогда уравнение энергии для электропроводного газа примет следующий вид (при К = onst, р = onst) [c.198]

Ниже дано описание некоторых электрических измерительных преобразователей типа дифференциально-трансформаторного с магнитной компенсацией, электросиловой компенсацией, а также пнев-мосилового преобразователя, которые щироко используются в уни-фицЕЕрованной системе пневматических и электрических датчиков теплоэнергетических параметров. [c.158]

Точное решение задачи о свободных колебаниях в нелинейных диссипативных системах в подавляющем большинстве случаев наталкивается на весьма большие и очень часто неразрешимые трудности. Поэтому (как и в случае консервативных систем) приходится искать методы приближенного расчета, которые с заданной степенью точности позволили бы найти количественные соотношения, определяющие движения в исследуемой системе при заданных начальных условиях. Из ряда возможных приближенных методов рассмотрим в первую очередь метод поэтапного рассмотрения. Мы уже указывали, что этот метод заключается в том, что в соответствии со свойствами системы все движение в ней заранее разбивается на ряд этапов, каждый из которых соответствует такой области изменения переменных, где исследуемая система с достаточной точностью описывается или линейным дифференциальным уравнением, или нелинейным, но заведомо интегрируемым уравнением. Записав решения для всех выбранных этапов, мы для заданных начальных условий находим уравнение движения для первого этапа, начинающегося с заданных начальных значений. Значения переменных 1, х, у = х) конца первого этапа считаем начальными условиями для следующего этапа. Повторяя эту операцию продолжения решения от этапа к этапу со сшиванием поэтапных решений на основе условия непрерывности переменных х и у = х, мы можем получить значения исследуемых величин в любой момент времени. Если разбиение всего движения системы на этапы основано на замене общей нелинейной характеристики ломаной линией с большим или меньшим числом прямолинейных участков, то подобный путь обычно называется кусочно-линейным методом. В этом случае на каждом этапе система описывается линейным дифференциальным уравнением. Условие сшивания решений на смежных этапах — непрерывность х я у = х — необходимо и достаточно для системы с одной степенью свободы при наличии в ней двух резервуаров энергии и двух форм запасенной энергии (потенциальной и кинетической, электрической и магнитной). Существование двух видов резервуаров энергии является также необходимым условием для возможности осуществления в системе свободных колебательных движений, хотя для диссипативных систем оно недостаточно. При большом затухании система и с двумя резервуарами энергии может оказаться неколебательной — апериодической. [c.60]

Если магнитное поле создается током, протекающим через обмотку, размещенную на ферромагнитном сердечнике, то его магнитная проницаемость является функцией этого тока. Тогда дифференциальная магнитная проницаемость Рд = дВ/дИ сердечника при действии на него дополнительного магнитного поля Н (подмагничивание) имеет вид, иоказаннный на рис. 4.14. Как мы видим, от величины тока (дополнительного магнитного поля) зависит индуктивность обмотки Т, что приводит к перестройке колебательного контура по частоте. Такая перестройка контура, в котором поддерживаются вынужденные колебания высокой частоты, приводит к модуляции сигналом амплитуды этих вынужденных колебаний (рис. 4.15) и после их демодуляции позволяет получить усиленный сигнал. [c.154]

Величину 1а = 1о х называют абсолютной магнитной проницаемостью. Зависимость магнитной проницаемости от напряженности магнитного поля показана на рис. 2. Различают максимальную (Хщах, начальную [Jnaq и дифференциальную магнитную проницаемость [c.8]

Магнитное поле дефекта, индикация которого дает возможность его обнаружить, тем больше, чем выше индукция материала и меньше нормальная и дифференциальная магнитные проницаемости. Например, нарушение сплошности в виде щели с раскрытием 2—2,5 мкм и глубиной 25 мкм может быть обнаружено с помощью магнитной суспензии, содержащей высокочувствительный черный магнитный порошок, в детали из стали ЗОХГСА (коэрцитивная сила Яс = 12 А/см) при индукции В 1,5 Тл, в стали ШХ15 (Яс = 36 А/см) при В = 0,87 Тл, а в стали 95X18 (Яс = 74 А/см) при индукции В = 0,53 Тл. Максимальные относительные магнитные проницаемости сталей приведены ниже. [c.33]

Наиболее распространенным способом получения информации о толщине покрытия является размещение магниточувствительных элементов в магнитной нейтрали либо непосредственно у полюсов магнита с использованием дифференциального включения магниточувствительных элементов, что обеспечивает работу преобразователя в режиме нулевого начального сигнала. [c.61]

С помощью дифференциальных ВТП самосравнения можно резко повысить отношение сигнал/помеха в дефектоскопии. При этом обмотки преобразователя размещают так, чтобы их сигналы исходили от близко расположенных участков контроля одного объекта. Это позволяет уменьшить влияние плавных изменений электрофизических и геометрических параметров объектов. При использовании проходных преобразователей с однородным магнитным полем в зоне контроля значительно уменьшается влияние радиальных перемещений объекта. Применяя экранные накладные преобразователи, можно практически исключить влияние смещений объекта между возбуждающей и измерительной обмотками. Преобразователи с взаимно перпендикулярными осями обмоток (см. рис. 1, г) нечувствительны к изменению электрофизических характеристик однородных объектов. При нарушении однородности объекта, на- [c.86]

На рис. 58 приведены конструкции ВТП с ферромагнитными сердечни-, ками, электропроводящими экранами и короткозамкнутыми витками для локализации зоны контроля. Конструкции на рис. 58, а, б предназначены для непрерывных измерений зазоров в работающих машинах и механизмах и поэтому жестко закрепляются в посадочных гнездах конструкция на рис, 58, в предназначена для ручного контроля. Ферритовые сердечники / имеют зазоры 2. В зазоре 2 установлена медная вставка 3 (рис. 58, а) для локализации магнитного поля в зоне контроля. Вместо зазора со вставкой может быть применен короткозамкнутый виток 4 (рис. 58, б). Обмотка 5 параметрического ВТП охватывает сердечник так же, как и возбуждающая 6 и измерительная 7 обмотки трансформаторного ВТП (рис. 58, б). Для защиты от влияния внешних магнитных полей применяют специальные экраны 8, которые одновременно служат элементами корпуса. Обмотки с сердечником заливаются компаундом 9. ВТП, показанный на рис. 58, в — дифференциального типа. В измерительной обмотке 7 при установке ВТП на однородный объект контроля напряжение равно нулю, так как магнитный поток, сцепленный с объектом, дважды пронизывает эту обмотку. Если объект неоднороден (например, имеет трещины), то симметрия магнитного потока в зоне контроля нарушается, и в измерительной обмотке появляется напряжение. Подавление влияния перекосов ВТП относительно поверхности объекта [c.125]

На рис. 5, б представлен другой тип дифференциального феррозонда [55] феррозонд с двумя сердечниками, расположенными параллельно друг другу. Чувствительность такого датчика к полям рассеяния от дефекта оказалась выше по сравнению с предыдущим. Каждый воспринимающий элемент в этом случае реагирует на усредненное по длине сердечника слагающее магнитное поле, рассеянное как от дефекта, так и от других окружающих их источников магнитного поля. При дифференциальном способе включения измеряемая э.д.с. феррозонда характеризует разность магнитных полей, действующих на каждый элемент, поэтому такой феррозонд называ ют азимутальным градиентометром. Было замечено, что чувствительность индикатора такого типа также разко зависит от величины базы, т. е. от расстояния между сердечниками. [c.58]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...