Импульс релятивистский

Суммируя и интегрируя группу равенств (185.21) и (185.22), получим закон сохранения импульса релятивистской механики [c.298]

Теперь сделаем последний шаг — напишем выражение для импульса релятивистской частицы. С учетом (7.2) этот импульс записывают в виде [c.212]

Заметим, что в настоящее время импульсы релятивистских частиц выражают в единицах энергия/с (с — скорость света). Например, если энергия выражается в МэВ (1 МэВ = 1,6 IQ- эрг), то импульс— в МэВ/с, Использование такой единицы импульса заметно упрощает многие расчеты. [c.221]

Отдача при гамма-излучении. Каков импульс отдачи относительно лабораторной системы для ядра Fe, отскакивающего при испускании фотона с энергией в 14 кэВ Является ли этот импульс релятивистским Ответ. 7,5-10-г-см/с. [c.395]

Абсолютная величина импульса релятивистской частицы теперь дается выражением [c.38]

Энергия и импульс релятивистской частицы [c.20]

Теперь обратимся к релятивистской динамике. Оказывается (это будет видно уже из простого примера, который мы сейчас рассмотрим), для замкнутой системы из релятивистских частиц закон сохранения ньютоновского импульса не выполняется. Возникает альтернатива отказаться или от ньютоновского определения импульса, пли от закона сохранения этой величины. [c.210]

Покажем прежде всего, что требование, чтобы закон сохранения импульса выполнялся в любой инерциальной системе отсчета, и учет релятивистского преобразования скоростей при переходе от одной инерциальной системы отсчета к другой приводят к выводу, что масса частицы должна зависеть от ее скорости (в отличие от ньютоновской механики). Для этого рассмотрим абсолютно неупругое столкновение двух частиц — система предполагается замкнутой. [c.210]

Это и есть так называемый релятивистский импульс частицы. Опыт подтверждает, что так определенный импульс действительно подчиняется закону сохранения независимо от выбора инерциальной системы отсчета. [c.212]

Пример 2. Выясним, при каких значениях скорости частицы ее ньютоновский импульс отличается от релятивистского на 1% на 10% [c.213]

Основное уравнение релятивистской динамики позволяет найти закон действующей на частицу силы Р, если известна зависимость от времени релятивистского импульса рСО. а с другой стороны, найти уравнение движения частицы r(t), если известны действующая сила и начальные условия — скорость vq и положение Го частицы в начальный момент времени. [c.215]

Эти обозначения резко упрощают как вид самих формул, так и все преобразования и расчеты. Приведем основные формулы релятивистской динамики в этих обозначениях релятивистский импульс (7.3) [c.223]

Если нас интересует движение системы как целого, то, отвлекаясь от внутренних процессов в системе и пренебрегая ее пространственной протяженностью, систему можно считать одной материальной точкой — частицей. Поскольку это так, систему релятивистских частиц как целое можно характеризовать полной энергией Е, импульсом р, массой покоя Mq и утверждать, что полученные ранее выражения справедливы и для системы частиц как целого. [c.224]

Остается выяснить, что следует понимать под полной энергией Е, импульсом р и массой покоя Mq системы как целого. В общем случае, если система состоит из взаимодействующих релятивистских частиц, ее полная энергия [c.224]

Итак, мы показали, что вследствие сохранения импульса системы сумма релятивистских масс исходных частиц равна релятивистской массе образовавшейся частицы. Это же, очевидно, относится и к полной энергии. Поэтому можно утверждать, что сохранение полной энергии в форме (7.34) действительно имеет место для рассматриваемых стадий этого процесса. [c.227]

Пусть, например, две релятивистские частицы испытали столкновение, в результате которого образовалась новая частица с массой покоя Mq. Если в /(-системе отсчета полные энергии частиц до столкновения равны Ei и 2, а их импульсы — соответственно Pi и рь то мы сразу можем записать, что при переходе от /С-системы (до столкновения) к Д-системе (после столкновения) будет выполняться следующее равенство [c.229]

Видно, что произведение рВ может служить мерой релятивистского импульса частицы. [c.231]

Релятивистский закон сложения Релятивистский импульс [c.286]

Не будем последовательно излагать релятивистскую динамику и ограничимся лишь упоминанием о чрезвычайно важном вопросе — связи между энергией и импульсом. [c.381]

Среди физических законов, согласующихся с принципом относительности Галилея, особенное значение имеют законы сохранения импульса, массы и энергии. Эти законы уже знакомы вам по школьному курсу физики, где они формулировались без какой-либо связи с принципом относительности. Согласно закону сохранения энергии, полная энергия Вселенной постоянна, независимо от времени ). Рассматривая эти законы с точки зрения принципа относительности, мы не откроем ничего сверх того, что мы уже знаем. Однако мы выиграем в отношении понимания явлений, и это поможет нам обобщить закон сохранения импульса на релятивистские условия, для которых соотношение F = Afa уже не является точным законом природы. Нашей конечной целью будет нахождение эквивалентов законов сохранения массы, энергии и импульса в условиях движения с релятивистскими скоростями, т. е. со скоростями, сравнимыми со скоростью света с. [c.88]

Используя функцию Лангранжа (4.3), находим составляющие обобщенного импульса релятивистской частицы (формула (I, 22.7)) [c.268]

Следовательно, частицы с нулевой массой покоя обладают релятивистской массой или инертностью тем больше11, чем больше энергия и импульс частицы. [c.297]

Отметим, что при и<с из (7.3) следует ньютоновское определение импульса p = moV, где то не зависит от скорости V. На рис. 7.3 показаны для сравнения графики зависимостей релятивистского Ррел и ньютоновского Рн импульсов частицы от ее скорости. Как видно, различие между обоими импульсами становится весьма значительным по мере приближения скорости частицы к скорости света. [c.213]

Введение энергии и массы покоя системы (Eq и Mq) позволяет рассматривать систему невзаимодействующих релятивистских частиц как одну частицу с полной энергией = импульсом р=2 Рь массой покоя Mq= =Eoj и утверждать, что выражения (7.12) и (7.14) справедливы и для системы частиц [c.226]

Релятивистский протон с импульсом ро влетел в момент t=0 в область, где имеется поперечное однородное электрическое поле с напряженностью Е, причем ро1Е. Найти зависимость от времени угла д, на который протон будет отклоняться от первоначального направления движения. [c.231]

Шо— масса покоя ш — релятивистская масса р — релятивистский импульс Дт — изменение массы ЛЕ— изменение эаергии Е — полная энергия тела [c.287]

Классический закон сложения скоростей и классический закон сохранения импульса являются частнымР слу 1аями универсальных релятивистских законов и выполняются только при значениях скоростей, значительно меньших скорости света в ва кууме. [c.288]

Релятивистский импульс тела можно рассматривать как произведение релятивистской массы т тела на скорость его двилсения. Релятивистская масса т тела возрастает с увеличением скорости по закону [c.288]

Заметим, что отличное совпадение результатов оценки светового давления с данными опыта получается лишь при строго релятивистском описании процесса. Действительно, выражение для импульса фотона /iv/ было получено использованием формул релятивистской механики. Следовате.яьно, при формулировке законов сохранения, описывающих элементарные акты, приводящие к возникновению и уничтожению фотона, нужно учитывать эффекты, предсказываемые теорией относительности. Проиллюстрируем это элементарным изложением теории рассеяния рентгеновского излучения в каком-либо веществе. [c.447]

Наконец, заметим, что релятивистская механика пользуется сложной мерой движений — тензором энергии-импульсов. Тензор энергии-импульсов определяется в четырехмерпом пространстве. Его линейный инвариант связан с кинетической энергией частицы материи, а компоненты Тц ( = 1,2,3) — с проекциями ее количества движения на оси координат. Следовательно, тензор энергии-импульсов внутренне объединяет обе меры движения — картезианскую и Лейбница. [c.384]

Глава 12 (Релятивистская динамика. Импульс и эяергня). В гл. 12 и 13 даются наиболее важные результаты специальной теории относительности. Заметка Из истории физики> о соотношении между массой и энергией независима от содержания главы и легко воспринимается. Обсудите на семинаре устройство отклоняющих систем для пучков заряженных частиц и экспериментальные детали опытов Бухерера по поперечному импульсу покажите диапозитивы со снимками пузырьковой камеры. [c.16]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...