Закон полного тока

Новые переменные можно исключить, используя известную связь В VI Н через магнитную проницаемость и выражение закона полного тока, связывающего напряженность с током. С учетом последних можно найти непосредственную связь индуктивностей с конструктивными данными. [c.66]

Уравнение (1-1) представляет собой обобщенный закон полного тока в дифференциальной форме. В его правой части первый член есть плотность тока проводимости, второй — плотность тока смещения. Уравнение (1-2) есть закон электромагнитной индукции в дифференциальной форме. Оба этих уравнения выражают тот факт, что переменные электрические и магнитные поля существуют совместно и являются разными сторонами единого электромагнитного процесса. [c.8]

На основании закона полного тока находим [c.67]

НОДОМ и нагреваемой поверхностью. Точное вычисление его весьма сложно, но задачу можно упростить, воспользовавшись приближенным вычислением поперечного поля рассеяния провода, заложенного в открытый паз. При расчете поля рассеяния будем считать его равномерным. Условно продолжим башмаки магнитопро-вода до нагреваемой поверхности (рис. 6-8, вертикальные штриховые линии). Такое допущение оправдывается тем, что обычно отношение к + к )/а в несколько раз меньше единицы при этом получается достаточно точный результат. Будем также считать, что магнитная проницаемость магнитопровода равна бесконечности. Тогда на основании закона полного тока получим [c.91]

Так как в соответствии с законом полного тока для элемента длиной соблюдается условие [c.125]

Уравнения (1-2) и (1-3) выражают в дифференциальной форме законы полного тока и электромагнитной индукции соответственно. Второй член в правой части уравнения (1-2) представляет собой плотность тока смещения, которым в проводнике практически всегда можно пренебречь. [c.8]

Тогда на основании закона полного тока получим [c.110]

Однако последнее условие противоречит закону полного тока, так как приводит к неравенству. [c.215]

Касательная составляющая напряженности магнитного поля Яой, обусловленная током в проводнике (Яой моделирует поле дефекта Hi), находится из закона полного тока [5] [c.121]

Закон магнитной цепи. Воспользовавшись соотношением Ф = fj. HS, закону полного тока можно придать вид [c.516]

Закон полного тока (см. фиг. 8). Намагничивающая сила замкнутого контура равна пронизывающему его полному току [c.332]

Закон магнитной цепи (вытекает из закона полного тока) [c.337]

Закон полного тока (см. фиг. 8). Нп- [c.449]

Закон полного тока циркуляция вектора магнитной напряженности по замкнутому кон-туру равна алгебраической сумме сил токов, охватываемых контуром [c.217]

По описанной выше схеме можно также определить колебания в некоторых системах, содержащих цепи как с малым, так и с немалым сопротивлением. Пусть электромагнит (см. рис. I) имеет еще одну обмотку, к зажимам которой подключена любая цепь с немалым активным сопротивлением или с немалой индуктивностью, выпрямителем и т. д. Вместо (26), например, по закону полного тока получается соотношение [c.343]

Закон полного тока 4я dl = — / [c.144]

Формула (6.7), хотя и представляет собой точное решение поставленной задачи, неудобна для практических расчетов. Поэтому изложим упрощенный метод расчета, который назовем "методом трансформатора . Он заключается в том. что соленоид рассматривается как первичная обмотка трансформатора, а металлический полый цилиндр -как вторичная короткозамкнутая обмотка (один виток). При этом дифференциальные уравнения Максвелла заменяются соответствующими интегральными уравнениями. При расчете делается предположение о том. что внутри полости цилиндра напряженность поля однородна по радиусу и длине, т.е. отношение длины цилиндра к его диаметру достаточно велико и краевые эффекты можно не учитывать. В этом случае полем вне соленоида можно пренебречь. Тогда на основании закона полного тока [c.173]

Магнитодвижущая сила (циркуляция напряженности магнитного поля). Согласно закону полного тока интеграл по замкнутому контуру скалярного произведения Н М, где М — элемент контура, пропорционален алгебраической сумме всех токов, охватываемых контуром [c.206]

Закон полного тока. . , 8D а. < дО (закон Ампера) rot Я — / -f- rot а — 4я/ [c.317]

Закон электромагнитной индукции. Закон полного тока. Известно, если магнитный поток Ф, проходящий сквозь поверхность, ограниченную некоторым контуром, изменяется во времени, в этом контуре индуктируется (наводится) э. д. с., мгновенное значение которой е определяется по формуле [c.5]

Закон полного тока, выведенный на основании экспериментов, устанавливает количественную связь между линейным интегралом вектора напряженности магнитного поля Н вдоль любого произвольного замкнутого контура и алгебраической суммой токов, охваченных этим контуром [c.5]

Законы полного тока (2) и электромагнитной индукции (1) были преобразованы Максвеллом в систему уравнений [c.6]

Чтобы убедиться в этом, применим закон полного тока к прямоугольному четырехугольному контуру, выделенному в поперечном сечении шины весьма большой толщины и ширины, на которую падает плоская электромагнитная волна, имеющая лишь [c.9]

Так как по закону полного тока напряженность Н е на поверхности массивного тела равна линейной плотности (настилу) тока J m = ТО из (1.45) получается, что поглощаемую мощность Р можно определить, если считать, что весь ток равномерно распределен в слое б [c.27]

В первом случае задание тока в индукторе / означает для отрезка а бесконечно длинной системы задание напряженности магнитного поля на поверхности загрузки, которая по закону полного тока связана с /и выражением Я, = I WIa, где W — число витков индуктора на отрезке а (рис. 6.2). Таким образом, для Я на поверхности в этом случае имеем граничное условие I рода [c.206]

По закону полного тока (см. Токи электрические) ясно, что вектор II имеет П. только [c.236]

Т. К. Ф для всех сечений силовой трубки одинаково, и закон полного тока принимает вид [c.191]

М. у. выражают в диференциальной форме следующие два закона. 1) Закон полного тока (с 1. Магнитное поле) магнитное напряжение обхода вдоль замкнутого контура равно полному току сквозь поверхность, окаймленную этим контуром. Этот закон в интегрально форме выражается ф-лой [c.212]

Найдем амплитуду тока (7, ), протекающего в полосе шириной а, применив закон полного тока к контуру ОйЬсО. Учитывая, что составляющая напряженности магнитного поля в на- [c.14]

Рапсе было пока.эано (см. 1-2), что /ц а//, /(ш К 2). Н аГ дсм теперь ток, индуктированный в цилиндре. Выразим ток в цилиндре через папряжеи-иость магнитного поля с помощью закона полного тока (рис. 5-5). Соноршив обход по контуру Ьс(1еЬ, получп.м [c.73]

Найдем амплитуду тока (/ ,), протекающего в полосе шириной а. Для этого применим закон полного тока к контуру ОиЪсО. Тогда получим [c.10]

Учитывая, что внешнее магнитное поле индуктора равно нулю, выразим ток в индукторе (/ ) через напряженность магнитного поля, воспользовавшись законом полного тока. Тогда, совершив обход по контуру аЬсйа (рис. 1-9), получим [c.19]

В основе расчета магнитной цепи лежит закон полного тока, oiipe-деляющий, что интеграл напряженности по длине вдоль замкнутого контура численно равен произведению числа проводников с током, охватываемых этим контуром, на силу тока в этих проводниках [c.463]

Из закона полного тока следует, что H(ri2) создается только той частью тока I, которая течет по ненамагниченной сердцевине (где г < Г12). Это дает [c.280]

Напряженность на поверхности в соответствии с законом полного тока связана с током / провода формулой = II 2nRg). [c.155]

Закон полного тока. В нек-рых расчетах вместо закона Био и Савара удобнее пользоваться эквивалентным ему законом полного тока криволинейный интеграл вектора напряженности М. п. по любому замкнутому контуру равен алгебраич. сумме токов, охватываемых этим контуром, или [c.191]

Расчет магнитной цепи. Магнитной цепью называют такое устройство для получения М. п., в к-ром силовые линии М. п. или целиком или на большей части своей длины находятся в ферромагнитной среде, что обыкновенно имеет место в большинстве эле-ктрич. машин, трансформаторов, аппаратов и приборов. Расчет магнитной цепи основан на применении закона полного тока. В случае неразвет-вленной магнитной цепи (фиг. 1) все устройство рассматривают как одну силовую трубку, в любом сечении к-рой Ф имеет одно и то же значение. Пока сечение S остается неизменным, индукция В, а следовательно и напряженность М. п. Я не изменяются. Поэтому ур-ие (8а) принимает вид [c.192]

О на произиольное расстояние х, ие превышающее половины ширины группы по закону полного тока (см. Магнитное поле] [c.268]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...