Теплота при постоянном объ

Если сухому насыщенному пару сообщить некоторое количество теплоты при постоянном давлении, то температура его будет возрастать. Пар, получаемый в этом процессе, называется перегретым. Перегретый пар имеет при данном давлении более высокую температуру и удельный объем, чем сухой насыщенный пар. Перегретый пар над поверхностью жидкости получить нельзя. Температура перегретого пара, так же как и газа, является функцией объема и давления. [c.173]

Если к сухому насыщенному пару подводить теплоту при постоянном давлении, то температура и объем его будут увеличиваться, и пар из сухого насыщенного перейдет в перегретый (точка D). [c.175]

Приготовление литейных сплавов связано с процессом плавления - переходом металлов из кристаллического состояния в жидкое, происходящим с поглощением теплоты. При постоянном внешнем давлении плавление происходит при определенной температуре плавления Т . При плавлении кристаллических тел нарушаются термомеханическая устойчивость кристаллических решеток и характерный для твердого состояния порядок, т.е. теряется постоянство формы материала, скачкообразно увеличивается объем, меняются и другие физические свойства металлов и сплавов. Тем не менее при плавлении в металлах и сплавах сохраняется присущий им металлический тип связи, он полностью исчезает только при температуре кипения (Гкт). [c.195]

Если сухому насыщенному пару состояния точки с продолжать сообщать теплоту при постоянном давлении, то, как показывает опыт, не только объем пара, но и его температура возрастают, и пар из насыщенного переходит в перегретый, например в состояние точки d, температура в которой так что изобара на участке d уже не является изотермой. [c.231]

Плавление и затвердевание идеально чистых металлов происходят при постоянной температуре вследствие поглощ,ения или выделения теплоты перехода. Если используется достаточно большое количество металла (150 см — типичный объем плавящегося слитка), скрытой теплоты плавления достаточно, чтобы поддержать слиток и погруженный в него термометр при постоянной температуре в течение нескольких часов, пока происходит плавление или затвердевание металлов. Присутствие небольшого количества примесей в виде растворенного металла приводит к изменению температуры плавления или затвердевания металла, кроме того, эти процессы проходят в некотором температурном интервале. Применяемые для реализации реперных точек металлов галлий, индий, кадмий, свинец, олово, цинк, сурьма, алюминий, серебро и золото имеют достаточную чистоту для термометрии, которую, однако, непросто сохранить [c.169]

Индекс X у частной производной дд/д( указывает, что изменение температуры происходит при постоянном значении некоторого параметра X, которым может быть объем тела v, давление р и др. Общее 2<оличество теплоты, полученное в данном процессе, определяется выражением ...................... [c.69]

Пример 7-3. 12 кг воздуха при абсолютном давлении б бар и температуре 300° К расширяются при постоянной температуре, объем при этом увеличивается в 4 раза. Определить начальные и конечные параметры воздуха, количество подведенной теплоты и работу расширения. [c.103]

К 1 м воздуха, находящемуся в цилиндре со свободно движущимся нагруженным поршнем, подводится при постоянном давлении 335 кДж теплоты. Объем воздуха при этом увеличивается до 1,5 м . [c.76]

Если (при постоянном давлении) подводить к жидкости теплоту, то при достижении температуры кипения начнется превращение воды в пар — точка т. Удельный объем жидкости вследствие нагрева увеличивается от у, до v. При более высоком давлении процесс парообразования начнется и при более высокой температуре следовательно, объем воды при достижении точки кипения будет больше, чем раньше (точка т."). [c.109]

Перегрев пара. Если к сухому насыщенному пару (точка с на рис. 8.1 и 8.2) при постоянном давлении подводить теплоту, то его температура и удельный объем будут увеличиваться. В результате нагрева сухого насыщенного пара получают перегретый пар (например, состояние в точке d). Количество теп лоты, затрачиваемое на перегрев 1 кг сухого пара г/ (теплота перегрева) от температуры насыщения до заданной температуры t, можно определить по формуле [c.91]

Углекислый газ (СО ), занимающий объем 450 см и имеющий в начале процесса давление 0,1 МПа, нагревается при постоянном объеме от 100 до 500 °С. Определить давление в конце нагревания, подведенное количество теплоты и изменение энтальпии, если изобарная средняя молярная теплоемкость углекислого газа равна 49,7 кДж/(кмоль X X К). [c.22]

Сухой насыщенный пар занимает объем v = 0,18 м /кг. Какое количество теплоты надо затратить, чтобы нагреть его при постоянном объеме до температуры 450 °С Чему будет равно давление в конце процесса [c.65]

Задача 2.10. В топке котельного агрегата сжигается карагандинский уголь марки К состава " = 54,7% Н = 3,3% Sp = 0,8% N = 0,8% 0 = 4,8% " = 27,6% " = 8,0%. Определить потери теплоты с уходящими газами из котлоагрегата, если известны коэффициент избытка воздуха за кот л о агрегатом Оу,= 1,43, объем уходящих газов на выходе из последнего газохода Fyi = 8,62 м /кг, температура уходящих газов на выходе из последнего газохода 150°С, средняя объемная теплоемкость газов при постоянном давлении с,у,= 1,4 кДж/(м К), температура [c.40]

Задача 2.12. Определить, на сколько процентов возрастут потери теплоты с уходящими газами из котельного агрегата при повышении температуры уходящих газов ву, со 160 до 180°С, если известны коэффициент избытка воздуха за котлоагрегатом Оу,= 1,48, объем уходящих газов на выходе из последнего газохода Vy = 4,6 м /кг, средняя объемная теплоемкость газов при постоянном давлении Сру = 1,415 кДж/(м К), теоретический объем воздуха, необходимый для сгорания 1 кг топлива V° = 2,5 м /кг, температура воздуха в котельной /, = 30°С, средняя объемная теплоемкость воздуха при постоянном давлении Ср,= = 1,297 кДж/(м К) и потери теплоты от механической неполноты сгорания топлива 4 = 340 кДж/кг. Котельный агрегат работает на фрезерном торфе с низшей теплотой сгорания (2S=8500 кДж/кг. [c.41]

Аналогичным способом может быть подсчитана и теплота. Знаки элементарной теплоты указаны для четырех видов отрезков на рис. 3.2 при этом очевидно, что если при постоянном давлении увеличивается объем или при постоянном объеме увеличивается давление, то причиной этого является подвод теплоты и А 1=Д Теплота, полученная рабочим телом за цикл, равна [c.42]

В процессе парообразования удельный объем рабочего тела резко возрастает, поскольку удельный объем сухого насыщенного пара несравненно больше объема кипящей воды. Если к полученному нами сухому насыщенному пару состояния с продолжать подводить при том же давлении р теплоту, то, как показывает опыт, температура его будет увеличиваться, и мы получим перегретый пар некоторого состояния d. Следовательно, перегретым паром называют пар, температура которого больше температуры насыщения t при данном давлении р < ркр. Впредь все параметры перегретого пара, кроме давления, будем обозначать индексом не . Участок — d на графике в координатах р, V (рис. 1.11) соответствует процессу перегрева пара при постоянном давлении от температуры насыщения до заданной температуры Гпе, в результате чего удельный объем пара увеличивается от v" до t n . [c.32]

Задача 2.1. Объем кислорода массой т= 20 кг, имеющего температуру / = 27 °С, нагреваясь при постоянном давлении р= 0,3 МПа, увеличивается в 1,5 раза. Определить конечную температуру газа, выполняемую работу и количество теплоты, а также изменения калорических параметров Аи, АН, АЗ в этом процессе. Теплоемкость кислорода считать постоянной. [c.55]

Процесс перегрева пара. Этот процесс характеризуется повышением температуры от температуры насыщения t до требуемой температуры перегретого пара t при постоянном давлении за счет дополнительного подвода теплоты к сухому насыщенному пару в пароперегревателе котлоагрегата (процесс ей на рис. 3.3). Удельный объем пара при перегреве увеличивается (и > v"). Следовательно, пар, имеющий при данном давлении температуру или удельный объем больше, чем соответствующие параметры сухого насыщенного пара, окажется перегретым. Разность температур t — называется степенью перегрева пара. [c.66]

На диаграмме pv изохорный процесс изображается отрезком вертикальной прямой (рис. 12.1). Если повышение давления влажного насыщенного пара (в связи с сообщением теплоты) происходит при постоянном удельном объеме vdv (процесс а-Ь), где — удельный объем в критической точке, то в результате влажный насыщенный пар начального паросодержания Ха полностью превращается в воду в точке Ь. При этом давление возрастает до значения р и и соответственно растет температура, достигая в точке Ь температуры [c.173]

Гл. 6 посвящена вычислению средней теплоты реакции и среднего сродства. В гл. 7 приводится детальный вывод полного дифференциала сродства для случая закрытых систем. Эти результаты используются в гл. 8 и 9 для изучения превращений при постоянном сродстве и для случая состояния устойчивого равновесия. Гл. 10 посвящена рассмотрению виртуальных сдвигов равновесия в гетерогенных -системах и правилу фаз. Идеальные газы подробно изучаются в гл. 11. В ней детально изложены расчеты термодинамических потенциалов, сродства и химических потенциалов, компонентов для смеси идеальных газов [уравнения (4.28) — (Н.Э )]. Показано, что для такой системы переменные 7 и 5 (температура и энтропия) или переменные р V (давление и объем) не определяют полностью значение термодинамического потенциала. [c.15]

На третьем этапе происходит передача части ранее полученной теплоты Qa от рабочего тела (газа) потребителю. В процессе передачи теплоты температура газа остается постоянной Гг, а энтропия падает на величину (линия DA на рис. 8.8, б). При этом объем газа уменьшается, а его давление растет (линия DA на рис. 8.8, а), т. е. на третьем этапе работа газа имеет противоположный знак по сравнению с таковым на первом и втором этапах. [c.104]

В большинстве работ не указывается давление, при котором производится смешение жидкостей, причем подразумевается, что оно близко к атмосферному. Однако внимательное ознакомление с устройством сосудов для смешения показывает, что теплоты смешения во многих случаях определяются при давлениях, отличных от 1 ат. Необходимость тщательной изоляции жидкостей от внешней атмосферы и стремление к максимальному уменьшению объема свободного пространства привели к созданию полностью замкнутых сосудов для смешения, имеющих постоянный объем. В таких сосудах процесс смешения неминуемо приводит к изменению первоначального давления за счет объемного эффекта при смешении жидкостей, а также за счет отличия общего давления насыщенного пара от суммы давлений паров чистых компонентов. Кроме того, если температура опыта заметно отличается от температуры, при которой производилась заправКа сосуда для смешения, то и давление при температуре опыта будет отличаться от атмосферного. [c.7]

В переходах второго рода отсутствует выделение или поглощение теплоты q = 0), не наблюдается малоустойчивых метастабильных состояний вблизи точек перехода, удельный объем фаз одинаков. Экспериментально установлено скачкообразное изменение теплоемкости вещества, коэффициента теплового расширения при постоянном давлении ар и коэффициента изотермического сжатия Ру,. (При фазовых переходах первого рода все три указанные характеристики обращаются в бесконечность.) [c.212]

Какое количество теплоты необходимо подвести к 1 кг воздуха с температурой 20°С, чтобы его объем при постоянном давлении увеличился в 2 раза Определить температуру воздуха в конце процесса. Теплоемкость воздуха считать постоянной. [c.59]

Идеальный цикл такого двигателя, называемый циклом двигателей внутреннего сгорания с ггадводо м к газу теплоты при постоянном объе.ме, состоит из адиабатного сжатия рабочего газа, изохорного подвода к газу тепла, адиабатного расширения рабочего тела и изохорной отдачи рабочим телом теплоты. [c.454]

Цикл двигателя внутреннего сгорания с подводом теплоты при постоянном объ еме. Принцип действия двигателей с подводом тепла при постоянном объеме ясеь из рис. 5.11, на котором изображены схема и индикаторная диаграмма четырехтакт ного двигателя цикл в р — V а) и Т — 8 б) диаграммах показан на рис. 5.12, Здесь 1—2 — адиабатическое сжатие рабочего тела 2—3 — изохорический подво теплоты 3—4 — адиабатическое расширение рабочего тела 4—1 — условный изохорический процесс отвода теплоты, эквивалентный выпуску отработавшего газа. Отношение удельных объемов весьма существенное для характеристики [c.152]

Рассмотрим теоретические диаграммы циклов в р — V и Т — 5 координатах. На рис. 10.3, а приведена диаграмма цикла с подводом теплоты при постоянном объеме, диаграмма цикла Отто. На диаграмме линия 1—2 — адиабатное сжатие горючей смеси в цилиндре. Горючая смесь состоит из воздуха и паров бензина (или другого топлива) линия 2—3 — подвод теплоты к рабочему телу в изохорном процессе, так как сгорание происходит мгновенно, объем не изменяется 3—4 — адиабатное расширение продуктов сгорания, рабочий ход поршня 4—1 — изо-хорный отвод теплоты от рабочего тела к холодному источнику, выхлоп в атмосферу. [c.140]

Объем системы не изменяется, она обменивается с окружающей средой теплотой при постоянной энтропии (равновесное сопряжение), т. е. V = onst и S = onst. [c.83]

К воздуху в две подводится теплота при постояН ном давлении = 20-10 гПа. Начальная температург Ti 450 К, удельный объем воздуха в конце процессе Vi = 0,08 м /кг. Определить подведенное количество теплоты и работу процесса, для 1 кг воздуха. [c.49]

Индикаторные диаграммы термодинамических циклов двигателей внутреннего сгорания (рис. 8) различаются между собой по характеру процессов сообщения теплоты. В современных поршневых двигателях в зависимости от характера выделения теплоты при сгорании топлива рабочие циклы приближаются к термодинамическим циклам с сообщением теплоты С) или при постоянном объе- [c.28]

В 8 Теплоемкость газов и твердых тел прежде всего говорится о квантах энергии, а затем выписывается выведенная согласно квантовой теории фоомула. молекулярной теплоемкости при постоянном объе.ме (Эйнштейна — Планка). Анализ этой формулы приводит автора к выводу, что ...теплоемкость тс,- при абсолютио.м нуле равна нулю при повышении температуры тс сперва остается равным нулю, а затем постепенно возрастает до 6 единиц теплоты . [c.208]

Перегретый пар. Уравнение состояния перегретого пара. Его теплоемкость при постоянном давлении. Если сухому насыщенному пару сообщать теплоту -при постоянном давлении, то температура его и объем увеличиваются и пар становится перегретым, причем часть сообщаемой пару теплоты идет на повышение его температуры, часть — на работу дисгрегации, а остальная — на работу расширения, т. е. на внешнюю работу. [c.251]

Левая стенка А праного сосуда проницаема только для первого газа, правая стенка левого сосуда только для второго. Когда сосуды сдвинуты, в них находится смесь обоих газов. При раздвижении сосудов в части I давление pi, в части 1 + 2 давление Pi+Рг и в части 2 давление pj- На левую и правую стенки левого сосуда действует давление р . Следовательно, на весь левый сосуд действует сила, равная нулю, и поэтому работа при перемещении сосуда также равна нулю. Количество теплоты Sg = dL - -5 получаемое при этом от термос1ага, тоже равно нулю, поскольку внутренняя энергия идеального газа при постоянной темпера уре не зависит от объема и 5И =(). Смешение газов одинаковой температуры, проведенное подобным образом, также будет обратимым, но при этом объем смеси и объем каждой компоненты смеси до смешения и после смешения один и тот же. [c.313]

Пусть 1 кг воды при О °С находится в цилиндре с подвижегым поршнем, оказывающим на жидкость постоянное давление. Ма V—/>диаграмме (рис. 11.2) состояние воды с этими параметрами может быть определено точкой 1. При этом жидкость является ненасыщенной. Затем по мере подвода теплоты температура жидкости увеличивается, объем ее растет, вода переходит в состолиие насыщенной жидкости (точка 2). При дальнейшем подводе теплоты начинается процесс парообразования, вода находится в состоянии влажного насыщенного пара, ее температура остается постоянной. Процесс получе1Н1я сухого насыщенного нара из насыщенной жидкости на диаграмме изображается отрезком 2—3, причем на этом участке изобара совпадает с изотермой. В точке 3 пар находится в состоянии сухого насыщенного если его н дальше нагревать при постоянном давлении, сухой пар становится перегретым (точка 4). Если же подобный процесс парообразования рассмотреть ири более высоком давлении pi, изобара, соответствующая этому давлению, на диаграмме пройдет выше изобары р и точки, характеризующие процесс парообразования, разместятся на диаграмме следующим образом точка 1 лежит почти на вертикали, [c.194]

Задача 2.11. В топке котельного агрегата сжигается каменный уголь с низшей теплотой сгорания Ql = 21 600 кДж/кг. Определить потери теплоты в процентах с уходящими газами из котлоагрегата, если известны коэффициент избытка воздуха за котлоагрегатом Oyj=l,4, объем уходящих газов на выходе из последнего газохода Ку =10,5 м /кг, температура уходящих газов на выходе из последнего газохода 0ух= 160°С, средняя объемная теплоемкость газов при p = onst 1,415 кДж/(м К), теоретический объем воздуха, необходимый для сгорания 1 кг топлива F° = 7,2 м /кг, температура воздуха в котельной /> = 30 С, температура воздуха, поступающего в топку, С = 180°С, коэффициент избытка воздуха в топке се = 1,2, средняя объемная теплоемкость воздуха при постоянном давлении = = 1,297 кДж/(м К) и потери теплоты от механической неполноты сгорания топлива q = A%. [c.41]

Пусть мы имеем 1 кг воды в момент получения ее из твердого состояния, т. е. при температуре плавления. Все параметры жидкости при температуре плавления будем обозначать индексом О . Изобразим это состояние жидкости, в частности воды, при некотором давлении р графически в системе координат р, v некоторой точкой а, имеющей координаты р и Vo (рис. 1.11). Если теперь при постоянном давлении р сообщить ей теплоту, то, как показывает опыт, температура ее будет непрерывно повышаться до тех пор, пока она не достигнет температуры кипения Гн, соответствующей данному давлению р. Одновременно с этим, как правило, будет увеличиваться и удельный объем от vo до v (исключение имеет вода, при нагревании которой от О до 4°С удельный объем уменьшается до минимального, после чего непрерывно увеличивается вплоть до v ). Все параметры кипящей жидкости, кроме давления, будем обозначать одним штрихом. Как показывает опыт, при подводе теплоты к кипящей жидкости происходит постепенное превращение ее в пар. Этот процесс испарения происходит не только при постоянном давлении, но и при постоянной температуре до тех пор, пока последняя частица жидкости не превратится в пар удельного объема и", который называется сухим насыщенным паром (на графике в координатах р, v его состояние обозначено точкой с). Следовательно, сухил/ насыщенным паром называется пар, имеющий температуру насыщения при данном давлении и не содержащий жидкой фазы. Впредь все параметры сухого насыщенного пара будем обозначать двумя штрихами. Следует отметить, что вообще насыщенным паром называется пар, находящийся в термическом равновесии с жидкостью, из [c.31]

Изохорный процесс (рис. 3.6). Из р — u-диаграммы (рис. З.б, а) следует, что если начальный удельный объем влажного пара Vi > > 1 кр, то при постоянном объеме влажный пар можно перевести в сухой насыщенный и перегретый (прямая 1-2). Если Oj < кр. то подвод теплоты к влажному пару (прямая Г-2 ) сопровождается не подсушкой его, а увлажнением (степень сухости влажного пара уменьшается). В этом процессе удельная работа / = О, поэтому в соответствии с первым законом термодинамики удельная теплоза [c.68]

Нагрев воздуха осуществляется в секциях подогрева (воздухонагревателях) поверхностного типа. Они также выполняются из ореб-ренных трубок, внутри которых циркулирует теплоноситель — пар или горячая вода. Процесс нагрева воздуха протекает без изменения влагосодержания и изображается на Я, -диаграмме линией 14 (см. рис. 4.13). Расход теплоты на нагрев воздуха определяется, так же как и расход холода при охлаждении, по формуле (25.6), в которую подставляется разность энтальпий Я4—Н. Если санитарные нормы допускают использование удаляемого из помещения воздуха для повторной его обработки в кондиционере, то при этом значительно экономятся теплота и холод. Объем циркуляционного воздуха может быть постоянным или переменным, в зависимости от параметров наружного воздуха. Конструкция самого кондиционера при этом не изменяется. [c.248]

Кривые 1 показанные на рис. 12.9 в координатах рТ (давление — температура) и pV (давление — мольный объем), называются кривыми насыщения (см. гл. 5). Точкам этих трех кривых отвечают такие пары значений р, Т и р, V, при которых две фазы, изображенные слева и справа от каждой кривой, находятся в равновесии. По мере того как температура насыщенной смеси возрастает при постоянном давлении (на р, 1/-диаграмме эти точки будут двигаться по горизонтали вправо), смесь становится ненасыщенной и способна воспринять больше водяного пара и сопутствующей ему скрытой теплоты, чтобы вернуться к равновесному состоянию насыщения. Количество скры- [c.294]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...