Кривая эквипотенциальная

Если построить два семейства кривых кривых ср(х, у) = й, представляющих собой эквипотенциальные линии (т. е. линии равного потенциала), и кривых ф(л , у) = линий тока (где к и х — параметры), то эти семейства кривых образуют ортогональную сетку плоского течения (рис. 47). [c.81]

Следовательно, в начальный момент времени и L в обоих случаях имеют одно и то же значение. Если обе sth точки движутся под действием некоторой силы, представляющей собой производную от потенциала U, причем одна точка движется свободно, а другая — вдоль некоторой кривой, являющейся идеальной связью, то обе точки будут пересекать любую эквипотенциальную поверхность с одинаковой скоростью. [c.21]

Контролирующий фактор коррозионного процесса более четко выявляется при анализе хода идеальных поляризационных кривых (графический метод анализа коррозионных процессов) (см. рис. 10). При протекании коррозионного тока в системе происходит смещение значений электродного потенциала анодной и катодной реакции в направлении их сближения. Обычно анодная и катодная кривые не пересекаются (поверхность металла не становится эквипотенциальной), за счет определенного омического сопротивления электролита. Максимальный ток коррозии /щах отвечает определенным сближенным значениям электродного потенциала анодной и катодной реакции (анодного и катодного участка) и определенному омическому падению потенциала IR (если величина R бесконечно мала — кривые пересекаются и поверхность становится эквипотенциальной). Значение стационарного потенциала V m металла или сплава (соответствующее пересечению кривых) в общем случае определяется (см. рис. 10) соотношением скоростей анодной и катодной реакции при максимальном токе коррозии /max. Степень наклона поляризационных кривых характеризует большую (крутой ход) или малую (пологий ход) затрудненность протекания электродных реакций. Количественно эта затрудненность выражается величиной поляризуемости электродных реакций Рк или Ра (поляризуемость имеет размерность омического сопротивления J л и. [c.130]

Исходя из существования потенциала скоростей как основной характеристики того класса движений, который мы намереваемся изучать, и принимая второе данное в 48 определение п-Ь 1-связной области, мы замечаем, что в односвязной области всякая поверхность уровня (поверхность равного потенциала) или должна быть замкнутой поверхностью, или должна представлять перегородку, разбивающую область на две отдельные части. Отсюда, предполагая, что проведена целая система таких поверхностей, мы видим, что всякая замкнутая кривая, которая пересекает однажды произвольную из заданных эквипотенциальных поверхностей, должна пересечь ее вторично, но в противоположном направлении. Поэтому каждому элементу этой кривой, заключенному между двумя последовательными эквипотенциальными поверхностями, соответствует второй элемент кривой, такой, что поток вдоль второго, будучи равным разности соответствующих значений tp, равен и противоположен потоку вдоль первого. Поэтому величина циркуляции вдоль всей замкнутой кривой равна нулю. [c.72]

Если, однако, область многосвязная, то эквипотенциальная поверхность может образовать перегородку, не разбивая области на две отдельные части. Проведем теперь столько таких поверхностей, сколько возможно, чтобы не разрушить связности области. Их число не может по определению быть больше, чем п. Всякая другая незамкнутая эквипотенциальная поверхность должна, очевидно, быть переводимой в одну или больше из этих перегородок. Если провести кривую с одной стороны перегородки к другой ее стороне, притом не пересекая какой-нибудь другой перегородки, то всякая эквипотенциальная поверхность, переводимая в первую перегородку, пересекается этой кривой нечетное число раз, а всякая другая эквипотенциальная поверхность — четное число раз. Поэтому циркуляция по образованной таким образом замкнутой кривой не равна нулю, и (р будет циклической функцией. [c.73]

Для п = 1 линии тока образуют систему прямых, параллельных оси X, а эквипотенциальные кривые представляют подобную же систему прямых, параллельных оси у. В этом случае любые две соответствующие фигуры в плоскости iv и в плоскости z подобны — безразлично, будут ли фигуры бесконечно малыми или конечными. [c.91]

Кривые каждой из этих систем могут быть взяты в качестве эквипотенциальных кривых кривые другой системы тогда будут представлять линии тока. В каждом из обоих случаев скорость в точках ( а, 0) будет бесконечно большой. [c.93]

Плотность защитного тока, как критерий катодной защиты стали, с достаточной точностью может быть определена на макромодели гальванического элемента. Моделью служит железная пластина с анодными (очищенное железо) и катодными (окалина) участками. При изменяющейся плотности катодного тока измеряют катодную и анодную поляризации и по найденным величинам строят эквипотенциальные кривые. Поляризационные кривые пересекаются в точке, которая соответствует плотности эффективного защитного тока. [c.794]

Следствие 1. В плоском течении эквипотенциальные кривые на свободной линии тока имеют нулевую кривизну. [c.110]

Обычно это имеет место для всех физически разумных функций. Для аналитических функций углы между пересекающимися кривыми в плоскости ху сохраняются и между соответствующими кривыми в плоскости UV. Поэтому ортогональные семейства кривых (например, эквипотенциальные и силовые линии) в одной плоскости останутся ортогональными при отображении в другую плоскость, хотя и могут быть соверщенно искажены в целом. Преобразование этого вида называется конформным отображением или конформным преобразованием. [c.111]

Рис. 78. Действие электростатической линзы (кривыми показаны некоторые из эквипотенциальных линий).

На рис. 49 показаны кривые распределения потенциала для различных условий. Если теперь такую кривую вращать вокруг оси заземлителя, то получим конусообразное тело вращения, называемое воронкой потенциалов . Эквипотенциальными будут окружности, концентрически окружающие ось заземлителя. Если вспомогательный электрод помещается на небольшом расстоянии (на практике часто менее 20 м), то возникает поле из-за наложения частичных полей обоих заземлителей (-[- и —). [c.80]

Рис. 53. К расчету потенциала Рис. 54. Эквипотенциальные кривые для го-горизонтального заземлителя. ризонтального заземлителя.

Рис. 1.8. Эквипотенциальные кривые для гамильтониана Тоды.

Эквипотенциальные кривые этой системы, схематически изображенные на рис. 1.8, плавно изменяются при удалении от центра и обладают симметрией по отношению к повороту на угол 2л/3. [c.53]

Это уравнение эквипотенциальных кривых ) для двух притягивающих центров 1 — )л и 1. Для больших значений С они состоят из замкнутых овалов вокруг каждого тела 1 — ц и )л для меньших значений С эти овалы соединяются между телами, образуя фигуру, имеющую форму гимнастических гирь, в которой концы разной величины, за исключением [c.254]

Это опять уравнение эквипотенциальных кривых и имеет те же свойства, как и прежде. Поэтому формы кривых пересечения с плоскостью хг качественно похожи на изображенные на рис. 39. Кривые С,,. .., С5 опять расположены в порядке уменьшающихся значений постоянной С и нарисованы не по числовым вычислениям. [c.255]

Распределение эквипотенциальных линий в различных ячейках (Бианки) а—д — метод, основанный на сопряженных кривых е—а — влияние формы [c.767]

Допустим, что поток не только плоский, но и потенциальный. Тогда в нем можно провести эквипотенциальные поверхности, которые в данном случае являются цилиндрическими и в пересечении с плоскостью течения дают плоские эквипотенциальные линии. Таким образом, плоский потенциальный поток несжимаемой жидкости характеризуется двумя ортогональными семействами кривых =i onst (линии тока) и ф = onst (зквипотен- [c.54]

Допустим теперь, что поток не только плоский, но и потенциальный. Тогда в нем можно провести эквипотенциальные поверхности, которые в данном случае являются цилиндрическими и в пересечении с плоскостью течения дают плоские эквипотенциальные линии. Таким образом, плоский потенциальный поток несжимаемой жидкости характеризуется двумя ортогональными семействами кривых ф = onst (линии тока) и ф = onst (эквипо-тенциали). Эти два семейства образуют гидродинамическую сетку, имеющую следующие свойства. [c.58]

Соотношение (2,69) показывает, что каждая кривая семейства ср = onst пересекается под прямым углом с любой кривой семейства линий ф = onst, т. е. линии тока ортогональны эквипотенциальным линиям. [c.57]

Рис. 13.6. Схема локальной катодной защиты от коррозии топливного склада, расположенного в грунте с высоким удельным электросопротивлением, при помощи анодных воронок напряжения вокруг рассредоточенных анодных за-землителей 1—16. (точки) жирными линиями показаны эквипотенциальные кривые, потенциал которых превышает на 0,5 В потенциал далекой земли двойные числа через косую черту означают потенциалы включения и выклю-

При расчетах течения в межлонаточных каналах вводится ряд упрощающих предположений. Помимо потенциальности процесса течения, предполагается плоское течение, т. е. изучаемое в системе только двух координатных осей. Затем сначала вводится предположение о несжимаемости текущей жидкости, сжимаемость же учитывается потом введением поправок в результаты расчетов. Предполагается, что при течении вдоль криволинейного канала известны линии тока в потоке и, соответственно, эквипотенциальные линии, взаимно нормальные с линиями тока в точках пересечения. Поскольку те и другие линии кривые и кривизна их играет существенную роль в процессе течения, удобно от прямолинейной системы прямоугольных координатных осей перейти к прямоугольной же криволинейной системе, приняв за ось абсцисс одну из линий тока (которая предполагается нам известной), а за ось ординат — эквипотенциальную линию, обычно на входной части канала. [c.181]

Задавщись первоначальным направлением движения иона, последовательным определением показателей преломления на каждой границе эквипотенциальной поверхности в предположении, что между ними луч движется прямолинейно, нетрудно построить траекторию его движения. Полученная кривая маловероятна для реальных условий работы источника, так как при ее построении не учитывали влияние объемного заряда, рассеянного магнитного поля в области источника, поверхностных зарядов и других явлений, происходящих при взаимодействии заряженных частиц друг с другом и со стенками ионизационной камеры. Тем не менее ее кривизна и форма указывают на наиболее вероятные пути при выборе форм, размеров и потенциалов для электродов ионнооптических систем. Окончательные формы, размеры щелей и электрические потенциалы электродов определяют во время экспериментов на реальных источниках. [c.69]

На рис. 5.46, а показано расположение контактов на образце, а на рис. 5.46, б приведена соответствующая градуировочная кривая. Расположение контактов сохраняли неизменным при различной длине разреза, что позволило использовать одну градуировочную кривую. При длине надреза /о = 5 мм точки 1 и 2 лежат на одной эквипотенциальной линии, и град) рсвочная кривая <Рп начинается с нулевого [c.157]

При погружении интерметаллической фазы в раствор электролита на границе фаза — раствор возникает гальваническая разность потенциалов и тогда приведенные кривые характеризуют уже изменение элeктp0ixимичe к0lГ0 потенциала. При эквипотенциальности поверхности интерметаллической фазы [c.147]

Таким образом, параметры процесса при максимальном токе контактного обмена определяются видом функциональной зависимости iK-f(ia)- Действительно, скорости частных катодной и анодной реакций ие являются независимыми на эквипотенциальной поверхности электрода каждому значению ia однозначно соответствует некоторая величина г к. Характер зависимости iR=f(ia) определяется взаимным расположением и йараметр ами ча1огных ооляриэащиовдых. кривых. [c.141]

Параметры процесса контактного обмена, и изменение их во времени можно также рассчитать по методу, основанному на аналогии между цементацией и коррозией металлов [22,46, 621. Формулы (37) — (42) и поляризационные кривые частных электродных реакций позволяют установить взаимосвязь величин 8с, г ко, к, ia, Sk, 5а при условии, что вся поверхность образца активна и эквипотенциальна. Сопоставив полученные данные с кривой бс—t, можно найти изменение во времен указанных >параметр01в онтактното обмена. [c.160]

Таким образом при произвольном предположении относительно вида функции (2) мы будем иметь возможный случай безвихревого движения. Кривые = onst суть эквипотенциальные кривые, а кривые у = onst представляют линии тока. Так как согласно (1) мы имеем [c.89]

Если движение безвихревое, то существует потенциал скоростей <р эквипотенциальные кривые > = onst, пересекают линию тока = onst, под прямыми углами. [c.135]

Процессы изучения явления протекания тока в недрах м. б. сведены к сравнительна небольшой группе основных способов. Вен нер указал метод измерения среднего значения сопротивления свиты пород, пронизываемых током, путем определения разности потенциалов между точками, равноотстоящими друг от друга и от обоих точечных задающих электродов. Этот метод был развит Шлюмберже. Несколько отличные модификации способа были разработаны Кениге-бергером. Наиболее распространенным и наиболее простым способом является способ эквипотенциальных линий. Измерительная цепь в этом методе состоит из электродов-зондов, замкнутых на гальванометр при работе с постоянным током или телефон при переменном токе. Установив неподвижно один из электродов измерительной цепи, вторым электродом ищут такую точку на поверхности земли, чтобы индикатор тока не обнаружил его присутствия. Отметив эту точку колышком, таким же порядком находим следующую и т. д. Затем все отмеченные пункты снимают на планшет и по ним проводят кривую, к-рая и будет искомой эквипо- тенциальной линией. Для построения дру-- [c.418]

В потенциальном потоке наряду с линиями тока можно провести семейство эквипотенциальных кривых (на плоскости) или эквипотенциальных поверхностей (в осесимметричном потоке), определяемое уравнением <р= onst. [c.85]

При изучении распределения тока в электролите методом эквипотенциальных кривых последние не всегда согласовывались с найденными значениями V- При идеальном распределении тока эквипотенциальные линии должн протекать параллельно катоду, практически они больше или меньше отклоняются от него. Чем "дальше от вершины удалена точка пересечения эквипотенциальной крхшой с биссектрисой угла, тем хуже распределение тока в данном электролите. Буссе считает метод эквипотенциальных кривых менее точным, чем метод измерения падения потенциала. [c.127]

При различных значениях параметров а, Ь п эти кривые образуют прямоугольники, эллипсы, ромбы, звезды, квадраты, круги, а также промежуточные фигуры. Крайне сложной системой координат являются рассмотренные Копалом [1969] координаты Роша, при построении которых нспользуются эквипотенциальные поверхности вращающегося гравитационного диполя. Он предложил использовать эту систему координат при расчете газовых потоков в замкнутых бинарных системах (звездах). [c.444]

Фиг. 149. Эквипотенциальные кривые вблизи цинка в 1 н Na l (Агар и Эванс).

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...