Интегральная интенсивность излучения

Интегральная интенсивность излучения определяется через спектральную интенсивность 1 , формулой (v — частота) [c.23]

Интегральная интенсивность излучения 23 [c.311]

Спектральная и интегральная интенсивности излучения определяются соотношениями [c.313]

Следовательно, если излучение подчиняется закону Ламберта, то интегральная интенсивность излучения (яркость) абсолютно черного тела не зависит от направления, т. е. является величиной постоянной. Тогда уравнение (21.20) можно переписать [c.316]

Зная величину спектральной интенсивности излучения /v, нетрудно определить и все остальные характеристики ноля излучения. Умножая М, х, s, v) на элементарный интервал частот dv и производя интегрирование по всем частотам, как видно из исходного выражения (1-11), получаем величину полной (интегральной) интенсивности излучения [c.20]

Уравнение начальных условий для интегральной интенсивности излучения [c.105]

ИНТЕГРАЛЬНАЯ ИНТЕНСИВНОСТЬ ИЗЛУЧЕНИЯ АБСОЛЮТНО ЧЕРНОГО ТЕЛА [c.28]

Интенсивность излучения, испускаемого абсолютно черным телом на всех частотах (или длинах волн), называется интегральной интенсивностью излучения абсолютно черного тела и получается интегрированием выражения для спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела по всему энергетическому спектру [c.28]

Доля интегральной интенсивности излучения абсолютно черного тела в интервале длин волн от О до Л называется функцией излучения первого рода /о- (Г) и определяется выражением к к [c.31]

Здесь / — интегральная интенсивность излучения, т. е. [c.526]

Эта функция может быть получена только на основе квантовой теории излучения, и ее определение выходит за рамки настоящей книги. На основе термодинамики может быть получена лишь интегральная интенсивность излучения [c.659]

Значение интегральной интенсивности излучения от образца [c.126]

Трудность получения надежной величины нелинейной восприимчивости по измеренной интенсивности второй гармоники связана с многомодовой структурой излучения твердотельных лазеров высокой мощности. Распределение интенсивности в произвольном поперечном сечении луча точно не известно. Импульсный характер излучения создает дополнительные трудности. Интенсивность второй гармоники пропорциональна не квадрату интегральной интенсивности излучения основной частоты, а интегралу от квадрата этой интенсивности. Связанные с этим затруднения подробно анализируются в следующем параграфе. [c.202]

Сумма со штрихом означает суммирование по N Ы— 1) паре мод. Если заданная интенсивность излучения основной частоты 1 не сосредоточена в одной моде, а распределена по N модам, то средняя интенсивность второй гармоники увеличивается в (2 + М ) раз. Нелинейная восприимчивость, определенная по результатам такого эксперимента без учета модовой структуры излучения, может оказаться завышенной в 1/2 раз. Физическое объяснение состоит в том, что наибольший вклад в величину нелинейного эффекта дают интерференционные члены, соответствующие возрастанию амплитуды. Неоднородное распределение во времени и пространстве при заданной интегральной интенсивности излучения основной частоты будет приводить к увеличению мощности гармоники. В литературе сообщалось о наблюдавшихся иногда отклонениях от квадратичного соотношения 2 1 - Объяснение, возможно, заключается в том, что модовая структура излучения изменяется при возрастании мощности лазера /]. [c.207]

Рис. 15.1. Зависимость интегральной интенсивности тормозного излучения от атомного номера материала мишени Z.

Ранее неоднократно отмечалось, что свет, излучаемый атомами, не является строго монохроматическим и состоит из спектральных составляющих, которые расположены в некотором интервале частот, имеющем определенную конечную ширину (см. 158). Все изложенное в настоящем параграфе относилось к так называемой интегральной интенсивности спектральной линии, т. е. к сумме всех ее монохроматических составляющих. Если применяется спектральный аппарат достаточно высокой разрешающей силы, то можно измерить и спектральную плотность излучения внутри линии, или, как говорят, контур спектральной линии. [c.737]

Часто вместо решения уравнения (5.1.8) с последующим определением qR2 интегрированием используют приближенные дифференциальные представления для через другие интегральные характеристики поля излучения так, чтобы вместе с (5.1.9) эти соотношения давали замкнутую систему уравнений. Умножая (5.1.6) на Q, интегрируя по всем углам и полагая в левом интеграле интенсивность излучения / не зависящей от Q, получим [c.407]

Интенсивность излучения спектральная />,, Вт/(ср м ) [интегральная—/, Вт/(ср-м )]—количество лучистой энергии, испускаемое в направлении угла Р в единицу времени элементарной площадкой в пределах единичного элементарного телесного угла, отнесенное к проекции этой площадки на плоскость, ортогональную направлению излучения (рис. 33.2) [c.402]

Наиболее полные математические модели процессов теплообмена протекающих в различных технических устройствах, учитывают наличие неравномерных пространственно-временных полей у искомых величин — температур твердых тел и жидкостей, тепловых потоков, интенсивностей излучения и т. д. Такие модели представляют собой системы дифференциальных уравнений в частных производных, интегральных и интегродифференциальных уравнений. Однако при решении реальных технических задач, как правило, не ограничиваются использованием только таких моделей, что объясняется несколькими причинами. [c.6]

Значение е изменяется от нуля до единицы. Степень черноты характеризует излучательную способность реального тела по сравнению с абсолютно черным телом. Степень черноты может зависеть от длины волны излучения. Различают спектральную е(Я, Т)=ех(Т) и интегральную г Т) степень черноты. Спектральная степень черноты для длины волны X и температуры Т определяется отношением интенсивности излучения реального тела /х Т) к интенсивности излучения /хо (Т) абсолютно черного тела при той же температуре. Твердые диэлектрики, имеющие шероховатую поверхность, обла- [c.408]

Интегральные соотношения пограничного слоя 349, 351 Интенсивность излучения 403 [c.458]

Под интенсивностью линии / мы будем подразумевать величину, пропорциональную мощности излучения S единицы объема, считая, что явления самопоглощения и диффузии излучения в пределах излучающего объема отсутствуют. На роль этих эффектов будет указано ниже. При этом для линии конечной ширины мы будем рассматривать интегральную мощность излучения, приходящуюся на всю ширину линии. Тогда, пренебрегая индуцированными переходами, по формуле (5) 71 получим [c.406]

До сих пор мы считали излучение строго монохроматичным, однако в действительности спектральные линии имеют конечную ширину. Поэтому под интенсивностью линии следует рассматривать интегральную интенсивность, распространенную на всю ширину линии. Ограничимся случаем допплеровского контура линии причем будем считать, что как линия испускания, так и линия поглощения имеют одинаковый контур. Тогда по формуле (12) 70 коэффициент поглощения можно представить в виде [c.415]

Интегральная величина интенсивности излучения характеризует распределение суммарной для всех длин волн энергии излучения по всевозможным направлениям в данной точке для выбранного момента времени. [c.364]

Используя формулу (28), заменим яркости на температуры. Интегральная интенсивность (яркость) излучения черного тела, имеющего температуру Т, определяется по формуле [c.141]

Располагая уравнениями (3-20), (3-27) и (3-28), можно получить систему интегральных уравнений для определения величин (на граничной поверхности) и (в объеме среды). Найдя поля этих величин из решения отмеченной системы уравнений, на основании (3-27) нетрудно определить и поле искомой спектральной интенсивности излучения / (s). [c.101]

Таким образом, уравнение (3-18) с граничными условиями (3-20) при условии пренебрежения нестационарным членом сводится к системе интегральных уравнений (3-30) и (3-33) относительно величин / ф , и /дф, , решив которые можно по (3-27) найти поле спектральной интенсивности излучения по всему объему среды, если по условию заданы поле температур и радиационные характеристики в объеме и на граничной поверхности. [c.103]

В связи с этим для серой излучающей системы величины s. k s и Ps, фигурирующие в (3-36), становятся независимыми от направления и для этого частного случая уравнение переноса излучения (3-36) для интегральной интенсивности упрощается и принимает вид [c.107]

Более точное нахождение неизвестных заранее коэффициентов может быть произведено итерационным методом с использованием интегрального выражения для интенсивности излучения (3-26). [c.122]

Рассмотрим системы интегральных уравнений спектрального излучения, описывающие процесс радиационного теплообмена. При этом будем исходить из спектрального уравнения переноса излучения (3-18), формальное решение которого в условиях пренебрежения нестационарным членом для спектральной интенсивности излучения в точке М на основании (3-27) (см. рис. 7-1) дает выражение [c.191]

В терминах электронной теории можно следующим образом охарактеризовать механизм процесса. Электрическое поле падающей волны раскачивает заряженные частицы (электроны), и возникает рассеянное излучение, которое в грубом приближении можно описать полученными ранее соотношениями для гармонического осциллятора, излучающего под действием вынуждающей силы (см. 1.5). В частности, сразу понятно, почему наиболее интенсивно рассеивается коротковолновое излучение. Известно, что интегральная интенсивность излучения диполя пропорциональна четвертой степени частоты (ш lA ). Следовательно, голубой свет рассеивается значительно сильнее красного (Хкр/ гол = 1,6). Индикатриса рассеяния похожа на распределение потока электромагнитной энергии в пространстве (см. 1.5), полученное на основе очевидного положения об отсутствии излучения в направлении движения осциллирующего электрона. [c.353]

При проведении испытаний в аппаратах искусственной погоды используют ксеноновые или другие излучатели. В случае иснользо-вания ксеноновых излучателей суммарная интегральная интенсивность излучения составляет 1125 80, а интенсивность ультрафиолетового излучения не более 65dz2 Ви/м . Для электродутовых и ртутно-кварцевых ламп, заключенных в колпаки из стекла пирекс, которое отсекает ультрафиолетовое излучение, отсутствующие в спектре солнечного излучения у поверхности земли, суммарная интегральная интенсивность излучения должна составлять 420 Вт/м . Одновременно с освещением производится орошение образцов дистиллированной водой в течение 3 мин через каждые 17 мин. [c.170]

Введенные понятия г-плотность лучистого потока Е и интенсивность излучения h относятся к интегральному (полному) излучению. Эти же понятия относятся и к монохромическому излучению, т. е. к излучению, происходящему в узком интервале длин волн от "к до k- -dk. Для этого излучения вводятся индексы СДх1 h, - [c.404]

Интенсивность фона, наблюдаемого на рентгенограммах, является не только результатом диффузного рассеяния рентгеновских лучей на образце, но также связана с инструментальными факторами (например, с рассеянием дифрагировавшего излучения атмосферным воздухом) [141]. Если инструментальные факторы одинаковы для исследуемых образцов, то появляется возможность сравнительного анализа роли самих образцов в формировании диффузного фона рассеяния на рентгенограммах. Интенсивность дифрагировавших рентгеновских лучей, зафиксированная на рентгенограмме, складывается из интенсивности рентгеновских пиков и интенсивности фона [130]. Для отделения интенсивности, связанной с фоном, в районе рентгеновских пиков, представленных псевдофункциями Фойгта, проводят базисные линии. Левая и правая точки каждой базисной линии соответствуют интенсивности фона слева и справа от рентгеновского пика. Для получения интегральной интенсивности фона площади под базисными линиями суммируют с площадями под линией фона вне рентгеновских пиков. [c.79]

С целью ускорения коррозионных испытаний питтииговую коррозию стимулировали ультрафиолетовым облучением. Коррозионные испытания длительностью 60 сут проводили в универсальной коррозионной камере в атмосфере солевого тумана, получаемого распылением 3%-ного Na l, 10 ч в сутки, температуру поддерживали равной 45° С и влажность 100%. Одновременно с этим образцы подвергали инфракрасному и ультрафиолетовому облучению. Источником инфракрасного излучения являлся силитовый стержень, ультрафиолетового — ртутно-кварцевая лампа. Интегральная интенсивность радиации составляла 7,9-10 Дж/(м -с). В остальное время облучение не проводили, темпе-)атура медленно снижалась до 20—22° С, влажность понижалась незначительно. 1ервые питтинги полусферического типа появились через 30 сут, и далее их число увеличивалось без заметных изменений размеров и формы (глубина в пределах 60—70 мкм). [c.87]

Далее, если заиолняющал объем среда является диатермической (а —О, р = 0), то, как следует из (3-18), изменения интенсивности излучения в среде не происходит и из системы приведенных уравнений остается только интегральное уравнение (3-30) относительно величины на [c.111]

Поиски эффективных путей решения уравнений радиационного теплообмена привели к созданию различных приближенных методов расчета. Все эти методы исходят из рассмотренного в гл. 3 уравнения переноса излучения с соответствующими граничными условиями к нему. Проведя то или иное интегрирование уравнения переноса излучения и граничных условий, можно получить либо дифференциальные, либо интегральные уравнения, описывающие процесс радиационного теплообмена в различных постановках. При этом в результате интегрирования уравнения переноса и граничных условий по телесному углу в получаемых дифференциальных и интегральных уравнениях в качестве неизвестного фигурирует уже не интенсивность излучения, а различные виды объемных и поверхностных плотностей излучения. Одновременно с этим в этих уравнениях появляются различные коэффициенты переноса, зависящие от распределения интенсивности излучения по различным направлениям, которое заранее неизвестно. Поэтому в отношении этих коэффициентов переноса принимаются те или иные допущения, вследствие чего такие расчетные методы и носят название приближений. Точность, с которой можно оценить неизвестные заранее коэффициенты переноса, определяет собой погрешности приближенных методов. Следует, однако, заметить, что в принципе, сочетая уравнения приближенных методов и интегральное выражение для интенсивности излучения (3-26), можно итерационным путем получить решение задачи с любой степенью точности. К тому же, как показывает анализ, неизвестные коэффициенты переноса во многих случаях являются сравнительно слабоизме-няющимися функциями и их можно оценить заранее с приемлемой точностью. Исторически первым был соз- [c.113]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...