Излучательная способность абсолютно черных тел

Прежде чем вывести закон Кирхгофа, применим его к абсолютно черным телам. Если излучательную способность абсолютно черных тел обозначить через e(v, Т), то, поскольку j4(v, Т) = 1, получим [c.325]

В 1884 г. Больцман, пользуясь термодинамическим методом, теоретически доказал, что излучательная способность абсолютно черного тела пропорциональна четвертой степени его абсолютной температуры, т. е. [c.326]

Закон Вина. Закон Стефана—Больцмана, хотя и определяет вид зависимости интегральной излучательной способности абсолютно черного тела от температуры, не дает никаких сведений о частотной зависимости энергии излучения, т. е. остается неизвестным явный вид универсальной функции Кирхгофа. Важным шагом вперед в указанном направлении является так называемый закон Вина. [c.327]

Опираясь на законы термодинамики и электродинамики. Вин в 1893 г. определил характер зависимости излучательной способности абсолютно черного тела от частоты и температуры. Согласно закону Вина, излучательная способность абсолютно черных тел прямо пропорциональна кубу частоты н является функцией отношения v/T [c.327]

Пользуясь формулой (14.21), можно определить длины волн, на которые приходятся. максимумы энергии излучения при различных температурах. Так, например, при температурах, меньших 4000 К, максимумы излучательной способности абсолютно черного тела лежат за пределами видимой области, относясь к инфракрасному излучению. При Т = 3000 К = 9,6 10" см. При температуре [c.329]

Вывод закона Стефана—Больцмана из формулы Планка. Исходя из формулы Планка, излучательную способность абсолютно черного тела можно определить следующим образом [c.332]

Тогда для излучательной способности абсолютно черного тела получим [c.337]

Максимум излучательной способности абсолютно черных тел при температуре 5200 К соответствует длине волны 5,5-10 см (максимуму чувствительности глаза). Солнечное излучение, дошедшее до нас, имеет максимум примерно при той же температуре. Это послужило основанием называть излучение черного тела при температуре 5200 К белым светом . [c.375]

Если предположить, что у серых (реальных) тел собственное излучение пропорционально абсолютной температуре в четвертой степени, но излучательная способность меньше излучательной способности абсолютно черного тела, то тогда [c.195]

Таким образом, отношение излучательной способности тел к их поглощательной для всех тел одинаково и равно излучательной способности абсолютно черного тела при той же температуре. Зависимость (21.15) носит наименование закона Кирхгофа (1882 г.). [c.315]

Закон Кирхгофа устанавливает связь между излучательной и поглощательной способностями тела. Отношение излучательной способности к поглощательной для всех тел (1, 2, 3,. ..) одинаково, равно излучательной способности абсолютно черного тела при той же температуре и зависит только от температуры [c.409]

Из равенства (16,13) следует, что при любой температуре излучательная способность абсолютно черного тела является максимальной чем больше излучательная способность тел, тем больше их поглощательная способность. [c.409]

Излучательной способностью е тела называется количество энергии, излучаемой с единицы площади поверхности тела в единицу времени. Излучательная способность абсолютно черного тела е определяется в зависимости от его абсолютной температуры Т по закону Стефана Больцмана [c.213]

Так как степень черноты серого тела меньше единицы, то излучательная способность серого тела меньше излучательной способности абсолютно черного тела. Следовательно, при данной температуре энергия, излучаемая абсолютно черным телом, всегда больше энергии излучения серого тела. [c.139]

Введем наряду с функцией p(v,T) спектральную излучательную способность абсолютно черного тела e v,T), определив ее как количество энергии, излучаемой с единицы площади поверхности черного тела за единицу времени. Покажем, что e v,T) лишь множителем с А отличается от функции p v,T). Вследствие изотропии черного излучения из каждой точки полости исходит поток энергии, равномерно распределенный по всем направлениям и равный (в расчете на единицу [c.85]

Интегрируя (17.3) по частотам, получим выражение для полной (интегральной) излучательной способности абсолютно черного тела Е Т) [c.85]

Коэффициент полного теплового излучения е . равен отношению излучательной способности данного излучателя к излучательной способности абсолютно черного тела при той же температуре. Аналогичные отношения справедливы и для монохроматического излучения [c.308]

Степень черноты топки (от) представляет собой отношение излучательной способности действительной топки к излучательной способности абсолютно черного тела. Степень черноты топки зависит от излучательной способности пламени факела (слоя горящего топлива), конструкции тепловоспринимающих поверхностей нагрева и степени их загрязнения. [c.137]

Ео — излучательная способность абсолютно черного тела при той же температуре Т° К. [c.84]

Выражение (60) показывает, что отношение излучательной способности тела к его поглощательной способности одинаково для всех тел, имеющих одинаковую температуру, и равно излучательной способности абсолютно черного тела. [c.84]

Величину Ео, представляющую собой излучательную способность абсолютно черного тела, называют также интегральным излучением, а величину ао — постоянной излучения абсолютно черного тела она равна 4,88 10 ккал/м" час °К. [c.330]

Из выражения (15. 18а) -следует также и другой вывод. Так как для всех тел, роме абсолютно черного, поглощательная способность всегда меньше единицы (Л1<1 Л2<1,..., Л <1), то излучательная способность любого тела всегда меньше излучательной способности абсолютно черного тела при той же температуре. [c.332]

Закон Стефана — Больцмана. Излучательная способность абсолютно черного тела прямо пропорциональна четвертой степени его абсолютной температуры [c.162]

Степень черноты характеризует излучательную способность реального тела по сравнению с излучательной способностью абсолютно черного тела. [c.202]

Закон Кирхгоффа устанавливает для всех серых тел, что отношение излучательной способности Е к поглощательной А равно излучательной способности абсолютно черного тела о- А так как о зависит от температуры, то отношение [c.7]

Поскольку степень черноты серого тела всегда меньше единицы, излучательная способность серых тел меньше излучательной способности абсолютно черного тела. Следовательно, при любой температуре излучение абсолютно черного тела является наибольшим. [c.264]

Закон Стефана — Больцмана может быть применен к серым телам. В этом случае используется положение о том, что у серых тел, так же как и у черных, собственное излучение пропорционально абсолютной температуре в четвертой степени, но излучательная способность мень ше, чем излучательная способность абсолютно черных тел при той же температуре (рис. 15-6). Тогда этот закон для серых тел принимает вид [c.350]

По Рэлею, число собственных частот, укладывающихся в интервале (v, V + dv), пропорционально объему полости V, квадрату частоты и ширине интервала, т. е. dN Vv4v. Пользуясь законом равномерного распределения энергии равновесной системы по степеням свободы и учитывая, что на каждую колебательную степень свободы в классической физике приходится энергия, равная kT (1/2 kT на кинетическую, 1/2 kT на потенциальную), Рэлей получил следующее выражение для излучательной способности абсолютно черного тела [c.330]

Так как для любой длины волны излучательная способность абсолютно черного тела больше излучательной способности нечерных тел, взятых при одной и той же температуре, то на первый взгляд кажется, что самым подходяш им источником света является абсолютно черное тело. Однако к источникам света предъявляются и другие требования, которым лучше удовлетворяют нечерные тела. Как показывают опытные данные, несмотря на то что излучательная способность вольфрама при всех длинах волн меньше, чем излучательная способность абсолютно черного тела, он обладает селективным излучением в видимой области — энергия излучения в этой области при температуре 2450 К составляет 40% излучения черного тела при той же температуре. В инфракрасной же области вольфрам отдает всего 20% инфракрасного излучения абсолютно черного тела. [c.375]

Для нахождения интенсивности излучения пламени /пл при данной длине волны X используется закон Кирхгофа, согласно которому отношение излучательной способности нечерного тела к его поглощательной способности равно излучательной способности абсолютно черного тела при той же длине волны и температуре. Считая, что интенсивность излучения /дл выражает излучательную способность пламени, получаем [c.254]

При одинаковой температуре излучательная способность абсолютно черного тела всегда больше излучательнон способности серого тела. [c.223]

Уравнение (14-14) выражает закон Стефана — Больцмана, который можно сформулировать Так мгезралмое излуненые или лучеиспускательная (или излучательная) способность абсолютно черного тела (т. е. полное количество энергии, излучаемой единицей поверхности тела за единицу времени) пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры. Следовательно, в.области высоких температур лучеиспускательная способность тел может быть очень большой и передача тепла лучеиспусканием в этих условиях протекает весьма интенсивно. [c.185]

Это и есть математическое выражение ране сформулированного положения, из которо-го видно, что отношение излучательной способности к поглощательной способности для всех тел, вне зависимости от их при родьг, есть одна и та. же величина, равная излучательной способности абсолютно черного тела при той же температуре. Так как при разных температурах величина [c.252]

Расчет излучения молекулярных компонент продуктов сгорания. Рассмотрим неоднородный по температуре и давлению излучающий объем газа конечных размеров. Локальной радиационной характеристикой газа является спектральный коэффициент поглощения соответствующий волновому числу ио. Предположение о существовании локального термодинамического равновесия в газе позволяет связать излучательную способность и коэффициент поглощения соотношением = 4тг5 (Т)А с , где В (Т) — излучательная способность абсолютно черного тела при температуре Т. Учтя это, запишем выражение для полной поверхностной плотности излучения газа, падающего на площадку, выделенную на границе излучающего объема [c.223]

Коэффициент излучения зависит от температуры и Бокс=0,28—0,35. Губчатые оксидные катоды имеют более высокую излучательную способность. В зависимости от структуры губки бокс=0,41—0,46. Коэффициент излучения никелевых участков в диапазоне рабочих температур катода eni=0,15—0,17. Излучательную спсжобность открытых торцов приравнивают к излучательной способности абсолютно черного тела. [c.72]

Закон Кирхгофа. Отношение излучательной способности тела к его поглоищтельной способности не зависит от природы тела, а является одинаковой для всех тел функцией температуры и равно излучательной способности абсолютно черного тела при той же температуре-. [c.162]

Для решения различных задач лучистого обмена необходимо знать излучательную способность тел пря данной длине волны и ири данной температуре в сравнения с излучательной опособ-Н Остью черного тела. Величину, представляющую отношенке излучательной способности тела при данной длине волны, данной температуре веданном направлении — к излучательной способности абсолютно черного тела, называют коэффициентом черноты излучения тела [c.236]

Этим соотношением выражается закон Кирхгофа отношение излучательной способности серого тела к его поглои ательной способности при той же температуре одинаково для всех тел и равно излучательной способности абсолютно черного тела. Это отношение является функцией только температуры. [c.264]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...