Распад общий

Кривая четвертого порядка может распадаться на более простые кривые низших порядков. Например, линией пересечения двух цилиндров с параллельными осями является биквадратная кривая, которая распадается на четыре прямые — общие образующие цилиндров. Имеются случаи распадения биквадратной кривой на две кривые второго порядка. [c.258]

Для решения задачи воспользуемся теоремой о двух точках соприкосновения. Построим вспомогательную сферу Д(0, / ), имеющую с поверхностью эллиптического конуса две точки соприкосновения А(А2, 3), В(В2, В3) (эти поверхности в точках А, В имеют соответственно общие касательные плоскости Г, Г"). В соответствии с теоремой о двух точках соприкосновения линия пересечения поверхностей Ф, Д распадается на две кривые второго порядка, которые будут окружностями, так как они принадлежат сфере. [c.139]

Эта общая схема распада пересыщенного твердого раствора в сплавах Л1—Си справедлива и для других сплавов. Различие [c.325]

Кинетика процесса характеризуется диаграммой рис. 8.22, где Ко — начальный объем образца, V — общий объем распавшегося твердого раствора. Скорость распада характеризуется временем полураспада (временем, необходимым для перехода половины исходного твердого раствора в новый). Для высокоуглеродистой стали время полураспада при обычной температуре измеряется несколькими годами при 80° С — около 8 ч при 100° С — 50 мищ при 120° С— 8 мин при 160° С — 45 сек. [c.107]

Если две поверхности 2-го порядка имеют две общие соприкасающиеся с ними плоскости, линия их пересечения распадается на пару кривых 2-го порядка. [c.96]

На черт. 290 сфера и эллиптическая коническая поверхность имеют две общие касательные к ним плоскости oi и аг- Линия пересечения поверхностей распадается на пару окружностей mi и т . [c.96]

Данные поверхности имеют двойное прикосновение в точках А я В, так как в этих точках обе поверхности имеют общие касательные плоскости и Ф. Поэтому линия их пересечения распадается на пару кривых второго порядка, которые должны проходить через точки прикосновения А, [c.195]

Как и в предыдущем примере, описываем сферу с центром в точке О на оси конуса так, чтобы она имела двойное прикосновение с конусом. В точках М и V у обеих поверхностей общие касательные плоскости 2 и 2 Тогда линия пересечения распадается на пару окружностей АВ и СО, рас- [c.196]

Диссоциацией называется распад соединения на более простые вещества. Степенью диссоциации а называется отношение числа молей вещества, распавшихся к моменту равновесия на продукты диссоциации, к общему числу молей в начале реакции. [c.302]

Выще мы предполагали, что направляющие а, Ь, с поверхности Ф не имеют общих точек. Если две направляющие, например а и й, имеют общую точку А, то, очевидно, Ф распадается на две поверхности коническую Ф (Л, с) с вершиной А и направляющей с и собственно линейчатую с тремя направляющими Ф(а, Ь, с). [c.104]

Кинетика выделения фаз при распаде твердых растворов. Распад с выделением фаз происходит по механизму образования и роста зародышей в соответствии с общими закономерностями этого механизма. Помимо затрат выделившейся объемной свободной энергии на приращение поверхностной энергии и компенсацию энергии упругих деформаций, образование зародышей тормозится еще и необходимостью больших флуктуаций концентрации. Поэтому для начала распада требуются большие степени переохлаждения (пересыщения) и длительные выдержки при соответствующих температурах. В то же время при данных температурах должны заметно развиваться процессы диффузии растворенных компонентов. Общая скорость образования новой фазы в зависимости от степени переохлаждения описывается кривой с максимумом. Чем больше степень переохлаждения, тем меньшие размеры имеют устойчивые зародыши, способные к росту. В координатах температура — время процесс описывается С-образной кривой. В реальных металлах возникновение зародышей облегчается наличием дефектов кристаллического строения. [c.497]

Случаи, когда кривая четвертого порядка распадается на четыре прямые (четыре линии первого порядка), можно проследить на примерах пересечения поверхностей двух цилиндров второго порядка с параллельными осями (рис. 233,а), а также двух конических поверхностей второго порядка, имеющих общую вершину (рис. 233,6). [c.163]

В общем случае -мерного фазового пространства изображающая точка, пришедшая на устойчивую границу 5 размерности я — 2 области скользящих движений размерности п — 1, движется по ней до тех пор, пока не дойдет до соответствующей границы размерности /г — 3 и т. д. вплоть до границы нулевой размерности. В соответствии с этим описанием фазовое пространство Ф распадается на подпространства Ф , роль которых играют области Dj размерности п, области устойчивых скользящих движений на граничных поверхностях Si размерности п— 1, их границы размерности п — 2, п — 3 и т. д. [9]. [c.85]

Образование п-мезонов происходит, когда энергия первичной частицы больше порогового значения (- 300 Мэе). Число я-мезонов, образованных на одно неупругое взаимодействие, сильно зависит от начальной энергии и возрастает с увеличением энергии. При энергиях, больших 30 Гэв, выход я-мезонов составляет около 80% общей множественности (табл. 15.11). В результате неупругого взаимодействия образуются я+-, я -и я°-мезоны. Время жизни нейтрального я°-мезона очень мало (т=2,1-10 сек). Практически он сразу же распадается на два у-кванта. Поэтому при расчете защиты я°-мезоны не рассматриваются, однако распадные у-кванты инициируют электронно-фотонный каскад в защитных средах, и в некоторых случаях необходимо учитывать дозу фотонного излучения. я -Мезоны теряют свою энергию на ионизацию атомов среды кроме того, они могут испытывать неупругие взаимодействия с ядрами среды и, в [c.247]

С другой стороны, осуществляется процесс интеграции науки. Взаимодействие обеих тенденций хорошо иллюстрирует высказывание Н.Н. Моисеева [8] ...река знаний действительно распадается на все большее чис ю рукавов и проток, но это не приводит к их усыханию, ибо непрерывно идет обратный процесс . Междисциплинарный подход является именно инструментом интеграции, не позволяющим усохнуть узким областям научного знания. С его помощью на основании определенных критериев эти узкие области можно приводить к общему знаменателю. Таким образом, делаются шаги в сторону достижения конечной цели науки - единого описания окружающего мира. [c.235]

Столкновение двух частиц. Рассмотрим процесс столкновения, происходящим в два этапа сначала образование некоторой составной частицы Л и затем ее распад на какие-то в общем случае другие частицы [c.226]

Рис. 15.8. а) Свободный нейтрон распадается на протон и электрон (которые можно наблюдать) и на нейтрино, которое практически невозможно наблюдать. О наличии нейтрино мы узнаем по тому признаку, что векторная сумма импульсов протона н электрона в общем случае не равна импульсу исходного нейтрона, б) Число электронов, приходящееся на единичный интервал импульсов Л (р), отложено как функция импульса электрона. Если бы масса нейтрино была больше нуля, то получилась бы кривая, показанная на рис. в) в действительности распределение вида в) никогда не наблюдается. [c.428]

Спонтанные превращения ядер, естественная и искусственная радиоактивность. Исследуются различные виды радиоактивных превращений атомных ядер. Устанавливаются законы этих превращений, а также исследуется значение общих законов сохранения в процессах радиоактивного распада. Изучается роль радиоактивных процессов в природе. [c.8]

Сохранение четности позволяет установить правила отбора по четности, т. е. указать, какие процессы возможны, а какие невозможны. Например, процессы, для которых соотношение (111.42) не выполняется, невозможны (запрещены). Обширный опытный материал показывает, что закон сохранения четности является одним из наиболее общих законов природы и он строго выполняется при электромагнитных и ядерных взаимодействиях. Однако в 1956—1957 гг. было установлено, что закон сохранения четности нарушается при участии так называемых слабых взаимодействий, вызывающих распад элементарных частиц и -распад. [c.105]

Если нейтрино v и антинейтрино v являлись бы тождественными частицами, то нейтрино, вылетевшее при распаде одного ядра, могло бы быть поглощено в том же ядре с испусканием второго нейтрона (п р + е h V V -j- п -i- р + е , т. е. общая схема А В + 2е-). [c.240]

Если же V и V являются различными частицами (л р + + + V, п р + е + V, общая схема А - В + 2ё + 2v), то время жизни ядра для такого же значения энергии распада (— 4 Мэе) составит 10 лет и, следовательно, вероятность двойного Р-распада в этом случае снижается на много порядков. [c.240]

В течение малого промежутка времени, начиная от начального момента t — О, разрывы, на которые распадается начальный разрыв, еще не успеют разойтись на большие расстояния друг от друга, и потому вся исследуемая картина движения будет ограничена сравнительно узким объемом, прилегающим к поверхности начального разрыва. Как обычно, достаточно рассматривать в общем случае отдельные участки поверхности начального разрыва, каждый из которых мол<но считать плоским. Поэтому можно ограничиться рассмотрением плоской поверхности разрыва. Мы выберем эту плоскость в качестве плоскости у, 2. Из соображений симметрии очевидно, что разрывы, на которые распадется начальный разрыв при >0, будут тоже плоскими и перпендикулярными к оси х. Вся картина движения будет зависеть только от одной координаты х (и времени), так что задача сводится к одномерной. Благодаря отсутствию каких бы то ни было характеристических параметров длины и вре- [c.519]

Рассматривая одно и то же движение точки в различных координатных системах, заметим, что в одной системе А) движение может представиться более сложным, чем в другой В). Если движение системы В) по отношению к системе А) несложно, то можно сказать, что сложное по отношению к системе (Л) движение точки распадается на два более простых одно по отношению к В) и другое, связанное с движением системы (В) по отношению к (Л). Тогда можно сначала определить кинематические элементы этих простых движений, а затем уже по общим формулам теории относительного движения, изложенной в настоящей главе, перейти и к элементам сложного, или, как говорят, составного, движения. В этой возможности разлагать сложное движение точки на более простые и заключается основное значение метода относительного движения. [c.297]

Таким образом, в общем случае а-распада, когда I ф О, потенциал взаимодействия сс-частицы с ядром равен [c.133]

Одной из таких моделей является рассмотренная выше капельная модель ядра, построенная в предположении сильного взаимодействия нуклонов между собой. Капельная модель дает приблизительно правильное представление об изменении массы ядра в зависимости от числа содержащихся в нем нуклонов, позволяет получить энергетические условия а- и р-распада, дает оз-можность достаточно подробно проанализировать физику деления тяжелых ядер. На основе капельной модели можно получить правильное качественное представление об общей структуре распределения уровней в ядре. [c.183]

По прошествии достаточно длительного времени т (время жизни промежуточного ядра) наступает второй этап ядерной реакции— распад промежуточного ядра, сопровождающийся либо вылетом нуклона, либо испусканием у-кванта (в общем случае и другими процессами). [c.316]

С учетом квазичастиц (резонансов) элементарных частиц насчитывается так много , что элементарность большей части из них, а, может быть, даже и всех, вызывает сомнение. Во всяком случае видна тесная связь между отдельными частицами, которая проявляется как во взаимных превращениях, переходах частиц в процессе их взаимодействия и распада, так и в наличии у них многих общих свойств. [c.662]

Второй способ заключается в изучении свойств таких резонансов (т. е. частиц, нестабильных относительно сильного взаимодействия), среди продуктов распада которых имеются странные частицы. Этот способ имеет две разновидности выделение резонансов из кривых сечения взаимодействия /(-мезонов и выделение резонансов в результате статистического анализа некоторых свойств элементарных актов взаимодействия с участием странных частиц. Второй способ одинаково пригоден как для гиперонов, так и для /С-мезонов, причем он позволяет изучать взаимодействия странных частиц не только с нуклонами и между собой, но и с я-мезонами (которые могут входить в состав резонанса). Общие принципы выделения резонансов из экспериментального материала будут рассмотрены в 19. [c.191]

И анряженность общего магнитного поля С. ие превышает па полюсах Нр = 1—5 гс. Напряженность меняется от места к месту и со временем. Магнитный момеит С. как диполя равен 1-69-10 Яр. Согласно наблюдениям 1957—58 гг., вблизи максимума солнечной активности общее магнитнре поле С. "изменило свою полярность. По мнению Каулинга, время распада общего магнитного поля равно Ю лет. Возможно, что слабые магнитные поля, обнаруживаемые в полярных областях С., соответствуют лишь новерх- [c.576]

Представление о Н. введено в 1930 швейц. физиком В. Паули с целью объяснить непрерывный энергетич. спектр эл-нов при -распаде общие принципы квант, механики и закон сохранения энергии требовали, чтобы эл-ны имели определ. энергию, равную энергии, выделяемой при -распаде. Согласно гипотезе Паули, в -распаде вместе с эл-ном рождается новая нейтральная сильно проникающая и, следовательно, трудно обнаружимая ч-ца с массой <0,01 массы протона. Распределение дискр. порции энергии между Н. и эл-ном и приводит к нарушению мо-ноэнергетичности спектра эл-нов. Для того чтобы соблюдался и закон сохранения момента кол-ва движения, новой ч-це приписали полуцелый спин. [c.449]

Для того чтобы при сварке в околошовной зоне получить такие структуры, которые обеспечат деформацион1[ую способность металла, достаточную для предотвращения образования трещин при охлаждении и вылеживании изделия до проведения соответствующей термообработки, необходимо, чтобы общее время выдержки в субкритическом интервале температур было бы достаточным для полного распада аустенита. Это время определяют по диаграмме изотермического распада аустенита стали данной марки. [c.243]

В частных случаях проекция может распадаться и иметь меньщий, чем у кривой, порядок. Например, кривая второго порядка, лежащая в проецирующей плоскости, проецируется в прямую, считаемую дважды, так как каждая проецирующая прямая пересекас 1 оригинал не в одной точке, как. это было в общем случае, а в двух точках. Если же каждая проецирую щая пересекает пространственную кривую п-го порядка в к точках, то порядок проекции равен п к. [c.42]

Коническая поверхность с несобственной вершиной 5 (х) называется цштиндрической. Ее образующие пересекают направляющую а и пapaллeJ ь-ны прямой. 9 — собственному представителю несобственной вершины 5 (рис. 2.63). Таким образом, геометрическая часть определителя конической и цилиндрической поверхности содержит вершину 5 или 5 , направляющую а Ф(5, а) Д(5 , а). Задание вершины 5 или 5 эквивалентно заданию двух направляющих кривых линейчатой поверхности, пересекающихся в точке 5 или 5°°. В этом случае линейчатая поверхность порядка 2П 2 з распадается на коническую (цилиндрическую) поверхность порядка л,, где Л — порядок направляющей а, и линейчатую поверхность общего вида порядка л = Л[(2л2 з — 1). [c.66]

Покажем, что в преобразовании прямой одного поля всегда соответсву-ст окружность второго поля. На самом деле, проецирующая коническая поверхность 0(52, а) пересекается со сферой Ф по пространственной кривой четвертого порядка ( 2-2 = 4), которая распадается на окружность а и еще на одну кривую второго порядка (4—2 = = 2). Последняя, как принадлежащая сфере Ф, является также окружностью. Эта окружность "стянулась в точку 52 (ее радиус равен нулю), точнее, она распалась на две мнимые прямые, пересекающиеся в действительной точке 52. Другими словами, эта распавшаяся окружность представляет собой общее сечение сферы Ф и конической поверхности 6 плоскостью Т, касающейся сферы Ф в точке 52. Плоскость Т параллельна П, так как П. с 5 52- Поэтому сечение конической поверхности 0 любой плоскостью, параллельной Т, в том числе и плоскостью изображения П, является окружностью. Таким образом, произвольной прямой однот поля в преобразовании соответствует в другом поле окружность, проходящая через центр О преобразования (0 -> 5 5 2, 5,52 П = 0). [c.207]

Дальнейшие успехи в создании прочных сталей связаны с тем, что у некоторых многокомпонентных легированных сталей (с относительно небольшим общим содержанием легирующих добавок) при охлаждении с температуры аустенитного превращения в определенном интервале те.мператур (450—550 С) не наблюдается распада аустенита, сопровождающегося образованием твердых феррпто-цементитных смесей. В этом интервале сталь неограниченное время остается в пластичном состоянии ее можно ковать, шта.мповать, прокатывать. Это положило начало термомеханической обработке, представляющей собой сочетание процессов термообработки и пластической деформации. [c.174]

Линия пересечения двух поверхностей в общем случае представляет собой пространственную кpивyю , которая может распадаться на две и, более части. Эти части могут быть, в частности, и плоскими кривыми. Обычно линию пересечения двух поверхностей строят по ее отдельным точкам. [c.175]

Теорему хорошо иллюстрирует пример, приведенный на рис. 162. Здесь эллиптический и круговой цилиндры с общей плоскостью симметрии 2 IT2 имеют две точки соприкосновения А, В. Поэтому линия их пересечения распадается на два эллипса аиЬн проецируется на П в конику, распавшуюся на две прямые а 2, Ь - [c.130]

Относительно первого этапа распада в наше время почти ничего не известно -достоверно и имеются лишь общие качественные рассуждения. Образование а-частичной группы из двух протонов и двух нейтронов происходит в кдерной материи, по-видимому, в самом процессе а-распада. Обособлению этой группы нуклонов, вероятно, способствует насыщение ядерных сил (каждый нуклон взаимодействует лишь с ограниченным числом ближайших к нему нуклонов, 22), так что образовавшаяся а-частица подвержена меньшему действию ядерных сил, и вместе с тем большему действию кулонов-ского отталкивания от протонов ядра, чем отдельные нуклоны. По-видимому, этим и объясняется самопроизвольный вылет а-частицы из ядра. Были предприняты многочисленные попытки рассмотреть процесс формирования а-частицы в ядре, были выдвинуты различные модели этого процесса, однако существенных результатов они пока не дали. [c.228]

Большинство атомных ядер, возникающих при а,- и р-перехо-дах, а также при других разнообразных ядерн.ых реакциях, образуются в возбужденных состояниях, в которых они пребывают конечное время т, определяемое вероятностью распада. Переход ядра из возбужденного состояния в основное или в состояние с меньшей энергией в общем случае может происходить несколькими различными параллельными путями, например путем испускания электромагнитного (у) излучения или путем испускания каких-либо частиц. [c.249]

В последнее время наметилась устойчивая тенденция к осуществлению междисциплинарного подхода, корни которого следует искать в работах В.И. Вернадского, Что такое междисциплинарный подход Это - подход к решению научных проблем, основанный на объединении двух и более научных направлений под эгидой какой-либо обобщающей концепции с целью получения новых результатов. Все чаще такими концепциями выступают концепции синергетики - науки, берущей свое происхождение от греческого слова "синергос", что означает "вместе действующий". Синергетика занимается изучением процессов самоорганизации и распада структур в системах, далеких от равновесия. Все дело в том, что эти процессы являются общими для живой и "неживой" природы. Они могут быть одинаково применимы как к физике, химии, так и к биологии и другим областям науки. [c.9]

Одной из последних попыток интеграции научного знания является развитие синергетики - науки о процессах самоорганизации, устойчивости и распада структур различной природы, формирующихся в системах, далеких от равновесия [10]. Термин "синергетика" происходит от греческого "синер-гос", что означает "вместе действующий". Интегрирующая роль синергетики заключается в признании н использовании того факта, что перечисленные выше процессы признаются общими как для живой, так и неживой природы. Общность заключается в том, что и биологическим, и химическим, и физическим, и другим неравновесным процессам свойственны неравновесные фазовые переходы, отвечающие особым точкам - точкам бифуркации, по достижении которых спонтанно изменяются свойства среды за счет самоорганизации диссипативных структур [10], [c.30]

Разрывы, возникающие при распаде начального разрыва, должны, очевидно, двигаться от места их образования, т, е. от места нахождения начального разрыва. Легко видеть, что при этом в каждую из двух сторон (в положительном и отрицательном направлениях оси х) может двигаться либо одна ударная волна, либо одна пара слабых разрывов, ограничивающих волну разрежения. Действительно, если бы, скажем, в положительном направлении оси х распространялись две образовавшиеся в одном и том же месте в момент t = О ударные волны, то передняя из них должна была бы двигаться со скоростью большей, чем скорость задней волны. Между тем согласно общим свойствам ударных волн первая должна двигаться относительно остающегося за ней газа со скоростью, меньшей скорости звука с в этом газе, а вторая должна двигаться относительно того же газа со скоростью, превышающей ту же величину с (в области между двумя ударными волнами с = onst), т. е. должна догонять первую. По такой же причине не могут следовать друг за другом в одну и ту же сторону ударная волна и волна разрежения (достаточно заметить, что слабые разрывы движутся относительно газов впереди и позади них со звуковой скоростью). Наконец, две одновременно возникшие волны разрежения не могут разойтись, так как скорость заднего фронта первой равна скорости заднего фронта второй. [c.520]

В рамках квантовых представлений параметрическое усиление есть стимулированный аналог параметрической люминесценции — присутствие волн 1, 2 увеличивает вероятность распада фотона йсод в тем большей степени, чем больше интенсивность этих волн. Другими словами, параметрическое усиление и параметрическая люминесценция находятся в такой же связи, как вынужденное и спонтанное испускание фотона возбужденными квантовыми системами. Следует подчеркнуть, что существованйе спонтанного аналога у вынужденного радиационного процесса отнюдь не специфично для рассмотренных выше процессов, но представляет собой общий тезис квантовой теории излучения. [c.852]

Таким образом, в рассматриваемом случае решение задачи о движении твердого тела вокруг неподвпжной точки распадается на две последовательные задачи иптегрнроваиия систем трех уравнений первого порядка. В общем же случае величины Мх, Му, М, являются функциями времени, углов Эйлера и их производных. Тогда уравнения (4) и (5) надо интегрировать совместно. [c.157]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...