Вероятность распада

Здесь считается, что вероятность распада большого пузырька Шд на малые с объемами Тц не зависит от объема большого пузырька. [c.182]

Распад нестабильных частиц сильно отличается от тех видов разрушения, или распада, которые мы обычно наблюдаем. Вероятность смерти в течение ближайшего часа выше для пожилого человека, чем для молодого бактерия не испытывает деления непосредственно после своего рождения и делится только по истечении определенного времени старый автомобиль сломается скорее, чем новый. Во всех этих случаях вероятность того или иного вида распада зависит, в частности, от предыстории объекта, имеющейся к данному моменту объекты, просуществовавшие дольше, более склонны испытать то или иное разрушение. С другой стороны, бесспорным экспериментальным фактом является то обстоятельство, что вероятность распада элементарной частицы, или ядра любого радиоактивного изотопа, или, наконец, возбужденного атома или молекулы не зависит от продолжительности существования частицы. Свободный нейтрон нестабилен, но длительно существовавший нейтрон ничем не отличается от нейтрона, только что ставшего свободным. Предсказать момент распада заданной нестабильной частицы невозможно. Воспроизводимое значение имеет лишь среднее время жизни, установленное для большого числа частиц. [c.435]

Вероятность того, что за ближайший малый промежуток времени At произойдет тот или иной из этих распадов, равна сумме вероятностей распадов по схемам А и В [c.437]

Вероятность распада w возбужденного ядра складывается из вероятности распада с испусканием у-кванта, из вероятности переходов с выбросом нейтрона или протона и т. д., т. е. [c.180]

На вероятность распада, кроме величины энергии сс-частицы влияет и ряд других факторов. [c.234]

Вероятность двойного распада некоторого ядра в этом случае при энергии распада 4 Мэе соответствует времени жизни ядра IQi —10 лет. При такой вероятности распада двойной р-распад был бы экспериментально обнаружен. [c.240]

Вероятность распада составного ядра с испусканием частицы данного k-ro сорта, очевидно, зависит от вероятности концентрации энергии в этом ядре на частице k-ro сорта. [c.276]

Энергия внутри ядра перераспределяется случайным образом, поэтому и составное ядро может распадаться различными конкурирующими способами. Вероятность каждого из возможных процессов распада обозначим соответственно через w , w , W3,. . . , w, тогда вероятность распада ядра равна [c.276]

Вероятность распада X входит в это уравнение в качестве коэффициента, который называется постоянной распада. Знак минус соответствует убыванию вещества в процессе распада. [c.106]

Среднее время жизни т радиоактивного ядра равно обратной величине от постоянной распада X. Этот результат совершенно естествен, так как постоянная распада имеет физический смысл вероятности распада, т. е. доли распадов, приходящейся на единицу времени. Очевидно, что за время т первоначальное число ядер уменьшается в е раз. [c.107]

Вероятность распада. промежуточного ядра со равна со = [c.316]

Y-излучение, испускание нейтрона, протона и др. Поэтому вероятность распада можно представить в виде суммы парциальных вероятностей, каждая из которых характеризует один из путей распада [c.316]

Относительная вероятность распада составного ядра по данному каналу, очевидно, равна [c.317]

Такой же результат получается при сравнении кинетической энергии образующихся в реакции а-частиц (8,85 Мэе) с высотой кулоновского барьера для а-частицы в поле другой а-частицы (4 Мэе). Более чем двойное превышение энергии а-частицы над высотой барьера указывает на чрезвычайно большую вероятность распада промежуточного ядра 4Ве на две а-частицы и, следовательно, на очень большую ширину уровня соответствующего энергетического состояния (несколько сотен килоэлектронвольт). [c.447]

Таким образом, в отличие от д, -мезонов, время жизни которых при попадании в конденсированную среду сокращается всего в 30 раз, отрицательные я -мезоны в плотной среде совсем не могут распадаться, так как для них вероятность ядерного взаимодействия много больше вероятности распада . [c.574]

Измерение величин Q и Qs, соответствующих этим реакциям, показало, что Qi 116 Мэе, а Q2 ПО Мэе. Так как (/п + + —Шр — /п < )с2 = 6 Мэе, то естественно было предположить, что If и 2 —одна и та же частица, распадающаяся по разным схемам. В настоящее время справедливость этого предположения доказана установлено, что относительная вероятность распада по каждой из двух ветвей 0,5. [c.602]

Заметим, что сильная вершина с /С-мезоном ничем не хуже вершины с я-мезоном, так как в обоих случаях странность сохраняется i(AS = 0) . И те и другие вершины описывают быстрые (- 10-23 процессы, не влияющие на вероятность распада гиперона. Таким образом, и в этом случае она определяется единственной слабой вершиной сл, совпадающей с вершиной, изображенной на рис. 108. Поэтому время жизни S-гиперона также порядка сек. [c.189]

Однако не все радиоактивные элементы и их изотопы могут быть использованы для гамма-дефектоскопии, так как вероятность распада не у всех элементов одинакова. [c.379]

Легко видеть, что в полном соответствии с замечаниями, сделанными ранее, вероятность распадается на два слагаемых вероятность спонтанного испускания [c.262]

Пусть S и Р — амплитуды вероятностей распада на две частицы, находящиеся в s- и р-состояниях по относительному орбитальному моменту. Тогда [c.993]

Из (4.44) видно, что формулу (4.43) Брейта — Вигнера в соответствии с (4.38) можно записать в виде произведения сечения а с образования составного ядра на вероятность распада по каналу Ь [c.138]

Для того чтобы определить среднее время жизни, введем сначала вероятность w того, что частица, достоверно существовавшая в момент = О, еще существует в момент t. Тогда величина —dw будет вероятностью распада за период между t к t + dt. Очевидно, что [c.210]

Эта центробежная энергия складывается с кулоновской и тем самым увеличивает потенциальный барьер. Искажение формы барьера за счет центробежной энергии довольно незначительно главным образом из-за того, что центробежная энергия спадает с расстоянием значительно быстрее кулоновской (как а не как г" ). Однако, поскольку это изменение делится на постоянную Планка и попадает в показатель экспоненты, то при больших I оно приводит к изменению времени жизни, выходящему за пределы, обусловленные степенью неопределенности теории. В табл. 6.1 приведен коэффициент k уменьшения вероятности распада для разных / при типичных значениях Е = 5 МэВ, R = 9,6-10"см. [c.227]

Рассмотрим теперь влияние структуры ядра на а-распад. До сих пор мы молчаливо принимали, что ос-частицы просто существуют в ядре, а вероятность распада целиком определяется вероятностью выхода а-частицы наружу. На самом деле перед тем, как выйти наружу, ос-частица должна еще образоваться в ядре из отдельных протонов и нейтронов. Однако учет этого предварительного процесса изменит в формуле (6.34) лишь предэкспоненциальный множитель, но не показатель экспоненты. Поэтому влияние особенностей внутриядерных процессов на а-распад не может быть очень сильным. Соответствующие теоретические оценки крайне трудны и до сих пор не проведены. Из-за этой неопределенности формулу (6.34) следует считать дающей не точное значение периода полураспада, а лишь порядок его величины. С другой стороны, из отклонений реальных периодов полураспада от значений, даваемых формулой (6.34), можно получить некоторую информацию о процессе образования а-частиц в ядре. Если формула (6.34) выполняется хорошо, то распад называется облегченным. Если же реальный период полураспада превышает расчетный более чем на порядок (наблюдаются отклонения примерно на два порядка), то процесс называется необлегченным. [c.228]

Р -распад идет в основном на возбужденный уровень ядра 7N . Этот пример показывает, что влияние структуры ядра на процесс Р-распада может быть определяющим, т. е. более сильным, чем влияние зависимости вероятности распада от энергии [c.240]

Сопоставление длины пробега (кинетической энергии) а-частицы с вероятностью распада альфа-излучателя (или с периодом полураспада) позволило Г. Гейгеру и Дж. Нэттолу еще в 1911 г. установить зависимость, известную под именем закона Гейгера—Нэт-тола [c.222]

Большинство атомных ядер, возникающих при а,- и р-перехо-дах, а также при других разнообразных ядерн.ых реакциях, образуются в возбужденных состояниях, в которых они пребывают конечное время т, определяемое вероятностью распада. Переход ядра из возбужденного состояния в основное или в состояние с меньшей энергией в общем случае может происходить несколькими различными параллельными путями, например путем испускания электромагнитного (у) излучения или путем испускания каких-либо частиц. [c.249]

Полная ширина, характеризующая вероятность распада ядра, представляет сумму игирин Tj, Г,.....Г ,,. . . , которые соответствуют различным способам распада возбужденного ядра. Часто справа у символа Г ставится не цифровой индекс процесса, а буквенный индекс, выражающий название процесса. Например, Г — ширина уровня, отвечающая испусканию 7-кванта, Г — нейтронная ширина, Гр — протонная ширина и т. д. [c.276]

В рамках квантовых представлений параметрическое усиление есть стимулированный аналог параметрической люминесценции — присутствие волн 1, 2 увеличивает вероятность распада фотона йсод в тем большей степени, чем больше интенсивность этих волн. Другими словами, параметрическое усиление и параметрическая люминесценция находятся в такой же связи, как вынужденное и спонтанное испускание фотона возбужденными квантовыми системами. Следует подчеркнуть, что существованйе спонтанного аналога у вынужденного радиационного процесса отнюдь не специфично для рассмотренных выше процессов, но представляет собой общий тезис квантовой теории излучения. [c.852]

В процессе, идущем по схеме (83.9), испускаются реальные нейтрино (v), энергия которых определяется энергией р-распада №, следовательно, сравнительно невелика. В процессе же, идущем по схеме (83.10), нейтроно испускаются виртуально (на короткое время процесса взаимодействия), благодаря чему AEAt h) их энергия может быть достаточно большой (для средних ядер до 40 Мэе). В соответствии с этим размер фазового объема двух нейтрино для процесса (83.10) больше, а следовательно, больше п вероятность распада. Теория предсказывает для случаев типа [c.639]

Это уравнение имеет простой физический смысл (рис. 7). Ве- роятность непрерывного процесса (траектории частицы) попасть гиз точки XI при 1 в точку хз при tз складывается из вероятностей пройти при 2 t траектории движения) щроцесса (частицы) при tt2, поскольку в соответствии с марковским свойством они независимы. [c.67]

Кроме того, из кварковой модели для распадных свойств выводится следующая специфическая для адронов закономерность, получившая название правила Цвейга при прочих равных условиях наиболее вероятны такие распады, при которых рождается минимальное число пар кварк — антикварк. Каждое дополнительное рождение такой пары уменьшает вероятность распада примерно на два порядка. Например, Ф-мезон, как правило (в 82% случаев), распадается на два каона, хотя это очень невыгодно энергетически. Но распад на 2К является преимущественным по правилу Цвейга. Ф-мезон имеет кварковую структуру ss (см. п. 3) и поэтому распадается на два каона с рождением одной кварк-антикварковой пары (см. [c.367]

Для распадов мезонных резонансов с нулевой странностью нередко проявляется запрет по G-четности (см. 2, п. 9), снижающий вероятность распада на четыре порядка. С-четности для нестранных мезонов приведены в табл. 7.5. Например, характеристика О" при т]-мезоне означает нулевой спин, отрицательную обычную четность и положительную С-четность. Как мы уже говорили в 2, С-четность сохраняется в сильных взаимодействиях и при нулевой странности имеет определенное значение. Поскольку 0-четность мультипликативна и равна минус единице для пиона, то С-четная система может распадаться только на четное число пионов, а G-нечетная система — только на нечетное число пионов. Так, например, т1-мезон G-четен. Поэтому за счет сильных взаимодействий он не может распадаться на три пиона. Но распад его на два пиона запрещен еще сильнее. Действительно, так как спины ri-мезона и пиона — нули, то два пиона должны рождаться в S-состоянии. Поэтому их волновая функция четна (здесь уже мы говорим об обычной четности). А ri-мезон — нечетен. На опыте было обнаружено, что т]-мезон распадается на три пиона, причем ширина резонанса столь мала, что измерению не поддается. Поскольку трехпионный распад за счет сильных взаимодействий запрещен, то, значит, Б реальном распаде участвуют и электромагнитные взаимодействия. Поэтому т -мезон должен распадаться на два у-кванта примерно с такой же вероятностью, как и на три пиона. Специально проведенные измерения подтвердили, что в 40% случаев идет распад на два Y-кванта. Сохранением G-четности обусловлен запрет двух-пионного распада Ф-мезона. [c.368]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...