Составная частица

Столкновение двух частиц. Рассмотрим процесс столкновения, происходящим в два этапа сначала образование некоторой составной частицы Л и затем ее распад на какие-то в общем случае другие частицы [c.226]

В данном случае можно показать, что сумма полных энергий двух исходных частиц (когда они находятся настолько далеко друг от друга, что их взаимодействие пренебрежимо мало) равна полной энергии составной частицы. Это же относится и ко второй стадии процесса — распаду. Другими словами, можно показать, что для этого процесса оказывается справедливым закон сохранения полной энергии в таком виде [c.226]

Тот факт, что в результате столкновения частиц и последующего затем распада составной частицы полная энергия системы (а значит, и ее импульс) не меняется, приводит к другому важному выводу величина для системы будет инвариантной не только по отношению к разным инерциальным системам отсчета, но и для указанных выше стадий процесса столкновения. [c.229]

Пример. В К-системе отсчета частица с массой покоя то и кинетической энергией Т налетает на другую, покоящуюся, частицу с той же массой покоя. Найдем массу покоя Мо и скорость V составной частицы, образовавшейся в результате столкновения. [c.230]

После столкновения частицы слипаются, и новая составная частица обладает массой Мх Мг. Эта частица должна покоиться [c.184]

Пример. Неупругое столкновение. Предположим, что две одинаковые частицы сталкиваются и слипаются, образуя новую, составную частицу. В системе отсчета S, относительно которой центр масс находится в покое, имеем (по определению центра масс) [c.383]

Только при соблюдении обоих этих условий существует область энергий столкновений Mi >Е > , . в которой уже происходит раздробление составных частиц, но еще не происходит рождение частиц-составляющих. [c.275]

Из формул (4-15) и (4-15 ) следует, что изолированный от внешних воздействий пар не может неограниченно долго существовать в перенасыщенном состоянии. При любой степени перенасыщения скорость образования зародышей критического размера не обращается в нуль. Следовательно, с течением времени должно происходить монотонное накопление капелек, способных к дальнейшему росту. Какая-то часть зародышей критического размера, потеряв одну из своих составных частиц, может распасться, но некоторая доля зародышей присоединит к себе еще одну молекулу и в результате этого будет продолжать расти. Увеличение во времени размеров и числа капелек должно, в конечном счете, привести к образованию такого количества конденсата, которое вызовет переход метастабильной системы в абсолютно устойчивое состояние. К сожалению, остается невыясненным, при каком количестве растущих зародышей и каком содержании конденсированной фазы такой самопроизвольный переход может произойти. [c.134]

Мы начнем с подхода к кинетической теории, основанного на последовательном разложении кинетического уравнения по степеням плотности. Этот подход, получивший название групповых разложений, аналогичен хорошо известному методу вириаль-ных разложений термодинамических величин в равновесной статистической механике неидеальных газов [124]. Для простоты будем считать, что частицы не обладают внутренними степенями свободы. Мы не будем также рассматривать связанные состояния или составные частицы, которые могут образовываться благодаря притягивающей части потенциала взаимодействия. Строго говоря, подобная модель описывает только инертные газы (гелий, аргон и т.д.), но в некоторых случаях возможно ее обобщение на молекулярные газы путем введения дополнительного аргумента у одночастичной функции распределения, учитывающего внутренние состояния молекулы [78]. Проблема связанных состояний в кинетической теории значительно более сложна, поскольку при рассмотрении многочастичных процессов рассеяния нужно, вообще говоря, учитывать квантовые эффекты [105]. [c.164]

В слабых растворах щелочей (до 10%) бетон на портландцементе является практически стойким. При действии щелочных растворов высокой концентрации и особенно при повышенной температуре бетон разрушается. Это объясняется тем, что концентрированные растворы щелочей (свыше 10%) растворяют составные частицы цементного раствора (зерна кварцевого песка). [c.52]

При наличии связанных состояний, говоря о системе УУ-частиц, нужно различать разные сочетания элементарных и составных частиц. Каждое из них будем нумеровать индексом о , обозначая соответствующую энергию Е к + а где Е к — кинетическая энергия, Е(у — энергия связи составных частиц. В итоге получаем [c.276]

Этот подход состоит в обобщении двухчастичной задачи с КВ на случай составных частиц (обычный путь — обобщение ядерной задачи трех тел на случай включения КВ). Такая программа реально осуществима из-за малости радиуса дейтрона ) [c.298]

Главный качественный вывод этой работы состоит в том, что при выполнении условия (1) формула (2) универсальна и пригодна для описания рассеяния как элементарных, так и составных частиц. Структура последних сказывается лишь на величине К, в то время как левая часть (2) определяется дальнодействующим взаимодействием комплексов как целого. Сходные выводы можно сделать и в отношении связанных состояний, которые мы описываем ниже совместно с рассеянием, используя формализм функций [c.299]

Рассеяние и связанные состояния комплексов. В этом пункте, занимающем центральное место в статье, полученные выше результаты обобщаются на случай взаимодействия не бесструктурных, а составных частиц (комплексов). Размер последних определяет то расстояние между ними, когда вступает в игру взаимодействие Уз-Будучи, как правило, больше 7 , величина войдет в условие, заменяющее (1) [c.305]

Введение. Хорошо известно, что взаимодействие составной частицы (комплекса), в состав которой входят заряженные частицы, с бесструктурной заряженной частицей или с другим комплексом не исчерпывается кулоновским взаимодействием средних распределений заряда частиц-партнеров. Имеется еще дополнительное флуктуационное (поляризационное) взаимодействие (сокращенно ПВ), обусловленное виртуальной поляризацией комплекса. В случае двух взаимодействующих комплексов это взаимодействие проявляется как обычная сила Ван-дер-Ваальса. [c.320]

Масса системы невзаимодействующих частиц. Массы двух невзаимодействующих частиц — Ш1 и Ш2. Энергия и импульс этой системы Е = Е + 2, р = Р1 + Р2- После подстановки Е и р в (11.1.2) можно говорить о составной частице массы ш, движущейся со скоростью V = р/Е. Инвариантную массу М найдем из соотношения [c.473]

Бета-частицы в противоположность альфа-частицам не являются составными частицами ядер, они возникают из ядерного поля в момент ядерного превращения. [c.205]

Здесь Мз—массса покоя образовавшейся составной частицы, а V — начальная скорость частицы 1 или 2 относительно системы S. В этом примере масса покоя М3 образовавшейся частицы больше суммы 2М масс покоя исходных частиц. Кинетическая энергия исходных частиц претерпела превращение, в результате которого масса покоя образовавшейся частицы превысила исходную массу покоя. [c.383]

Наряду с решением вопроса о составе атомного ядра большое значение пмеет вопрос о силах, действующих между составными частицами в атомном ядре. Физики И. fe. Тамм, Д. Д. Иваненко и спустя год X. Юкава предпринимают попытку создания теории ядериых сил. [c.12]

Каждая частица, положенная в основу схемы Саката, характеризуется тремя независимыми квантовыми числами барионным числом В, электрическим зарядом Z = Q/e, странностью S (или гиперзарядом Y). Однако в качестве тройки исходных частиц нельзя брать р, п, Л, так как при этом барионное число В любой составной частицы было бы равно 3. [c.389]

Бозон (бозе-частица) — частица или квазичастица с нулевым или целочисленным спином. Бозон подчиняется статисти1 е Бозе — Эйнштейна (отсюда название частицы). К бозонам относятся фотоны (спин 1), гравитоны (спин 2), мезоны и бозонные резонансы, составные частицы из четного числа фермионов (частиц с полуцелым спином), например атомные ядра с четным суммарным числом протонов и нейтронов (дейтрон, ядро и т. д.), молекулы газов, а также фононы в твердом теле и в жидком Не. [c.222]

ПЛОТНЫХ газах всегда существуют долгоживущие корреляции, обусловленные коллективными эффектами. Некоторые причины, порождающие подобные корреляции, имеют фундаментальный характер. Например, независимо от интенсивности межчастич-ного взаимодействия и плотности системы, должны выполняться локальные законы сохранения. Еще одним источником долгоживущих корреляций являются связанные состояния, или составные частицы, образующиеся благодаря притягивающей части потенциала взаимодействия. Выбрав в качестве нулевого приближения макроскопическое состояние без корреляций, мы оказываемся перед необходимостью учитывать в последующих приближениях огромное число взаимодействий, обеспечивающих восстановление корреляций. [c.208]

Предлагается метод описания рассеяния и связанных состояний двух частиц (безразлично, элементарных или составных), взаимодействие которых состоит из коротко- и дальнодей-ствующего слагаемых с сильно несоизмеримыми радиусами действия. Метод представляет собой обобщение теории рассеяния протона на протоне Ландау-Смородинского, описывающей совместное действие кулоновских и ядерных сил, на случай сил любой природы и на случай составных частиц. Как пример решена задача упругого рассеяния протона на дейтроне при малых энергиях путем сведения ее к аналогичной задаче рассеяния нейтрона на дейтроне. [c.298]

Ч. П12 сложной системы, состоящей из двух подсистем с Ч. соответственно П и П2, равна в системе центра инерции П з = П1П2(—1) , где Ь — орбитальный момент относит, движения подсистем 3) Ч. состояния составной частицы, определенная, согласно (3), в системе ее центра инерции, может трактоваться как внутренняя Ч. этой частицы, если ее структура несущественна для рассматриваемой конкретной проблемы. Эти 3 правила, справедливые и в релятивистской теории (для частиц с неравными нулю массами покоя), достаточны для использования закона сохранения Ч. ири исследовании структуры атомов и ядер, ядерных реакций и реакций сильных взаимодействий элементарных частпц. Из 1-го и 3-го правил следует, что внутренняя Ч. ядра (атома) совпадает с четностью чнсла нуклонов (электронов) в пезаполпеп-ных оболочках с нечетным орбитальным моментом р, /,...). Наир., нечетны ядро 1Л (3 нуклона в /1-оболочке) и атом фтора (5 электропов в 2Р-оболочке). Примером применения 2-го правила может служить ядерная реакция р— а-)-а17,2Л/эв, к-рая, [c.412]

К слабым растворам щелочей (до 10%) бетой на портландцементе практически стоек. При действии щелочных растворов высокой концентрации и особенно при повышенной температуре бетон разрушается. Это объясняется тем, что концентрированные растворы щелочей свыше (10%) растворяют составные частицы цементного раствора (зерна кварцевого песка). Стойкость бетона при действии на него водных солевых растворов зависит от характера и концентрации растворов солей, от химнче- [c.12]

Смотреть страницы где упоминается термин Составная частица : [c.227] [c.386] [c.677] [c.692] [c.302] [c.315] [c.182] [c.261] [c.442] [c.550] [c.669] [c.299] [c.301] [c.303] [c.305] [c.307] [c.309] [c.335] [c.160] [c.259] [c.298] [c.415] [c.415] [c.415]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...