Электромагнитное взаимодействи

Процессы взаимодействия. Заряженные частицы (протоны, я--мезоны), проходя через вещество, теряют свою энергию на ионизацию ато.мов среды (электромагнитные взаимодействия) и испытывают упругие и неупругие взаимодействия с ядрами атомов. Нейтральные частицы взаимодействуют с ядрами главным образом в результате неупругих и упругих процессов. [c.240]

Рассеяние электронов. Электроны весьма слабо взаимодействуют с нуклонами ядер посредством неэлектромагнитных сил и чувствительны к электромагнитному взаимодействию, т. е. к распределению электрического заряда в ядре. Поэтому исследования рассеяния электронов дают прежде всего сведения об электромагнитном строении ядер. [c.90]

Исследование ядерных систем, в силу сложного характера взаимодействия, к настоящему времени дало значительно меньше сведений, чем исследование атомных систем с их электромагнитным взаимодействием. [c.162]

Представления об обменном механизме взаимодействия нуклонов основываются на соображениях, аналогичных тем, которые были использованы Дираком при построении теории электромагнитного взаимодействия. [c.162]

Электромагнитное взаимодействие между зарядами в квантовой электродинамике может быть объяснено посредством обмена квантами электромагнитного поля (виртуальными фотонами). Первая частица излучает квант электромагнитного поля, который поглощается второй частицей, передавая ей импульс и энергию вторая частица испускает виртуальный фотон, поглощаемый первой частицей, и т. д. [c.162]

Во-первых, силы молекулярного взаимодействия по своей физической природе являются силами электромагнитного взаимодействия. Ядерные же силы — это особый специфический вид сил, которые не сводятся только к электромагнитным силам. [c.173]

Рассмотренными характеристиками элементарных частиц можно было бы ограничиться там, где имеется только электромагнитное взаимодействие, например взаимодействие электрона в атоме. При исследовании поведения нуклонов в ядре основную роль играют ядерные силы (сильное взаимодействие). Спонтанный распад частиц, процессы р-распада обусловливаются не сильным и не электромагнитным взаимодействиями (за небольшим исключением), а слабым взаимодействием. Поэтому для выражения свойств и поведения элементарных частиц относительно сильного и слабого [c.344]

Закон сохранения изотопического спина имеет место при сильных взаимодействиях. Электромагнитные взаимодействия сохраняют лишь Т,, но не сохраняют Т. Слабые взаимодействия не сохраняют ни Т , ни Т. [c.358]

Закон сохранения странности можно сформулировать xaj алгебраическая сумма странностей частиц до и после реакции должна быть равна. Этот закон выполняется при сильных и электромагнитных взаимодействиях, а при слабых взаимодействиях величина 5, по-видимому, меняется на единицу. Реакции (IX.21) не осуш,ест-вляются, так как записаны в нарушение закона сохранения странности. [c.359]

При электромагнитном взаимодействии справедливы все законы сохранения, за исключением закона сохранения изотопического спина Т, в результате чего возникает различие между массами частиц с равными значениями Т . [c.360]

Электромагнитные взаимодействия (процессы Дирака) характеризуются безразмерной константой [c.361]

В 22, 26, 27 отмечалось, что взаимодействие частиц друг с другом, проявляющееся в их притяжении или отталкивании, описывается как виртуальный обмен частиц квантами поля, соответствующими данному виду взаимодействия. Такими квантами поля, переносчиками взаимодействия, считаются при сильных взаимодействиях — я-мезоны, при электромагнитных взаимодействиях — фотоны, при слабых взаимодействиях — электроны и антинейтрино (позитроны и нейтрино), при гравитационных взаимодействиях — гравитоны. [c.362]

В 22 и 66, исходя из факта зарядовой независимости ядерного взаимодействия р—р, р—п и п—п, было введено понятие изотопического спина для протона и нейтрона. Протон и нейтрон отличаются друг от друга только по их электромагнитному взаимодействию. Если бы удалось выключить электромагнетизм, тогда протон и нейтрон выродились бы в состояние неразличимости. Эти идеи возникли у Гейзенберга в 1933—1934 гг., и он нашел возможным рассматривать р w п как два зарядовых состояния нуклона. Иначе говоря, нуклон является зарядовым дублетом, одним его состоянием является протон, а другим — нейтрон. [c.362]

В качестве примера массовых сил можно указать на силы тяжести, плотность которых g обычно считается постоянной величиной. Массовыми силами являются также силы инерции с плотностью, равной ускорению Av/At рассматриваемой частицы, и силы электромагнитного взаимодействия. [c.16]

Если в качестве среды взять намагниченный до насыщения ферромагнетик, то, как показал в 1936 г. Блох, при наличии у нейтрона магнитного момента должен наблюдаться дополнительный эффект за счет электромагнитного взаимодействия магнит- [c.77]

Полученный результат, являющийся следствием закона сохранения четности, подтверждается экспериментально. Поэтому справедливо обратное утверждение -из равенства нулю электрического дипольного момента у атомных ядер следует выполнение закона сохранения четности в сильных (ядерных) и электромагнитных взаимодействиях. [c.95]

При существовании зеркальной симметрии волновая функция системы обладает определенной четностью (положительной или отрицательной). В сильных (ядерных) и электромагнитных взаимодействиях выполняется закон сохранения четности. [c.100]

Электромагнитное взаимодействие тоже относится к числу интенсивных взаимодействий природы, хотя оно и слабее ядерно-го (что следует из существования стабильных ядер, содержащих в своем составе одноименно заряженные протоны). [c.202]

В электромагнитном взаимодействии участвуют все заряженные частицы. Переносчиками этого взаимодействия являются кванты электромагнитного излучения, которые в зависимости от их происхождения и энергии называются фотонами, рентгеновскими лучами или у-лучами (у-квантами), а также радиоволнами. К ванты электромагнитного излучения возникают в результате взаимодействия электрического заряда с окружающим его электромагнитным полем. [c.202]

Оценка интенсивности электромагнитного взаимодействия показывает, что оно в 100—1000 раз слабее ядерного. Соответственно процессы электромагнитного распада протекают в 100 — 1000 раз медленнее ядерных процессов и характеризуются периодами 10 2°—10 сек. [c.202]

При прохождении заряженных частиц и у-квантов через вещество наблюдаются большие потери энергии на электромагнитное взаимодействие. [c.202]

Электромагнитное взаимодействие нейтрона с электроном определяется величиной взаимодействия между их магнитными моментами. Но последнее настолько мало, что его энергия достигает потенциала ионизации атома (- 10 эв) лишь на расстояниях порядка 10 см. Таким образом, сечение ионизационного торможения нейтрона оказывается равным см , т. е. при- [c.239]

В гл. IV в основном рассматриваются упругие и неупругие процессы, происходящие под действием электромагнитного взаимодействия. Частным случаем упругого электромагнитного взаимодействия является кулоновское рассеяние а-частиц на атомных ядрах, которое описывается формулой Резерфорда / Zz6 2 [c.254]

Одним из видов неупругого электромагнитного взаимодействия заряженных частиц с веществом является ионизационное торможение, при котором кинетическая энергия частицы тратится на возбуждение и ионизацию атомов среды. Величина удельной потери энергии на ионизацию не зависит от массы частицы, пропорциональна квадрату ее заряда и концентрации электронов в среде и обратно пропорциональна (в первом приближении) квадрату скорости частицы [c.255]

Известно много различных типов реакций. В зависимости от частиц, вызывающих реакции, их можно классифицировать на реакции под действием нейтронов, под действием заряженных частиц и под действием у-квантов. Последние идут под действием не ядерного, а электромагнитного взаимодействия, но также относятся к ядерным реакциям, так как взаимодействие происходит в области ядра и приводит к его преобразованию . [c.257]

К ядерным реакциям можно отнести и кулоновское возбуждение ядра, т. е. изменение его внутреннего состояния за счет электромагнитного взаимодействия с заряженной частицей (без попадания частицы в ядро). [c.257]

Как известно, в сильных и электромагнитных взаимодействиях сохраняется четность (см. 5). Ядерные превращения, о которых пойдет речь, относятся именно к таким взаимодействиям. Поэтому для ядерных реакций справедлив закон сохранения чётности. Применительно к ядерной реакции вида [c.275]

Подчеркнем, что зарядовая независимость ядерных сил справедлива с точностью до электромагнитного взаимодействия, которое ее нарушает. [c.279]

Рассмотрение легких ядер (где роль электромагнитного взаимодействия относительно невелика и изотопическая инвариантность проявляется четко) показывает, что обычно осуществляется минимальное значение суммы Т = [c.280]

Кроме закона сохранения полной энергии в ядерных реакциях выполняется еще целый ряд законов сохранения законы сохранения электрического заряда и числа нуклонов (т. е. барионного заряда) , законы сохранения импульса, момента количества движения и четности, а также закон сохранения изотопического спина. Последний закон сохранения является следствием зарядовой независимости (изотопической инвариантности ) ядерных сил все три элементарные, чисто ядерные (т. е. без учета электромагнитного) взаимодействия нуклонов тождественны р — р = п — п = п — р), если нуклоны находятся в одинаковых пространственных и спиновых состояниях. [c.282]

В 17 и 18 было показано, что при прохождении заряженных частиц через вещество одним из основных механизмов их взаимодействия с электронами и ядрами вещества является электромагнитное взаимодействие. Именно с наличием электромагнитного взаимодействия заряженных частиц с ядрами и электронами атомов среды и связаны особенности ядерных взаимодействий заряженных частиц. [c.432]

Рассмотренные реакции протонов с 3L1 еще раз подтверждают справедливость закона сохранения четности в сильных (ядер-ных) и электромагнитных взаимодействиях. [c.450]

Взаимодействие тел, обнаруженное в этих опытах, называется электромагнитным взаимодействием. Физическая величина, определяющая электромагнитное взаимодействие, называется элек- [c.128]

Ядериые силы характеризуются огромной величиной, обес-печиваю1цей среднюю энергию связи на нуклон в (7—8,5) Мэе. Для сравнения укажем, что силы электромагнитного взаимодействия обес]1ечивают энергию связи атомов в молекуле лишь в несколько электрон-вольт и энергию связи для внешних и средних электронов с атомным ядром в десятки, сотни и тысячи электрон-вольт. [c.135]

Атомные ядра представляют сложные квантовомеханические системы, построенные из двух сортов строительных кирпичей из протонов и нейтронов. Протоны и нейтроны в ядре связываются внутренними силами ядерного взаимодействия, между протонами существует также электромагнитное взаимодействие. Над выяснением устройств ядра из этих первокирпичиков и законов ядерного взаимодействия упорно работают физики начиная с 1932 г. Возникшие при этом трудности можно свести к следующему. [c.170]

В процессах, обусловленных ядерными и электромагнитными взаимодействиями, четность строго сохраняется. В 1956 г. физиками Ли и Янгом и несколько позднее в опытах By было обнаружено песохранение четности при слабых взаимодействиях, обусловливающих спонтанный распад частиц, и в частности 3-распад. [c.248]

Итак, сущность явления внутренней конверсии состоит в том что возбужденное атомное ядро переходит в состояние с меньшей энергией путелт непосредстверп[ой передачи энергии возбуждения электрону, входящему в состав электронной оболочки атома. Испускание электронов конверсии обусловлено непосредственным электромагнитным взаимодействием ядра с электронами оболочки. Электрон конверсии имеет энергию меньшую энергии возбуждения [c.259]

Электромагнитные взаимодействия по своей интенсивности в 10 — 10 раз слабее сильных взаимодействий и наблюдаются между электрически заряженными частицами, ими обусловлены кулоновские силы, процессы рождения электронно-позитронных пар 7-фотонами, распад я"-мезона на два у-фотона и раснад Е -ги-перона на Л >-гиперон и у-фотон. [c.360]

С помощью введенных квантовых чисел Т, S удается установить правила отбора возможных странных частиц и процессов, протекающих с ншии. Для сильных взаимодействий, как отмечалось выше ( 67), имеет место ДТ = О и Д5 = 0. Для электромагнитных взаимодействий имеем несохранение полного изотопического спина, но сохранение его проекции, т. е. АТ, = О и Д5 == 0. Для слабых взаимодействий (без участия лептонов) не сохраняется проекция Т. и странность S (АТ. V2, Д5 1). [c.366]

Следовательно, вокруг центра, керна нуклона (размерами см) имеется система оболочек из нуклон-антинуклонных пар, АГ-мезонов, пар я-мезонов (пионов) и виртуальных фотонов, обусловливающих электромагнитное взаимодействие (рис. 118). [c.367]

С самого начала излагается современный материал. Так, например, в гл. I говорится о современных методах определения радиуса ядер (рассеяние быстрых электронов, излучение г-ме-зоатомов), дается предварительное понятие о структуре нуклона, вводится понятие четности и рассказывается о законе сохранения четности в сильных и электромагнитных взаимодействиях, в гл. II рассказывается о р-распаде нейтрона и несохранении четности при р-распаде, в гл. IV рассматривается эффект Мёссбауэра и т. д. [c.13]

Закон сохранения четности подтверждается экспериментально для сильных (ядерных) и электромагнитных взаимодействий. Об этом говорит, например, отсутствие дипольного электрического момента у ядер, находящихся в основном состоянии (см. 6), а также анализ ядерных реакций. В течение длительного времени считалось, что закон сохранения четности справедлив для взаимодействия любого вида. В частности, при построении первоначального варианта теории р-раопада также постулиро- [c.91]

Известно много форм ироявления электромагнитного взаимодействия. Для заряженных частиц — кулоновское рассеяние, ионизационное то рможение, радиационное торможение, черен-ковское излучение для у-квантов — фотоэффект, эффект Комптона, образование электронно-позитронных пар, фотоядерные реакции. [c.202]

Электромагнитное взаимодействие в (100 - - 1000) раз слабее ядерного и происходит за время т сек. Переносчиками электромагнитного взаимодействия являются кванты электромагнитного излучения ( -лучи, рентгеновские лучи, фотоны). Примеры электромагнитных процессов ионизационное торможение, кулоиовское рассеяние, фотоэффект. [c.254]

Г = 0) может испуститься ядром только в том случае, если его начальное и конечное состояния имеют одинаковые значения изотопического спина. Заметим еще раз, что изотопические соотношения справедливы с точностью до электромагнитного взаимодействия, благодаря чему они особенно четко проявляются у легких ядер, где роль электромагнитных сил сравнительно невелика. [c.281]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...