Стержни — Стержни призматические пластических

Теория кручения стержней из идеального жестко-пластического материала изложена в работах [1-4]. В работе [5] рассмотрено кручение призматических стержней из жестко-пластического анизотропно упрочняющегося материала при линеаризованном условии пластичности. Ниже рассматривается кручение стержней полигонального поперечного сечения. Материал стержней предполагается идеально пластическим, причем идеально пластическое состояние достигается при переходе через область упрочнения [6]. При этом в материале возникают остаточные микронапряжения [7]. Подобный материал можно назвать материалом с конечным упрочнением. [c.321]

Барре де Сен-Венан (1797—1886), член Парижской академии наук, один из создателей современной теории упругости. Разработал точную теорию кручения и изгиба призматических стержней произвольного поперечного сечения. Известен также работами в области пластических деформаций, теории колебаний. Сформулировал принцип, существенно упрощающий постановку задач теории упругости и сопротивления материалов. [c.96]

Упруго-пластический изгиб призматического стержня [c.272]

В этой же главе обсуждаются и более сложные случаи — свободное кручение призматических стержней произвольного поперечного сечения в упругой и упруго-пластической стадиях работы материала, а также кручение круглых цилиндрических стержней в случае переменного вдоль оси крутящего момента и кручение тел вращения. [c.11]

Понятие о кручении призматических стержней произвольного поперечного сечения при упруго-пластической стадии работы идеально-пластичного материала [c.82]

Так, более подробно разобраны понятия тензоров напряжений и деформаций и их разложение на шаровой тензор и девиатор, добавлен закон Гука в тензорной форме. В новой, V главе рассматриваются простейшие задачи теории упругости чистый изгиб прямого призматического стержня и кручение круглого стержня постоянного сечения. В главе VI добавлен расчет балки-стенки. Далее добавлены следую-ш,ие параграфы Понятие о действии сосредоточенной силы на упругое полупространство , Понятие о расчете гибких пластинок , Понятие о расчете гибких пологих оболочек . Переработан раздел о математическом аппарате теории пластичности, добавлено понятие о теории пластического течения, дано понятие о несущей способности балок и плит на основе модели жесткопластического материала. Вновь написаны главы ХП1 и XIV об основных- зависимостях теории ползучести и даны простейшие задачи теории ползучести. [c.3]

Прямой метод [7]. Рассмотрим упругопластическое кручение призматических стержней выпуклого полигонального сечения. Поверхность пластических напряжений z = p (х, у ) будет поверхностью с постоянным углом ската, проходящей через заданный контур на плоскости ху. В случае 152 [c.152]

Давая углу кручения различные значения, мы будем получать различные виды границы между упругой и пластической областью. На рис. 3.6 показано постепенное продвижение границы пластической области при увеличении угла кручения (крутящего момента), приложенного к призматическому стержню прямоугольного сечения. [c.163]

Пластический сдвиг при кручении призматического стержня с мелким полуцилиндрическим пазом на поверхности. Рассмотрим кручение стержня с продольным пазом на поверхности. Считаем радиус а паза малым по сравнению [c.169]

Для случая упруго-пластического деформирования материала Нейбером [241, 242] на основе решения задачи для призматического стержня с концентратором напряжения получена зависимость [c.276]

В работе [4] рассмотрено кручение призматических стержней из анизотропно упрочняющегося материала при линеаризированном условии пластичности и законе пластического течения. Ниже решение той же задачи проведено в предположении, что линеаризированными являются лишь соотношения ассоциированного закона пластического течения, условие пластичности принимается нелинейным. [c.316]

Пластический изгиб балки в случае произвольной зависимости между деформациями и напряжениями. Теорию поперечного изгиба стержня малых в сравнении с длиной поперечных размеров из материала, закон деформирования которого отличается от закона Гука, можно сформулировать относительно просто. Предположим, что стержень постоянного поперечного сечения цилиндрической или призматической формы нагружен силами, перпендикулярными его продольной оси и действующими в одной из плоскостей, проходящих через ту или иную из главных осей инерции его поперечного сечения. Будем предполагать также, что размеры этого поперечного сечения в сравнении с его длиной малы и что мы вправе поэтому при исследовании деформаций, обусловленных нормальными напряжениями, пренебрегать деформациями, вызванными касательными напряжениями. Наконец, мы исключаем из нашего рассмотрения профили, составленные, хотя бы и частично, из тонкостенных элементов, а также профили несимметричной формы (как, например, уголки или швеллера), поскольку в подобных случаях изгиб может осложняться кручением. [c.402]

Поверхность напряжений в виде произведения двух степенных функций (16.84) была использована Дэвисом для практического анализа медленной ползучести при изгибе в условиях высоких температур в сравнительных испытаниях на изгиб и растяжение литых хромо-никелевых стержней ) Вначале определялся показатель п по результатам испытаний на растяжение с постоянной скоростью при температурах 1500 и 1652° Р, после чего призматические стержни были подвергнуты чистому изгибу при каждой из этих двух температур путем нагружения их постоянным изгибающим моментом, действовавшим в течение одной недели 2). При испытаниях определялся прогиб гю как функция времени t, после чего вычислялись деформации изгиба ползучести на равномерно согнутом рабочем участке стержня, имевшем постоянную кривизну, причем предполагалось, что поперечные сечения остаются плоскими ). Согласно теории пластического изгиба, основанной в данном случае на постулате о наличии поверхности напряжения в виде произведения двух степенных функций (16.84), деформации изгиба ползучести е" в крайних волокнах поперечных сечений должны давать в логарифмических координатах е", 1 семейство параллельных прямых, отвечающих различным постоянным значениям изгибающего момента М. Этот вывод удовлетворительно подтвердился проведенными испытаниями на изгиб, что говорит о возможности использования функции напряжений (16.74) для практического анализа поведения металлов ). [c.663]

Таким образом, решение задачи о пластическом кручении призматического стержня некруглого сечения сводится к нахождению функции напряжения Ф (х, у) которая должна удовлетворять условию (8.18). Левая часть этого уравнения представляет квадрат аб- [c.185]

Кручение. Задача о чисто пластическом кручении призматического стержня, изученная в основном А. Надаи (1923), отличается относительной простотой. Функция напряжений Р (ж, у) удовлетворяет дифференциальному уравнению [c.107]

Если деформация происходит за пределом упругости, то часть энергии расходуется безвозвратно на пластические деформации тела. Рассмотрим вычисление работы, затрачиваемой на растяжение призматического стержня, закрепленного верхним концом и нагруженного на нижнем конце силой, постепенно возрастающей от нуля до конечного значения Р (рис. 2.24, а). Предположим, что деформация протекает в пределах пропорциональности материала. В таком случае зависимость между растягивающей силой и удлинением изобразится на диаграмме растяжения наклонной прямой (рис. 2.24, б). Пусть в некоторый момент нагружения растягивающая сила равна а удлинение А1 , причем р [c.41]

Для упруго-пластического кручения призматических стержней существует аналогия, установленная А. Надаи (см. [17] к гл. I). Суть ее состоит в следующем. Строится поверхность, соответствующая функции напряжений в пластической области. К этой поверхности прижимается мембрана, загруженная равномерно распределенным давлением. Функция, которая соответствует форме, принимаемой мембраной, удовлетворяет тому же дифференциальному уравнению, что и функция напряжений Ч в упругой области. Участки прилегания мембраны к поверхности будут соответствовать пластическим областям. Остальная часть будет соответствовать упругой области. [c.61]

Главы V и VI посвящены кручению цилиндрических и призматических стержней, а также кручению стержней переменного диаметра и секторов кругового кольца. Исследованы основные уравнения пластического равновесия и даны методы построения полей касательных напряжений и осевых смещений в пластических зонах. [c.4]

Построено замкнутое решение задачи об упруго-пластическом кручении цилиндрического стержня овального поперечного сечения. Рассмотрен ряд задач о жестко-пластическом кручении призматических стержней различных поперечных сечений и круговых, стержней различных продольных сечений. Приведено весьма простое решение задач о кручении конического стержня из упрочняющегося материала. [c.4]

Кручение призматических и цилиндрических стержней сопровождается сравнительно простыми напряженными и деформированными состояниями, изучение которых не представляет большого труда. Уравнения пластического равновесия при кручении допускают простые интегралы, а решения соответствующих задач обычно имеют замкнутый вид. [c.133]

Лужин О. В. Определение деформаций призматических стержней при упруго-пластическом косом и продольно-поперечном изгибе. Научн. докл. высш. школы, Строительство , № 2, 1958. [c.196]

Получены решения ряда задач пластического деформирования тел с раз.1ичным характером неоднородностей изгиб клиньев, вдавливание штампов толстостенная труба пространство, ослабленное отверстием кручение призматических стержней изгиб пластинок и оболочек и др. [c.137]

О кручении призматических стержней из идеально пластического материала с учетом микронапряжений // ПМТФ. — [c.14]

Предположим, что призматический стержень из такого материала нагружается в осевом направлении постоянным усилием. Будем, например, наблюдать за нагретым до достаточно высокой температуры и находящимся в вертикальном положении стеклянным стержнем, верхний конец которого закреплен, а к нижнему приложена нагрузка. Стержень будеть очень медленно пластически деформироваться с постоянной скоростью, пропорциональной величине подвешенного к нему груза. Нас не будет интересовать полная конечная деформация стержня, которой он подвергнется по истечении неограниченно долгого времени V, ограничимся рассмотрением лишь малых деформаций элементов стержня за сравнительно короткие промежутки времени. Пусть ось х будет параллельна оси стержня, а нормальные напряжения, иод действием которых он вытягивается, обозначим через а . Пусть тг], С будут [c.448]

Это первое пррстранственное решение у >авнений идеальной пластичности, оно построено Хиллом в 1948 г. [103]. Решение описывает - пластическое течение призматического стержня из жестко-пластического материала с произвольной формой поперечного сечения, деформируемого силой, приложенной па краях. [c.42]

Отметим, что совершенно аналогичные условия разрыва применительн к родственной задаче о пластическом кручении призматических стержне были выведены автором [ 2] еще в 1946 г. [c.168]

Пластический сдвиг при кручении призматического стержня с мелким полуцилиндрическим пазом на поверхности. Рассмотрим кручение стержня с продольным пазом на поверхности. Считаем радиус паза малым по сравнению с поперечными размерами стержня и контур поперечного сечешя в окрестности паза прямолинейным (рис. ЗЛ9). [c.97]

Смотреть страницы где упоминается термин Стержни — Стержни призматические пластических : [c.316] [c.552] [c.718] [c.326] [c.292] [c.321] [c.615] [c.252] [c.132] [c.230] [c.317] [c.317] [c.63] [c.230] [c.317] [c.252] [c.252] [c.252] [c.230] [c.230] [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...