Скорость фазового перехода (см. Фазовый

Критическое отношение давлений. Как отмечено выше, термодинами-чески равновесное значительно отличается от значений 6 3 (см. Ч рис. 7.8), получаемые в экспериментах даже для достаточно длинных цилиндрических каналов (//с = 10- 40), где обменные процессы проходят наиболее полно. Это позволяет сделать вывод о том, что в выходном сечении таких каналов реализуется такой критический режим течения, который характеризуется равенством критической скорости истечения локальной скорости звука, полученной в предположении отсутствия фазовых переходов за время распространения звуковой волны, [551. [c.164]

ПЕРЕНОСНОЕ ДВИЖЕНИЕ в механике-днижение подвижной системы отсчёта по отношению к системе отсчёта, принятой за основную (условно считаемую неподвижной). См. Относительное движение. ПЕРЕОХЛАЖДЕНИЕ — охлаждение вещества ниже темп-ры равновесного перехода в др. агрегатное состояние (фазу) частный случай перевода системы в мета-стабильное состояние, В последовательности фазовых переходов от высокотемпературных к низкотемпературным фазам (пар жидкость — кристалл I - кристалл II) возможно П. каждой фазы по отношению к последующей. П. необходимо, чтобы фазовый переход 1-го рода происходил с конечной скоростью. Большое П. однородной системы может быть обусловлено отсутствием зародышей конкурирующей фазы или очень медленным их ростом вследствие малой подвижности молекул. [c.572]

При распространении малых возмущений фазовые переходы возможны лишь при нулевой частоте, когда время роста фронта волны равно бесконечности. Влияние посторонних ядер может сказаться на конденсации лишь при концентрации >10 ядер см . Поэтому можно полагать, что во всех реально мыслимых процессах распространения малых возмущений фазовые переходы отсутствуют и соответственно отсутствует скачкообразное изменение скорости звука при переходе через линию насыщения. [c.86]

Сплошные линии — теоретические значения скорости звука, подсчитанные без учета фазовых переходов и теплообмена, пунктирная— при расчете по термодинамической теории [см. формулу (4-4)]. [c.106]

Термодинамические параметры состояния называют также функциями состояния или термодинамическими свойствами. Термодинамические свойства условно подразделяют на термические и калорические. К термическим свойствам относят температуру Т, давление р, плотность р, удельный объем и, а также термические коэффициенты изобарный коэффициент расширения а, изотермический коэффициент сжимаемости Р и изохорный коэффициент давления у (см. 2.2). К калорическим свойствам относят удельные внутреннюю энергию и, энтальпию И, изобарную и изохорную теплоемкости Ср и с энтропию s, а также производные от них. К термодинамическим свойствам также относят скорость звука а и величины, характеризующие фазовое равновесие давление (или температуру) и теплоту фазовых переходов, поверхностное натяжение а. [c.111]

КОЙ деформации. В то время как вторая, промежуточная, стадия характеризуется линейно-вязким течением, которое обеспечивается наличием вязко-жидкой структуры на перемещающейся по объему деформируемого металла границе а/7-перехода, которая играет принципиальную роль в механизмах деформации и аккомодации. Поэтому показатель скоростного упрочнения т существенно зависит от скорости фазового превращения (см. рис. 5.37). При этом максимальное значение показателя т зависит от скорости деформации. Из этого следует, что повышение скорости фазового превращения может способствовать увеличению показателя т при более высоких скоростях деформации. [c.424]

На рис. 2.6.4 проиллюстрировано влияние кинетики фазового перехода на смыкание пузырька, определяемой коэффициентом Кц, пропорциональным При = О имеем случай чисто газового пузырька без фазовых переходов, когда он совершает затухающие из-за тепловой и вязкой диссипации колебания, стремясь к равновесному состоянию, определяемому внешним давлением Ре. Чем больше т, тем меньше заметна затухающая осциллирующая рябь на фоне угасающего иузырька. При Kg, °° имеем предельную кривую, соответствующую равновесной схеме. Штриховой линией на рис. 2.6.4 отмечены те участки кривых, где решение дает физически нереализуемые скорости фазовых переходов (см. (1.3.90)), большие чем [c.194]

Кинетика фазового перехода. При сверхироводяш,ем переходе часто наблюдаются задержки в достижении равновесия. Они особенно длительны в тех случаях, когда образец находится в промежуточном состоянии индукция обра." ца может меняться в течение иолучаса после изменения величины внешнего поля (см. п. 8). Эти наблюдения трудно анализировать ввиду сложности картины распределения фаз. Недавно Фабер [38, 39] измерил скорость распространения границы фазы в длинном цилиндрическом стержне, помещенном в продольное магнитное поле, В этом случае промежуточное состояние отсутствует, благодаря чему удалось исследовать особенности переходного процесса. [c.659]

Исследуя форму индуцированных импульсов, Фабер пришел к выводу, что фазовый переход осуществляется в три хорошо различимые стадии. Сначала сверхпроводящая нить, параллельная поверхности, растет в продольном направлении с постоянной скоростью порядка 10 см/сек, затем расширяется, и вокруг средней части образца за 0,1 сек образуется сверхпроводящая оболочка толщиной 5-10 см, которая увеличивается за счет внутренней части образца, пока из него не будет вытеснен весь поток, вероятно, сквозь маленькие щели в оболочке. Последний процесс протекает лчень медленно, в течение нескольких секунд. [c.660]

На рис. 3.1.4 проиллюстрирована схема многоволнового возмущения и его развития в виде эпюры напряжения (сплошная жирная линия) для унругопластического тела с фазовым переходом, когда диаграмма a F) имеет вид, показанный на рис. 3.1.3. Стрелками отмечены скорости различных волн. Возмущение начинается с упругого предвестника ОН, движущегося со скоростью (ро), проиорциональной (1 Рн) (см. [c.257]

Рпс. 3.5.4. Зависимости от скорости соударения (ударник — железная пластина толщиной 3 мм, 0 90 мм и 130 мм) расчетной глубины б зоны полного фазового перехода (кривые i и 2) в мишени из армко-железа, экснеримен-тальной глубины бя зоны постоянного упрочнения (прямоугольники) и лаг-ранжевой глубины 6hl последней зоны (крестики). Размеры прямоугольников и крестиков соответствуют возможной погрешности измерений. Кружочком отмечен результат эксперимента с меньшим диаметром мишени (90 мм), когда при скорости удара Vq — 2,8 км/с проявляется влияние боковой раз-гру.зки па процесс фазового перехода а->-е в центре образца (см. рис. 3.5.5). Линия 1 соответствует расчету с кинетикой фазового перехода сс 8 в виде (3,1.19) с коэффициентами (3.5,1) и значением предела текучести по закону линейного упрочнения (1.10.21) с параметрами т о = 0,36 ГПа, М = 0,014, а штриховая линия 2 — расчету с линейной кинетикой (1.10.28) с = 6,5 с/м" и фиксированным значением сдвигового предела текучести т = 0,36 ГПа [c.287]

Остановимся на одном примечательном обстоятельстве. В первых сериях опытов, описанных в данном параграфе, для мишоней и ударннков диаметров 90 мм для скоростей удара Ус, 2,7 — 3,0 км/с глубина зоны постоянного упрочнения бя получалась на 3—5 мм меньше (соответствующая точка для Vo = 2,8 км/с отмочена кружочком на рпс. 3.5.4), чем это показано соответствующим прямоугольником, в первых опытах зависимость бн(Уо) практически выходила на насыщение но Uo- Теоретические расчеты с возможными вариациями /у2, п, , М не давали такого эффекта ). Лишь затем анализ (см. рис. 3.5.5) показал, что насыщение зависимости 6(i o) связано с дву-мерны.ми эффектами, а именно, определяется боковой разгрузкой второй волны на которой происходит фазовый переход [c.289]

В газовзвеси при а < 1 и в отсутствие фазовых переходов равновесные параметры за волной определяются соотношениями, аналогичными соотношениям на скачке для калорически совершенного газа (см. (1.4.24), (4.4.16)), но с эффективным показателем адиабаты смеси (см. (1.4.29)) и с равновесной скоростью звука С = Се. [c.347]

Фазовый переход 2-го рода. К. ф. п. в этом случае определяется медленной релаксацией параметра порядка ф к своему равновесному значспию. Обычно предполагают, что процесс релаксации носит чисто диссипативный характер, при этом скорость изменения параметра ф(ж) пропорц. обобщённой силе б/ /бф дц>/д1 —Гб/ /бф) где ф(5с) — функционал свободной энергии (см. Ландау теория), Г — кинетич. коэф. Простейшее приближение критич. динамики получится, если пренебречь пространств, флуктуациями параметра порядка, а кинетич. коэф. Г считать пост, величиной, пе изменяющейся при приближении к критической. точке Тс- В результате особенность времени релаксации вблизи для параметра порядка совпадает с особенностью обобщённой восприимчивости, [c.353]

М. п. развивается путём образования и роста областей более стабильной фазы в исходной метастабильной. Необходимым условием М. п. является сохранение упорядоченного контакта между сосуществующими фазами. Упорядоченное строение межфазных границ при малости барьера для однородного фазового перехода обеспечивает их малую энергию и высокую подвижность (см. Межзёренине границы), В соответствии с малой величиной межфазной поверхностной энергии избыточная энергия, необходимая для зарождения кристаллов новой фазы, мала и при нек-ром отклонении от равновесия фаз становится сопоставимой с энергией дефектов, присутствующих в исходной фазе. Поэтому зарождение мартенситной фазы происходит с большой скоростью и может не требовать тепловых флуктуаций (нетермич. М. п.). [c.49]

Турбулентность является одним из наиболее интригующих явлений в неравновесных системах. Теория турбулентности имеет долгую историю, но, тем не менее, она далека от завершения. Несмотря на то, что к настоящему времени сложилось ясное представление о некоторых качественных свойствах турбулентного движения в жидкостях [24, 26], методы исследования прикладных проблем остаются, по существу, по-луэмпирическими. Число подобных методов возрастает по мере того, как в поле зрения исследователей попадают новые классы турбулентных течений [71]. В последние три десятилетия был достигнут заметный прогресс в теории так называемой изотропной турбулентности , когда среднее поле скоростей равно нулю, а турбулентность создается внешними случайными силами. Этот прогресс во многом обязан методу ренор-мализационной группы, который первоначально был разработан в теории фазовых переходов [30, 122, 170], а затем применялся и к задачам турбулентности (см., например, [58, 66,171]). К сожалению, изотропная турбулентность является лишь чрезвычайно упрощенной моделью реальных турбулентных потоков. Как это ни странно, но до настоящего времени методы статистической механики практически ничего не привнесли в теорию реальной турбулентности, хотя основные идеи этих двух теорий довольно близки. [c.254]

НО, деформация обусловлена механизмом ползучести, зависящим от времени и чувствительным к размеру зерен (как в случае.В120з [190]). Представляется, что это должно быть скольжение по границам зерен. При непрерывном измерении деформации известна максимальная скорость деформации и можно определить чувствительность напряжения к изменению скорости деформации т. Ее большое значение (т=0,85) подтверждает, что действующим механизмом явл яется скольжение по границам зерен и что мы имеем действительно случай сверхпластичности превращения, которая определяется внутренними напряжениями, возникающими В процессе перехода (см. ниже). Этот процесс отличается от структурной Сверхпластичности мелкозернистой эвтектики, образуемой в результате соответствующего перехода. Здесь же сверхпластичность появляется только в процессе развития фазового перехода. [c.250]

КОБОЙ смеси. Видно, что, в отличие от ударных волн в воде с пузырьками воздуха (см. рис. 6.4.8), когда стационарные волны с интенсивностью ре 2 имели осцилляционную структуру, наличие фазовых переходов конденсации в пароводяной смеси усиливает тенденцию к монотонной структуре и расширяет диапазон интенсивностей, при которых такая структура реализуется. Этот диапазон существенно зависит от степени диспергированности паровой фазы (радиуса пузырьков йо), но характерной интенсивностью, выше которой в волне при любых размерах пузырьков проявляется осцилляционная структура, является 1 + Последняя превосходит соответствующую величину, равную г, в случае газовых пузырьков (см. обсуждение рис. 6.4.2). Существенное отличие от ударных волн в жидкости с пузырьками нерастворимого газа состоит в том, что толщина таких волн в жидкости с паровыми пузырьками из-за смыкания пузырьков и малой скорости волны значительно меньше. Так, при ра 0,1 МПа для смеси паровых пузырьков радиусом йо 0,1 мм в воде толщина стационарной ударной волны равна 5—10 см, в то время как для смеси газовых пузырьков того же размера эта толщина равна примерно 1 м. [c.131]

Разность между измеренной и истинной температурой фазового перехода Гизм Гф =ДГ(а) (см. рис. 6.20) зависит от природы и толщины образца, а также от скорости его нагревания (см. температурный профиль, рис. 6.15). При фазовом переходе образца массой несколько миллиграмм, помещенного в металлический контейнер с очень тонкими стенками, перенос теплоты происходит за несколько секунд. Из уравнения (6.3) следует, что разность ДГ меньще 1К, даже если скорость нагревания о=20°С/мин. Определение температуры фазового перехода полевой части экспериментальной кривой, как показано на рис. 6.20, дает достаточно точное ее значение. Теплота фазового перехода может быть точно рассчитана из площади Р. [c.58]

Другой способ градуировки основан на использовании эффекта Пельтье (см. разд. 8.2) или проведении фазовых переходов с эндотермическим эффектом ( эндотермическая градуировка). При градуировке этим способом следует учитывать не только возможные неточности табличных значений тепловых эффектов, но также погрешности результатов взвешивания стандартного вещества, степень его чистоты, химической стабильности и т.п. Для многих калориметров градуировочный коэффициент зависит как от теплового эффекта, так и от природы и массы вещества, его удельной теплопроводности, коэффициента теплопередачи в сканирующих калориметрах величина К может зависеть также от скорости нагревания. Поэтому при градуировке какого-либо прибора необходимо систематически варьировать все возможные из указанных параметров. Такие измерения позволяют установить воспро изводимость, оценить точность и линейность, выходного сигнала калориметра (см. рис. 10.2). [c.156]

ТРОПОСФЕРА — ближайший к земной поверхности слой атмосферы, простирающийся в полярных и умеренных широтах до высоты 8—11 км, а в тропиках — до 15—18 км. В Т. сосредоточено около 1/5 массы атмосферы и почти весь водяной пар, конденсация к-рого вызывает образование облаков и связанных с ними осадков. В Т., особенно в пограничном слое, сильно развита турбулентность, резко увеличивающая вязкость воздуха и вызывающая его вертикальное и горизонтальное перемешивание. Т. к. воз-71,ух слабо поглощает солнечную радиацию, основным источником тепловой энергии для Т. служит поверхность Земли. От нее тепло передается вверх инфракрасным излучением, к-рое поглощается содержащимися в воздухе водяным паром и углекислым газом. Кроме того, происходит вертикальный турбулентный перенос тенла. Па локальные характеристики темп-рного поля влияет тепло фазовых переходов воды и адиабатич. нагревание и охлаждение при вертикальных перемещениях воздуха. В среднем в Т. темп-ра падает с высотой на 6,5 град/км. Темп-ра на каждом из уровней испытывает, кроме периодических (суточных и годовых), также и непериодич. колебания, вызываемые перемещением воздушных масс из одних районов в другие. Относит, изменчивость вертикальных градиентов темп-ры менее значительна, но и они меняются в широких пределах. Особенно велики периодические и непериодич. колебания значений темп-ры, влажности, давления, ветра и их градиентов в пограничном слое. Давление воздуха на уровне моря в среднем близко к 1013. мб, но горизонтальное его распределение из-за неодинаковости степени нагревания поверхности Земли в разных районах и др. причин весьма сложно и быстро меняется со временем, что связано с возникновением и эволюцией циклопов, антициклонов и их перемещением. Горизонт, градиенты давления приводят к образованию ветров, на направление и скорость к-рых влияют также силы вязкости (в пограничном слое) и силы инерции. В движениях большого масштаба особенно велика роль Кориолиса силы. Основной перенос воздуха в Т. идет с запада на восток, скорость его растет с высотой на 1—4 м/сек на км. Наиболее сильны ветры в струйных течениях. О влиянии Т. на распространение радиоволн см. Распространение радиоволн. [c.204]

После создания микроскопич. теории сверхпроводимости выяснилось, что в действительности ток определяется значением А не только в той же точке, а в нек-рой области с размерами = Hv lkT (v — скорость электронов па поверхности Ферми, — темп-ра сверхпроводящего перехода). Поэтому связь J с А можно считать локальной только в том случае, если эти величины мало меняются па расстоянии т. е. если б > (,. Это условие есть, т. о., условие применимости Л. у. Следует иметь в виду, что в большинстве сверхпроводников выполняется обратное неравенство, т. е. имеет место т. н. пиппардовский предельный случай (см. Пиппарда уравнение). Вблизи точки фазового перехода в достаточно сильных полях Л. у. также неприменимы и должны быть заменены Гинзбурга — Ландау уравнениями [I]. [c.16]

Итак, явление КР позволяет, в принципе, изготовлять состояния поля с коррелированными разночастотными модами, причем в отличие от ПР или ГПР характер корреляции можно непрерывно изменять от чисто квантовой до чисто классической. Абсолютная скорость совпадений увеличивается при уменьшении сдвига частоты со (см. (2)), когда в пределе КР переходит в молекулярное рассеяние на флуктуациях ориентации и концентрации молекул. Очень сильное рассеяние происходит в мутных средах, содержащих взвесь макрочастиц, а также в однородных средах при фазовых переходах критическая опалесценция). При этом, однако, рассеяние квазиупруго (а),- 0) и спектральное разделение а- й -компонент невозможно. Для пространственного разделения коррелирующих полей при квазиупругом рассеянии можно использовать двухлучевую накачку и, в частности, стоячую волну. В последнем случае свет, упруго рассеиваемый в противоположные стороны (под произвольным углом к накачке), должен флуктуировать синхронно. Такой экспериментальный метод может дать дополнительную информацию о кратности рассеяния, функции распределения частиц и др. [c.246]

Смотреть страницы где упоминается термин Скорость фазового перехода (см. Фазовый : [c.188] [c.134] [c.32] [c.113] [c.286] [c.296] [c.323] [c.331] [c.333] [c.349] [c.131] [c.132] [c.144] [c.177] [c.268] [c.269] [c.360] [c.103] [c.194] [c.468] [c.54] [c.68] [c.217] [c.60] [c.201] [c.151] [c.135] [c.150]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...