Коэффициент расширения изобарного

Для идеальных газов Р = 1/7. Для капельных жидкостей изобарный коэффициент расширения в [c.11]

Термодинамические параметры состояния называют также функциями состояния или термодинамическими свойствами. Термодинамические свойства условно подразделяют на термические и калорические. К термическим свойствам относят температуру Т, давление р, плотность р, удельный объем и, а также термические коэффициенты изобарный коэффициент расширения а, изотермический коэффициент сжимаемости Р и изохорный коэффициент давления у (см. 2.2). К калорическим свойствам относят удельные внутреннюю энергию и, энтальпию И, изобарную и изохорную теплоемкости Ср и с энтропию s, а также производные от них. К термодинамическим свойствам также относят скорость звука а и величины, характеризующие фазовое равновесие давление (или температуру) и теплоту фазовых переходов, поверхностное натяжение а. [c.111]

Изменение объема твердых тел при нагревании рассчитывают по изобарному коэффициенту расширения а (2.30), называемому также коэффициентом объемного расширения, либо по коэффициенту линейного расширения [c.118]

Жидкости, как правило, заметно расширяются при нагревании. У некоторых веществ (например, у воды) имеет место характерная аномалия в значениях изобарного коэффициента расширения. Зависимость удельного объема воды от температуры представлена на рис. 2.6. При температурах менее [c.119]

Термические коэффициенты — изобарный коэффициент расширения ар и изотермический коэффициент сжатия Рт — согласно определению, равны [c.135]

Изобарный равновесный коэффициент расширения р рав-10 град.- [c.137]

Изобарный замороженный коэффициент расширения ар зам 10 , град. 1 [c.137]

У.2.36 а) термодинамический коэффициент расширяемости, изобарный коэффициент расширения [c.46]

И используя определения изобарной теплоемкости Ср (7.66), изотермической сжимаемости (7.68) и коэффициента теплового расширения а (7.74), получаем k [c.165]

Из соотношений (1.96) и (1.96а) уже следуют некоторые важные дифференциальные соотношения уравнений состояния - изобарный коэффициент объемного расширения а, изохорный коэффициент давления у и изотермический коэффициент сжимаемости Р [c.56]

Изобарный коэффициент объемного расширения принимает вид [c.62]

Изобарный коэффициент объемного расширения [выражение (6.2)] принимает вид [c.76]

Продукты сгорания расширяются в турбине до давления 0,102 МПа, при этом их температура изменяется от 800 до 400 °С. Определить изменение энтальпии в процессе, а также плотность и изобарную массовую теплоемкость продуктов сгорания в конце расширения. Состав продуктов сгорания Псо, = 2 кмоль/ч /1н,о = 1.6 кмоль/ч Псо— = 0,05 кмоль/ч о, = 1.1 кмоль/ч Пк, = кмоль/ч. Элементарный состав топлива взять из задачи 2.29, расход топлива 22,5 кг/ч коэффициент избытка воздуха а = 1,7. [c.21]

Р — температурный коэффициент объемного расширения, 1/°С, 1/К с Ср — изохорная и изобарная теплоемкости, Дж/(кг.< С) i — энтальпия, Дж/кг г — теплота парообразования, Дж/кг [c.6]

Действительно, при температурах, которые наиболее часто встречаются в теплонасосных установках, в качестве рабочего тела обычно используют холодильные агенты, обладающие низкими температурами насыщения при технически приемлемых давлениях (аммиак, фреоны и др.). Если процесс изобарного охлаждения рабочего тела в теплообменнике протекал бы в области насыщения, то он совпал бы с изотермическим процессом 2 —3 (рис. 7-1, г). Тогда расширению в детандере соответствовал бы процесс 3—4", сжатию в компрессоре — процесс Г—2, а изобарному нагреву в теплообменнике — изотермический процесс испарения 4"—Г. В итоге, в тепловом насосе осуществлялся бы обратный цикл Карно Г—2 —3—4"—Г, для которого коэффициент эффективности [c.157]

В книге систематизированы и оценены опубликованные экспериментальные данные, а также таблицы и уравнения для пяти фреонов метанового ряда 10, 11, 12, 13 и 14. На основании обработки наиболее достоверных экспериментальных данных авторами составлены уравнения, по которым рассчитаны подробные таблицы теплофизических свойств указанных фреонов. Таблицы рекомендуемых величин включают значения плотности, сжимаемости, энтальпии, энтропии, изобарной теплоемкости, скорости распространения звука, адиабатного дросселя-эффекта, коэффициентов термического расширения и поверхностного натяжения, вязкости, тепло- и температуропроводности, чисел Прандтля в интервале температур от нормальных точек кипения до 473 К и давлений от 0,1 до 20 МПа. Подавляющая часть этих таблиц публикуется впервые. [c.2]

В (3.102)—(3.109) — плотность теплового потока на поверхности теплообмена ц, v - динамическая и кинематическая вязкости g — гравитационное ускорение Ср — изобарная теплоемкость а — температуропроводность Р — температурный коэффициент объемного расширения [c.205]

После этого приводятся примеры расчета по диаграмме Т — 5 изобарного и адиабатного процессов. Эти весьма важные данные для тех лет были новыми, впервые приводившимися в русских учебниках по термодинамике. В последнем параграфе этой главы рассматриваются воздущные холодильные машины. Автор сначала описывает схему устройства этих машин и принцип их работы. Затем рассматривается их цикл и выводятся формулы температур воздуха (после сжатия и расширения), количества отнимаемой теплоты, количества воздуха и значение холодильного коэффициента. [c.196]

Коэффициенты изобарного расширения, изохорной упругости и изотермной сжимаемости. В соответствии с уравнением состояния (2) идеального газа изобарная расширяемость (61) получает вид [c.76]

Физические свойства воды на линии насыщения (плотность р, изобарная теплоемкость Ср, коэффициент теплопроводности Я., динамический коэффициент вязкости х, коэффициент объемного расширения число Прандтля Рг) [c.356]

Замкнутый цикл в координатах р — У будет выглядеть как замкнутый контур (рис. 15). В процессе сжатия рабочего тела (адиабата ас) вся затраченная на сжатие работа расходуется на повышение внутренней энергии тела, т. е. его температуры. Подведенное тепло расходуется частично на повышение температуры тела — процесс при постоянном объеме (изохорный) —су, а частично на выполнение внешней работы — процесс уг при постоянном давлении (изобарный). Чем выше наибольшая температура цикла (Т ), тем выше коэффициент полезного действия тепловой машины. В процессе расширения гЬ рабочего тела совершается работа по преодолению сопротивления внешних сил. Процесс Ьа при постоянном объеме соответствует отнятию тепла (За от рабочего тела (отвод тепла к холодильнику ). [c.57]

Здесь мы уже имеем дело с фазовым переходом 2-го рода. В этом случае изобарная теплоемкость Ср, коэффициенты изотермической сжимаемости и термического расширения имеют разрывы на кривых зависимости от параметров состояния. [c.67]

Исследование формулы (17.1) показывает, что термический коэффициент полезного действия цикла с изохорно-изобарным подводом теплоты возрастает с увеличением степени сжатия s и степени повышения давления и уменьшается с ростом степени предварительного расширения р. [c.235]

Безразмерные комплексы и характерные временные масштабы. По мере приближения к критической точке действительные значения чисел Рэлея и Прандтля стремятся к бесконечности, а величины Ка и Рг в модельных уравнениях, включающие параметры совершенного газа, не меняются. Поэтому целесообразно рассмотреть реальные числа Рэлея Ка и Прандтля Рг , которые строятся по критическим значениям коэффициента теплового расширения [3 и изобарной теплоемкости с, и в газе Ван-дер-Ваальса вблизи критической изохоры имеют вид [15[ [c.84]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...