Критическое отношение давлений

Критическое отношение давлений и его определение. [c.215]

Критическое отношение давлений р, = 0,528. [c.215]

Определяем отношение р рх- Оно равно 1/100 и, следовательно, меньше критического отношения давлений для воздуха, составляющего 0,528. Поэтому скорость истечения будет равна критической и определится по формуле (221) [c.216]

Критическое отношение давлений для воздуха [c.219]

Отношение давлений Ра/рх = 1/12 = 0,0834, т. е. оно меньше критического отношения давлений для перегретого пара, составляющего 0,546. Следовательно, если истечение происходит не через расширяющееся сопло, то скорость истечения будет равна критической скорости. Для перегретого пара эта скорость по уравнению (222) [c.221]

Для определения v p и ш,(р необходимо знать p pi которое находят из критического отношения давлений для пара рассматриваемого состояния. Примем его (ввиду высокой степени сухости пара) равным 0,577 (как для сухого насыщенного пара), тогда [c.226]

Пусть, например, при дозвуковой скорости на входе в трубу располагаемое отношение давлений П меньше критического отношения давлений [c.260]

Критическое отношение давления определяется по аналогичной формуле, отличающейся лишь значением численного коэффициента, [c.342]

Как следует из формул (151) и (152), относительное давление в точке отрыва и критическое отношение давлений увеличиваются при уменьшении числа R или увеличении числа Мо. Физически это означает, что чем меньше число R, тем больше силы вязкости, препятствующие отрыву. Увеличение числа Мо ведет к увеличению количества движения массы газа в пограничном слое, что затрудняет отрыв. [c.343]

Отношение давлений в косом скачке, возникаюш ем из-за утолщения пограничного слоя вблизи точки отрыва, практически совпадает с критическим отношением давлений. По известному числу Мо и перепаду давлений на косом скачке можно определить угол наклона скачка относительно набегающего потока. [c.343]

Рис. 6.34. Зависимость критического отношения давлений от числа Рейнольдса нри турбулентном пограничном слое при М = = 1,95

Рис. 6.35. Зависимость критического отношения давления от числа Мо при турбулентном пограничном слое 1 — нерасчетное истечение из сопла, 2 — обтекание тупого угла, 3 — падающий извне скачок уплотнения, 4 — отношение давлений в прямом скачке, 5 — отношение давлений в косом скачке при а = 60°, 6 — отношение давлений в косом скачке при а = 30°

Величина критического перепада для турбулентного пограничного слоя при Мо<1,2 больше отношения давления в прямом скачке уплотнения (рпс. 6.35) и отрыв не может возникнуть. На рис. 6.35 приведены также значения отношения давления в косых скачках уплотнения с углами наклона а => 60° и 30° относительно скорости набегающего потока, подсчитанные но формуле (45) гл. III. Эти значения при Мо< 1,4 (а = 60°) и Мо<3 (а = 30°) оказываются меньше критического отношения давления, и отрыв турбулентного пограничного слоя не возникает. [c.348]

Качественно новая картина течения наблюдается при сверх-критических отношениях давлений в сопле. При дозвуковом истечении давление газа на выходе из сопла равно давлению в окружающей среде, другими словами, статические давления газов на входе в камеру смешения р и р2 одинаковы. При звуковом или сверхзвуковом истечении эжектирующего газа давление на срезе сопла может существенно отличаться от давления эжектируемого газа. [c.497]

Так, например, если в результате взаимодействия пограничного слоя на пластине и падающей на нее ударной волны (при критическом отношении давления в ней) возникает Л-образ-ный скачок, сопровождаемый отрывом пограничного слоя (рис. 10.66), то, кроме потерь в системе ударных волн, возникают принципиально новые потери, связанные с наличием оторвавшегося потока. Если густота решетки пластин столь велика, что оторвавшийся поток внутри межлопаточного канала полностью выравнивается, то суммарная величина потерь остается такой же, как и для рассмотренного выше случая, когда влияние взаимодействия пограничного слоя и скачка не учитывалось произойдет только перераспределение потерь между зоной ударных волн и областью выравнивания потока. Увеличение потерь на выравнивание полностью компенсируется уменьшением по- [c.91]

Критическое отношение давлений зависит только от физических свойств газа, точнее от его показателя адиабаты. Для двухатомных газов при k 1,4 Р р = 0,528. [c.132]

Определим критическое отношение давлений [c.411]

Из соотношения (13.19) следует, что критическое отношение давлений зависит только от показателя адиабаты k, т. е. от природы рабочего тела, и эта зависимость слабая (см. табл. 13.1). [c.111]

Критическое отношение давлений [c.107]

Итак, определено критическое отношение давлений (10.22), при котором расход газа (10.20) будет максимальным. Например, для двухатомного газа при /г =1,4 критическое отношение давлений равно Ркр/Р1 = 0.528. [c.107]

При истечении из суживающегося сопла скорость газа достигает максимального значения при критическом отношении давлений (10.22). [c.108]

Максимальный расход газа через минимальное сечение суживающегося сопла осуществляется при критическом отношении давлений, формулу для его определения получим подстановкой p jpi (10.22) в (10.20) вместо /VPi, т. е. [c.109]

При показателе адиабаты /г—1,41 критическое отношение давлений рк/ро = 0,528. [c.117]

В случае адиабатного истечения при заданной геометрии сопла и фиксированных параметрах на входе скорость и массовый расход однозначно зависят от давления на срезе сопла, увеличиваясь при уменьшении последнего. Однако существует некоторое критическое отношение давлений, [c.88]

Критическое отношение давлений в случае идеального газа зависит только от показателя адиабаты [c.88]

Обработка результатов измерений. Используя полученные данные, вычислить отношение давлений > = рз/р1 и построить на миллиметровой бумаге зависимость действительного расхода воздуха Мд от р. Проанализировать полученную экспериментальную зависимость, обратив внимание на то, что при уменьшении давления рз расход постепенно возрастает и достигает максимума при рз=Ркр. Дальнейшее понижение давления рз не влияет на расход воздуха, который для всех последующих значений р<ркр остается постоянным. По графику Л д = /(р) определить критическое отношение давлений Ркр = Ркр/Р1. [c.94]

Далее следует определить критическое отношение давлений ркр = Ркр/ро и сравнить его с рассчитанным по формуле [c.236]

Что такое критическая скорость истечения и критическое отношение давления [c.102]

Критическая скорость 47, 48 Критические параметры 12 Критическое отношение давлений 48 [c.422]

Функция расхода при критическом отношении давлений У, по формуле (14.3) при k = 1,4 имеет значение [c.270]

Полученное числовое значение Рг1рх сравнивают с так называемым критическим отношением давлений для данного газа, определяемым из равенства [c.209]

Опытные данные показывают, что отвошепие давле1шй в отошедшем косом скачке р ра (критическое отношение давлений) не зависит от способа осуществления и интенсивности основного скачка уплотнения и от числа Рейнольдса, а определяется значением числа Мо внешнего певозмущенного потока. На рис. 6.34 приведены значения отношения давлений в отошедшем косом [c.345]

Скорость Wifp, соответствующая критическому отношению давлений называется критической скоростью истечения. [c.14]

Массовый расход газа т, как видно из (10,20), зависит от перепада давлений pjpi. Определим отношение давлений pjpu при котором расход т будет иметь максимальное значение такое отношение называют критическим. Будем считать параметры газа Pi, Vi на входе в сопло постоянными, при этом из (10.20) видно, что переменная величина р входит только в квадратные скобки. Критическое отношение давлений определим следующим образом возьмем первую производную выражения в квадратных скобках из уравнения (10.20) и приравняем ее нулю [c.107]

Если обозначить отношение ргкр/рг = Ркр. то, используя выражение (1.177), можно найти значение критического отношения давлений, при котором секундный расход среды будет наибольшим. Для этого (1.177) необходимо продифференцировать по = Р и полученную производную приравнять к нулю. Тогда [c.88]

Критическое отношение давления = pjpx зависит только от физических свойств газа, точнее —от его показателя адиабаты, и может быть вычислено (см. табл. 15.1). [c.214]

Анализ формулы (578) показывает, что существует некоторое отношение давлений р = pipi, при котором расход. М газа для заданных условий ста ювится максимальным. Давление р, при котором М = называют критическим и обозначают р р. В этом случае отношение р = р,<р = Ркр/р]. Дифференцируя по р выражение в квадратных скобках формулы (578) и приравнивая первую производную нулю, определяем критическое отношение давлений через k [c.237]

Прикладная газовая динамика. Ч.1 (1991) -- [ c.260 , c.341 , c.346 ]

Техническая термодинамика. Теплопередача (1988) -- [ c.107 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.48 ]

Справочник машиностроителя Том 2 Изд.3 (1963) -- [ c.139 ]

Техническая термодинамика Изд.3 (1979) -- [ c.281 ]

Теплофикационные паровые турбины и турбоустановки (2002) -- [ c.33 ]

Теплотехнический справочник том 1 издание 2 (1975) -- [ c.357 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...