Давление на поверхности частицы

Это поле удовлетворяет уравнению = О и представляет собой элементарное обобщение выражения для давления вблизи одиночной сферы. Центр частицы помеш ается в начале координат. Давление на поверхности частицы равно [c.525]

Следует отметить, что система (6.121) дает механическое описание модели сплошной среды, при котором не учитываются тепловые эффекты. Уравнения (6.121) получены в предположении, что давление на поверхности частиц равно и что влиянием внутреннего давления в частице (в частности, в жидкой капле) пренебрегаем. Таким образом построена модель сплошной среды, которая дает средние характеристики данной диссипативной системы. Система уравнений (6.121) зависит от скорости газового потока и не может быть решена самостоятельно. [c.179]

В частности, при г = а имеем среднее давление на поверхности дисперсной частицы а при г = оо — среднее давление вдали [c.128]

Эти величины, a также давление (см. последнюю формулу (3.6.7)) и скорость на поверхности частицы (г = а) равны [c.159]

Интегрирование (2. 2. 16), (2. 2. 17) в граничными условиями на бесконечности на поверхности частицы (2. 2. 13) даст рас-преде.тение давления в системе. [c.21]

С вынужденными деформациями сферических частиц вязкой жидкости при распределении внешнего давления на поверхности сферы, выраженном через зональные гармоники. [c.140]

Источник тепла при сварке перемещается вдоль соединяемых кромок, а вместе с ним движутся плавильное пространство и сварочная ванна. При дуговой сварке столб дуги, расположенный в головной части ванны, оказывает механическое воздействие — давление на поверхность расплавленного металла за счет удара заряженных частиц, давления газов и дутья дуги. Давление приводит к вытеснению жидкого металла из-под основания дуги и погружению столба дуги в толщу основного металла. Жидкий металл, вытесненный из-под основания дуги, по мере передвижения дуги отбрасывается в хвостовую часть сварочной ванны. При удалении дуги отвод тепла начинает преобладать над притоком и начинается затвердевание — кристаллизация сварочной ванны. В процессе затвердевания по границе расплавления образуются общие кристаллиты, что и обеспечивает монолитность соединения, [c.24]

Силы поверхностные, действующие только на частицы, лежащие на внешней поверхности объема, как, например, силы давления на поверхность а со стороны окружающей жидкости [c.143]

При гиперзвуковых скоростях обтекания для расчета сопротивления тела и распределения давления используют теорию Ньютона. В современной ее интерпретации предполагается, что частицы не взаимодействуют между собой, а имеет место лишь взаимодействие частиц с телом. В этой теории предполагается, что при соударении теряется нормальная к телу составляющая количества движения (неупругий удар), а касательная составляющая количества движения не изменяется. В результате давление на поверхности тела рассчитывают по формуле Ньютона [c.62]

Представим на рис. 20-2, а некоторую неподвижную твердую частицу А, лежащую на дне русла. Данную частицу будут опоясывать соответствующие линии тока движущейся воды, причем ясно, что, в частности, за счет потерь напора на пути аЬс гидродинамическое давление р с верховой стороны частицы будет больше, чем с ее низовой стороны (см. на рисунке воображаемые пьезометры П, показывающие разность высоты давлений Ah). Ясно, что в общем случае поверхность частицы А будет подвержена действию н е-равномерно распределенного гидродинамического давления р (рис. 20-2,6) в связи с чем мы можем представить геометрическую сумму элементарных сил нормального давления воды на поверхность частицы А в виде одного наклонного вектора Р . [c.625]

Если реакция обмена протекает на поверхности частиц материалов или зависит от диффузии ионов внутрь частицы, то в обоих случаях скорость ионного обмена определяется размерами этих частиц. Хотя с увеличением размера частиц перепад давления снижается, одновременно происходит соответствующее уменьшение скорости процесса ионного обмена. Размер гранул большинства промышленных ионообменных материалов находится в пределах от 0,3 до 1 мм. Измерение размера частиц материала до и после некоторого периода эксплуатации характеризует степень его истирания. Обычно считают, что после эксплуатации размеры гранул колеблются в более узких пределах, причем количество мелких фракций возрастает так как ионообменные материалы при контакте с водой набухают, анализ гранулометрического состава целесообразно производить только путем влажного рассева. [c.104]

Имеются различные точки зрения на природу фреттинг-корро- рии. В одних работах этот процесс связывается с механическим износом по контактирующим поверхностям, приводящим к возникновению в области трения абразивных частиц повышенной твердости, обусловленной их наклепом и окислением, которые оказывают существенное давление на поверхность детали, что вызывает появление трещин. В других работах фреттинг-коррозия обусловливается электрофизическими явлениями, происходящими на границе контактирующих материалов. В третьих работах учитываются и те и другие факторы. [c.50]

Увеличение давления прессования приводит к пластической деформации поверхностных участков частиц порошка. Если твердость окислов при этом выше твердости материала частиц, то такие пленки разрушаются, и на поверхности частиц появляются чистые металлические участки. Наличие на контактных поверхностях частиц симметричных участков, свободных от окисных пленок, обеспечивает возникновение мостиков сцепления (схватывания) с такой же или большей пористостью, чем материалы, составляющие пару, что в значительной степени повышает прочность прессовок. [c.133]

Как известно, отрицательный градиент давления равен сумме всех давлений, действующих на поверхность частицы бесконечно малого единичного объема. Условие равновесия, следовательно, требует, чтобы обычное, не связанное с поляризацией давление уравновешивалось поляризационной силой, составляющей в расчете на единицу объема [c.161]

В потоке действуют три рода сил силы земного притяжения, определяемые массой тела и приложенные к центру тяжести частиц силы, действующие на поверхность частицы, называемые силами давления и, наконец, касательные силы, называемые силами трения. [c.166]

Так как lu- -mv- -nw обозначает скорость частицы жидкости в направлении нормали, то интеграл в правой части выражает работу, которую производит давление р 6S, направленное снаружи на различные элементы 6S ограничивающей поверхности. Поэтому общий прирост энергии как кинетической, так и потенциальной для какой-нибудь части жидкости равен работе, которую производит давление на поверхность, ограничивающую эту часть жидкости. [c.23]

При соударении с металлической поверхностью частиц со столь высокой кинетической энергией в месте удара выделяется большое количество тепла в результате трансформации кинетической энергии Б тепловую. Очень короткое время удара не дает возможности теплу распространиться в глубь металла, и сильный локальный разогрев металла основы и частицы может привести к их взаимодействию и прочному схватыванию (эффект типа точечной сварки). При детонационном нанесении высокая кинетическая энергия частиц позволяет получать покрытия из материалов, температура плавления которых лежит выше максимальной температуры взрыва кислородно-ацетиленовой смеси. Если при этом тепловой энергии, выделяющейся при ударе, окажется недостаточно для нагрева частицы до пластичного состояния, высокая вязкость будет скомпенсирована большим давлением частицы на поверхность. Частица деформируется и вдавливается [c.129]

Смысл рассматриваемого приближения состоит в следующем при сверхзвуковых скоростях с увеличением скорости влияние возмущений носит все более локальный характер и в предельном случае весь.ма больших сверхзвуковых скоростей каждая частица газа движется практически лишь в направлении, перпендикулярном к скорости потока 1/. Частицы газа движутся в узких областях, ограниченных близкими вертикальными плоскостями. Чем больше скорость потока и, тем точнее выполняется этот закон плоских сечений . Для давления на поверхность тела получается формула, аналогичная выражению для давления на [c.472]

Спекание заготовок из порошка проводят в среде защитного газа или в вакууме. Применение защитных сред необходимо для предохранения спекаемых материалов от окисления в процессе термической обработки, а также восстановления оксидных пленок, имеющихся на поверхности частиц. Материал не окисляется в защитном газе, в котором парциальное давление кислорода меньше, чем упругость диссоциации оксидов спекаемого материала в интервале температур спекания. [c.54]

Окисление при спекании крайне нежелательно, так как процесс уплотнения и упрочнения спекаемых брикетов тормозится и даже останавливается при образовании на поверхности частиц окисных пленок. Спекаемые частицы могут окисляться кислородом, содержащимся в защитной атмосфере (например в виде паров), в спекаемом материале в виде окислов, покрывающих частицы порошков, в порах спекаемого брикета, а также кислорода воздуха, подсасываемого через неплотности печи. Материал не окисляется в защитном газе, в котором парциальное давление кислорода меньше, чем упругость диссоциации окислов спекаемого материала в интервале температур спекания. [c.322]

Для расчета заделки по устой- Рис. 9-9. Эпюра давления грунта чивости (первому предельному со- основании стойки опоры стоянию) принята трапецеидальная эпюра давления грунта по боковой поверхности, которая учитывает не только внутреннее трение в массиве грунта, но и сцепление между его частицами (рис. 9-9). Такая эпюра более соответствует ненарушенному грунту, чем применявшаяся ранее треугольная эпюра. В действительности даже при наличии сцепления давление на поверхности грунта, соответствующее сцеплению с, может существовать только в -прочной скале поэтому в расчет вводится коэффициент формы эпюры со, учитывающий уменьшение давления в непосредственной близости от поверхности. [c.279]

Заедание. При высоких давлениях на поверхностях зубьев масляная пленка раздавливается и поверхности зубьев прочно сцепляются друг с другом. При относительном их движении частицы более мягкого материала отрываются от зуба и оставляют на поверхности борозды, задиры. [c.159]

Это и есть формула Ньютона. Из этой формулы следует, что только головная часть испытывает давление. Граница передней части тела, которая испытывает столкновение с частицами, определяется условием а = 0. Остальная часть тела находится в его аэродинамической тени и, согласно теории Ньютона, давление на поверхности этой части тела равно нулю. Но на самом деле, на этом участке поверхности имеет место обтекание тела. Теория Ньютона не позволяет учесть также пространственный характер обтекания тел. Например, давления, производимые газом, движущимся с некоторой скоростью и, на клин и конус с одинаковым углом раствора по этой теории оказываются равными. Гипотеза Ньютона о природе газа, на основе которой получена формула для давления (9.2), не отражает действительные свойства газов. Поэтому не удивительно, что эта формула во многих случаях не подтверждается опытом (Ньютон высказывал сомнение в возможности практического применения этой формулы). Однако при обтекании тел с очень большими сверхзвуковыми скоростями формула (9.2) может быть пригодной для вычисления давления, оказываемого потоком на переднюю часть тела. В этом случае ударная волна близко примыкает к головной части тела, и весь поток за ударной волной сосредоточен в узком слое. Поэтому частицы газа после ударной волны близко подходят к поверхности тела и затем обтекают его, оставаясь в этом узком слое. Следовательно, когда соблюдены приведенные выше условия течения газа за ударной волной, можно ожидать, что давление, подсчитанное по формуле (9.2), будет находиться в удовлетворенном согласии с действительностью. Расчеты и эксперименты подтверждают это предположение. [c.416]

Однако при таком выводе не учитываются центробежные силы, действующие на частицы газа при движении вдоль криволинейной границы тела. Влияние центробежной силы может быть значительным за счет большой плотности газа за ударной волной. Поэтому действительное давление на выпуклой поверхности тела при X = оо меньше величины, получаемой по формуле Ньютона. Определим приближенно давление на поверхности тела с учетом центробежных сил. За фронтом очень сильной ударной волны (X = оо) трубка тока делается бесконечно тонкой. При этом частицы газа в трубке тока, испытывая неупругое столкновение с телом, движутся вдоль поверхности тела, сохраняя касательную составляющую скорости. Таким образом, весь слой газа бесконечно малой толщины между ударной волной (показанной на рис. 102 пунктиром) и поверхностью тела заполнен такими трубками тока. Направим ось х вдоль поверхности тела в меридианной плоскости, ось у направим по нормали к оси X. Рассмотрим частицу газа с координатой х, которая встретилась с телом вблизи точки с координатой и имеет касательную к телу скорость и (5) (см. рис. 102). Пусть йу — толщина трубки тока в сечении х. Так как инерцией газа вдоль оси у мы пренебрегаем, то разность давлений, действующих на частицу в этом направлении, должна равняться центробежной силе [c.418]

Столб дуги, расположенный в головной части сварочной ванны, оказывает механическое воздействие — давление на поверхность расплавленного основного металла. Это давление является результатом совместного действия упругого удара заряженных частиц о поверхность металла, давления газов, находящихся в дуговом промежутке, и дутья дуги, обусловленного электродинамическими усилиями. Такой направленный поток наблюдается только при несимметричной дуге, т. е. дуге, горящей между электродами малого и большого сечений, в нашем случае между электродом или сварочной проволокой и основным металлом. [c.83]

При движении внутри охлаждаемого пористого материала пар конденсируется, образуя жидкостную микропленку на поверхности частиц. Микропленка конденсата заполняет все сужения в поровой структуре, образуя для паровых микроструй гладкие спрямленные каналы. Жидкость в микропленке под действием градиента давления и динамического воздействия со стороны паровых микроструй движется вместе с паром, но со значительно меньшей скоростью. Давление в потоке падает, а вместе с ним уменьшается и температура пара, равная локальной температуре насыщения fj. Сечения паровых микроструй постепенно [c.120]

Поверхностными называются силы, действующие только на частицы, лео1сащие на внешней поверхности рассматриваемого объема жидкости. К таким силам относятся силы давления на поверхность жидкости со стороны окружающей ее жидкости или стенок трубы, а также силы трения выделенного объема жидкости об окружающую его жидкость или стеики трубы. [c.136]

Остановимся теперь на упоминавшейся выше поправке Бузе-мана к формуле Ньютона для случая обтекания криволинейной поверхности. Ввиду того что слой газа, состоятций из частиц, заключенных между поверхностью тела и ударной волной, не бесконечно тонок, давление непосредственно за волной при криволинейной траектории частиц не равно давлению на поверхности разность этих давлений вызвана действием центробежной силы. [c.123]

Помимо нормальных давлений р, на поверхность частицы будут действовать еще касательные силы трения интенсивностью т (рис. 20-2,в). Эти силы можно заменить одним вектором Р р. Складывая два вектора и Р р, физическая природа которых ясна из сказанного вйше, получим одну силу Р (рис. 20-2,г). Эта сила Р и является силой механического воздей- [c.625]

Перемещение частиц материала при вытяжке сопровождается значительным давлением на поверхности матрицы, что вызывает большую силу трения, увеличивающую напряжение вытягиваемого материала и возможность появления дефектов на поверхности трубки. Это резко новышаег потребляемую мощность пресса, ухудшает условия вытяжки, приводит к разностенности трубки по длине, вызывает налипание частиц металла на рабочие поверхности штампов [c.99]

Конечно, известное смазывающее действие оказывают и газы. Из гидродинамической теории смазки известно, что очень тонкий слой смазки способен воспринимать большие давления и предохранять от непосредственного соприкосновения твердые поверхности, если последние лищены выступов, превышающих необходимую толщину слоя смазки. Поэтому, если допустить, что абсолютная высота выступов (шероховатость) на, поверхности частиц уменьшается с измельчением материала, то для мелких частиц, даже в газах, можно ожидать смазывающего влияния среды. К сожалению, именно при малых размерах частиц начинает проявляться агрегирование под влиянием сил молекулярного взаимодействия. [c.90]

В литературе опубликовано большое количество полученных теоретическим путем зависимостей теплопроводности газа от давления. Наиболее известны из них формулы Смолуховского [Л. 5-69], исходившего из наличия температурного скачка на поверхности частиц, а также формулы Максвелла и Кнудсена, В на- [c.353]

ВОЛНЫ ИОНИЗАЦИИ — см. Ионизационные еолны. ВОЛНЫ НА ПОВЕРХНОСТИ ЖИДКОСТИ — волновые движения жидкости, существование к-рых связано с изменением формы её границы. Наиб, важный пример — волны на свободной поверхности водоёма (океана, моря, озера и др.), формирующиеся благодаря действию сил тяжести и поверхностного натяжения. Если к.-л. внеш. воздействие (брошенный камень, движение судна, порыв ветра и т. п.) нарушает равновесие жидкости, то указанные силы, стремясь восстановить равновесие, создают движения, передаваемые от одних частиц жидкости к другим, порождая волны. При этом волновые движения охватывают, строго говоря, всю толщу воды, но если глубина водоёма велика по сравнению с длиной волны, то эти движения сосредоточены гл. обр. в приповерхностном слое, практически не достигая дна (короткие волны, или волны на глубокой воде). Простейший вид таких волн — плоская синусоидальная волна, в к-рой поверхность жидкости синусоидально гофрирована в одном направлении, а все возмущения физ. величин, напр, вертик. смещения частиц (z, X, t), имеют вид 1=А z) os (i>t—kz), где х — горизонтальная, Z — вертикальная координаты, ы — угл. частота, к — волновое число, Л — амплитуда колебаний частиц, зависящая от глубины г. Решение ур-ний гидродинамики несжимаемой жидкости вместе с граничными условиями (ноет, давление на поверхности и [c.332]

Вследствие трения порошка о стенки прессформы процесс прессования получается прерывистым, ступенчатым, нагрузка и сжатие порошка меняются скачками. Важнейшую роль при сильных давлениях прессования играет пластическая деформация частиц порошка, которая вызывает увеличение поверхности соприкооновения (контактной поверхности) их между собой. Прочность прессования объясняется двумя причинами атомарным схватыванием на контактной поверхности — зацеплениями , переплетением неровностей на поверхности частиц порошка. [c.479]

В реальных условиях взрывного прессования имеют место процессы, препятствующие качественному компактированию порошков. К ним можно отнести упругое последействие, вызывающее трещинообразование прессовок после снятия ударной нагрузки [128], инерционность масс уплотняемого порошка, приводящую к градиенту плотности с уменьшением по направлению воздействия импульсной нагрузки [61], сопротивление защемленного в порах воздуха [61], взаимодействие с прессуемым материалом воздуха и адсорбированных на поверхности частиц газов и влаги, подвергающихся в порах адиабатическому сжатию и вытесняемых с большой скоростью из пористой заготовки, что приводит к значительному разогреву как самой газовой смеси, так и масс порошка, что в свою очередь способствует активному газонасыщению материала. Расширяющийся при снятии нагрузки сжатый до огромных давлений и сильно разогрегьш 1аз способен разрушить образовавшиеся контакты между частицами, охрупченные при газонасыщении [70, 69]. Защемленные в порах и частично растворенные в металле газы при последующей термической обработке образуют газовые пузыри, препятствующие достижению теоретической плотности материалов [8]. В дальнейшем при эксплуатации газовые примеси отрицательно влияют на процесс распыления катодов и качество наносимых покрытий. [c.134]

Нарезание наружной резьбы. При нарезании резьбы плашкой надо иметь в виду, что в nporie e образования профиля резьбы металл тянется . Давление на поверхность плашки усиливается, что приводит к ее нагреву и прилипанию частиц металла, поэтому резьба получается рваной. [c.94]

Введение. Стабилизация течений при больших сверхзвуковых скоростях. До середины сороковых годов теоретические и экспериментальные работы по аэродинамике относились к скоростям полета, превышающим скорость звука не более чем в три-пять раз. Имелись лишь отдельные попытки изучения специфических свойств обтекания тел газом при скоростях, во много раз превосходящих скорость з ка. Так, в работе П. С. Эпштейна (см. стр. 163) впервые была произведена оценка сопротивления тел при очень большой сверхзвуковой скорости с помощью методов сверхзвуковой аэродинамики. В этой же работе было обращено внимание на то, что картина движения тела в газе с очень большой сверхзвуковой скоростью близко напоминает рассматривавшуюся еще И. Ньютоном картину движения в сопротивляющейся среде, состоящей из отдельных, не взаимодействующих между собой частиц. Из рассуждений Ньютона вытекает, что давление, действующее на обращенный вперед элемент движущегося тела, пропорционально квадрату синуса угла встречи элемента с частицами среды. А. Буземан (Handworterbu h der Naturwissens haften, Bd. 4, Jena, 1934) получил приближенную формулу для расчета давлений на поверхности головной части профилей и тел вращения, уточняющую формулу Ньютона путем учета центробежных сил в слое частиц, движущихся после неупругого соударения с телом вдоль его поверхности. [c.182]

Отжиг применяют с целью стабилизации структуры металла порошка, снятия наклепа, восстановления оксидов, присутствующих на поверхности частиц. Отжиг осуществляют в защитной среде (восстановительная, инертная или вакуум) при температуре, составляющей 0,4. .. 0,6 от температуры плавления металла порошка. В качестве восстановителя чаще всего применяют чистый водород или диссоциированный аммиак. Температуры восстановления водородом окисленных металлических порошков при атмосферном давлении имеют следуюидие значения [13] [c.24]

В лабораторной практике удобно для этой цели использовать молоко, представляющее собой водную эмульсию жиров, белков и сахара. После высушивания каждая частица порошка покрывается тонкой пленкой из этих веществ, что способствует прессованию изделий сложных конфигураций из высокоабразивных порошков без опасности расслоения, недопрессовки или порчи полированной поверхности матрицы и пуансона. Жир на поверхности частиц способствует скольжению и передаче давления от частицы к частице, а белки и сахар — склеиванию частиц в отпрессованном изделии. [c.119]

Наиболее точными считаются адсорбционные методы, в основе которых лежит предположение, что молекулы адсорбируемого вещества на поверхности твердых тел располагаются мономолекулярным слоем. Среди адсорбционных методов наиболее широко применяют адсорбцию паров азота при низких температурах и адсорбцию паров метанола (СН3ОН) при комнатной температуре. Сущность метода заключается в том, что навеску исследуемого порошка (10—20 г) помещают в герметизируемую емкость, дегазируют в вакууме 10 —10 ммрт. ст. и затем впускают в емкость азот или пары метанола. Давление газа, зафиксированное ртутным манометром, через некоторое время падает в результате адсорбции паров на поверхности частиц. По разности давлений азота или метанола до и после адсорбции рассчитывают величину удельной поверхности порошка. [c.163]

В литературе опубликовано большое количество полученных теоретическим путем зависимостей теплопроводности газа от давления. Наиболее известны из них формулы Смолуховского [Л.5-59], исходившего из наличия температурного скачка на поверхности частиц, а также формулы Максвелла и Кнудсена. В настоящее время получило распространение предложенное в [Л.5-55] обобщенное уравнение теплопроводности газа [c.414]

Зависимость Я от 8 объясняется изменением ионной силы раствора, а с ним и коэффициента активности. При увеличении 0 до 2, например, при 260 С, К становится равной 0,96, а извлечение WOз в раствор повышается почти вдвое. Помимо того, дополнительного расхода соды требуют реакции с примесями, а скорость достижения равновесия их понижена отложением твердого СаСОз на поверхности частиц шеелита. Соду экономят, проводя двустадийное выщелачивание с оборачиванием растворов, скорость взаимодействия увеличивают тонким измельчением концентрата до 0,074 мм. Автоклавы обогревают острым паром, поддерживая температуру до 250° С при давлении 263 10 Па. Схема цепи аппаратов показана на рис. 134. [c.344]

В начальный период удаления из заготовки жидкой фазы испарение ее происходит равномерно со всей поверхности. В момент, когда между осаждающимися частицами остаются тонкие прослойки жидкости, которые находятся в адсорбционных слоях, обнажается поверхность верхнего слоя частиц. Поверхность испарения умень- шается, а между частицами образуются мениски, поверхностное натяжение жидкости в которых вызывает опускание слоя частиц и стягивание его. Поэтому усадка начинается с поверхностного слоя и в нем возникают напряжения растяжения. Капиллярное давление зависит от расстояния между частицами, а следовательно, и радиусов кривизны жидкостной манжетки, образующейся на поверхности частицы (рис. П.8) [18] [c.92]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...