Меридианная плоскости

Меридианом плоскости у являются прямые S-3 и S-4. Для построения точки М поверхности удобно использовать параллель плоскости [c.141]

При вращении отрезка [АВ] (рис. 143, а), заданного параметром формы Н (длина отрезка), параметром положения R и параллельного оси вращения i, образуется поверхность вращения второго порядка, называемая прямым круговым цилиндром (рис. 143, б). Меридианом плоскости y(Yi) являются прямые линии. Все параллели равны. В данном положении цилиндр называется горизонтально проецирующим и однозначно можно задать только фронтальную проекцию Мт точки М. Цилиндр характеризуется параметрами формы 0D - диаметр D цилиндра, Н - высота цилиндра. В инженерной графике знак диаметра 0 может заменять целое изображение. Например, без указания параметров формы цилиндр необходимо изображать по рис. 143, б, а с параметрами формы достаточно одно изображение (рис. 143, в), т.к. параметр 0D указывает, что основанием является окружность. [c.162]

Меридианом плоскости у являются прямые S-3 и S-4. Для построения точки М поверхности удобно использовать параллель плоскости ф(ф2) или образующую S-2. Образующую S-2 усечённого конуса (см. рис. 144, в) при недоступной верщине 8(82) можно построить с помощью точек 1-2 параллелей оснований или с помощью образующей S -2 (SS-2 2, S i-2 i) подобного конуса, у которого (S -2 ) i (S-2), а S I = S . [c.163]

Постройте изображения поверхности a(q, i) [вращение] и точек М и N на ней. Покажите главные меридианы, основания, горло, экватор. Постройте случайный меридиан плоскости y(7i)- [c.199]

На точность выполнения и уменьшения пригоночных работ при сборке решающее влияние оказывает правильная развертка звеньев спиральной камеры. Обычно развертка производилась в масштабе 1 1 на плазу. Точность ее все цело зависела от квалификации разметчика, а проверка велась при сборке. В спиральных камерах, имеющих длину звеньев до 30 м, такой метод стал практически неприемлем из-за недостаточной точности. Поэтому теперь развертку производят расчетным путем [10]. Линии сопряжения звеньев показаны на рис. П1.5, а, где кромки в меридианных плоскостях А w В представляют собой [c.60]

Наибольшее значение изгибающего момента (на единице длины кромки) в меридианной плоскости определяется по формуле [c.69]

На передачу сил в этом механизме существенно влияют такие углы а, определяющий наклон серьги по отношению к оси, вдоль которой перемещается крестовина у — между осями серьги и рычага ф, определяющий склонение рычага в меридианной плоскости, а также длина рычага /р, длина серьги /<., смещение L шарнира крестовины по отношению к оси турбины. [c.143]

Для роторных кулисных механизмов также верны формулы (V.6)—(V.9). При угле паза а = 90 и среднем положении рычага в меридианной плоскости у = 90° = Р , а = 1. В других положениях рычага угол 7 определяется как пространственный между силой на рычаге и направлением из построения в трех проекциях. [c.153]

Напряжение изгиба в сечении 1—1 в меридианной плоскости равно [c.163]

Изгибающий момент в корневом сечении цапфы лопасти 2—2 в меридианной плоскости [c.163]

Отрывающий момент, уравновешиваемый моментами болтов в меридианной плоскости, будет [c.166]

Изгибающий момент в меридианной плоскости, действующий в сечении 1—1, возникает под влиянием равномерно распределенных по упорному фланцу центробежной силы С системы лопасти и от вызванной внутренним давлением масла силы где — высота внутренней по- [c.168]

Находят по схеме углы а, и С sin а по (V.86) — силу Р, , по (V.87) — изгибающий момент Л из а в меридианной плоскости и по (V.88) 3 11 — В плоскости, нормальной оси лопасти, по (V.89) — напряжение в сечении 2—2. [c.169]

СТЫКИ располагают В- меридианных плоскостях. Плоскость разъема нередко пересекает лопасть, которую в этих случаях не режут, а оставляют выступающей в соседнюю часть колеса (рис. VI.5). Наиболее широкое применение нашли две конструкции соединений. [c.182]

Если допустить, что нить очень гибкая и что колечко может скользить вдоль нее, не встречая заметного сопротивления, мы будем иметь случай, очень близкий к случаю связи без трения. При полном отсутствии трения мы должны искать те точки на поверхности эллипсоида, в которых вес направлен по нормали к эллипсоиду, в ту сторону, куда связь не допускает перемещения, или, другими словами, — те точки на Е, в которых нормаль, ориентированная наружу, направлена по вертикали вниз. Так как нормаль к поверхности вращения всегда лежит в проходящей через нее меридианной плоскости, то возможные положения равновесия точки Р будут находиться на эллипсе, по которому эллипсоид пересекается с вертикальной плоскостью, проходящей через АВ. На этом эллипсе существуют две точки, в которых нормаль вертикальна, а именно, точки, где касательная горизонтальна (самая верхняя и самая нижняя точки эллипса) из этих двух точек только нижняя является положением равновесия колечка, так как только в ней внешняя нормаль будет направлена вниз. [c.15]

Эта теорема находит применение в случае тел вращения. Всякая меридианная плоскость, очевидно, есть плоскость симметрии, поэтому ось вращения является главной осью инерции для всякой ее точки, а соответствующие эллипсоиды инерции все будут эллипсоидами вращения вокруг этой оси. [c.48]

Здесь же заметим, что вес д, как это следует из формулы (20), вместе с и центробежной силой х> лежит в меридианной плоскости, проходящей через рассматриваемую точку Р, и представляет собой диагональ параллелограмма (фиг. 81), построенного на векторах и х- Если обозначим через f острый угол, который направление такой диагонали (нить с грузом) образует с плоскостью экватора, то f очевидно будет (несколько) больше X. Разность f — X называется отклонением вертикали, происходящим от вращения Земли. [c.317]

Отсюда следует, что ось Оу лежит в вертикальной меридианной плоскости ООг и перпендикулярна к Gz. [c.211]

Как было замечено в п. 46, равенство ЬН = 0 можно истолковать как характеристическое условие возможных положений равновесия некоторой фиктивной точки, которая имеет одинаковые с заданной точкой координаты г и г в любой меридианной плоскости и находится под действием силы, являющейся производной от потенциала [c.329]

Пример 1. Горизонтальным кием ударяют бильярдный шар в его меридианной плоскости (рис. 148). На какой высоте h над центром шара следует сообщить удар, чтобы после удара шар двигался без скольжения [c.415]

Такой осью является одна из экваториальных осей, перпендикулярная меридианной плоскости, в которой расположен центр масс ротора. Траектория центра масс при этом окажется в узкой полосе (9 0), прилегающей к указанной плоскости (рис. 3, б). При этом величина неуравновешенности [c.279]

Подчеркнем, что углы потока а, и 8 (в отличие от а, и 8 ) зависят от формы линий в меридианной плоскости (от угла у)-Итак, в выражениях элементарных сил [c.285]

Из полученного выражения видно, что вихрь в меридианной плоскости определяется, во-первых, завихренностью основного потока в связи с градиентом р", иначе говоря, энтропии 5 и полного теплосодержания I. и, во-вторых, с наличием присоединенных вихрей, заменяющих поверхности лопаток, и свободных вихрей, сходящих с выходных кромок. [c.298]

Система исходных уравнений полна, так как она получена из полной системы уравнений гидродинамики идеальной жидкости. В предыдущем разделе эти уравнения сведены в естественной системе координат к одному-единственному дифференциальному уравнению равновесия (вихрей). Это уравнение содержит одну неизвестную функцию к (в частях А) или к (в частях Б). Входящую в уравнение вихрей функцию о (через р ) следует считать заданной функцией координат. В частях Б вместо а. и о или р и 8 должна быть задана функция к г. Конечно, сеть естественных координат (определяющая функции / и т, входящие в уравнение вихрей) также надо рассматривать как две неизвестные функции, из которых одна (соответствующая линиям тока в меридианной плоскости) определяется уравнением неразрывности, а другая — условием ортогональности кривых sun. [c.301]

Для практических расчетов целесообразно применить конформное отображение поверхности вращения на плоскость х, у. Чтобы получить соответствующее правило перехода, рассмотрим вновь уравнения (47.4) и (47.3), причем будем считать в них координату изменяющейся вдоль кривой пересечения осесимметричной поверхности тока меридианной плоскостью и, соответственно, координату изменяющейся вдоль окружности, иначе говоря, вернемся к координатной системе осесимметричного потока, принятой в гл. 8 (см. рис. 105), только с заменой q и q , соответственно, на q и —q (рис. 115). Примем, как и в гл. 8. за координату q , = — 9 полярный угол меридианной плоскости при этом//5 = г. Из рассмотрения уравнений (47.4) и (47.3), переписанных в виде [c.342]

Рассмотрим, например, осесимметричное относительно оси Oz движение несжимаемой жидкости в меридианных плоскостях, проходящих через ось Oz. При таком движении существуют все три декартовы проекции скорости и, V, ш, и все они зависят от трех координат х, у, г, так что из урав- [c.278]

Составим общее уравнение продольного осесимметричного движения, происходящего в меридианных плоскостях (рис. 129), образующих с плоскостью хОу угол 8, и выберем в них некоторую, не зависящую от угла е [c.286]

Выберем в меридианных плоскостях в качестве криволинейных координат прямоугольные координаты (х, г) будем иметь = 1, Я, = 1 и, следовательно, уравнение движения приведется к виду [c.287]

Для расчета внешнего осесимметричного обтекания тел вращения (рис. 132, а) возьмем в меридианных плоскостях (г, х) эллиптическую систему координат ( , ц), связанную с (г, х) соотношениями [c.291]

Полученное только что решение относится к обтеканию эллипсоида вращения, удлиненного вдоль по течению. Подобным же образом можно исследовать случай обтекания сплюснутого эллипсоида, фокусы меридианного сечения которого лежат не на оси Oz, а в меридианных плоскостях ). В только что цитированных курсах приводится также решение более общей задачи об обтекании эллипсоида, у которого все оси различны. [c.295]

Несколько облегчая вычисления, выпишем в выбранной системе координат X, р) условие, что при непроницаемости поверхности обтекаемого тела элемент дуги его меридианного сечения параллелен составляющей скорости в меридианной плоскости (условие скольжения жидкости по поверхности тела) [c.297]

Для определения точек пересечения прямой линии аЬ, а Ь с этим меридианом плоскость Nff поворачиваем вокруг оси поверхности до совмещения ее с главной меридиональной плоскостью NiH. Указанное меридиональное сечение совпадает с главным меридиональным сечением, а прямая линия аЬ, а Ь занимает положение aif i, ai bi и в точ- [c.211]

Разделим экватор сферы на 12 равных частей (деления показаны только на виде сверху). Меридианальными плоскостями (3(Pi) и у(у ) выделим долю сферы со средним меридианом плоскости а(а ), который является главным меридианом. Разделим главный меридиан на п равных (или не равных) частей. В примере он разделён на 4 равные части, отмеченные точками AB DS. При таком делении удобно использовать радиус той же сферы. Из точки Ат и S2 дугой [c.234]

Конструктивные формы радиально-осевых рабочих колес имеют значительные отличия (см. П.2). По мере увеличения быстроходности увеличивается длина лопастей, ув( личивается их наклон в меридианной плоскости, расширяется обод и проодное сечение рабочего колеса. Иногда лопастям придают наклон по винтоиым линиям. [c.175]

Пример. Найти форму зеркала, которое все лучи, выходящие из точки О, отражало бы параллельно данному направлению. Ищем форму зеркала в виде поверхности вращения с осью Ох (данное направление) точка О — начало координат. Пусть сечение поверхности меридианной плоскостью хОу есть у =/(jr)— искомая кришая, М (X, у) — текущая точка. Дифференциальное уравнение получится, если приравняем (фиг. 1), [c.207]

Прежде всего заметим, что для проведения расчетов нет никакой необходимости продолжать входной и выходной патрубки в бесконечность, как это было сделано в принципиальной постановке задачи. В большинстве практических случаев моячно выбрать такие Сечения 1 — 1 на входе в турбомашину и N — N на выходе из нее (см. рис. 107), чтобы в них можно было считать известными направления линий тока в меридианной плоскости (углы - , в частности 7 = 0)> в сечении I — I все параметры потока, а в сечении N — N углы потока ( или за последней вращающейся (или [c.305]

Ниже развит другой подход к решению той же задачи, при котором с начала расчета задается определенная фиксированная система координат. В целях удобства расчетов некоторые соотношения рассматриваются все же вдоль линий тока в меридианной плоскости и расчетная сетка строится из одного семейства некоторых фиксированных линий и второго семейства линий тока. В процессе последовательных приближений исправляются только линии тока, поэтому выбранная сетка и названа полуфиксированной. Для сходимости приближений существенно, чтобы фиксированные линии пересекали каждую линию тока не более одного раза и под углом, достаточно отличающимся от нуля. [c.319]

Ограничимся здесь рассмотрением прямой задачи для случая осевой турбомашины, средние поверхности тока в которой близки к соосным круговым цилиндрам. В качестве подходящей фиксированной системы координат возьмем цилиндрическую (г, 9, z) и ось 2 совместим с осью турбомашины, Начало координат 2 = 0 поместим в начальном сечеини / — / иа входе в турбомашнну, в котором г = г , и в соответствии с принятой постановкой. задачи все паралгетры потока можно считать известными. Расчетная сетка в меридианной плоскости образуется в данном случае линиями тока r = r(r ,z) и прямыми 2 = onst. [c.320]

В случав ранее рассмотренного осесимметричного движения жидкости по меридианным плоскостям (е = onst) равенства ф = onst представят поверхности, образованные вращением линий тока вокруг оси Oz. Поверхности ф = onst назовем поверхностями тока. В рассмотренном только что частном случае осесимметричного движения можно на оси Oz положить ф = 0 тогда значения ф будут пропорциональны секундным объемным расходам жидкости через ортогональное к оси сечение трубки тока, ограниченной данной поверхностью тока. [c.279]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...