Диаграмма векторная скорост

Диаграмма векторная скорости 18 [c.270]

На рис. 526 дано решение вопроса о распределении скоростей в коническом дифференциале путем построения так называемой векторной диаграммы угловых скоростей. Считая, например, заданными скорости и (о , найдем построением 2. [c.540]

Рис. S.4. Радиально-упорный подшипник и векторная диаграмма угловых скоростей

Диаграмма ускорения ведомого звена может быть получена путём диференцирования диаграммы его скоростей. Но можно находить это ускорение и непосредственно для каждого положения яо плану ускорений. Так как относительное движение здесь криволинейное, то векторное уравнение для ускорений будет иметь вид [c.161]

Чтобы вывести формулы перехода от лаб. системы к системе ЦМ, рассмотрим векторную диаграмму, связывающую скорости и углы рассеяния в этих двух системах (рис. 1.5, в). Например, углы 0 и 0 связаны формулой [c.25]

Простейшая обработка данных СП заключается в расчете для каждого ПВ векторных диаграмм (индикатрис) скорости из предположения прямолинейном пути распространения волны от источника до приемника. Закономерные изменения скорости в зависимости от направ- [c.103]

Если из точки О в каждый данный момент времени отложить соответствующий ему вектор мгновенной скорости и провести через концы таких векторов поверхность, можно получить векторную диаграмму скорости — так называемый годограф скорости. [c.126]

При помощи основных уравнений учитываются особенности каждого лопастного колеса и связываются параметры потока с геометрическими размерами гидротрансформатора методом векторных диаграмм скоростей. [c.308]

Роторы, рабочая скорость которых меньше первой критической, уравновешивают на рабочей скорости. По измерениям вибрации опор или концов вала, выполненным на рабочей скорости при первом пуске ротора с начальной неуравновешенностью, с помощью векторных диаграмм определяют симметричные и кососимметричные составляющие вибрации и бьющие точки для этих составляющих. Используя значения балансировочной чувствительности системы ротор—опоры к симметричным и кососимметричным k% и к%) системам грузов, находят веса соответствующих пробных грузов [c.239]

При сложении гармонических колебаний одного направления, но различных частот 1 и 0)2 в векторной диаграмме фиг. 2 следует положить, что векторы Л] и Л2 вращаются с различными угловыми скоростями Ш] и 2. Если частоты и 0)2 мало различаются между собой, то расхождение векторов Ai и Ао происходит весьма медленно, и результирующее движение рассматривается как синусоидальное колебание с периодически изменяющейся амплитудой — биение (си. фиг. 3 для случая Aj = А2). [c.333]

Синхронная скорость вращения 482 Синхронные двигатели — Векторная диаграмма 489 [c.728]

Поток пара, покидающий подвижные лопатки, движется в направлении, обратном движению лопаток, поэтому для неподвижного наблюдателя скорость пара, уходящего из ступени, V4 равна нулю. Векторная диаграмма для подобной ступени показана па рис. 11-5. [c.73]

Пользуясь нужным числом центробежных сил, вращающихся е выбранной скоростью и расположенных с определенными фазовыми смещениями, можно осуществить векторную диаграмму нагружения, близкую к желаемой. [c.295]

Степень приближения получаемой диаграммы обусловливается лишь числом вращающихся грузов. Так, на рис. 3 приводится векторная диаграмма нагружения, получаемая при помощи вращающихся грузов трех скоростей вращения, а именно 1 и 2 порядков оборотности [c.295]

Так, на рис. 4 приводится упрощенная векторная диаграмма сил, нагружающих шатунные вкладыши, полученная из диаграммы, приводимой на рис. 1. Здесь же дается диаграмма, полученная при помощи грузов, вращающихся со скоростью первого и второго порядков. Как видно, в этом случае получается вполне удовлетворительное совпадение обеих диаграмм. [c.296]

На основании принципа суперпозиции векторная диаграмма вибраций машины будет теперь следующей. Векторы смещений точек геометрической оси ротора вращаются с угловой скоростью (О и являются результатом сложения двух составляющих первая соответствует колебаниям ротора на абсолютно жестких опорах, а вторая вызывается колебаниями опорных шеек ротора. [c.223]

Отложив от точки 2 входных окружных скоростей 390 л/се/с, получим точку 5. Путем переноса точки 5 на линию окружных выходных скоростей получим точку 6. Отложив от точки 6 окружную скорость и р= 298 м/сек, получим точку 7. Линия 4—S представляет абсолютную выходную скорость с , а линия 4—7 — относительную выходную скорость Все векторные величины и их направления могут быть непосредственно взяты из диаграммы скоростей. [c.199]

Изменения по фазам перемещений концов пружины Л и а, скорости V сечения трубки, к которому прикреплена пружина, и направление силы Р показаны на рис. 60, б, где изображена векторная диаграмма для случая, когда перемещения йд опере- [c.148]

Рис. 7.13. Векторная диаграмма (а) и упрощенная блок-схема допплеровского измерителя путевой скорости и угла сноса (б)

Роторы с рабочей скоростью Пр, меньшей первой критической i, балансируют при р. По измерениям векторов вибраций опор, концов вала или реакций, выполненным на рабочей скорости при первом пуске с начальным дисбалансом, с помощью векторных диаграмм определяют симметричные и кососимметричные составляющие вибрации и бьющие точки для них. По коэффициентам чувствительности к симметричным и кососимметричным (а и системам грузов определяют пробные массы. С установленными симметричными н кососимметричными системами пробных масс производят второй и третий пуски ротора. По измеренным при этих пусках вибрациям строят векторные диаграммы, по которым определяют величину и положение соответствующих корректирующих масс. Четвертый пуск производят с установленными корректирующими массами. Если при этом пуске вибрации превышают допустимые, то балансировку повторяют в том же порядке, считая четвертый пуск за первый во втором этапе. [c.71]

На рис. 34, а показаны рабочие колеса, у которых внешние концы лопаток составляют с касательными в точках пересечения углы р, соответственно меньшие, равные и большие 90°. На рис. 34,6 дана векторная диаграмма скоростей иг, Шг, 2, соответствующая трем этим формам лопаток. Как видно из векторной диаграммы, с изменением угла от Р2<90° до Р2>90° угол 02 соответственно уменьшается, а это значит, что растет его косинус и увеличивается, кроме того, величина абсолютной скорости С2. В итоге теоретический напор согласно уравнению (82) возрастает. Казалось бы, надо конструировать рабочие колеса таким образом, чтобы лопатки на выходе были или радиальными, или загнутыми вперед по ходу вращения. Однако такая конструкция колес в практике не применяется по следующим причинам [c.69]

Рис. 1.2. Векторная диаграмма скорости. Только плоскость х, у).

Для дальнейшего изучения физики столкновения молекул рассмотрим векторную диаграмму скорости. Прежде всего, упростим эту диаграмму, положив, что w = W2 = Wi= = 2 = 0. Тогда согласно уравнению (10) векторная диаграмма будет иметь вид, изображенный на рис. 1.2. Очевидно, что векторы скорости, которые будут иметь молекулы после столкновения, можно получить геометрически непосредственно из начальных скоростей, так как А и В являются точками, симметричными точкам Л и Л относительно линии. [c.18]

Рис. 1.3. Векторная диаграмма скорости. Изменения за счет составляющих по оси Ог.

Вектор ОЯ имеет особое значение, так как он представляет скорость центра масс двух молекул перед столкновением и после столкновения. Векторные диаграммы (рис. 1.2 и 1.3) показывают, что эта скорость не меняется в процессе соударения. Эго можно доказать и аналитически при помощи закона сохранения импульса. Скорость центра масс перед столкновением равна [c.19]

Необходимо вычислить компоненты скорости после бинарного соударения для новой модели молекулы. Вид векторной диаграммы скоростей показан частично на рис. 3.4. Читатель [c.93]

При сложении гармонических колебаний одного направления, но различных частот 1 и 0)2 в векторной диаграмме фиг. 2 следует положить, что векторы Ау и Лг вращаются с различными угловыми скоростями и 0)2. Если частоты [c.243]

Анализ формул (43)-(97) показывает, что при больших значениях величины ш асимптотическое поведение скоростей гармонических волн для рассмотренных моделей аналогично асимптотическому поведению векторных диаграмм при больших uj для моделей (4а, б) и (7) скорости возрастают до бесконечности при 3 > а и стремятся к qo при а — 0 = у, для моделей (8) и (7а, б) подобные величины при любых О < а, Р < 1 либо только неограниченно возрастают (модель (8)), либо только стремятся к Соо (модели (7а, б)). [c.712]

Кривые для моделей (4а, б) и (7) при Р > а и а = Р ведут себя аналогично кривым, приведенным на рис. 6, 7 соответственно. Здесь опять прослеживается аналогия в поведении кривых для скоростей гармонических волн и векторных диаграмм для соответствующих реологических моделей. [c.712]

Поведение векторных диаграмм волновых и диффузионных моделей отличается друг от друга при больших частотах о кривые векторных диаграмм стремятся к конечным величинам или неограниченно возрастают при и) оо для волновых и диффузионных моделей соответственно. Аналогично ведут себя корни характеристических уравнений при возрастании времен релаксации (ретардации) Ге(о.) от О до оо в задачах о свободных колебаниях вязкоупругих стержней, а также дисперсионные зависимости скоростей гармонических волн, распространяющихся в полубесконечных вязкоупругих стержнях, при ш —> оо, если поведение материалов стержней подчиняется реологическим уравнениям волнового или диффу- [c.716]

На фиг. 4 представлены три векторные диаграммы для случая возбуждения частотой, меньшей, равной и большей собственной частоты комплекса. Вектор й дает мгновенное направление скорости. Вектор ОА изображает возбуждающую силу Р, АВ — силу упругости, опережающую скорость на 90°, С—силу инерции, отстающую от скорости на 90°, и [c.487]

Отложив от точки 6 окружную СКОрСТБ U p, получим точку 7 линия 4—7 является относительной скоростью выхода из рабочих каналов w . Все векторные величины и их направления могут быть по масштабу взяты непосредственно из диаграммы. Относительная скорость W2, полученная из треугольника скоростей для среднего сечения, должна точно соответствовать скорости W2, полученной из уравнений энергии и неразрывности потока. [c.193]

Тогда переменгение, скорость и ускорение точки, совершающей гармонические колебания, может быть представлена простой векторной диаграммой (рис. 5.5), где проекция скорости движения представляется 12 [c.355]

На этой же векторной диаграмме можно изобразить скорость и ускорение колеблющегося тела. Скорость может быть представлена как проекция вектора длины асоо, вращающегося с той же угловой скоростью соо, что и вектор амплитуды, но повернутого относительно него на я/2. Аналогично, ускорение можно представить как проекцию вектора длины асоо , вращающегося также с угловой скоростью соо, но уже повернутого относительно вектора амплитуды на угол я (рис. 138). [c.177]

Весьма важными для практики характеристиками движения являются скорости и ускорения точек механизмов. Вопрос определения скоростей движущейся в плоскости фигуры возникает перед инженером при проектировании механизмов парораспределения, автоматов и вообще во всех случаях, где имеет значение согласование движений отдельных звеньев механизма. При проектировании новых и изучении работы существующих механизмов имеет большое практическое значение учет сил инерции, которые зависят от ускорений соответствующих точек. Графические методы изучения законов движения дают простое и удобное в практическом отношении решение векторных уравнений для скоростей и ускорений. Задача исследования закономерности изменения путей, скоростей и ускорений за полный цикл движения исследуемого механизма в зависимости от заданного параметра наилучшим способом решается при помощи графиков дБижения, которые называют кинематическими диаграммами. Кинематическая диа -рамма дает наглядное графическое изображение изменения одного из кинематических элементов движения в зависимости от другого. Например, [c.61]

МЕТАЛЛОФИЗИКА — раздел физики, в котором изучаются структура и свойства металлов МЕТОД [аналогии состоит в изучении какого-либо процесса путем замены его процессом, описываемым таким же дифференциальным уравнением, как и изучаемый процесс векторных диаграмм служит для сложения нескольких гармонических колебаний путем представления их посредством векторов встречных пучков используется для увеличения доли энергии, используемой ускоренными частицами для различных ядерных реакций Дебая — Шеррера применяется при исследовании структуры монохроматических рентгеновских излучений затемненного поля служит для наблюдения частиц, когда направление наблюдения перпендикулярно к направлению освещения Лагранжа в гидродинамике состоит в том, что движение жидкости задается путем указания зависимости от времени координат всех ее частиц ин1 ерференционного контраста служит для получения изображений микроскопических объектов путем интерференции световых воли, прошедших и не прошедших через объект меченых атомов состоит в замене атомов исследуемого вещества, участвующего в каком-либо процессе, их радиоактивными изотопами моделирования — метод исследования сложных объектов, явлений или процессов на их моделях или на реальных установках с применением методов подобия теории при постановке и обработке эксперимента статистический служит для изучения свойств макроскопических систем на основе анализа, с помощью математической статистики, закономерностей теплового движения огромного числа микрочастиц, образующих эти системы совнадений в ядерной физике состоит в выделении определенной группы одновременно происходящих событий термодинамический служит для изучения свойств системы взаимодействующих тел путем анализа условий и количественных соотношений происходящих в системе превращений энергии Эйлера в гидродинамике заключаегся в задании поля скоростей жидкости для кинематического описания г чения жидкости] [c.248]

Тогда перемещение, скорость и ускорение точки, совершающей гармогш-ческие колебания, могут быть представлены простой векторной диаграммой (рис. 5.5), где проекция скорости движения представляется горизонтальной проекцией вектора ОБ длиной Ьк, повернутого на 90° по отношению к вектору ОА длиной 6 в ту же сторону, что и направление вращения проекция а х ускорения точки представлена горизонтальной проекцией вектора ОС длиной повернутого на 180° по отношению к вектору ОА. Все эти три вектора вращаются с угловой скоростью к вокруг центра О. Таким образом, дифференцирование уравнения движения точки можно трактовать как поворот изображающего вектора на 90° в сторону вращения с одновременным его умножением на к. [c.515]

Оси профиля. Начертим окружность и профиль на одной и той же векторной диаграмме тогда прямая, соединяющая центр С с задней критической точкой на круге, называется первой осью профиля (ось I). Согласно обозначениям рис. 137, можно записать x = 2oVsinp. Таким образом, подъемная сила L пропорциональна sinP она обращается в нуль при Р = О, т. е. когда скорость потока в бесконечности направлена по первой оси (направление СН на рис. 137). Поэтому первую ось также называют осью нулевой подъемной силы. [c.191]

На рис. 36, а показаны рабсчне колеса, у которых внешние концы лопаток составляют с касательными Б точках пересечения углы, соответственно меньшие, равные и большие 90°. На рис. 36, б дана векторная диаграмма скоростей 2, а)2, С2, соответствующая трем этим формам лопаток. Как видно из векторной диаграммы, с изменением угла от 2 < [c.63]

Прежде чем анализировать полученные результаты, приведем наглядную геометрическую интерпретацию вычисления напряженности поля в точке Р на основе принципа Гюйгенса—Френеля. Изобразим колебание напряженности поля в точке Р, вызванное вторичной волной от элементарного участка (15 волновой поверхности, лежащего в центре С отверстия (т. е. на линии ОР), с помощью векторной диаграммы (рис. 6.4). Этому колебанию на ней сопоставляется элементарный вектор АА, вращающийся по часовой стрелке с угловой скоростью. равной частоте гизлучения.. иеточ-ника. Колебание, вызванное вторичной волной от следующего (такого же по площади) элементарного кольцевого участка, изображается таким же по модулю вектором АА , но повернутым относительно АА на небольшой угол, так как оно несколько отстает по фазе. Колебанию, приходящему в точку Р от участка, прилегающего к границе первой зоны Френеля, будет соответствовать вектор ААп, повернутый относительно АА на л, так как по самому определению зон Френеля разность хода соответствующих им вторичных волн равна к/2. [c.271]

Рис. 11.3. Векторная диаграмма горизонтальной составляющей скорости в пограничном слое, образующемся при вращении жидкости вблизи неподвижного основания. По Бёдевадту

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...