Скорость векторная

Очевидно, что в уравнении (11.2), записанном в математических символах, будут фигурировать как плотность, так и скорость. Плотность является скалярной величиной, а скорость — векторной все члены в уравнении (1-1.2) — скаляры, поскольку величина, к которой применяется принцип сохранения (масса), является скалярной. Даже если предположить, что выполняется уравнение (1-1.1), т. е. что рассматривается жидкость постоянной плотности, то все же уравнение (1-1.2) не может быть разрешено относительно скорости, поскольку для определения неизвестного вектора недостаточно скалярного уравнения. [c.12]

Поскольку угловая скорость — векторная величина, вектором должно быть и угловое ускорение. Но при вращении тела вокруг неподвижной оси мы обычно рассматриваем угловую скорость как [c.167]

Поскольку угловая скорость — векторная величина, вектором должно быть и угловое ускорение. Но при вращении тела вокруг неподвижной оси обычно рассматривают угловую скорость как скаляр и потому здесь нас могут интересовать только величина и знак углового ускорения. [c.57]

Мгновенная скорость — векторная величина. [c.6]

Скорость — векторная величина, характеризующая быстроту движения и его направление. В процессе движения скорость может быть постоянной, при этом движение называется р а в н о м е р-н ы м, или переменной либо только по величине, либо и по величине и по направлению движение, происходящее с непостоянной скоростью, называют переменным. [c.103]

Скорость — векторная величина, характеризующая в данный момент быстроту движения и его направление. В процессе движения скорость может быть постоянной, при этом точка движется прямолинейно и равномерно если изменяется направление скорости, то точка движется криволинейно, если изменяется численное значение скорости, то точка движется неравномерно. [c.92]

Итак, скорость — векторная величина, равная первой производной от вектора перемещения по времени. [c.15]

Приведенные понятия можно применить к любым векторным полям. Применительно к наиболее распространенному в гидромеханике векторному полю — полю скоростей — векторная линия называется линией тока, а векторная трубка — трубкой тока (рис. И.2). [c.39]

Второе правило гласит, что при переносе движения общее его количество сохраняется. Таким образом, Декарт первым вводит меру движения — событие выдающееся. Однако, определяя количество движения как произведение величины тела на скорость его движения, он делает сразу две ошибки 1) под величиной тела чаще всего понимает вес вместо массы 2) не учитывает направления скорости — векторного характера ко- [c.71]

В обоих случаях угловая скорость результирующего движения представляет собою сумму угловых скоростей (векторных) обоих составляющих движений. [c.171]

Нахождение температурного поля в жидкости при турбулентном режиме течения — это очень сложная задача. Дело в том, что температура в определенной точке потока не остается постоянной во времени, она пульсирует беспорядочным образом вокруг некоторого среднего значения. Примерно то же самое происходит и со скоростью, которая меняет хаотически не только значение, но и направление, поскольку скорость — векторная величина. При расчете во внимание принимаются средние значения скорости и температуры, а также используются специальные приближенные приемы. На практике в большинстве случаев обращаются к эксперименту. Теория подобия позволяет установить, что экспериментальные результаты необходимо обрабатывать в виде [c.283]

Если в механике материальной точки масса и сила определялись самой материальной точкой, то в механике сплошных сред плотность и давление должны представляться как некоторые функции пространственных координат и времени. Такие функции, определенные в некоторой области пространства, в физике называют полем, и о распределении плотности в среде говорят как о поле плотностей, о распределении давлений - как о поле давлений. Понятно, что движение сплошной среды должно быть описано полем скоростей. В отличие от поля плотностей, описывающего распределение скалярной величины - массы поле скоростей векторное. Для его [c.131]

Наконец, в суперпозиции двух плоских волн, бегущих под любым углом друг к другу, давления складываются алгебраически, а скорости — векторно. Выбирая ось х в направлении распространения одной из волн и ось у — в плоскости, содержащей оба направления распространения, найдем для результирующего давления и компонент результирующей скорости частиц [c.111]

Строим план скоростей для группы 2, 3. Построение ведем по следующим двум векторным уравнениям [c.45]

Строим план скоростей механизма. Начинаем с группы, состоящей из звеньев 2 и 3, так как она непосредственно присоединена к ведущему звену и стойке. Построение ведем по следующим векторным уравнениям [c.48]

Строим решение первого векторного уравнения, указанного выше. От полюса р плана (рис. 25, в) откладываем отрезок (рЬ), изображающий скорость точки В. Длину этого отрезка принимаем равной (рЬ) = (АВ) = 25 мм, т. е. план строим в масштабе кривошипа. Через точку Ь проводим направление скорости Vg д — линию, параллельную Переходим к построению решения второго векторного уравнения, указанного выше. Надо отложить вектор скорости точки С, но так клк модуль его равен нулю, то конец его с помещаем в полюс плана р и из точки р проводим направление скорости f — линию, перпендикулярную СВ. Пересечение ее с ранее проведенной линией, параллельной СВ, дает конец вектора скорости Vg —точку 63. Точку d — конец вектора скорости точки D— находим по правилу подобия из соотношения [c.49]

Этот отрезок составит с отрезком (рс) угол 30°. Переходим к построению плана скоростей группы Ассура, состоящей из звеньев 4, 5, который должен соответствовать таким векторным уравнениям [c.53]

Направление скорости одной точки звена 2 нам известно это — направление скорости точки В перпендикулярно линии АВ. Направление скорости другой точки звена 2 найдем так. Свяжем со звеном 2 плоскость Q. На этой плоскости отметим точку С2, совпадающую с точкой С, и запишем векторное равенство, связывающее скорость точки С2 со скоростью точки С [c.62]

Строим повернутый план скоростей (рис, 88, 6) механизма по векторному равенству [c.152]

Для большей точности эти планы построены непосредственно по схеме механизма и на них векторы скоростей отдельных точек механизма повернуты на 90 (рис. 93, а). Отрезок, изображающий скорость точки В, принят равным АВ, т. е. (рЬ) = АВ мм. Планы утроим по векторному равенству == + т> д, отрезки (рЬ), (рс), (ps) и Ьс) соответствуют скоростям точек В и С, скорость центра масс S звена ВС — скорости точки С во вращении звена ВС относительно точки В. [c.168]

Для определения скорости какой-либо точки Е, лежащей на оси звена ВС (рис. 4.17, а), имеем векторное уравнение [c.81]

Для определения скорости какой-либо произвольной точки F звена 3 (рис. 4.17, а) составляем следующие векторные уравнения [c.82]

Для определения скорости какой-либо произвольной точки f звена, 9 (рис. 4.19, а) можно воспользоваться векторным уравнением [c.88]

Г. Рассмотрим опреде, еУ1 1е перемещений, скоростей и ускорений звеньев кулисного механизма, показанного на рис. 5.7, Из векторного контура А ВС А имеем [c.121]

Г. Переходим к рассмотрению вопроса об определении угловых скоростей и ускорений звеньев механизма (рис. 8.17). При определении этих векторных величии считается известным движение каждого звена k по отношению к предыдущему ft — I. В рассматриваемой нами цепи (рис. 8.17) эти движения определяют производные относительных угловых скоростей и ускорений fft.f .i и 4h,h-i (ft = I, 2,. .., 6) (эю производные по времени от обобщенных координат = = Ф(1, Л-1 и пи, и поэтому их можно назыв.ять еще обобщенными скоростями и ускорениями, или их аналогами). [c.182]

Уравнение баланса им- Векторное Скорость Вектор [c.14]

Подобным же образом мы можем каждой точке пространства поставить в соответствие векторное или тензорное значение, и тогда следует говорить о векторном или тензорном поле соответственно. Примерами полей такого типа могут служить поля скоростей и напряжений в жидкости. [c.30]

В классической гидромеханике общепринято рассматривать так называемое уравнение механической энергии. Разумеется, не существует принципа сохранения механической энергии уравнение механической энергии получается при помощи почленного скалярного умножения динамического уравнения на вектор скорости [8]. Уравнение механической энергии не содержит информации, дополнительной к той, которую содержит динамическое уравнение, и фактически содержит даже меньшую информацию, ибо оно является скалярным уравнением, в то время как динамическое уравнение векторное. Тем не менее уравнение механической энергии весьма полезно в классической гидродинамике, где девиатор-пая часть напряжения т предполагается равной нулю. Оно имеет ограниченное применение в ньютоновской гидромеханике и почти бесполезно в механике неньютоновских жидкостей. [c.46]

УГЛОВАЯ СКОРОСТЬ — векторная величина, характе[шзующая быст])оту вращения твердого тела. Числен ио У. с. равна отношению элементарного угла поворота хода часовой стрелки (в правой системе отсчета). Размерлость У. с. Т . В технике У. с. часто измеряют числом оборотоп в минуту. Об измерении У. с. см. Тахо-Atemp. [c.223]

ТЯГИ, включающимся на короткое время достаточно далеко от крупных небесных тел для совершения того или иного маневра (выход на орбиту спутника, коррекция траектории и т. п.). Приобретенное аппаратом приращгние скорости векторно складывается с уже имеющейся скоростью. Оно чаще всего почти не будет отличаться от характеристической скорости, хотя в сильных полях тяготения (например, вблизи Юпитера) и понадобится учитывать гравитационные поправки, если приращение будет сообщаться не в трансверсальном направлении. [c.79]

Завихренность и функция тока. Систему ypaвнf-ний ЕК можно составить из уравнений (1.5) — (1.7), где неизвестными являются V, р и Т. Однако в большинстве случаев, особенно при решении двумерных задач, удобнее вместо скорости V и давления р ввести другие переменные функцию тока г15 и завихренность (вихрь) ю, которые связаны со скоростью векторными отношениями [c.9]

А1.2. Скорость. Средняя скорость — векторная величива, равная отношению перемещения Дг к промежутку времени Ы движения [c.7]

Шкловский и. с., Звезды. Их рожденц , жизнь, и смерть, 2 изд., М.,1977, УГЛОВАЯ СКОРОСТЬ, векторная величина, характеризующая быстроту [c.776]

Построение плана скоростей ведем в такой последовательности (рис. 24, в). Строим решение первого векторного уравнения, указанного выше от полюса р откладываем отрезок рЩ. изобряжяюшнй гкпрпгтц тпцум д перпендикулярно линии АВ и в соответствии с направлением вращения звена АВ, причем длину отрезка (рй) выбираем равной (АВ) = 25 мм, т. е. строим план в масштабе кривошипа из точки Ь проводим направление Скорости — линию, перпендикулярную ВС. Переходим к построению решения второго векторного уравнения, указанного выше из точки р надо было бы отложить скорость, но она равна нулю, поэтому точку С4 совмещаем с точкой р из точки или, что то же, р проводим направление скорости — линию, параллельную Ах, до пересечения с линией, проведенной перпендикулярно ВС, и получаем точку с — конец вектора скорости точки С. Помещаем в полюс плана точку а и на этом заканчиваем построение плана скоросгей для всего механизма. Скорость точки D находим по правилу подобия конец вектора этой скорости должен лежать на линии (Ьс) и делить отрезок (Ьс) в том же отношении, в каком точка D делит отрезок ВС, т. е. [c.45]

Движение точки С может быть всегда разложено на переноснопоступательное со скоростью точки В или точки D и относитель-но-вращательное соответственно вокруг точки В или точки D. Тогда векторные уравнения для скорости V точки С будут иметь следующий вид [c.79]

Представи.м звено 4 в виде плоскости S и обозначим точку плоскости S, совпадающую для заданного положения с точкой С, через С4. Вектор скорости точки С4 как принадлежащей звену 4 известен. Тогда для определения V — вектора скорости точки С — необходимо совместно решить два векторных уравнения [c.87]

Для определения скоростей и ускорений звеньев механизма шарнирного четырехзвенника (рис. 5.3) составляем векторное уравнение замкнутости контура AD D. Имеем [c.116]

Для всех видов этих механизмов определение положений звеньев могло бы быть сделано рассмотрением одного или двух треугольных контуров. Для определения аналогов скоростей и ускорений можно составлять векторные уравнения замкнутости контуров и далее эти уравнения проектировать на взаимно перпендикулярные оси координат, а получеинкю выражения дважды дифференцировать по принятой обобщенной координате. [c.127]

Для определения аналогов скоростей и ускорений составляются векторные уравнения замкнутости контуров А B D А и DEFGD для механизма, показанного на рис. 5.16, а, и контуров AB DA и EFDE для механизма, показанного на рис. 5.16, б. [c.128]

Проектируя составленные векторные контуры на два взаим1 0 перпендикулярных направления и дифференцируя дважды полученные уравиении проекций, определяем соответстнующие анало и скоростей и ускорений. [c.128]

Иапрмыер, пусть требуется построить планы скоростей и ускорений в перманептном движении кулачкового механизма, показанного на рис. 6.9, а, у которого радиус кривизны OiQ профиля кулачка в точке С равняется р. Имеем следующие векторные уравиения для определения скоростей и ускорений [c.136]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...