Модель диффузионная

Это выражение получено в предположении, что поток вакансий проходит через зерно. В ряде случаев основной вклад в деформацию может дать диффузионный поток вдоль границ зерен. Согласно модели диффузионной ползучести Кобле скорость деформации [c.180]

Скорость деформации ед.п, основанная на классической модели диффузионной ползучести с учетом данных Набарро —Херринга, выражается так [c.564]

Переход зерен из начального в конечное положение включает в себя процессы а) ЗГС — зерна передвигаются сдвигом друг относительно друга в плоскости границы. Этот сдвиг значительно больше, чем в модели диффузионной ползучести б) диффузионный перенос по нормали к границе объемной и граничной диффузией. Пути диффузии, как видно из схемы на рис. 297, г, невелики (примерно 0,3d), а смещаемый объем составляет примерно 25% объема зерна в) изменение величины поверхности зерна — площадь межзеренных границ увеличивается при переходе в промежуточное состояние. [c.567]

Тогда отнесенные к единице объема величины И], П2 и вероятности р1, р2 тоже являются функциями ж. Рассмотрим отмеченные на рис. 61 плоскости 7 и II, перпендикулярные оси X и находящиеся одна от другой на расстоянии йх = я/4. В принятой модели диффузионные переходы атомов С между этими плоскостями возможны только с междоузлий М плоскости 7 на междоузлия М2 плоскости 77 по путям, отмеченным на рис. 61 толстыми линиями, и обратно. Прочие междоузлия плоскости 7 в переходах между плоскостями 7 и 77 участия не принимают. [c.255]

Модель диффузионной кинетики, связанная с массопереносом, была сначала разработана для КР титановых сплавов в водных растворах хлоридов, бромидов н иодидов [220]. Позднее более широко она была развита для алюминиевых сплавов [202, 223]. Модель показывает, что скорость коррозионной трещины в области 1 на кривой V—К может быть ограничена из-за затруднений в транспорте галоидных ионов к вершине трещины. [c.292]

Модель диффузионной кинетики хорошо согласуется с большей частью экспериментальных данных при росте коррозионной трещины в области II на кривой V — К. [c.292]

Действие специфических ионов. Объяснение того факта, почему хлориды, бромиды и иодиды ускоряют КР алюминиевых сплавов, выходит за рамки модели диффузионной кинетики. Однако, так как трещина подкисляется (как было показано выше), водородные ионы и ионы АР+ частично вытесняют [c.292]

Таким образом, работа по изучению горения капель, проводившаяся с единственной целью — установить различие в горении натурального обезвоженного и обводненного эмульгированного топлива, дала ответ не только на поставленный вопрос, но выяснила также ряд общих вопросов горения жидкого топлива. Сочетание киносъемки с измерением температур жидкой фазы горящих капель и в области горения паров позволило отчетливо установить, что нельзя горение жидких топлив представить так упрощенно, как это делали некоторые исследователи, и сводить весь процесс горения распыленного топлива в потоке к модели диффузионного горения единичной капли или же к одной стадии — испарению или только горе нию отдельной капли. В действительности горение жидкого топлива является весьма сложным комплексным процессом, состоящим из описанных выше стадий. [c.131]

Усовершенствована модель диффузионной ползучести путем использования представлений о миграции пор и атомов вдоль границ зерен или фаз (так называемой ползучести Кобла ) [c.243]

Представим себе модель диффузионного спекания двух кристаллических частиц шарообразной формы (рис. 21). Если эти две сферы ввести в соприкосновение, нагреть до некоторой температуры и выдержать в таком состоянии, то они через некоторое время срастутся между собой. Перенос вещества в этом случае будет происходить от контактной поверхности между частицами [c.70]

Кинга модель диффузионного горения 71 [c.289]

Кроме того, следует отметить, что полученные данные могут служить основой для построения новых физических моделей процесса хрупкого разрушения, основанных не на традиционных схемах концентрации напряжений из-за различного рода неоднородностей дислокационной структуры, а за счет различного рода локальных неоднородностей распределения ансамбля кластеров из точечных дефектов различной мошности и природы [368, 691]. Таким образом, при определенных температурно-силовых и временных условиях стадия зарождения первичного очага концентрации напряжений и первичной трещины, а также последующая стадия развития хрупкой трещины должны рассматриваться с позиций изложенной выше модели диффузионно-дислокационной микропластичности. При этом теория должна рассматривать диффузионную стадию зарождения ансамбля кластеров различной мощности (т.е. с различным уровнем концентрации напряжений вблизи единичных кластеров), их рост и эволюцию в процессе вьщержки под нагрузкой (взаимодействие между собой, перераспределен е в размерах и др.). Т.е. взаимодействие между собой локальных источников перенапряжений от единичных кластеров в микрообъемах формирует общее макроскопическое поле внутренних напряжений в кристалле, ответственное за деформационное упрочнение кристалла, а также создает некоторую критическую ситуацию по пиковым напряжениям, превышающим в некоторой точке ансамбля прочность кристалла на разрыв [368, 691]. [c.259]

Теперь рассмотрим модель диффузионного контактного слоя. Предположим, что контакт между двумя объемными компонентами А и В реализуется в пределах некоторого слоя конечной толщины. В отличие от модели резкого перехода, где в пределах контактного слоя молекулы компонентов А и В отсутствуют, в диффузионном контактном слое могут находиться молекулы как одного, так и другого компонента (рис. 4.18). Предположим далее, что материал в пределах диффузионного контактного слоя однородный и изотропный, но его механические свойства в общем случае отличны от механических свойств контактирующих компонентов. Поверхность прочности для такого рода модели можно описать с помощью критерия, согласно которому в момент разрушения существует функциональная зависимость между октаэдрическими напряжениями [c.135]

Ниже будет дан обзор механизмов, в соответствии с которыми может происходить рост пор. Существующие модели роста пор можно разделить на три группы. К первой группе относятся модели диффузионного роста, ко вто--рой - модели деформационного или пластического роста и, наконец, к третьей группе - модели комбинированного диффузионно-деформационного роста. Всего необходимо рассмотреть, как минимум, семь механизмов роста [301]. [c.237]

Модели диффузионного роста исходят из представлений, что рост происходит в результате поглощения вакансий порами. Вакансии, генерируемые границами зерен, мигрируют по границам к порам. Атомы с поверхности пор осаждаются в границах зерна. Миграция происходит в результате существования разности химических потенциалов вакансий на границе, находящейся под действием растягивающего напряжения ст, и вакансий на поверхности поры. Если размер поры г > = 2у / ст, где - поверхностная, энергия, то химический потенциал вакансии на границе выше, чем на поверхности поры, вследствие чего возникает поток вакансий из границы зерна к поре. [c.237]

Модели диффузионного роста, которые до сих пор обсуждались, основывались на предположении, что скорость диффузии на поверхности поры много больше скорости диффузии вдоль границы, вследствие чего растущие поры сохраняют свою линзообразную форму. Как только поверхностная диффузия становится медленнее диффузии по границам, пора в процессе роста, как правило, изменяет свою форму от линзообразной к сплющенной, напоминаю- [c.239]

Скорость роста пор при переходе к неустойчивому дендритному росту значительно изменяется [410]. Перед потерей устойчивости в соответствии с моделью диффузионного роста скорость роста пропорциональна приложенному напряжению [ уравнения (15.19) и (15.20)]. После потери устойчивости [c.242]

Использование уравнения для распределения плотности вероятности скорости для анализа мелкомасштабной части спектра применение функции плотности вероятности концентрации для описания смешения и диффузионного горения, включая эффекты образования вредных примесей уточнение моделей диффузионных процессов в турбулентных потоках при до- и сверхзвуковых скоростях новые дифференциальные модели турбулентности. [c.8]

Значение критерия Ви = 1 является границей перехода от модели диффузионного приближения к модели оптически прозрачного слоя, при которой плотность результирующего излучения определяется соотношением (3.64). [c.104]

Рис. 44. Поле характеристик в окрестности вершины треш,ины нормального отрыва в условиях пластического плоского напряженного состояния (модель диффузионного течения)

В настоящем разделе в рамках ячеечной модели (см. разд. 3.3) будут рассмотрены постановка и решение задачи о массообмене между пузырьком газа и жидкостью в условиях стесненного обтекания. Как и в разд. 3.3, будем предполагать, что все пузырьки газа являются одинаковыми, сферическими, значения критериев Ре и Ве удовлетворяют следующим условиям Ре 1. Ве 1. В этом случае вблизи поверхности газовых пузырьков образуется тонкий диффузионный пограничный слой, в пределах которого в основном осуществляется перенос целевого компонента (см..раздел 6.3). Уравнение конвективной диффузии тогда имеет вид (б. 4. 23) [c.296]

Широкое применение получила модель диффузионно-ограниченной агрегации, развитая Т.А. Виттеном и Л.Н. Сандером [9]. Она базируется на выявленной связи между фрактальным объектом и процессом роста. [c.85]

Наибольшую известность получила модель диффузионно-лимитированной агрегации типа частица—кластер (DLA P— I), разработанная Виттеном и Сандером в 1981 г. [52]. В этой моде. и первоначально в систему вводится затравочная частица. Остальные частицы совершают броуновское движение до тех пор, пока не соприкоснутся с затравочной частицей или выросшим вокруг нее кластером. Кластер, полученный в результате двумерной агрегации по модели Виттена — Сандера, приведен на рис. 1.2. Существуют модификации модели, которые допускают, что вероятность прилипания частицы при соприкосновении с кластером может быть отличной от единицы. [c.26]

К настоящему времени детально разработано несколько моделей зарождения и движения двойного перегиба модель дислокационной струны [477, 507, 508] модель диффузионного дорастания перегибов [129, 509] модель, учитывающая влияние точечных дефектов как точек торможения на скорость движения дислокаций [510, 511], а также модель [c.153]

Вторым весьма важным обстоятельством, объясняющим полученные при данных оценках столь высокие значения равновесной концентрации вакансий, является тот факт, чго в действительности конденсация вакансий при нагружении происходит уже на готовых центрах в виде кластеров и петель, образовавшихся в процессе роста кристалла. Об этом свидетельствуют, например, данные, представленные на рис. 1106, где отчетливо видно слоевое распределение фигур травления, совпадающее по характеру с известным из литературы спиралеобразным в объеме и соответственно слоевым распределением ростовых кластеров в поперечном сечении слитка. Таким образом, в действительности, по-видимому, определенные выше значения величин пересыщения и соответственно равновесных концентраций являются суммой двух составляющих j = f -ь с/, где - исходная величина пересыщения, уже имевшаяся в кристалле до нагружения в процессе его охлаждения при росте — истинная величина пересыщения, полученная при деформационных воздействиях в условиях комнатной температуры. При этом также следует учитывать, что абсолютное значение с, может быть резко увеличено в условиях многократно повторяющегося и циклического нагружения за счет реализации модели диффузионно-вакансиоиного насоса . [c.226]

Рассмотрим модель диффузионного процесса (рис. 6.18). При скольжении стружки по инструменту со скоростью примем, что диффузия в стружку происходит со скоростью V. Длина контакта стружки с инструментом равна I. Примем, что коэффициент D — постоянная величина и диффузия в направлении у пренебрежимо мала по сравнению с диффузией в направлении х. На рис. 6.18, б показана схема переноса массы в элемент dxdydz. Скорость изменения концентрации равна скорости переноса массы на единицу объема, т. е. [c.120]

Помимо ЭТОЙ модели были вьц винуты модели диффузионного роста пор перед вершиной трещины [435 - 439]. В случае диффузионного роста, вероятно, возможны два типа стационарного роста в зависимости от относительной скорости роста пор и их удаленности друг от друга. Эти стационарные состояния различаются расположением атомов на границах перед растущей трещиной, что показывает рис. 15Л4 (различие между ними поясняется в подписи к рисунку). Если поры растут медленно (рис. 15.14, , то атомы располагаются в плоскости границы зерна равномерно. Эта ситуация рассматривалась сначала Халлом и Риммером [294], а позднее и в других работах (разд. 15.3.2.2.). Модель роста типа Халла - Риммера была применена к росту пор перед вершиной трещины в работах [437 - 439]. Была сформулирована относительно простая модель [437], исходящая из предположения, что все поры на границе зерна перед вершиной трещины растут со скоростью которая не зависит от расстояния до вершины трещины. Использование результатов работы [405] в этой модели позволило получить уравнение для роста пор, которое подобно уравнению работы [405], но содержит коэффициенты интенсивности напряжения при этом скорость роста зависит от квадрата среднего размера зерен. [c.256]

Одно из интересных приложений электрогазодинамики - воздействие электрического поля на процессы ламинарного горения. А. Б. Ватажиным, В. А. Лихтером, В. А. Сеппом и В. И. Шульгиным ([25] и Глава 13.9) впервые показано, что с помощью электрического поля можно не только изменять геометрию ламинарного диффузионного пламени (это было известно и ранее), но и целенаправленно изменять эмиссионные характеристики факелов. Так, при наложении на горелку отрицательного потенциала эмиссия окислов азота в пропановом факеле уменьшается на 30-40%. Предложена физическая модель этого эффекта, основанная на развитии индуцированного ЭГД течения, направленного к горелке. Это исследование получило развитие в теоретических работах К. Е. Улыбышева, в которых изучена электрическая структура зоны горения в гомогенной смеси [26] и построена ЭГД модель диффузионного метанового пламени при наличии приложенного [c.606]

М. А. Великанов предложил понятие структурной (периодической) составляющей турбулентности, играющей, по его мнению, основную роль в формировании турбулентного трения и переносе наносов (1944, 1946). Представление о наличии структурной составляющей турбулентности использовалось и в теоретических моделях диффузионной теории, развиваемых В. М. Маккавеевым (1931, 1940, 1963), А. В. Караушевым (1955) и К. В. Гришаниным (1962, 1964). Основные результаты работ этой шкалы заключаются в определении коэффициента турбулентного обмена и разработке способов расчета распределения осредненных скоростей и процессов перемешивания в турбулентных потоках. [c.755]

Как следует из уравнения (15.23), в отличие от пленочной модели скорость переноса по пенетрационной модели, как и по модели диффузионного пограничного слоя, М что подтверждается экспериментом. [c.20]

Позднее M. Кимура, исследуя непрерывные модели диффузионного типа, возникающие в популяционной генетике, получил аналитические решения уравнений Колмогорова для многих интересных (как в генетике, так и в экологии) типов коэффициентов сноса и диффузии. [c.328]

З.2.2. Диффузия фосфора. Модель диффузионной миграции фосфора была предложена в [7.16]. Эта модель предсказывает с приемлемой точностью образование перегиба диффузионного профиля, а также эффект заглубления базовой области, наблюдаемый в процессе формирования эмиттера в биполярной технологии. Согласно этой модели, физическое объясне- [c.203]

Фосфор. Моде ш диффузии, зависящей от концентрации, а также кластеризации, описанные выше, адекватно предсказьюают диффузионные профили для бора и мышьяка. Однако они не могут предсказать образование перегиба диффузионного профиля [9.26] и эффекта выталкивания базы [9.27], наблюдаемых в процессе диффузии фосфора с высокой концентрацией. Модель диффузионной миграции фосфора была предложена в [c.262]

В ее простейшей форме такая модель не дает удовлетворительного представления о картине горения топлива, и Соммерфильдом была предложена гораздо более сложная теория, названная моделью гранулированного диффузионного горения, согласно которой пузырьки паров горючего по мере прогревания топлива выходят через твердую поверхность заряда. Эта модель далее усложняется предположением, что время химических взаимодействий является конечной величиной и что при высокой степени турбулентности пузырьки разрушаются. Описание этой модели выходит за рамки настоящей книги, тем более что при ее рассмотрении можно подогнать так много переменных, что будет трудно сделать какие-либо определенные выводы. Однако модель диффузионного горения, вероятно, может дать единственно приемлемый подход к проблеме горения топлив, составленных на основе перхлората калия. [c.236]

Вместе с тем для описания поперечной макроднсперсии модель диффузионного типа, по-видимому, является единственно реальной. Однако при этом целесообразно особо обосновать структуру коэффициента поперечной макроднсперсии и его за-[шсимость от скорости фильтрации, не пользуясь только непосредственной аналогией с поперечной гидродисперсией. [c.249]

Заметим, что модели, построенные на основе диффузионного приближения (1.2.2) многоскоростного континуума, фактически являются односкоростными и поэтому диффузионное приближение иногда называют одножидкостным. [c.23]

Модель Ньюмена, учитывающая чисто диффузионный механизм массоперепоса в газовой фазе, может быть применена только для очень маленьких газовых пузырьков, диаметр которых не превышает 0.3 мм. Согласно эксперимента.льным данным [841, в пузырьках газа диаметром более 0.3 мм существует развитое течение газа, представляющее собой вихрь Хилла (см. рис. 6). Рассмотрим модель массопереноса, учитывающую наличие циркуляционного течения внутри газовых пузырьков [82 ( (модель Кронига — Бринк). Будем считать, что Ре со. Перейдем в уравнении (6. 1. 1) с краевыми условиями (6. 1. 2) —(6.1.4) и замыкающими соотношениями (6. 1. 5), (6. 1.6) к криволинейной системе координат (рис. 74). Семейство координатных линий I здесь выбрано таким образом, чтобы оно с точностью до постоянного множителя совпадало с линиями тока [)р=соп81. Второе семейство координат ортогонально первому [c.239]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...