Векторы Расхождение

По своей структуре результаты измерений профилей распределения составляющих вектора скорости качественно сходны во многих исследованиях [146, 184, 208, 236], о чем можно судить по данным рис. 3.5. Составляющие скорости выражены в относительных величинах как отношение к средней скорости истечения струи газа на выходе из соплового ввода V [184]. Эпюры распределения окружной и осевой составляющих скоростей по характеру практически не отличаются от приведенных в [208]. Некоторое расхождение наблюдается в эпюрах распределения радиальной составляющей вектора скорости. В периферийных слоях радиальная составляющая направлена к стенке камеры энергоразделения, а в центральных слоях — к оси. Поверхность смены направления радиальной компоненты на противоположное совпадает с радиусом [c.107]

Важной теоремой, связанной с понятием дивергенции (расхождения) вектора, является теорема Остроградского поток вектора через замкнутую поверхность равен объемному интегралу от расхождения вектора [c.16]

Выражение, стоящее в правой части равенства (6), называется дивергенцией (или расхождением) вектора скорости и обозначается так [c.61]

В векторном анализе сумма частных производных от проекций вектора по одноименным координатам называется дивергенцией или расхождением вектора. В данном случае [c.37]

Градиент скалярной функции. Расхождение и циркуляция вектора [c.41]

Расхождение и циркуляция вектора скорости [c.41]

Физический смысл расхождения вектора скорости будет изложен далее. Здесь лишь укажем на известную формулу Остроградского—Гаусса, которая применительно к вектору скорости имеет вид [c.43]

Таким образом, каждая диагональная составляющая тензора скоростей деформации характеризует скорость относительного изменения длины отрезка, а их сумма — скорость относительного изменения элементарного объема жидкости, выражаемую через расхождение вектора скорости. [c.50]

Будем считать, что расхождение введенного вектора а, называемого векторным потенциалом, равно нулю, т. е. [c.57]

Уравнение (XV.5) показывает, что вектор магнитной индукции соленоидален, т. е. расхождение этого вектора равно нулю. [c.391]

Сумма членов вида бш/бхг называется расхождением (дивергенцией) вектора скорости, обозначается [c.277]

Линией тока называется линия, проведенная в жидкости так, что в любой ее точке вектор скорости в данный момент времени направлен по касательной к ней Движение жидкости называется плавно изменяющимся, если кривизна линий тока и угол расхождения между ними незначительны. В противном случае движение называется резко изменяющимся. [c.29]

При давлении на внешнее кольцо момент М направлен вертикально. Момент импульса, первоначально направленный горизонтально (вправо или влево), отклоняется, таким образом, вверх или вниз. Тем самым объяснено (при том же допущении, что и в п. 1) вращение внутреннего кольца. При очень сильном ударе по внешнему кольцу наше допущение относительно того, что ось фигуры волчка следует за направлением вектора момента импульса, оказывается лишь приближенно правильным в этом случае и возникает упомянутое выше коническое маятникообразное движение, которое характеризуется небольшим расхождением между осью фигуры и вектором момента импульса волчка. [c.201]

Рис. 15. Вращающийся диск. Пример того, что кинетический момент твердого тела с неподвижной точкой в общем случае не коллинеарен вектору угловой скорости (если ось вращения не является главной). Это расхождение — почти недоступное зрительному восприятию — является ключом к объяснению закономерностей динамики твердого тела, некоторые из которых поначалу кажутся странными. В данном частном случае в концах оси вращения возникают значительные боковые усилия (ведущие к износу подшипников), несмотря на то что центр масс диска находится на оси вращения

Дивергенцией (расхождением) вектора a в данной точке называется скалярная величина div а, равная отнесённому к единице объёма потоку вектора а через поверхность бесконечно малого объёма, окружающего рассматриваемую точку [c.192]

Зная выражение вектора спектрального потока излучения, нетрудно получить зависимость для его расхождения [c.51]

Расхождение вектора полного потока излучения соответственно равно [c.51]

При сложении гармонических колебаний одного направления, но различных частот 1 и 0)2 в векторной диаграмме фиг. 2 следует положить, что векторы Л] и Л2 вращаются с различными угловыми скоростями Ш] и 2. Если частоты и 0)2 мало различаются между собой, то расхождение векторов Ai и Ао происходит весьма медленно, и результирующее движение рассматривается как синусоидальное колебание с периодически изменяющейся амплитудой — биение (си. фиг. 3 для случая Aj = А2). [c.333]

Расхождение вектора вихря [c.513]

Расходомеры-счетчики скоростные 496 Расхождение вектора скорости 504 Расширение газов адиабатическое 49 [c.548]

Расходящиеся интегралы 175 Расхождение вектора 232 Рациональные функции — см. Функции рациональные [c.583]

Расходные характеристики 656 Расхождение вектора скорости (дивергенция) 667 [c.726]

Чтобы ввести в формулу (П.8) расход пара и жидкости, воспользуемся теоремой Остроградского поток вектора через замкнутую поверхность S равен объемному интегралу от расхождения вектора [c.42]

Дивергенция или расхождение поля вектора V(div F или у ") — скаляр [c.19]

Для случая полета вперед (ц > 0) в уравнениях движения появляются периодические коэффициенты вследствие вращения лопасти относительно вектора скорости вертолета эта периодичность радикально влияет на корневой годограф и требует совершенно иных методов анализа. Корневой годограф стационарной системы может начинаться в комплексных сопряженных точках, пересекаться с действительной осью и далее иметь две ветви на действительной оси, расходящиеся в противоположных направлениях. При наличии периодических коэффициентов такое поведение обобщается в том смысле, что расхождение корней может произойти не обязательно на действительной оси, а при любой частоте, кратной (1/2)Q. Такое свойство решений объясняется тем, что собственные векторы системы не постоянные, как для стационарного случая, а периодические. В гл. 8 рассматривались собственные значения дифференциальных уравнений с периодическими коэффициентами и был приведен способ их вычисления. [c.558]

Введем малый вектор 6, служащий мерой углового расхождения между вектором h и осью Z2 (осью крепления) [c.47]

Выражение в скобках дает меру скорости, с которой вблизи точки Р среда в целом оттекает от точки Р. Оно называется дивергенцией нли расхождением вектора (и, v, oj) и обозначается div и, v, w) таким образом, [c.255]

Если мы обозначим через Ж, и расхождения векторов 1, iг, и 2, Лз, мы заметим прежде всего, что 34 должно быть постоянным в А) и в В), причем значения этих двух постоянных могут быть различны. [c.34]

Факт значительного расхождения между теоретическими и экспериментальными значениями критических скалываюи их напряжений связан с тем обстоятельством, что в реальных кристаллах всегда присутствуют дислокации, которые легко перемеш аются, и их движение обусловливает скольжение при очень низких значениях прикладываемых нагрузок. Наличие дислокаций приводит к тому, что сдвиг начинается не по всей плоскости одновременно, а только в каком-либо одном месте, а затем под действием касательных напряжений распространяется по всей плоскости скольжения, при этом в направлении скольжения, указываемом вектором Бюргерса Ь, перемещается и сама дислокация. На рис. 4.17 приведена схема развития единичного сдвига (на одно межатомное расстояние) верхней части кристалла по отношению к ниж- [c.133]

Динамические диаграммы (фиг. 1. 9) характеризуют различные состояния системы. Так, при статическом нагружении (ю = 0) деформируется только первый участок, поскольку сила приложена к первой массе. Обе массы перемещаются при этом одинаково. В дорезонансной зоне, например при са = 2, за счет возникновения сил трения и ускорений масс появляется небольшая деформация участка 12, дающая расхождение векторов обоих перемещений. В резонансе одноузлового типа при со = 2,86 когда исследуемая система мало чем отличается от системы с одной [c.53]

Исследования, проведенные в ЦНИИКА на ЭВМ, показали, что расчет температур дымовых газов начиная с хвостовых поверхностей нагрева приводит к значительному числу итераций. Например, неточность предварительного задания температуры уходящих газов в ГС может привести к расхождению расчетных температур газа на выходе из топки до ЮО С и выше. В разработанном ЦНИИКА алгоритме искомые температуры газов уточняются методом Зейделя. Искомые температуры рабочей среды после просчета всех уравнений формируются в отдельный столбец (вектор) и являются исходным приближением для последующей итерации, при совпадении с необходимой точностью вектора этих температур при двух итерациях решение системы заканчивается. По полученному решению уточняются расходы теплоносителей и коэффициенты системы, и решение системы вновь повторяется. [c.48]

Расхождением дивергенцией) вектора а в данной точке называется скалярная величина diva, равная отнесенному к единице объема потоку вектора а через поверхность бесконечно-малого объема, окружающего данную точку [c.232]

Аккерман [4] высказал несколько предположений о том, как уменьшить имеющееся расхождение. Обычное выражение для скорости рассеяния соответствует рассеянию на винтовой дислокации, перпендикулярной температурному градиенту, и содержит множитель, происходящий вследствие усреднения по случайному расположению дислокаций. Аккерман, следуя Шоеку [206], предложил другую процедуру усреднения, которая учитывает реальную общую длину дислокационных линий в объеме, где они расположены случайно. Это увеличивает множитель, возникающий при усреднении, почти в 3 раза. Он также показал, что скорость рассеяния на краевой дислокации с той же самой величиной вектора Бюргерса составляет 13/8 ее величины при рассеянии на винтовой дислокации. Если вектор Бюргерса ориентирован случайно относительно дислокационной линии, то число краевых дислокаций и число винтовых удваивается, так что общая скорость рассеяния в 1,4 раза больше, чем в случае, когда все дислокации винтовые. Учитывая оба эти эффекта, расхождение мон<но уменьшить примерно в 2 раза даже без учета возможной неточности определения числа дислокаций из других экспериментов. [c.244]

При решении контактной задачи в качестве исходного приближения выбирается решение линейной бесконтактной задачи. Эффективность подобного подхода при решении контактных задач нелинейной теории оболочек продемонстрирована в работах [121,127, 1291. Линейные краевые задачи решаются методом ортогональной прогонки С. К. Годунова. Коэффициенты матрицы [С] и вектора [D] (11.27) получаем численным интегрированием по формулам Ньютона — Котеса четвертого порядка. Уравнения (11.24) — (11.29), дополненные граничными условиями (П. 12) и условиями сопряжения (11.23), полностью определяют НДС осесимметрично нагруженной конструкции из оболочек вращения на п-т приближении итерационного процесса. Если необходимо получить ряд решений при пошаговом изменении нагрузки q, то начальное приближение для находим экстраполяцией по решениям для. ... .. Процесс последовательных приближений заканчивается, когда модуль максимального относительного расхождения компонент yt вектора решения Y для каждой точки ортогона-лизации меньше наперед заданного значения [c.39]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...