Распределение давления в универсальное

Прежде всего отметим, что эпюра скоростей, приведенная на рис. 7.3, в действительности зависит от величины числа Не, шероховатости стенки и градиента давлений вдоль слоя. Очевидно, что желательно найти закон распределения скорости в турбулентной части слоя в зависимости от таких параметров, которые делали бы его наиболее универсальным. Некоторые соображения позволяют установить общий характер распределения скорости. [c.166]

Главное заключается в следующем. Распределение скорости в турбулентной части пограничного слоя вблизи стенки всегда подчиняется логарифмическому закону, поэтому этот закон называется универсальным. Распределение скоростей по формулам (7.19), (7.20) зависит только от касательного напряжения на стенке. Следовательно, распределение скорости вблизи стенки практически не зависит от внешних воздействий продольного градиента давления и степени турбулентности внешнего потока. [c.167]

Еще раз обратим внимание, что параметр Vod не обязательно является универсальным. Действительно, Паркин и Холл [53] предложили лучшую универсальную зависимость для тел с полусферической носовой частью, использовав Vod / вместо Vod. Она напоминает подобие по числу Вебера, но их опыты также проводились в холодной воде и в ограниченном интервале температур. До сих пор не предложено никакой универсальной зависимости, пригодной для любых тел. С другой стороны, как будет показано в разд. 6.4.1, в некоторых условиях возникновения кавитации в пограничных слоях при совместном воздействии свойств пограничного слоя и газовых ядер кавитации параметр Vod становится важной переменной, причем Ki увеличивается с увеличением Vod. Это относится к гладким телам, у которых распределение давлений имеет минимум типичным телом с такой формой является полусфера (как например, представленная на фиг. 6.2). [c.262]

Рис. 10-11. Универсальное распределение скорости в турбулентном пограничном слое с положительным градиентом давления.

Растягивая и сокращая масштабы П и в соответствии с их зависимостью от времени, можно из универсальной функции я ( ) получить истинную кривую распределения давления по координате р (г) для любого момента времени t. Аналогичным образом выражаются и другие газодинамические величины плотность и скорость. [c.612]

Обратимся теперь к эксперименту. Хорошее подтверждение универсальности зависимости (7.24) получено при обработке экспериментов с течением в трубах. Известно, что при турбулентном течении в трубах с разной шероховатостью стенок эпюры скоростей различны и соответственно различны касательные напряжения на стенках. Если перестроить опытные зависимости в координатах, диктуемых формулой (7.24), то они все совместятся в одну универсальную кривую распределения скоростей (за исключением области вязкого подслоя). Эта зависимость в данном случае оказывается весьма близкой к логарифмической. При аналогичной обработке измерений, проведенных с турбулентными слоями на пластинах (без градиента давления), опять получается универсальная зависимость, однако во внешней части слоя уклоняющаяся от логарифмической. [c.169]

Большая площадь контакта шин с грунтом (рис. 10.3) обеспечивает уплотнение на значительную глубину. Пневматические шины дают возможность получить оптимальные режимы напряжений благодаря изменению давления воздуха с учетом состояния грунта. Эластичность. пневматических шин обеспечивает равномерное распределение напряжений на поверхности грунта в конце уплотнения. В результате грунт уплотняется на большую глубину, требуется меньше проходов по одному следу, чем при работе катков с гладкими вальцами и кулачковыми. Пневмоколесные катки — универсальные, так как могут использоваться для уплотнения различных грунтов в то время, как область применения других катков ограничена. [c.94]

Уравнение (10-11 в), выражающее универсальное распределение скорости, получено для турбулентного движения вдоль плоской стенки (движение в канале), в котором учитываются только турбулентные касательные напряжения. Молекулярные касательные напряжения в расчете не учтены. При сравнительно больших числах Рейнольдса уравнение (10-11 в) выполняется хорошо не только в потоках над плоской поверхностью, но и в трубах, а также, как будет показано ниже, в пристеночной части турбулентного пограничного слоя в потоках с переменным продольным градиентом давления. [c.327]

Графики на рис. 10-3 и 10-4 показывают, что в зоне, близкой к стенке, опытные точки хорошо укладываются на прямую, соответствующую универсальному логарифмическому распределению скорости. По мере удаления от стенки опытные точки отклоняются от прямой под влиянием градиента давления и тем значительнее, чем больше градиент давления. [c.328]

Существуют, однако, такие движения, отличительным свойством которых является подобие, сохраняющееся в самом движении. Такие движения называются автомодельными. Распределение любой из газодинамических величин по координате, скажем, давления р, в автомодельном движении эволюционирует со временем таким образом, что изменяются только масштаб давления H(i) и координатный масштаб области, охваченной движением R (t), но остается неизменной форма профиля давления. Путем растяжения и сокращения масштабов П и можно добиться точного совпадения кривых р (г), отвечающих различным моментам времени t. Функцию р (г, t) можно представить в виде р (г, i) = П (i) я (r/R), где размерные масштабы П и как-то зависят от времени, а безразмерное отношение р/Т1 = я (r/R) является универсальной (в смысле независимости от времени) функцией новой, безразмерной, координаты = r/R. [c.612]

Используемое универсальное решение допускает приложение поверхностных сил давления, распределенных по внутренней и наружной поверхности трубки. В (17.4) теперь [c.310]

Следует заметить, что косвенное установление граничных условий для Ф на основании заранее принятых значений давления, не является, повидимому, осложнением, неизбежно связанным с применением потенциальной функции Ф. Скорее это возникает из почти универсального образа представления о давлении как о количестве принципиальной физической значимости даже в пространственных системах. В действительности, когда принимается во внимание сила тяжести, основное значение приобретает потенциальная функция, хотя оба они—-давление и Ф —удовлетворяют уравнению Лапласа. Если принять в вышеуказанной системе, что давление постоянно на контуре г = rJ , то его распределение примет вид (6), и отсюда система будет сферически симметрична. Однако распределение скорости не будет более при этом радиальным, и система в целом и в действительности не будет сферически симметричной. [c.218]

Примером логического пневматического элемента второй группы может служить мембранное реле универсальной системы элементов промышленной пневмоавтоматики (сокращенно УСЭППА). Это реле (рис. 136,(3) имеет четыре разобщенные камеры, одна из которых (отмечена штриховкой) находится под давлением местного источника сжатого воздуха, которое меньше давления в напорной линии. Подвижная часть реле выполнена в виде штока, жестко соединенного с тремя мембранами, причем средняя мембрана имеет больший диаметр. Мембраны прогибаются в ту или иную сторону в зависимости от распределения давлений в камерах реле, к подвижный шток, перемещаясь закрывает или верхний канал, или нижний. [c.247]

Обработав большое число экспериментальных данных, относящихся к профилям скорости в пограничном слое на плоской пластинке (как при постоянном давлении, так и при наличии градиента давления в обтекающем потоке), Коулс обнаружил, что для широкого класса двумерных турбулентных пограничных слоев функция ш(т)) оказывается одной и той же. Таким образом, по данным Коулса внешние условия обтекания (включая сюда и распределение давления в свободном потоке) отражаются лишь на величине множителя П (который в случае сложного распределения давления приходится считать зависящим от координаты х) в простейшем случае безнапорного обтекания пластинки потоком постоянной скорости 11 = 0,55. Универсальная [c.271]

Конструкция обеспечивает равномерное распределение потоков стекающей жидкости и поднимающегося газа. Трубчато-пластинчатую тарелку целесообразно применять для вновь проектируемых и модернизации существующих колонн как универсальное массообменное устройство. Она может применяться в абсорберах очистки природного нефтяного газа от кислых компонентов при низких давлениях, в аминовых абсорберах жидкости, в установках стабилизации конденсата, в деэтанизаторах, ректификационных колоннах и т.д. [c.306]

Универсальная влажнопаровая труба (стенд /П на рис. 2,1) позволяет проводить исследования турбинных решеток в поле оптического прибора. Для этой цели служит рабочая часть, схематически показанная на рис. 2.5. Решетка профилей, скрепленных по торцам тонкими пластинами, имеющая прозрачные каналы, укрепляется в поворотных кольцах, в которых установлены оптические стекла. Конструкция допускает исследования решеток различного типа в широком диапазоне углов входа потока изменение угла входа существляется поворотом решетки и соответствующим перемещением направляющих, подвижно соединенных с концевыми лопатками. Предусмотрена специальная организация потока на входе и за решеткой, обеспечивающая возможность изучения решеток в неравномерном поле скоростей при разной дисперсности жидкой фазы и рассогласовании скоростей фаз. Все рабочие части стенда /// имеют систему измерений, включающую определение параметров потока на входе и выходе дисперсности, скольжения капель и степени влажности, полного и статического давлений, направления потока, температуры торможения, а также распределения давления по обводам каналов, пульсаций полного и статического давлений. [c.29]

Способы и средства исшлтаний. Способы воспроизведения нагрузок должны с возможно большей точностью обеспечивать выполнение заданного распределения давления по координатам и по времени, не искажать температурное поле в испытываемой конструкции, не изменять ее прочность и жесткость, не препятствовать деформации конструкции при испытании, давать возможность управления нагружением по заданным программам. Эти способы могут состоять из временных и постоянных частей. К временным относятся средства, которые используются на установке при испытаниях конкретного типа оболочек (устройства для приложения давления, рычажные системы, кроме универсальных рычагов, устройства для крепления торцевой части оболочки и др.). К постоянным относятся средства, которые могут использоваться при испытаниях нескольких типов оболочек (нагружающие [c.352]

Для определения перепада давления Дрв на выходе из камеры воспользуемся исследованием распределения статического давления в вихревых элементах, выполненным В. Ю. Рыжневым для широкого диапазона изменения геометрических параметров рабочих камер. Согласно этому исследованию, в области распределение давления может быть достаточно точно описано универсальной зависимостью [c.270]

У разборных холодноштампованных цепей (рис. 10) звенья штампуют из листовой стали. Преимущества этих цепей простота конструкций, возможность изготовления на универсальном оборудовании, унификация деталей их недостатки высокие удельные давления в шарнире, особенно при неравномерном распределении нагрузки между двумя сомкнутыми пластинами внутреннего звена из-за неизбежных отклонений в размерах шага высокие напряжения изгиба пластин внутреннего звена на вертикальном перегибе трассы конвейера. Эти принципиальные недостатки ограничивают возможности широкого применения разборных холодноштампованных цепей как правило, они применяются только при шаге 100—102 мм на конвейерах неответственного назначения с простой трассой. [c.26]

Рис. 10-3, Универсальное логарифмическое распределение скорости в турбулентном пограничном слое с положительным градиентом давления. Экспериментальные точки по данным 1,2— Шубауэра н Клебанова (Л. 209] 3, 4 — Фейджа [Л. 102] 5, в — Беглея и Бребнера [Л. 58] 7, В, 9 — МЛТИ [Л, 20] для формпараметра градиента давления Г, равного соответственно (—0,0990), (-0,0443), (—0,00823). Кривая / ф=П кривая II ф=5,75 lg Т1- -5,5.

Акустоэлектронный преобразователь описанной конструкции наз. Уникон — универсальный конвертер, поскольку он обладает способностью преобразовывать электрич. рельеф в электрич. сигнал вне зависимости от причин, вызвавших появление этого рельефа звукового давления, инфракрасного излучения, распределения зарядов в электролите п т. п. [c.136]

Более универсальны методы расчета Р. Дайслера и К. Голдмана i[3.3—3.5], так как они свободны от ограничений по характеру зависимости физических свойств от давления и температуры. Суть двух подходов к решению задачи одинакова и заключается в численном решении системы дифференциальных уравнений энергии и движения. Различие состоит в методах расчета коэффициентов турбулентного переноса тепла и массы. Р. Дайслером принято, что коэффициенты переноса ет и Eq не зависят от изменения физических свойств, что отражается на точности расчетов при резко переменных свойствах. К. Голдман на основе выдвинутой им гипотезы о том, что изменение турбулентности в каждой точке потока зависит от изменения физических свойств только в данной точке, сумел применить для расчета распределения скоростей и коэффициента турбулентного обмена те же зависимости, что и при постоянных физических свойствах при соответствующей записи в новых переменных. Р. Дайслером и К. Голдманом принято [c.51]

Наиболее точный и естественный подход к исследованию патрубковых зон сосудов давления при всем многообразии условий их нагружения заключается в непосредственном использовании трехмерных расчетных схем, принимая во внимание реальные геометрию сосуда, давления, краевые условия и распределение нагрузок. Такой подход оказывается единственно возможным для адекватного моделирования поведения сосудов давления с отношениями 1/4 сравнительного анализа с предьщущей схемой. Его практическая реализация возможна, как, впрочем, и для осесимметричных схем, лишь с использованием численных методов, ориентированных на применение современных ЭВМ. Наиболее универсальным и эффективным для решения подобных задач оказьшается, как это было отмечено вьпие, метод конечных элементов. Вместе с тем использование МКЭ гщя решения трехмерных задач все еще остается проблематичным, особенно для задач нелинейного деформирования конструкций, когда кривая вычислительных трудностей и необходимого машинного времени поднимается, образно говоря, круче кривых напряжения в зоне концентрации сосудов с патрубками. [c.122]

Под термодинамическим подобием понимается обычно сходство в характере изменения физических свойств у разных веществ в зависимости от изменения внешних факторов, например температуры или давления. Принципы выбора единой системы выражения для различных физлара-мет ров сформулированы, в частности, в работах Новикова [2], где безразмерные универсальные функции надлежит сравнивать при относительных значениях температуры и давления, а размерные множители представлять в виде комплексов, составленных из критических констант рассматриваемого вещества. Для более подробной разработки такой системы необходимо решить ряд вопросов, в частности, выбор относительных значений температуры и давления, распределение веществ -по группам, имеющим одинаковые безразмерные зависимости, вычисление размерных мно кителей и т. п. [c.101]

В уравнениях (4-1)—(4-11) Л1, т], бф — давление, молекулярный вес, обобщенные коэффициенты теплопроводности, вязкости и толщина теплового пограничного слоя топочных газов г, Х з, у з — радиус, коэффициент теплопроводности и удельный вес золовых (сажистых) частиц Гд — град ент температуры внутри частицы Тф, Гз — температуры факела и поверхности отложений q — падающий на экран тепловой поток Е, 63, П — напряженность электрического поля, толщина слоя и пористость отложений р — доля частиц, заряды которых нескомпенсированы противоположными зарядами других таких же частиц бд, R, с, е, g, В, — диэлектрическая и универсальная газовая постоянная, скорость света, заряд электрона, ускорение тяжести, индукция земного магнитного поля, постоянная Больцмана v — число элементарных зарядов (зарядов электрона е), приходящихся на одну частицу / (v) — функция распределения числа элементарных зарядов по размерам частиц г tp — время релаксации частиц при турбулентных пульсациях топочных газов, определяющее длину пробега частиц V, (о,Ч — частота и период турбулентных пульсаций v , Уф — скорость распространения турбулентных пульсаций перпендикулярно стене и скорость топочных газов v — степень турбулентности. [c.117]

Одной из ключевых и принципиальных проблем динамики систем с движущимися границами и нагрузками была корректная математическая постановка краевых задач в частных производных. Еще со времен С.П. Тимошенко движущуюся нагрузку заменяли некоторой эквивалентной сосредоточенной силой. Однако такой подход был некорректен, и при больших отно сительных скоростях движения нагрузок приводил к неправильным выводам. В результате многолетних поисков была разработана универсальная процедура постановки с амосогласованных задач динамики упругих систем с движущимися по ним объектами на основе вариационного принципа Гамильтона-Остроградского. Возникающие при этом вариационные задачи оказались неклассическими, что потребовало проведения дополнительных разработок по вариационному исчислению. Новыми оказались и получаемые таким путем краевые задачи математической физики. Их принципиальное отличие от классических задач состоит в наличии дополнительного существенно нелинейного краевого условия, описывающего взаимовлияние движущегося объекта и колебаний упругой направляющей. Физический смысл последнего условия состоит в том, что при взаимодействии распределенной системы с движущимся со средоточенным объектом возникают силы вибрационного давления. На существование таких сил впервые обратили внимание еще Рэлей (1902 г.) и Е.Л.Николаи (1912-1925 гг.), изучавшие колебания струны с движущимся вдоль нее кольцом. Предложенный подход позволил по-новому взглянуть на проблемы динамики упругих систем, несущих подвижные нагрузки, и вскрыть новые, ранее не учитываемые явления. [c.9]

Из формул (5) и (6) следует, что аналогично незакрученному течению в трубке тока и при слабой закрутке сугцествуют универсальные соотношения между илогцадью сечения трубки тока, полным импульсом потока в осевом направлении и давлением на ее внешней поверхности. Эти соотношения не зависят от закона распределения циркуляции Г(ш) по частицам, а зависят лишь от интегральной характеристики этого распределения [c.39]

Кривые ползучести при растяжении под постоянным напряжением являются основным источником наших сведений о ползучести данного материала, так как подобного рода испытания наиболее просты, проводятся иа различных сплавах достаточно широко и настоящему времени накоплено много экспериментальных данных. Элементы реальных конструкций находятся обычно в более сложных условиях, нагрузка и температура могут меняться во время эксплуатации, и распределение напряжений часто оказывается неравномерным иам приходится судить об изгибе стержня, о напряжениях и деформациях в трубе под внутренним давлением, о поведении вращающегося диска на основании кривых ползучести. Для этого необходимы некоторые гипотезы относительно зависимости между напряжением, деформациями и временем, кот1)рые должны носить достаточно универсальный характер. [c.436]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...