Вебера число

Вебера число 106, 143 Вероятность столкновения частицы и элемента жидкости 67 Взаимодействие твердых частиц с электролитом 470 Винера — Хинчина теорема 52 Вихревого разряда частота 149 Вихревое движение 338 [c.526]

Ван-дер-Ваальса уравнение для поверхностного натяжения 10 Вебера число 39 [c.233]

Коэффициенты истечения отверстий малых абсолютных раз.меров Зависят также от числа Вебера, выражающего влияние поверхностного натяжения жидкости [c.123]

В плавно ускоряющихся потоках газа относительно капли критические значения числа Вебера We выше [21, 56] и равны 10. [c.260]

Естественно, что чем больше числа Вебера We, тем быстрее происходит дробление. В плавно ускоряющихся потоках газа относительно капли дробление при тех же значениях We происхо дит несколько медленнее. [c.261]

Решение данной задачи получено при различных числах Ке, 3 е и Рг, причем число Вебера изменялось в пределах от 10 до 5, число Ке - от 200 до 1000, а число Рг -от 1 до 50. В этих пределах найдены профили температур и скорости на различном расстоянии от входа струи, а также развитие радиуса струи. Затем по найденным величинам по формуле (2.3.13) вычислялось число Стантона, а результаты численного решения аппроксимировались с точностью до 5% следующей формулой [c.68]

При численном решении уравнений (2.4.1) и (2,4.2) числа Рейнольдса (Ве = мо/ ц/у), Фруда (Рг = М() / (gRQ)), Прандтля (Рг = у/а) и Вебера ( Уе = р о У) изменялись в следующих пределах Ке - от 15(Ю до 20000, Рг - от 400 до 50(Ю, Рг - от 1 до 50, Уе -- о г 50 до 25(Ю. [c.72]

Число Вебера We, определяющее отношение сил инерции к капиллярным силам [c.331]

Из предыдущего известно, что из-за отсутствия свободной поверхности числа Фруда и Вебера не влияют на характер движения, а значит, и на искомую зависимость. Так как жидкость несжимаема, на нее не влияет также и число Коши. Из геометрических параметров для труб с гладкими стенками можем указать только два длину I участка и диаметр d трубы. Считаем известным, что при движении заданной жидкости (параметры р и х) по трубе фиксированного диаметра устанавливается однозначное соответствие между характерной скоростью v и падением давления Др на участке длиной I. При этом, разумеется, устанавливается и определенное значение касательного напряжения т, но оно вполне определяется перепадом Ар и потому не может служить независимым параметром. С учетом этих соображений к параметрам, определяющим явление, отнесем I, d, V, р, Др, ц. Из этих шести размерных параметров можно составить всего три я-параметра [c.130]

Так как всякий коэффициент местного сопротивления зависит от числа Рейнольдса, то и коэффициент расхода должен зависеть от этого параметра. Детальные исследования показывают, что на величину х влияют также числа Фруда и Вебера, т. е. силы тяжести и поверхностного натяжения. Однако существует такой диапазон этих критериев, в котором влияние оказывает только число Рейнольдса. По данным А. Д. Альтшуля [1], это имеет место при [c.177]

Из предыдущего нам известно, что ввиду отсутствия свободной поверхности числа Фруда и Вебера не могут влиять на характер движения, а значит, и на искомую зависимость. Ввиду несжимаемости выпадает также число Коши. Из геометрических параметров для труб с гладкими стенками мы можем указать только два длину участка I и диаметр трубы д. Считаем известным, что при движении заданной жидкости (параметры р и р) по трубе фиксированного диаметра устанавливается однозначное соответствие между характерной скоростью V и падением давления Ар на заданном участке I. При этом, разумеется, устанавливается и определенное значение касательного напряжения т, но эта величина вполне определяется значением перепада Ар и потому не может служить независимым параметром. С учетом этих соображений в список параметров, определяющих явление, мы включим величины I, й, V, р. Ар, р. Согласно (5-97) из этих шести параметров мы можем составить всего три я-параметра [c.141]

Поскольку всякий коэффициент местного сопротивления, как мы знаем, зависит от числа Рейнольдса, то и коэффициент расхода р должен зависеть от этого параметра. Детальные исследования показывают, что на величину р влияют также числа Фруда и Вебера, т. е. силы тяжести и поверхностного натяжения. [c.191]

Re > 1 сферичность всплывающего газового пузырька, очевидно, определяется условием We 1. Строгий анализ чисто вязкостных течений [3, 59] приводит к неожиданному выводу оказывается и при Re 1 возможная деформация всплывающего газового пузырька обусловливается только соотношением инерционных сил и сил поверхностного натяжения, т.е. числом Вебера. Дело в том, что при чисто вязкостном обтекании газового пузырька полное нормальное напряжение на его границе одинаково во всех точках поверхности раздела, т.е. оно не деформирует пузырь, а лишь компенсирует избыточное давление в пузырьке, обусловленное кривизной поверхности раздела. (Подробнее об этом будет идти речь в 5.5.) [c.203]

Из этих рассуждений следует, что дробление капель определяется некоторым значением числа Вебера. На основе опытных наблюдений принимают за условие дробления We, p = 7—10. Капля, теряющая устойчивость, сначала превращается в тор, а затем распадается на более мелкие. Очевидно, что скорость падения капли перед дроблением определяется (5.41). Это позволяет выразить пре- [c.229]

При этом имелось в виду, что при достаточно малых числах Рейнольдса из-за действия поверхностно-активных веществ, которые всегда есть в не очень очищенных ншдкостях, трение жидкости о пузырек определяется как для твердой частицы, а при больших числах Рейнольдса реализуется потенциальное обтекание, н сила трения определяется диссипацией в соответствующем поле скоростей. Следует иметь в виду, что если числа Вебера [c.103]

Первая корреляция получена на основе экспериментальных данных о дроблении капель в ударных волнах с интенсивностью М = 3—И, вторая рекомендуется для расчета h при числах Вебера 10 < We < 10 [c.171]

В тех случаях, когда в жидкости велики силы поверхностного натяжения, основным критерием подобия является число Вебера [c.239]

Вал водонефтяной 328 Вебера число 5, 108, 136, 217, 264 Виброперемешивание 166 Влагообмен (см. Скорость осаждения, срыва) [c.352]

Для определения расчетным путем ограничений телпоперено-са в тепловой трубе, связанных с уносом жидкости из фитиля в паровой поток, можно использовать выражение для числа Вебера. Число Вебера определяет отношение сил инерции к силам вязкости в потоке жидкости. Если при взаимодействии потоков пара и жидкости число Вебера меньше единицы, то силы вязкости преобладают над силами инерции. При приближении числа Вебера к единице эти силы становятся сравнимыми, а амплитуда капиллярных волн на поверхности жидкости увеличивается со временем, что приводит к образованию капель и уносу жидкости из фитиля в паровой поток. Через параметры парового потока число Вебера можно записать в виде [c.117]

С увеличением чпсла Вебера Wei при не очень малых числах Рейнольдса RB (а увеличение Wei при фиксированных свойствах фаз получается при увеличении Re ) начинает сказываться деформация капель и пузырьков, которые принимают форму эллипсоида, сплющенного в направлении обтекания и коэффициент сопротивления резко увеличивается (рпс. 5.3.1). При дальнейшем увеличении числа Вебера Wei до значения 1 пузырек или капля принимают фopiIy сегмента, за которым образуется ламинарный или турбулентный (в зависимости от Re ) след. [c.256]

Таким образом, по схеме а) при достаточно больших числах Бонда Во разрушение происходит из-за развития так называемой неустойчивости Рэлея — Тейлора, а по схеме б) при достаточно больших числах Вебера We — из-за развития так называемой неустойчивости Кельвина — Гельмгольца. Естественно ожидать, что чем больше I или превышение чисел Бонда и Вебера по сравнению с критическими значениями (We — We и Во — Boj ), тем процесс разрушения будет происходить быстрее. Критические значения чисел Бонда Во и Вебера We ц 2п должны [c.258]

Согласно экспериментальным исс.гедоваппям, форма пузырь-ков близка к сферической дал е при больших чнс.лах Репно.льдса при условии сохранения малы.м числа Вебера (We = 2HpyJ/ a, где а — поверхностное натялшпне на границе раздела) [352]. Розенберг ]654] выполнил обширную экспериментальную программу [c.106]

Тей.лор и Акривос [791] рассчитали движение капли в неподвижной неограниченной жидкой среде при малых числах Рейнольдса, решая уравнение движения методом возмущений. При малых числах Вебера We капля деформируется в сплющенный сфероид, а с увеличением We приобретает форлгу сфероидальной чашки. Для капли, поверхность которой можно описать уравнением ria = 1 -г OS 9, где а — радиус соответствующей сферической капли, а [c.109]

На рис. 2.3.1 представлена зависимость безразмерной длины струи от расстояния при различных числах Рейнольдса Ре (рис. 2.3.1, а) и Вебера е (рис. 2.3.1, б). Число е заметно влияет нс только на радиус струи, но и на его кривизну. Это влияние тем заме гнее, чем ближе к точке выхода струи из отверстия разниг(а в величинах радиуса, при т = 5 почти в 2 раза больше, чем при х = 50, когда радиус струи выходит на постоянную величину. [c.67]

Чем меньше число Вебера, тем бо.1Ьше относительное влияние сил гювер.х-ностного натяжения. При больших значениях числа Рейнольдса и числа Фру-да коэффициент расхода отверстия зависит только от числа Вебера, уменьшаясь с увеличением этого числа (см. рис. XVI. 13). Эта зависимость мэжет быть представлена формулой [5] [c.300]

С увеличением числа Вебера Wei при не очень малых числах Рейнольдса Re (а увеличение Wei при фиксированных свойстпах фаз получается при увеличении Re ) начинает сказываться деформация капель и пузырьков, которые принимают форму эллизг-соида, сплющенного в направлении обтекания, и коэффициент [c.161]

Таким образом, по схеме а при достаточно больших числах Бойда Во pa.jpymemie происходит из-за развития так называемой неустойчивости Рэлея — Тейлора, по схеме б при достаточно больших числах Вебера We — из-за развития так пазшшемой неустойчивости Кельвина — Гельмгольца. Естественно ожидать, что чедг больше I или превышение числа Бонда и Вебера по сравнению с критическими значениями (We—We, , и Во—Воц.), тем процесс разрушения будет происходить быстрее. Критические значения чисел Бойда Во, .4л и Вебера We 2л должны определяться из опыта, так как распад капель и пузырьков всегда происходит вследствие появления нелинейных, конечных по амплитуде возмущений на сферической (а не плоской) поверхности. [c.163]

Режим распада капли с образовапиом мешка ( парашюта ) со струйкой. В отличие от режима 2, реализуется во всем диапазоне исследованных чисел Лапласа, как правило, при несколько более высоких числах Вебера. Внутренняя струйка обычно дробится чуть позже тора при этом образуются капли того же (или чуть более крупного) размера, что и от тора. [c.166]

Режим взрывного дробления, реализующийся при значительных числах Вебера и наблюдавшийся в достаточно силт.пых ударных волнах. В этом случае, случае сильного возде гствня потока на каплю, обдирка практически не наблюдается, исходная капля сразу распадается иа большое число мелких каиелек. [c.167]

Каждый из шести указанных выше механизмов дробления реализуется в своем диапазоне чисел Вебера, ограниченном некоторыми критическими числами We, вообще говоря, зависящими от числа Лаи.часа жидкости. По-впдимому, могут быть указаны шесть соответствующих диапазонов чисел Вебера [c.167]

Гидродинамика многофазных систем (1971) -- [ c.106 , c.143 ]

Динамика многофазных сред. Ч.1 (1987) -- [ c.13 , c.103 , c.108 , c.160 ]

Динамика многофазных сред. Ч.2 (1987) -- [ c.5 , c.108 , c.136 , c.217 , c.264 ]

Теплообмен при конденсации (1977) -- [ c.39 ]

Динамика многофазных сред Часть2 (1987) -- [ c.5 , c.108 , c.136 , c.217 , c.264 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...