1) -спин

Термодинамическая вероятность состояния системы, при котором 1 спинов ориентированы по полю, а п.2 против поля, [c.92]

М. атомных систем определяется числом электронов в незаполненных оболочках, т. к. для замкнутых оболочек 5 — 0. Так, для атома Н и атомов щелочных э.ле-ментов (один электрон во внеш. оболочке) возможны только дублетные состояния, т. к. для таких атомов 5 == == 4/2, для атомов щёлочноземельных элементов (два электрона во внеш. оболочке) — синглетные (5 О, спины электронов антипараллельны) и триплетные (5=1, спины электронов параллельны) состояния. Их обозначают [c.217]

Здесь J — спин промежуточного ядра (резонанса), — спин частицы, 1 —спин ядра-мишени, Л, — длина волны де Бройля, Г , — парциальные ширины ре- [c.314]

Рис. 10.11.1. Спин-волновой спектр пермаллоя.

При учете Язр.о в гамильтониане (58.1) спин электронов не является интегралом движения и состояния молекулы нельзя строго разделить на синглетные и триплетные. Однако вследствие малости спин-орбитального взаимодействия его влияние можно учесть методом теории возмущений. Пусть и г —энергии, а г )5 и г ) г — собственные функции оператора Яо, соответствующие синглетному и триплетному состояниям (нулевое приближение). Тогда в первом приближении теории возмущений полный оператор (58.1) имеет собственные функции [c.504]

Здесь Р и 1 — спины двух протонов, причем I Р = I, I — вращательный момент молекулы, И/ = — — ларморовская частота протона [c.295]

Первое правило Хунда. Из множества состояний, которые можно образовать, размещая п электронов по 2 (2 + 1) уровням, наинизшей энергией обладает состояние с максимальным значением суммарного спина 5, допускаемым принципом Паули. Чтобы найти, каково это значение, отметим, что максимальное значение спина 8 равно максимальной величине компоненты спина 8 Если п < 2 + 1, то все электроны могут иметь параллельные спины, занимая уровни с разными значениями 1 , нри этом ни на каком из уровней не окажется более одного электрона. Поэтому 8 = Ч ф, если 2/ + 1. При = 2 + 1 спин 8 имеет максимально возможное значение + /г- Если число электронов становится больше 21 + 1, то, согласно принципу Паули, дополнительные электроны должны иметь спины, антипараллельные спинам первых 2/ + 1 электронов следовательно, добавление каждого электрона после (2Z + 1)-го приводит к уменьшению 8 на [c.266]

В то время как сферическое ядро не имеет вращательных уровней энергии, эллипсоидальное ядро, соответствующим образом возбужденное, дает спектр испускания, состоящий из вращательных полос. Имеется последовательность уровней, энергия Е которых пропорциональна / (/ + 1), где 1 — спин ядра, [c.95]

ФОТОН — квант поля электромагнитного излучения. Ф. обладает энергией г = Ну, где V — частота эквивалентной Ф. электромагнитной волны, распространяющейся со скоростью с = 299,79 10 м/с, к — Планка постоянная. При частотах, соответствующих оптич. диапазону, Ф. наз. также световыми квантами, а при частотах, превышающих — 10 Гц,— гамма-квантами. Ф. не имеет ни электрич. заряда, ни магнитного момент 1. Спин Ф. равен 1 (в единицах Ь, где К = /г/2я), а его импульс р = е1 с и направлен в сторону распространения волны. Ф. подчиняется статистике Бозе — Эйнштейна. [c.372]

Один из способов усовершенствования приближения молекулярного поля для спиновой модели Изинга состоит в следующем явно учитывается лишь взаимодействие одного из спинов с окружающими его г спинами 01,. . ., 0 , т. е. /од 2 се остальные взаимодействия в системе учитываются путем введения молекулярного поля Я, действующего на 2 спинов 01,. . ., 0 , Таким образом, энергия г - - 1 спинов предполагается равной [c.351]

Замечание. Сравним (5) с законом Кюри — Вейсса, т. е. с уравнением (6) в решении примера 1. Спины антиферромагнетика стремятся ориентироваться антипараллельно, в результате чего восприимчивость в этом случае меньше величины С Т, получаюш,ейся из закона Кюри. [c.357]

Как видно из (10.101), вероятность таких переходов зависит от начальной ориентации спина электрона. Эта зависимость показывает, что излучение фотонов должно способствовать возникновению поперечной поляризации электронов. Действительно, согласно (10.101) вероятность перехода из состояния 5=1 (спин направлен по магнитному полю) в состояние [c.155]

Спин-спиновое взаимодействие [c.227]

Спин-орбитальное расщепление [c.538]

Спином электрона или другой элементарной частицы (VI.5.1.Г) называется собственный (внутренний) момент импульса (количества движения) частицы, обусловленный ее квантовой природой. Спин имеется у целого ряда элементарных частиц (VI.5.2.6°) у протона, нейтрона, антинейтрино, а также у атомных ядер (VI. 4.1.4°). Спин является свойством элементарных частиц, в такой же мере присущим этим частицам, как масса покоя ( .4.10.3°) или электрический заряд (111.1.1.2°) (см. также 111.6.1.5°). [c.449]

Пусть состояние центрального узла о характеризуется числом +1 (спин вверх) и в его окружении находятся узлов (из общего числа ближайших соседей с) с тем же значением а, и (с—/г) узлов с противоположным. Центральный узел взаимодействует только со своими ближайшими соседями, и энергия этого взаимодействия равна для ферромагнитной системы —1к + 1 с—к), />0. Учет взаимодействия узлов, составляющих оболочку центрального, с остальной системой Бете предложил произвести нэ уровне идей молекулярного поля энергия их взаимодействия с этим полем будет равна —кЯ+ с—к)1г. Число способов реализовать состояние рассматриваемой группы с общей энергией — (/ + + Е)к+ ([+П) с—к) равно с 1к (с—к) (число способов выбрать к элементов из общего их числа с). Если же —1 (центральный спин вниз), то энергия всей группы узлов будет равна [c.685]

Полуавтоматы подразделяют на стационарные, где все части, аппарата смонтированы в одном корпусе с источником питания передвижные, где механизм подачи и катушка с проволокой размещены на тележке переносные с максимальным облегчением механизма подачи и катушки с проволокой ранцевые — с размещением механизма подачи с катушкой за спиной сварщика для сварки " монтажных условиях специализированные. 1 [c.64]

Проекция Sj спинового момента s на выделенное направление г может принимать (2s + I) различных значений. Из анализа тонкой структуры спектров, из опытов Штерна и Герлаха установлено, что вектор спинового момента электрона в атоме имеет только две ориентации в пространстве, т. е. 2s + 1 = 2. Отсюда спиновое число (спин) для электрона s = /г- Возможные значения проекции спинового момента электрона на выделенное направление будут [c.108]

История открытия ядерных квантов очень интересна и поучительна. Вначале было сделано неправильное заключение о том, что ими являются обнаруженные в 1938 г. в составе космических лучей 11-мезоны (мюоны)—частицы с массой т = 207 т е. Однако вскоре выяснилось, что мюоны не участвуют в сильном ядерном взаимодействии (подробнее о свойствах мюонов см. 11). Позднее (1947—1950 гг.) сначала в составе космических лучей, а затем и на ускорителях были обнаружены пионы, или я-мезоны (я+, п и я ) — оильновзаимодействующие частицы из класса мезонов с барионным зарядом В = 0, массой т 270т е, изоспином Т=1, спином 8 = 0 и отрицательной внутренней четностью Р =—1. [c.11]

Приблизительно постоянная восприимчивость, которая наблюдается в области 5 , может быть обусловлена совместным действием трех факторов. 1) Спины в доменах, имеющих ориентацию, примерно перпендикулярную полю, переворачиваются в направлении поля. Этот эффект приводит к восприимчивости, не завпсящеп от Ни Т (см. п. 55). 2) Спины в доменах, ориентированных почти параллельно нолю, перекидываются в направлении поля. Это дает восприимчивость, быстро возрастающую с ростом Т и слабо растущую с увеличением Я. 3) Границы между доменами, ориентации которых произвольны относительно направления поля, претерпевают обратимое смещение. Как было указано Неелем, максвелловское давление, действующее на границы, пропорционально квадрату напряженности поля, и, следовательно, этот эффект приводит к восприимчивости, пропорциональной Н. [c.550]

Пятая оболочка содержит 32 состояния, а именно 8 состояний gy , 6 состояний 2Л/ , 4 состояния 2с(з/,, 2 состояния 3s./ и 12 состояний l/iiVj. В оболочке h, как и в 1 , спин-орбитальное расщепление настолько велико, что состояния и принадлежат разным оболочкам. Обратим внимание на то, как высоко находятся в ядре состояния 3si/,. В атоме они относятся к третьей оболочке, а в ядре за счет коротко действия ядерных сил — к пятой. При заполнении пятой оболочки в ядре оказывается 82 нуклона соответствующего сорта. Классическим примером ядра с заполненной пятой оболочкой (по протонам) является изотоп свинца вгРЬ . Это ядро — дважды магическое, поскольку число его нейтронов равно 126, что соответствует заполнению шестой нейтронной оболочки, содержащей 44 состояния 10 состояний l/i./ , 8 состояний 2fy , 6 состояний 2/ь/ , 4 состояния 2 состояния 3/ v, и 14 состояний [c.97]

Наиб, важными характеристиками ядерных состояний являются спин ядра (или момент кол-ва движения, называемый также угловым моментом ядра) / и чётность я= 1. Спин I измеряется в единицах й и принимает полуцелые значения (/= /2. /2, ) У нечётных ядер и целочисленные значения (/=0, 1, 2,....) у чётных ядер. Чётность п указывает на симметрию волновой ф-ции < / ядерного состояния относительно зеркального отражения пространства Р (см. Пространственная инверсия) Р 1/ = я (/. В связи с этим для ядерных состояний указывают объединённую характеристику /", Эмпирически установлено, что осн. состояния чётно-чётных ядер имеют характеристику 0" . Спины и чётности нечётных ядер, как правило, объясняются моделью оболочек (см. ниже). Строго говоря, чётность не является точным квантовым числом, поскольку она не сохраняется при слабом взаимодействии. За счёт сил элек-трослабого взаимодействия между нуклонами пройсходит смешивание состояний с одним и тем же спином 7 и противоположными чётностями. Однако вследствие малости сил, нарушающих чётность, указанное смешивание мало [c.686]

Фотоны — элементы поля. Фотон — частица с массой покоя, равной нулю, и спином 5 = 1. Спин фотона проявляется поляризацией поля. Число проекций спина не 25-1-1 = 3, а только 2, что, как показывается в квантовой электродинамике, является следствием равенства нулю массы покоя. Отражением наличия только двух проекций спина является поперечность поляризации электромагнитного поля в свободном пространстве (условие поперечности (11уА = О, где А — векторный потенциал). [c.11]

Здесь / , 1, — спины основного и возбужденного состояния ядра, а — коэфф. внутренней конверсии 2л = 2,45 10 / 2 барн (Е — в кэе). Однако в условиях, когда М. э. отсутствует (газообразный или жидкий источник или поглотитель, или у-кванты с энергией свыше 200 кзв), линии испускания и поглою ения у-лучей сильно уширены и перекрываются лишь незначительно (рис. 1, а для ядерных у-иереходов исегда Г < Л, Г < Д). Ввиду этого действующее сечение резонансного поглощения очень мало эффект можно [c.184]

Спины электрона и позитрона параллельны. Это — состояние l Si, называемое ортопозитронием. Его аннигиляция на два фотона [c.142]

Рис. 4.1. Дерево Кэйли (при ( = 3 и = 4), разделенное в центральном узле О на три подграфа. Они идентичны, но на данном рисунке узлы верхнего подграфа обозначены темными кружками. Точка О является корневой точкой каждого подграфа. На верхнем подграфе указан узел 1, примыкающий к узлу 0. В точке О спин равен (То, а в точке 1 спин равен

Существуют два типа водородных молекул ортоводород, у которого спины двух протонов параллельны, и параводород, имеющий противоположно направленные, или антипараллель-ные спины. В случае ортоводорода момент ядерного спина имеет значение 1 и может поэтому относительно вектора углового момента всей молекулы принимать любое из трех значений 1, О или —I. В случае параводорода момент ядерного спина равен нулю, и потому только это единственное значение возможно для спина всей молекулы. Параводород соответствует состоянию с самой низкой энергией, его вращательное квантовое число нуль, т. е. наименьщее из всех четных квантовых чисел. Ортоводород характеризуется нечетными квантовыми числами. Поэтому при низких температурах существование параводорода предпочтительнее и, действительно, при понижении температуры доля параводорода растет. При высоких температурах доли орто- и параводорода стремятся к значениям, связанным с относительными вероятностями спиновых состояний, 3 1 соответственно. Примерные соотнощения орто- и параводорода при разных температурах показаны в табл. 4.2177]. [c.152]

Общие свойства и структура ядер. В этом разделе исследуются основные свойства атомных ядер электрический заряд, масса массовое число), спин, магнитный и электрический моменты, энергия связи, система энергетических уровней возбужденногс ядра, эффективные размеры ядра и т. д. В зависимости от перечисленных свойств может быть проведена систематизация стабильных атомных ядер. Делаются попытки объяснить основные свойства ядер, с этой целью выдвигаются различные модели атомного ядра, исследуются возможности этих моделей в объяснении ядерных свойств. [c.8]

Полный момент отдельного нуклона является полуцелым в единицах А. Поэтому для ядра с четным числом нуклонов ядерный спин / в единицах Й будет некоторым целым числом, а для ядер с нечетным А — полуцелым числом. Экспериментальные измерения подтверждают этот вывод. Измерениями установлено, что все четночетные ядра имеют нулевые спины. Из этого правила неизвестно ни одного исключения. Стабильные четно-нечетные ядра и ядра нечетно-четные имеют полуцелые спины от Va до Ядра нечетнонечетные имеют целые спины 1, 2, 3, 4,. ... В таблице 5 приводятся значения спинов некоторых ядер, а на рисунке 36 графически изображены значения спинов ядер с нечетным А. [c.113]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...