Амплитуды рассеяния для отдельных спинов

Предположим теперь, что величины и Vo таковы, что отдельно появляются две траектории J=Ji(E) и J=J2 E) для Uj и Vj при Ут = 0. Разумеется, что при / = 0 канал uj становится бессмысленным, так как в этом случае = — 1. Поэтому, если траектория J = Ji E) пересекает прямую / = 0, это не ведет ни к связанным состояниям, ни к резонансам не будет также никакого вклада в полную амплитуду рассеяния. По известной теории (см. [10]) амплитуда рассеяния для частиц со спином имеет следующий общий вид [c.221]

Амплитуды рассеяния для отдельных спинов [c.416]

Не всегда разумно рассматривать амплитуды рассеяния, характеризуемые индексами, используемыми в (15.18). Вместо этого бывает необходимо рассматривать амплитуды рассеяния при заданных г-компонентах спинов отдельных частиц. Раскроем сначала выражение (15.18), подставив в него явное выражение (15.6) для ) и изменив порядок суммирования [c.416]

Вследствие различия между начальными и конечными импульсами при обращении к соотношению унитарности (15.70), выражающему закон сохранения потока, следует проявлять известную осторожность. При наличии инвариантности относительно обращения времени указанное соотношение унитарности выглядит наиболее просто для спиральных амплитуд рассеяния для отдельных спинов так мы получаем аналог формулы (17.706) [c.455]

При переходе от микроскопического рассеяния нейтронов на отдельных ядрах к макроскопическому прохождению нейтронных волн в кристалле мы столкнемся еще с двумя осложняющими обстоятельствами, отсутствующими в случае рентгеновских лучей. Во-первых, если ядро обладает ненулевым спином, то амплитуда зависит от взаимной ориентации спинов нейтрона и ядра. Во-вторых, если в состав кристалла входит элемент, имеющий несколько стабильных изотопов, то амплитуда различна для разных изотопов, причем различие иногда наблюдается не только по величине, но даже по знаку, Так, например, амплитуда рассеяния нейтрона положительна для изотопа никеля 2sNi и отрицательна для изотопа [c.552]

Далее (гл. 11—15) автор весьма подробно рассматривает разложения по парциальным волнам при потенциальном рассеянии как для скалярных частиц, так и для частиц со спином и 1, а также аналитические свойства амплитуд и дисперсионные соотношения. В главе 13 отдельно изложена теория комплексного углового момента и представление Мандельстама. [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...