Спин и магнитный момент ядра

СПИН И МАГНИТНЫЙ МОМЕНТ ЯДРА [c.57]

Представление о спине и магнитном моменте ядра было введено для объяснения сверхтонкой структуры спектральных линий. Остановимся вкратце на истории этого вопроса. [c.57]

Спин и магнитный момент ядра 6 1 [c.61]

Методы определения спина и магнитного момента ядра, основанные на использовании внешних полей [c.69]

Явление компенсации спинов начинает проявляться у ядра трития iH . Спин (1/2) и магнитный момент (- Зцв) трития получаются соответственно из спинов и магнитных моментов двух нейтронов 1И одного протона, если их слол<ить в предположении, что спины двух нейтронов ориентированы противоположно и компенсируют друг друга. В этом случае магнитные моменты обоих нейтронов также взаимно компенсируются, и спин и магнитный момент ядра определяются спином и магнитным моментом непарного протона. [c.84]

Ядра с четным А имеют целый спин, с нечетным — полуцелый. При вычислении спина и магнитного момента ядра надо учитывать не только спины и магнитные моменты нуклонов, но и до- [c.99]

Методы определения спина и магнитного момента ядра, основанные на использовании внешних полей. Если поместить атом во внешнее магнитное поле, то магнитный момент ядра [Хя будет [c.50]

Понятие спина электрона было введено в 1925 г. для объяснения тонкой структуры атомного излучения. В дальнейшем для объяснения сверхтонкой структуры оптических спектров было высказано предположение о существовании спина и магнитного момента у атомных ядер. Пои этом ввиду чрезвычайной малости сверхтонкого расщепления магнитный момент ядра должен быть примерно в 1000 раз меньше магнитного момента электрона. [c.18]

Последующее усовершенствование спектральной аппаратуры привело к открытию сверхтонкого расщепления оптических линий. Для его объяснения была предложена гипотеза о существовании у ядра спина и магнитного момента. Взаимодействие магнитного момента ядра с магнитным полем электронов (различное при разных ориентациях спина ядра) приводит к дополнительному расщеплению спектральных линий. Для объяснения чрезвычайной малости этого расщепления (приблизительно в 1000 раз меньше тонкого) Паули предложил считать, что магнит- [c.59]

Определение спинов и магнитных моментов ядер основано на изучении взаимодействия магнитного момента ядра с магнитными полями. Эта задача может быть решена методами квантовой механики, а также при помощи векторной модели атома. [c.60]

Полная компенсация спинов и магнитных моментов всех составляющих ядро нуклонов наблюдается не только для ядра гНе , но вообще для всех четно-четных ядер, которые все без исключения имеют / = 0 (i = О (опыт не обнаруживает для них сверхтонкого расщепления). В связи с этим естественно казалось предположить, что спин и магнитный момент нечетных ядер, отличающихся от четно- четных одним добавочным (или одним недостающим) нуклоном, определяются моментами этого нуклона. Из предыдущего видно, что это предположение подтверждается на примере ядер и аН , спин и магнитный момент которых определяются непарными нуклонами. [c.85]

Старейшим методом определения спинов и магнитных моментов ядер является изучение сверхтонкой структуры оптических спектров атомов. Явление сверхтонкой структуры состоит в том, что магнитный момент ядра, взаимодействуя с магнитным моментом электронной оболочки, расщепляет электронные уровни за счет того, что энергия взаимодействия этих магнитных моментов зависит от их взаимной ориентации. Расщепление же электронных уровней приводит к тому, что оказывается расщепленной на несколько линий и спектральная частота соответствующего атомного электромагнитного излучения. Выясним закономерности этого расщепления. [c.48]

В магнитном поле Н энергетический уровень ядра со спином / и магнитным моментом х расщепляется на (2/ + 1) компонент [c.462]

В магнитном поле Н энергетический уровень ядра со спином / и магнитным моментом [х расщепляется на 21 -(- 1) равноудаленных подуровней с энергией [c.139]

П4.1.4. Спин ядра и его магнитный момент. Явление сверхтонкой структуры атомных спектров, когда происходит расщепление спектральных линий, можно объяснить наличием у атомных ядер собственного момента количества движения (спина) и магнитного момента (В. Паули, 1924 г.). Такое расщепление происходит в результате взаимодействия магнитного момента ядра с магнитным полем электронной атомной оболочки при разных ориентациях спина ядра оно будет различно. [c.492]

Мы пренебрегаем здесь тем, что ядро может обладать спином и магнитным моментом. Мы определили вырождение энергетических уровней так, как если бы спин ядра равнялся нулю. Например, спин протона равен (в единицах h/2n или Й) и сам он имеет две независимые ориентации. Чтобы это учесть, нам следовало бы удвоить величины. значений вырождения, приведенные для атомарного водорода на рис. 1.1. [c.13]

Атомному ядру данного элемента, как и всякому материальному объекту, присущи определенные характерные свойства, выражающие индивидуальность этого ядра электрический заряд, масса, спин, электрический и магнитный моменты, энергия связи и т. д. К рассмотрению этих свойств мы и перейдем. [c.81]

На рисунке 38 изображены магнитные моменты нечетно-четных ядер в виде непрерывной функции от спина ядра / == J. Жирные линии на графике (кривые Шмидта) вычислены по модели Шмидта (111.87 111.88) для случаев параллельной или антипараллельной ориентации спина и орбитального момента. [c.123]

Магнитное поле, обусловленное магнитным моментом ядра, обычно много меньше магнитного ноля, порождаемого орбитальным движением электронов и спином электронов, и поэтому здесь не принимается во внимание. [c.208]

Результаты измерений спинов и магнитных моментов. Однонуклонная модель ядра [c.81]

Перейдем теперь к рассмотрению значений спинов и магнитных моментов ядер. Прежде всего обращает на себя внимание простая закономерность, связывающая спин с массовым числом. Все ядра с четным А имеют целый спин, ядра с нечетным А — полуцелый спин. Отсюда следует несправедливость иротонно-электронной модели ядра. Так, например, если бы ядро азота состояло из 14 протонов и 7 электронов, то его спин был бы нечетным ( азотная катастрофа ). Об этом же говорит и порядок величины магнитных моментов ядер, которые не превышают нескольких яде)рных магнето-нов. Если бы в состав ядра входили электроны, то магнитные моменты ядер были бы по порядку величины близки к электронному магнетону Бора, т. е. были бы примерно в 1000 раз больше. [c.83]

Дальнейшее рассмотрение велич ины спинов и магнитных моментов ядер приводит к выводу, что нейтроны и лротоны в ядре располагаются таким образом, что их спины и магнитные моменты взаимно компенсируются. Действительно, максимальный спин ядра не превышает нескольких единиц, т. е. гораздо меньше Л/2, чему он должен был бы равняться, если бы спины всех нуклонов складывались. Также обстоит дело и с магнитными моментами. [c.83]

Аналогично обстоит дело с ядром зНе , спин (1/2) и магнитный момент ([хгНе —2,1 [Хд) которого приблизительно совпадают со спином и магнитным моментом непарного нейтрона (1/2 и — 1,9jxb). [c.84]

Наиболее ярко компенсация спинов проявляется у ядра гНе , имеющего нулевые спин и магнитный момент. В этом ядре обе пары однотипных нуклонов располагаются таким образом, что их спины и магнитные моменты взаимно ком пенсируются и дают в сумме нуль. [c.84]

Спины и магнитные моменты нуклонов в ядре стремятся взаимно окомпенсироваться, причем в четно-четных ядрах наблю- [c.99]

В TI. 6, 4 было показано, что предположение о существовании в ядре электронов не согласуется с известными из опыта значениями спинов и магнитных моментов ядер. Против существования в ядре электронов говорит также большое время жизни р-радиоактивных ядер, которое нельзя объяснить существованием потенциального барьера (большая прозрачность барьера из-за малой величины массы). Накоиец, о невозможности существования в ядре электронов свидетельствует упомянутое в 4 ( вантовомеханическое соотношение неопределенностей, связывающее между собой импульс и координаты микрочастицы [c.149]

В табл. 37.7 приведены экспериментально определенные значения спинов 1 магнитных моментов ц и электрических квадрупольных моментов Q основных и некоторых долгоживущих метастабильных состояний для четио-иечетных, нечетно-четных и нечетно-нечетных ядер. В таблицу не включены четно-четные ядра, у которых значения спинов и магнитных моментов основных состояний равны нулю. Значения /, ц и Q даны в единицах Й, (Й. =й/2л, где А — постоянная Планка), в ядер-ных магнетонах Ця и фемтометрах соответственно. Значения спинов, указанные в круглых скобках, получены косвенным путем. [c.1047]

О соответствуют круговые орбиты. Третье (магнитное) квантовое число П определяет пространственное расположение орбиты и связано с орбитальным магнитным моментом электрона, возникающим в результате его движения вокруг ядра гп[ может принимать все значения целых чисел от —I до +/ или 2/+1 значений. Важное значение имеет взаимноортогональное расположение плоскостей орбит электронов р-подоболочки. Четвертое квантовое число указывает на собственное вращение электрона, обусловливающее его механический момент (спин) и магнитный момент, и может принимать всего два значения + /г и /г [c.392]

Однако при сравнении спинов я магнитных моментов нейтрона и ядра бС 2, отличающегося от четно-четного ядра еС 2 одним добавочным нейтроном, наблюдается несоответствие. Спин ядра бС з совпадает со спином нейтрона, но их магнитные моменты отличаются не только по абсолютной величине, но и по знаку (0,7tiB и — 1,91 .1в соответственно). [c.85]

Электрические и магнитные моменты ядер. В каждом из возможных состояний я. а. имеет определ. значения магн. дипольного момента и квадрупольного электрического момента (см. Квадрупольпрш момент ядра). Статич. магн. момент может быть отличен от О только в том случае, когда спин ядерного состояния / 0, а статич. квадруполь-ный момент может иметь ненулевое значение лишь при /> V2- Ядерное состоян с определ. чётностью не может иметь отличного от нуля электрич, дипольного момента ( 1), а также др. электрич. моментов ЕХ нечётной муль-типольности X и статич. магн. моментов MX чётной муль-типольности X. Существование ненулевого электрич. дипольного момента Е запрещено также инвариантностью относительно обращения времени (Г-инвариантность). Поскольку эффекты несохранения чётности и нарушения Г-инвариантности очень малы, то дипольные электрич. моменты ядер или равны О, или очень малы и пока недоступны для измерения. [c.687]

В магнитном поле Н энергетический уровень ядра со спином I и магнитным моментом ц расщепляется на (27+1) равноудаленных подуровней с энергией Ет=—/и(ц/ /1)Н, где т — квантовое число, определяющее проекцию спина ядра на направление магнитного поля (/н=—1, 0, +/), Если расстояние между подуровнями Д т>2Г, то спектр разделяется на серию линий в противном случае линия остается нерасщеп-леиной, но уширяется. [c.163]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...