Спин ядериый

ВОДИЛИСЬ на спинах ядер в охлажденном до температуры жидкого гелия (4,2 К) монокристалле ЫР. В таких условиях спиновая система могла находиться при отрицательных температурах часами. [c.94]

Спин ядер связан со статистикой. Из курса квантовой механики известно, что квантовомеханическая система одинаковых частиц, например электронов или протонов, подчиняется принципу тождественности и неразличимости частиц, согласно которому состояние системы остается физически неизменным при обмене местами любых двух тождественных частиц. Рассмотрим систему, состоящую всего лишь из 7V = 2 тождественных частиц. Волновая функция такой системы ij) имеет вид [c.116]

Модель ядерных оболочек была успешно применена для оценки спинов ядер для объяснения некоторых общих закономерностей, наблюдаемых в магнитных и электрических квадрупольных моментах ядер для объяснения свойств ядер, находящихся в низких возбужденных состояниях для объяснения появления островов изомерии, группирующихся около магических чисел 50, 82 и 126. [c.190]

Остановимся кратко на предсказаниях модели оболочек относительно спинов ядер, пребывающих в основном состоянии. При застройке оболочек нуклоны объединяются в пары с противоположной ориентацией их собственных моментов количества движения (спинов). Поэтому основные состояния всех ядер с четным числом протонов и четным числом нейтронов должны иметь сферически симметричные состояния с нулевым моментом количества движения. В 17, 18 отмечалось, что этот вывод в то же время является важнейшим эмпирическим фактом, и, по-видимому, неизвестно ни одного исключения из этого правила. Отсюда следует вывод о том, что свойства (спин, магнитный момент и др.) основного состояния ядра, построенного из нечетного числа протонов и четного числа [c.190]

JJд — спины ядер А W В, s , — спины частиц а и Ь, 1 , [c.357]

Описанным методом были определены спины ядер калия, цезия и других элементов. [c.74]

Здесь /л, ia, I0, /в и ib — спины соответствующих частиц, которые могут быть определены экспериментально или вычислены (например, с помощью модели оболочек). Известно, что спины протона и нейтрона равны V2, спины всех четно-четных ядер равны нулю, спины ядер с четным массовым числом — целые, а с нечетным — полуцелые. Поскольку момент количества движения ядра зависит не только от спинов нуклонов, но и от их внутреннего движения (орбитальных моментов), его величина для разных состояний ядра различна. Спином ядра называется его момент количества движения для основного состояния. [c.269]

В методе Раби используются также молекулярные пучки, позволяющие определить магнитные моменты и спины ядер. Спин ядра [c.53]

Поскольку в кристаллической решетке спины ядер ориентированы хаотично (если только не приняты специальные меры по их поляризации) и разные изотопы одного и того же элемента [c.552]

Очевидно, что для полного описания рассеяния нейтронов на кристалле определенного элемента надо знать амплитуды рассеяния на всех стабильных изотопах как при параллельных, так и при антипараллельных спинах нейтрона и ядра. Однако обычно такая полная информация не требуется. Если изотопный состав элемента фиксирован (за некоторыми исключениями он постоянен не только в земной коре, но и во всех известных галактиках, гл. XII, 2) и если спины ядер и нейтронов ориентированы хаотично, то все нейтронно-оптические явления выражаются через две независимые величины когерентную амплитуду и некогерентную амплитуду а . Обе эти амплитуды получаются посредством осреднения амплитуд, соответствующих рассеянию на определенном изотопе с определенной ориентацией спинов. Полное сечение а рассеяния на N ядрах равно сумме сечений когерентного и некогерентного рассеяний [c.553]

Сечение резонансного поглощения у-квантов Ори в твёрдых телах определяется длиной волны у-излучения, вероятностью М. э. (/д/), спинами ядер в основном (/д) и возбуждённом (7в) состояниях, а также вероятностью процесса конверсии внутренней [c.102]

Будем попрежнему считать, что относительный момент количества движения частиц, образующих составное ядро, а также частиц, возникающих при его распаде, равняется нулю. Для простоты не будем пока учитывать спин ядер. [c.234]

Из измерений величины спинов ядер можно прийти к заключению, что электроны не могут входить в состав ядра. Рассмотрим для этого, например, ядро азота N7 . До открытия нейтронов считалось, что ядро состоит из протонов и электронов. При этом в ядре азота должно было содержаться 14р + 7е , т. е. 21 частица. Спины и протона и электрона равны Й. Следовательно, спин ядра азота должен был быть полуцелым, тогда как экспериментально измеренное значение спина ядра азота оказалось равным 1. В свое время этот факт получил название азотная катастрофа . [c.47]

Спины ядер определяются также из ядерных реакций, так как при превращениях ядер должен сохраняться момент количества движения. [c.49]

Анализ опытных значений спинов ядер дает возможность сделать ряд важных выводов о структуре ядра в целом и о ядерных силах. [c.49]

Если спин системы равен 1/3, то такая система в магнитном поле будет обладать лишь двумя энергетич. уровнями. Энергия, приходящаяся на один спин, равна + = —gV H = —е при ориентации спина по направлению магнитного поля и E =g i H = е при ориентации спина против магнитного поля. Если все N спинов ядер ориентированы по полю, то энергия спиновой системы минимальна и соответствующая ей темп-ра У = -f 0. Если же все спины ориентированы против ноля, то энергия системы максимальна и соответствующая ей темп-ра Т = — 0. В обоих этих случаях энтропия системы минимальна и равна нулю, т. к. она определяется логарифмом числа состояний, занимаемых системой. Если спины распределены одинаково по энергетич. уровням, то энтропия системы максимальна и (dS/dE)/ = О, т. е. Т 1=сю. Т. о. темп-ра, как ф-ция средней энергии тела, является разрывной [в случае двухуровневой системы спинов темп-ра терпят разрыв в точке Е = (NE. - - NE .) 2. Поэтому в ряде случаев более удобной тепловой характеристикой системы является величина р = —1/Т, к-рая всюду непрерывна и монотонно возрастает с ростом средней энергии системы. [c.568]

Система спинов ядер в кристалле не является единственной системой с конечным числом энергетич. уровней. В общем случае такой системой может быть любая подсистема из конечного числа энергетич. уровней, в достаточной степени термодинамически изолированных от остальных уровней. При этом полное число уровней тела может быть и бесконечным. [c.569]

Ядерный парамагнетизм. Совокупность ядер обнаруживает во внешнем магнитном поле парамагнитную намагниченность, т. к. ядра обладают собственными магнитными моментами (спинами). При отсутствии сильного взаимодействия между спинами ядер и электронными оболочками атомов ядерная парамагнитная восприимчивость (на 1 моль) Хя [c.586]

Полный момент отдельного нуклона является полуцелым в единицах А. Поэтому для ядра с четным числом нуклонов ядерный спин / в единицах Й будет некоторым целым числом, а для ядер с нечетным А — полуцелым числом. Экспериментальные измерения подтверждают этот вывод. Измерениями установлено, что все четночетные ядра имеют нулевые спины. Из этого правила неизвестно ни одного исключения. Стабильные четно-нечетные ядра и ядра нечетно-четные имеют полуцелые спины от Va до Ядра нечетнонечетные имеют целые спины 1, 2, 3, 4,. ... В таблице 5 приводятся значения спинов некоторых ядер, а на рисунке 36 графически изображены значения спинов ядер с нечетным А. [c.113]

Реальный Не переходит в сверхтекучее состояние с темп-рой перехода при нулевом давлении 7 10- К. Спаривание происходит в состояние с 2 = 1 и спином 1. Параметр порядка — волновая ф-ция пар — может быть в этом случае представлен в виде тензора второго ранга яр/, первый индекс к-рого относится к орбитальным, а второй к спиновым переменным. Сверхтекучий Не является, т. о., жидким кристаллом. Существуют две фазы сверхтекучего Не — А- п Б-фазы, отличающиеся видом тензора чр . Низкотемпературная iSf-фаза более изотропна, её анизотропия связана лишь с относительно слабым взаимодействием спинов ядер атомов Не С их орбитальным движением. В пренебрежении этим взаимодействием тензор можно привести к виду [c.271]

Термин О.-и п. чаще применяется к двухатомным молекулам с одинаковыми ядрами. Напр. ортоводород-яая молекула На с параллельными спинами ядер и полным ядерным спином I — i параводород — молекула Hj с антипараллепьными спинами ядер и / = 0. Молекулы ортоводорода и параводорода [c.474]

Здесь у,—гиромагн. отношение ядер g, — ядерный фактор спектроскопич. расщепления (Ланде множитель), имеющий разные значения для разл. ядер =ehl2M —ядерный магнетон (М—масса ядра), к-рый по абс. величине почти в 10 раз меньше магнетона Бора. Спины ядер, обладающих нечётным массовым числом Л общее число протонов и нейтронов), имеют полуцелые значения, кратные Vi- Ядра с чётным А либо вообще не имеют спина (/=0), если заряд Z (число протонов) чётный, либо имеют целочисленные значения спина (1, 2, 3 и т. д.). [c.675]

Стационарные методы ЯМР относительно просты и надёжны, им свойственна существ, однозначность интерпретации результатов. Однако при исследовании широких линий ЯМР в твёрдых телах большую информацию о механизмах ядерных взаимодействий можно получить с помощью импульсных (нестационарных) методов с использованием фурье-преобразований. Применение этих методов ЯМР обусловлено возможностью усреднения нск-рых взаимодействий и сужением широких линий, хотя нек-рые взаимодействия можно усреднить, не пользуясь импульсным режимом, напр, за счёт усреднения движений ядер в координатном пространстве. Гамильтониан диполь-дипольного спинового взаимодействия содержит множитель (1—3 os 0ij), где 0—угол между направлением Но и радиусом-вектором, соединяющим спины ядер /. Обращение в О этого множителе происходит при угле 9,j = aT os (l/y 3)ft 54 44, поэтому быстрое вращение образца (до 10 об/мин) под углом 0 усредняет часть гамильтониана диполь-дипольного взаимодействия в монокристалле н приводит к сужению спектральной линии. [c.677]

Усреднение спиновых взаимодействий при использовании импульсного метода ЯМР происходит за счёт взбалтывания спинов ядер, практически не сме1цающихся из узлов неподвижного кристалла. Применение последовательности импульсов радиочастотного поля Я, с длительностью, меньшей времени спин-спи новой релаксации Т2, позволяет осуществить селективное усреднение нек-рых взаимодействий и исследовать хи.м. сдвиг и характер межатомных связей в кристаллах [6]. [c.677]

Величина диполь-дипольного взаимодействия парамагн. ядер изменяется в зависимости от ориентации магн. поля На относительно кристаллографич. осей. Изучение этой анизотропии даёт возможность определить взаимную ориентацию спинов ядер, расстояния между ядрами, характер и симметрию ближайшего окружения парамагн. центра, а также исследовать структурные дефекты кристаллов. При взаимодействии большого числа парамагн. ядер анализ сложных спектров ЯМР осуществляют с помощью т. н. второго момента спектральной линии, к-рый при взаимодействии одинаковых ядер описывается ф-лой Ван Флека [1, 2]. Второй момент определяется среднеквадратичной величиной локальных магн. полей, созданных на ядре всеми др. ядерными диполями. Каждая структурная модель характеризуется определ. значениями величины второго л омента, что успешно применяется при анализе структуры стеклообразных полупроводников. Существуют программы Для расчёта на ЭВМ вторых моментов линий ЯМР по структурным моделям для монокристаллов произвольной сингонии [9 ]. [c.678]

Если в исследуемом образце имеются спинки двух сортов А и В, то состояние насыщения спинов ядер А вызовет исчезновение мультиплетной структуры ЯМ.Р-спектра на ядрах /i-типа. При сильном отличии резонансных частот насыщение переходов с более высокой резонансной частотой вызывает рост интенсивности наблюдаемого сигнала (эффект Оверхаузера). Этот принцип положен в основу, в частности, двойного электронно-ядерного резонанса (ДЭЯР), который как меп од физических исследований технически гораздо сложнее, но более информативен, чем методы ЭПР и ЯМР. Если электрон парамагнитного центра взаимодействует более чем с одним ядром, то расшифровка сверхтонкой структуры спектра ЭПР затруднена. Если к тому же величина сверхтонкого расщепления не превышает ширину отдельной сверхтонкой компоненты, то определение констант сверхтонкого взаимодействия (СТВ) в таких системах невозможно без применения двойных резонансных возбуждений. Метод ДЭЯР снимает трудности определения констант СТВ, позволяет определять лармо- [c.188]

Япз — энергия взаимодействия магнитных моментов ядер Snso — взаимодействие спинов ядер с орбитальным движением [c.101]

В результате распада кобальт превращался в изотоп N1 °, спин которого на единицу меньше, чем у Со . Поскольку спины электрона и антинейтрино равны /2, они должны быть направлены в одну сторону (72 + /2= 1), чтобы скомпвясировать изменение спинов ядер на единицу. [c.271]

На основании данных, полученных в лаборатории бионики Казанского государственного университета, Н. Н. Непримеров, У. Ш. Ахмеров и А, Л. Бильдюкевич считают, что свойства воды после ее обработки магнитным полем нельзя объяснять изменениями только в системе водородных связей или переориентацией молекул воды. Выдвигается теория, основанная на гипотезе А. Л. Бильдюкевича, которая имеет в виду не структуру, обусловленную ассоциацией молекул воды, а так называемую ядерную структуру , связанную с той или иной ориентацией спинов протонов в молекулах воды. Атомы водорода в газообразном состоянии соединены попарно (Нг). При этом спины ядер этих двух атомов могут быть ориентированы в одну сторону (орто-водород) или в противоположные стороны (пара-водород). Соответственно молекула воды, содержащая два атома водорода, может быть в орто- и пара-модификации. В воде соотношение между количеством обеих модификаций молекул зависит от многих причин (температуры, наличия катализаторов и др.) и не является устой-14 [c.14]

Эксперименты с М. п., в особенности проведенные методами магнитного и электрич. резонанса (см. Раби метод), дают обширную информацию о свойствах молекул, атомов и ядер. Из этих экспериментов были получены сведения о спинах ядер, магнитных и электрич. моментах атомов и молекул, о взаимодействиях ядер в свободных молеку,лах и др. В частности, методом атомных и М. п. были исследованы лэмбовский радиационный сдвиг метастабн,льного уровня атома водорода и аномальный магнитный момент электрона. В оптике применение узконаправленных М. п. в качестве источников света позволяет практически исключить доплеровское уширение спектральных линий. Это достигается наблюдением испускаемого оптич.спектра в перпендикулярном направлении к движению М. Н. В спектроскопии М. п. позволили исследовать сверхтонкую структуру спектров, обусловленную такими эффектами, как электрическое квадрупольное и магнитное октупольное взаимодействия ядра с поле.м ато.мов или молекул, и ряд др. тонких взаимодействий. [c.288]

Сказанное можно проиллюстрировать на конкретном примере системы спинов ядер в кристалле, находящемся в магнитном ноле Н. Система ядерных снинов очень слабо связана с колебаниями решетки кристалла и поэтому достаточно хорошо изолирована при низких темн-рах время установления теплового равновесия спиновой системы о решеткой может составлять десятки мин., в то время как установление равновесия внутри спиновой системы происходит значительно быстрее. [c.568]

К оэфф. и В зависят от спина ядер, и все вышеприведенные зависимости используются для экспериментального определения спинов возбужденных уров-не1т ядер и мультииольности ядерных переходов. [c.141]

Эта темп-ра, измерявшаяся обычным методом — но магнитной восприимчивости, удерживалась всего неск. секунд.Предел достижимой таким способом температуры определяется взаимодействиялга между спинами ядер, а время ее поддержания — временами релаксации между системой ядерных спинов и электронами проводимости и решеткой. Эти опыты представляют большой интерес для изучения ядерных спиновых систем и получения ядерного ферромагнетизма. [c.158]

ПИЯ твердого Не при столь низких темп-рах определяется в основном взаимодействием между спинами ядер Не- , равными /г, к-рое сводится к силам между соответствующими магнитными диполями. Прн темп-рах, много больших энергии дипольного взаимодействия ядер Не , их спины ориоптировапы хаотически, в силу чего энтропия твердого Не должна быть постоянна и равна Н 1и 2 = 1,377 кал град - моль (падение начнется только при томи-рах 10 —10 К). Резкое различие в ходе и как ф-ций темп-ры неизбежно приводит к пересечению кривых (рис. 2) и, следовательно, к П. э, [c.171]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...