Частицы со спином единица

Частицы со спином единица 220 [c.601]

Спин фотона равен единице, но по релятивистским соображениям для частицы со спином единица, движущейся со скоростью света, имеется только две независимые поляризации, а не три [77]. [c.214]

Если кратности и g не равны единице (это может иметь место, например, для частиц со спином, когда кратности любых состояний равны 2з + 1), то энтропия при абсолютном нуле хотя и не равна нулю, однако, как это видно из формул (39.3), представляет собой константу. Например, в случае бозонов имеем, используя формулу Стирлинга, [c.201]

В качестве примера рассмотрим частицу со спином 5 = 1/2 (в единицах Н), которая находится в потенциальном поле Ф(г) и в магнитном поле В = V х А, где А — векторный потенциал. В координатном представлении гамильтониан имеет вид [c.41]

Если частицу, обладающую спиновым магнитным моментом, поместить в магнитное поле, то спин и ее ось вращения могут быть ориентированы только в нескольких определенных направлениях. Мы уже говорили, что для частицы со спином, равным половине, возможны только две ориентации в данном случае либо вдоль поля, либо против поля (рис.. 4,а). Для частицы со спином, равным единице, возможны три ориентации оси вращения относительного магнитного поля либо по полю (проекция 5 =1), либо против поля (проекция 5 =—1), либо перпендикулярно полю (5 =0), если при этом считать, что направление магнитного поля совпадает с направлением оси г (рис. 4,6). [c.27]

Для полного описания частицы со спином недостаточно задать зависимость ее волновой ф-ции от координат. Физич. система со спином может находиться в 2 s -Ь 1 различных спиновых состояниях со значениями проекции спина на ось г, равными s, — 1,. .., —S (в единицах Й). Волновая ф-ция, т. о., должна зависеть также от спиновых переменных. Пространство спиновых координат дискретно. Удобно поэтому записать С. ф., соответствующую спину s, в виде [c.48]

Очевидно, можно интерпретировать как среднее число частиц со спином, направленным вверх. Если число N известно, то намагниченность на единицу объема может быть найдена из формулы [c.273]

Рис. 205. Зависимость удельного намагничения М (в единицах Мо=п ) от величины магнитного поля рЯ/0 в невырожденном случае 93>6о ер для газа заряженных частиц без спина, для газа заряженных частиц со спином 1/2 и для газа незаряженных частиц, обладающих магнитным моментом ра (или пространственно локализованных электронов)

Теория Эйнштейна — неквантовая теория. В этом отношении она подобна классич, электродинамике Максвелла. Однако наиб, общие рассуждения показывают, что гравитац. поле должно подчиняться квантовым законам точно так же. как и эл.-магн. поле. В противном случае возникли бы противоречия с принципом неопределенности для электронов, фотонов и т. д. Применение квантовой теории к гравитации показывает, что гравитац. волны можно рассматривать как поток квантов — гравитонов. Гравитоны представляют собой нейтральные частицы с нулевой массой покоя и со спином 2 (в единицах й). [c.192]

Без учета гибридизации операторы равны либо нулю, либо единице, и задача по существу сводится к задаче о невзаимодействующих частицах. При учете гибридизации слагаемое, отвечающее кулоновскому взаимодействию, делает проблему существенно многочастичной. Ее, однако, можно решить в приближении самосогласованного поля. При рассмотрении состояния со спином вверх оператор п в кулоновском слагаемом мы заменяем его средним значением. Это приближение совершенно аналогично используемой при вычислениях зонной структуры замене кулоновского взаимодействия потенциалом, отвечающим средней плотности заряда всех других электронов. Тогда гамильтониан (5.36) для состояний со спином вверх принимает форму [c.542]

Трудность с объяснением энергии р-частиц усугубляется трудностью со значениями спинов ядер. При Р-рас-паде массовое число ядра не изменяется. Следовательно, не должен изменяться и суммарный спин всех нуклонов в ядре (VI.4.1.4 ). Но электрон, обладающий спином /2, уносит свой спин при Р-распаде. Спин ядра, казалось бы, должен измениться — вместо целочисленного (в единицах %) он должен оказаться полуцелым (в единицах %) или наоборот. Этого не происходит. [c.482]

В каждом узле также сохраняются энергия и импульс, но для внутренних линий уже, как правило, имеет место нарушение связи — p f = т с между энергией, импульсом и масссй. Наконец, в каждом узле сохраняется момент количества движения. При этом спин виртуальной частицы может принимать значения У, J — 1,. .. до V2 или нуля. Так, для виртуальных векторных частиц (или, что то же, для частиц со спином единица) возможны значения J = О, 1. [c.320]

Частицы, не участвующие в сильных взаимодействиях, образуют два небольших семейства. Одно из них представляют лептоны — электрон, мюон, т-лептон, а также электронное, мюонное и т-нейтрино. Другое семейство до последнего времени представлял фотон — безмассовая частица со спином, равным единице, являющаяся переносчиком электромагнитного пзаимодекст-сия, квантом электромагнитного поля. В 1983 г. были открыты массивные заряженные (W ) и нейтральный (Z ) бозоны — частицы со спином, равным единице, являющиеся переносчиками слабого взаимодействия. Фотон, и -бозоны относят к семейству векторных [c.970]

МЮОНЫ (устар. мю-мезоны р)—заряженные элементарные частицы со спином временем жизни 2,2-10 е, массой, приблизительг. ) в 207 раз превышающей массу электрона (в энергетич. единицах ок. 105,7 МэВ) относятся к 1 лассу лептпнов. Отрицательно заряженный (р ) и положительно заряженный (р+) М. являются частицёйи античастицей по отношению друг к другу. [c.230]

ФОТОН (у) (от греч. ph5s, род. падеж photos—свет) — элементарная частика, квант эл.-магн. поля. Масса покоя Ф. Шу равна нулю (экспери.м. ограничение /и,<5 10 г), и поэтому его скорость равна скорости света. Слип Ф. равен I (в единицах А), и, следовательно, Ф. относится к бозонам. Частица со спином J и ненулевой массой покоя, согласно квантовой механике, имеет 2J+ спиновых состояний, различающихся проекцией спина, но, поскольку т., = 0, Ф. может находиться только в двух спиновых состояниях с проекциями спина на направление движения спиралыюстью) 1 этому свойству в классич. электродинамике соответствует поперечность эл.-магн. волны, [c.354]

Глюопы — безмассовые частицы со спином, равным единице, осуществляющие сильное взаимодействие между кварками. Обладают цветовым зарядом. [c.258]

Стандартная процедура кваитовааия показывает, что гравитац. волны можно рассматривать как поток квантов — гравитонов, представляющих собой нейтральные частицы с нулевой массой покоя и со спином 2 (в единицах %). Спиральность гравитона (проекция его снниа на направление движения) всегда равна 2. Гравитоны подчиняются Бозе — Эйнштейна статистике и могут неограниченно накапливаться в одном квантовом состоянии, образуя когерентный конденсат, к-ры 1 представляет собой классич. гравитац. волну. Аналогично вектор-потенциалу эл.-маги. поля йцу является калибровочным полем ур-ппя поля не изменяются при замепе [c.296]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...