Спин нуклонов

Спин нуклонов и ядер. [c.106]

Принимая во внимание, что спин нуклонов равен легко видеть, ЧТО спиновое квантовое число 5 системы протон—нейтрон равно либо О, либо 1. Известно, что величина 25+ I называется мультиплетностью данного спинового состояния. Состояния с [c.113]

Оператор отвечает квадрату полного изотопического спина нуклона. Собственное значение этого оператора равно Т (Т - - 1). Число проекций вектора изотопического спина составляет [c.138]

Вводится понятие проекции изотопического спина в пространстве %, т), с изотопического спина. Изотопический спин Т для нуклона можем вычислить, зная число зарядовых состояний нуклона 2Г + 1 = 2. Отсюда изотопический спин нуклона Т = = V2. Проекция изоспина + Vj соответствует протону, а [c.363]

Здесь /л, ia, I0, /в и ib — спины соответствующих частиц, которые могут быть определены экспериментально или вычислены (например, с помощью модели оболочек). Известно, что спины протона и нейтрона равны V2, спины всех четно-четных ядер равны нулю, спины ядер с четным массовым числом — целые, а с нечетным — полуцелые. Поскольку момент количества движения ядра зависит не только от спинов нуклонов, но и от их внутреннего движения (орбитальных моментов), его величина для разных состояний ядра различна. Спином ядра называется его момент количества движения для основного состояния. [c.269]

Наличие у дейтона электрического квадрупольного момента указывает на зависимость ядерных сил от взаимного расположения спинов нуклонов и оси дейтона, т. е. на нецентральный, тензорный характер ядерных сил. [c.486]

В связи с этим при описании ядерного взаимодействия мы уже не можем ограничиваться простым потенциалом V r), а должны ввести еще функцию спинов взаимодействующих частиц. Нетрудно видеть, что яз двух векторов — спинов нуклонов — можно составить единственное скалярное выражение [c.506]

При высоких энергиях рассеяние перестает быто изотропным и начинает зависеть от детальной формы потенциала. Это означает, что при повышении энергии наряду с 5-волной заметный вклад в сечение начинают давать и высшие гармоники Р (I = 1), D (/ = 2) и др. Тем самым из вида сечений при высоких энергиях можно извлекать более подробную информацию о виде потенциала взаимодействия. В частности, может оказаться (а так оно и есть в действительности), что потенциал взаимодействия зависит не голько от относительной ориентации спинов нуклонов, но и от относительной ориентации орбитального и спинового моментов нуклона (спин-орбитальное взаимодействие), а также от спинов и радиуса-вектора, соединяющего нуклоны (тензорное взаимодействие). Вследствие этого при рассеянии нуклонов появляется поляризация нуклонов, т. е. рассеянные нуклоны характеризуются некоторым преимущественным направлением спина. [c.182]

Нормально разрешенными называются переходы, которые происходят уже с некоторой перестройкой ядра. Они характеризуются значением lg(/Ti/J 5. С точки зрения оболочечной модели эта перестройка состоит либо в изменении изоспина всего ядра при неизменных квантовых числах нуклона, испытывающего р-распад, либо в переориентации спина нуклона относительно орбитального момента в процессе 5-распада. Например, в нормально разрешенном переходе [c.243]

В гл. V, 6 мы уже говорили об изотопическом спине нуклонов и изотопической инвариантности ядерных сил. В физике элементарных частиц понятие изотопического спина обобщается на все сильно взаимодействующие частицы. Например, пиону приписывается изотопический спин Т = 1. Положительный, нейтральный и отрицательный пионы считаются состояниями одной и той же частицы с проекциями изотопического спина, равными соответственно 1, О, —1. Изотопический спин системы частиц полагается равным векторной сумме изотопических спинов частиц, входящих в систему. Векторное сложение изотопических спинов производится так же, как и сложение обычных моментов количества движения. Например, система нуклон — пион может иметь изотопический спин Уг и V2. потому что изотопические спины нуклона и пиона равны соответственно V2 и 1, и при векторном сложении таких моментов в сумме может получиться только либо Д, либо Уа- [c.292]

Спины всех четно-четных ядер в основных состояниях равны нулю. Это указывает на то, что спины нуклонов одного вида комбинируются так, что момент количества движения пары нуклонов равняется нулю. [c.49]

Изотопический спин нуклона равен 7г и имеет компоненты 4- /г и —7г по отношению к оси Проекция на эту ось обозначается т . Условно было принято, что для протона = + /г, а для нейтрона =— /г, т. е. протон переходит в нейтрон при повороте изотопического спина на 180° в изотопическом пространстве. [c.73]

Состояние, соответствующее =4, уже ие может быть, так как для него спин дейтона должен быть равен —3 (1=4—3 = 1). Приближенное рассмотрение показало, что основное состояние дейтона неплохо описывается 5-состоянием с небольшой примесью 1)-состояния, в котором сумма спинов нуклонов направлена обрат- [c.88]

В свою очередь спин ядра векторно складывается из спинов нуклонов и из орбитальных моментов импульса нуклонов внутри ядра. За единицу спина принимают постоянную Планка Ть = /г/(2тг). Поскольку Н имеет размерность момента количества движения, то момент частицы выражают в единицах /г. [c.492]

Плотности тока и спина нуклонов [c.28]

Вместе с нейтроном П. образует группу из двух частиц — изотопич. дублет, обозначаемый термином нуклон (К). Изотопический спин нуклонов равен /2 странность У = 0. Существует античастица П. — антипротон. [c.228]

Чтобы учесть свойства в и г , в потенциал взаимодействия вводят нецентральную часть добавляют тензорную составляющую силы, зависящую от взаимной ориентации спинов нуклонов и от расстояния г между ними. На рис. 1.3 изображено триплетное состояние системы (п, р), спин которой равняется единице. Энергия, соответствующая тензорной составляющей ядерной силы, минимальна при значениях углов 0 = 0° и 0 = 180°. Таким образом, дейтрон можно представить себе в форме сигары, обладающей положительным электрическим квадрупольным моментом ( 3.5). [c.21]

Таким образом, величина ца не равна сумме магнитных дипольных моментов протона Лр и нейтрона л , которая составляет 0,87956 т. е. отличается от нее на 2,5 %. По-видимому, орбитальное движение двух нуклонов в дейтроне происходит таким образом, что реализуется преимущественно состояние в котором спины нуклонов параллельны, но не только одно это состояние. [c.108]

Мы предположим, что отсутствует спин-орбитальное взаимодействие, которое могло бы усложнить наше рассмотрение. При этом условии мы сможем по отдельности складывать орбитальные угловые моменты и спины нуклонов, чтобы получить полный угловой момент ядра при сложении векторов 1 они дают результирующий вектор L, модуль которого всегда равен целому числу сложение векторов спина s дает результирующий вектор спина S. Окончательно получаем [c.118]

Наблюдающееся расхождение объясняется тем, что при получении формулы (83.31) неявно предполагалась независимость ядерных сил от взаимной ориентации спинов нуклонов, [c.39]

Синтез ядра 324—325 Синхротрон 70 Синхрофазотрон 71 Система центра инерции 266—267 Слабого поля случай 120 Слабое взаимодействие 361 Смещенные мультиплеты 364 Совпадений метод 343 Соотношение неопределенностей 75 Сопряжение зарядовое 351 Составное ядро 274 Спин нуклонов 107—ПО Спин-орбитальное взаимодействие 136, 186—188 Спнральпость 248 Спонтанное деление 100, 292, 298 Средняя длина пробега 24 [c.395]

Если бы ядерные силы не зависели от взаимной ориентации спинов нуклонов, то связанное состояние дейтрона было бы вырожденным, т. е. состояло бы из двух независимых состояний — три-плетного, с параллельными спинами протона и нейтрона, и синглет-ного, с антипараллельными спинами протона и нейтрона. Если бы ядерные силы, подобно электромагнитным, слабо зависели от взаимных ориентаций спинов, то синглетный и триплетный уровни дейтрона имели бы слегка различающиеся энергии. [c.175]

ГИГАНТСКИЕ РЕЗОНАНСЫ (гигантские мультиполь-ные резонансы) — высокопозбуждённые состояния атомных ядер, к-рые интерпретируются как коллектинные когерентные колебания с участием большого кол-ва нуклонов (см. Колебательные возбуждения ядер). Известны Г. р., соответствующие колебаниям объема ядра, ядерпой поверхности, протонов относительно нейтронов, колебания, связанные с переворотом спина нуклонов и с обменом зарядом (см. ниже). Экспериментально Г. р. проявляются как широкие максимумы в [c.455]

Однако из-за спии-орбиталыюй связи ни Л, ни проекция спина нуклона па ось z (2 = /2) не сохраняются, сохраняется проекция полного угл. момента Й = Л+2. [c.601]

Идеи О. м. я. были обобщены для описания одночастичных состояний в деформир. ядрах, где они служат основаниями ротац. полос в нечётных ядрах. Все известные деформированные ядра аксиально симметричны. Кроме того, они обладают т. н. Л-инвариантно-стью — симметрией по отношению к повороту на угол я относительно любой оси, перпендикулярной оси стшетрии 2. Статич. моменты деформир. ядер говорят о близости их формы к форме аксиального эллипсоида с характерными значениями параметра деформации (эксцентриситет эллипсоида) б 0,2—0,3, В таком случае не зависящая от спина нуклона часть среднего ядерного потенциала может быть представлена в виде г/(г, 0) = и г) -I- и4(г)р2(соз6), (4) [c.379]

Поскольку нуклоны в ядре движутся, как правило, со сравнительно небольшими скоростями (в 3—4 раза меньше скорости света), то для построения модели СВ нуклонов в ядрах можно пользоваться нерелятивистской теорией и приближённо описывать его потенциалом, к-рын является ф-цией расстояния г между нуклонами. В отличие от кулоновского и гравитац. потенциалов, обратно пропорциональных расстоянию, потенциал Я. с. зависит от г гораздо сложнее. Кроме того, потенциал Я.с. зависит от спинов нуклонов и орбитального момента L относительного движения нуклонов. [c.670]

Он называется спиновым членом и отражает тот факт, что ядерные силы зависят от взаимной ориентации спинов нуклонов. Спин —сугубо квантовая характеристика ядра и естественно, что из ка(пельной модели объяснить происхождение спинового члена невозможно. Значение б (Л, 2) равно [c.43]

Однако полученная зависимость для св не является полной. К величине св надо добавить еще одно слагаемое — спиновый член, характеризующий тот факт, что ядерные силы зависят от взаимной ориентации спинов нуклонов одинаковые нуклоны в ядре спариваются . Эта дополнительная энергия (1Есв называется энергией спаривания и за счет нее энергия связи возрастает в среднем на 2-3 МэВ. Эта поправка имеет вид [c.491]

Изоспип этого резонанса / = 3/2. Соответственно величина /3 может принимать значения 3/2, 1/2, —1/2и —3/2,и согласно соотношению (4.2) его возможными зарядовыми состояниями, поскольку барионное число Б = 1, являются Q = +2, +1, О, —1. Резонанс А(1232) распадается на нуклон и пион. Их угловые распределения в с. ц. м. позволяют определить спин резонанса. Если бы он равнялся сумме спинов нуклона (J = 1/2) и пиона (J = 0), то угловое распределение было бы изотропным. Оказалось, однако, что это распределение имеет вид 1 + Зсо8 в, откуда следует, что сипи резонанса 7 = 3/2 (для J = 5/2 в этом распределении должны были бы быть члены с со8 О, для 7 = 7/2 с со8 и т. д. — увеличение спина на [c.95]

Исследование глубоконеунругого рассеяния поляризованных электронов и мюонов на поляризованных криогенных мишенях, жидких или твердотельных, позволяет измерять спинозависимые структурные функции нуклонов. Неожиданным, а поэтому важнейшим результатом этих исследований стало обнаружение так называемого спинового кризиса оказалось, что суммарный спин всех кварков нуклона не равен снину нуклона (как можно было ожидать), а составляет не более 30 % от этой величины. Проблема спинового кризиса , выяснение того, что является источником недостающей части спина нуклонов, является основной в исследовании кварк-сппновой структуры нуклонов в настоящее время (наиболее вероятный ответ, что этим источником являются орбитальные моменты кварков, а также глюонов). [c.137]

Термин О. в. применяют также и для обозначения сил взаимодействия, не обусловленных тождестиен-ностью частиц, но- выражающихся потенциалом, в к-рый входит оператор перестановки координат частиц. Так, напр., ядерные силы содержат члены, приводящие к изменению направления спина нуклона, [c.456]

X — оператор изотопич. спина нуклона, трем проекциям которого в пзотопич. пространстве (1 = [c.618]

Силы, действующие на нуклон в процессе рассеяния, вообще говоря, зависят от ориентации его спщта, поэтому в наиболее простом случае рассеяния нуклона на бес.сниновом ядре вероятность рассеяния в определенный телесный угол зависит от относительной ориентации спина нуклона и нормали к плоскости рассеяния. Эта нормаль определяется соотношепиэм [c.154]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...