Спин и четность я-мезонов

Спин и четность я-мезонов [c.141]

Аналогично можно получить допустимые значения спина и четности т-мезона, если для удобства рассуждений охарактеризовать систему трех я-мезонов импульсом [c.597]

Из характера убывания (закон 1 q ) формфакторов с ростом д было предсказано, что масса векторных мезонов должна быть порядка 5т , т. е. больше суммы масс я-мезонов, образующих это резонансное состояние. Таким образом, в модели векторной доминантности были предсказаны нестабильные частицы — резонансы с определенными свойствами. Позднее такие частицы (со спином и четностью 1 и массами т = 5,5-4-7,5т,) были действительно обнаружены (см. 112, п. 6). [c.104]

Частицы с отрицательной внутренней четностью и нулевым спином называются псевдоскалярами. Мы увидим, что все я-мезоны (я+, я и я°) —псевдоскаляры (см. н. 9). [c.573]

Подводя итоги рассмотрения свойств л-мезонов, следует заметить, что все полученные до сих пор в этой области результаты согласуются с принципом изотопической инвариантности ядер-ных сил. Это позволяет, в частности, утверждать, что все я-ме-зоны (я+, п и я°) являются псевдоскалярами, т. е. имеют нулевой спин и отрицательную четность. [c.590]

При построении конкретных вариантов мезонных теорий учитываются известные свойства нуклонов и я-мезонов. По-види-мому, наибольшего успеха достигла так называемая псевдоскалярная теория (л-мезон имеет нулевой спин и отрицательную внутреннюю четность, т. е. описывается псевдоскаляром, см. 13, п. 4) с аксиальной связью (в изотопическом пространстве л-ме-зон описывается аксиальным вектором изоспина Т=1, см. 13, п. 9). [c.18]

Все оцн имеют полуцелые спины, заключенные в пределах 1/2—7/2. Внутренняя четность некоторых из них положительная, других — отрицательная. Нуклонные резонансы распадаются главным образом на нуклон и один — два я-мезона Ыл, Nnn). Ширина нуклонных резонансов Г ЮО—400 Мэе. [c.289]

Опыт показывает, что существуют сильновзаимодействующие частицы, имеющие в основном одинаковые свойства одинаковые спины, четности, почти одинаковую массу и одинаковые сильные взаимодействия, но различающиеся электрическим зарядом они образуют так называемые зарядовые мультиплеты, например протон и нейтрон (р, п) я-мезоны (я+, я , я°) сигма-гипероны (1+, 2°, 2-) и др. [c.252]

В частности, рентгеновский спектр я -мезонов не имеет тонкой структуры.) В дальнейшем мы увидим, что кроме п -мезонов существует нейтральный п-мезон (я°), который тоже имеет нулевой спин и отрицательную внутреннюю четность. Такие частицы называются псевдоскалярами (подробнее см. 111, п. 5). [c.220]

Как указывалось выше ( 22), пионы образуют семейство — изотопический триплет, т. е. их изотопический спин Т = , а третья проекция Т(, = -(- 1 (л ) Т = Q (я ) Т = — 1 (л ). Поведение частиц со спином s = О и отрицательной внутренней четностью I = — 1 описывается псевдоскалярной волновой функцией (см. табл. 7). Таким образом, л-мезоны являются псевдоскалярными частицами. [c.166]

Аналогично можно получить допустимые значения спина и четности т-мезона, если для удобства рассуждений охарактеризовать систему трех я-мезонов имиульсом р л -мезона и им-иульсом q я+-мезона в с. ц. и., связанной с двумя д+-мезонамп (рис. 105) . Тогда [c.170]

В табл. 36.2, 36.3 приводится кварковый состав наиболее распространенных мезонов и барионов, содержащих кварки трех сортов и, d, s. Символом J " обозначены спин и четность адрона (полный момент и четность системы кварков, образующих адрон) /, /з — изотопи- еские квантовые числа адронов У — их гиперзаряд. Адроны, указанные в табл. 36.2, 36.3, образуют мультн-плеты, состоящие из восьми или десяти частиц, массы которых отличаются от средней массы частиц мульти-плета на 10—15%. Исключение составляют аномально легкие пионы (я , л ). Наблюдаемое объединение близких по массам адронов в более сложные по сравнению с изотопическими мультиплеты свидетельствует о том, что в мире адронов осуществляется, хотя и приближенно, более высокая симметрия, чем изотопическая. Она получила название унитарной симметрии. [c.972]

Сильные взаимодействия имеют место между нуклонами, антинуклонами, гиперонами, антигиперонами, между л"--, я -, / -мезонами. Сильные взаимодействия не имеют места для леп-тонов. Сильными взаимодействиями обусловлены связи нуклонов в ядре (почему они и называются ядерными взаимодействиями) и процессы образования гиперонов и мезонов при ядерных столкновениях. Основная часть ядерного взаимодействия (ядерных сил), по-видимому, обусловлена л-мезонным обменом между нуклонами в ядре. Поэтому сильное взаимодействие называется также я-ме-зонным взаимодействием. Эти взаимодействия характеризуются следующими законами сохранения электрического заряда, барион-ного заряда, энергии, импульса, спина (момента количества движения), изотопического спина Т и его проекции странности (вытекает из законов сохранения Т , электрического и барионного зарядов), четности. [c.360]

История открытия ядерных квантов очень интересна и поучительна. Вначале было сделано неправильное заключение о том, что ими являются обнаруженные в 1938 г. в составе космических лучей 11-мезоны (мюоны)—частицы с массой т = 207 т е. Однако вскоре выяснилось, что мюоны не участвуют в сильном ядерном взаимодействии (подробнее о свойствах мюонов см. 11). Позднее (1947—1950 гг.) сначала в составе космических лучей, а затем и на ускорителях были обнаружены пионы, или я-мезоны (я+, п и я ) — оильновзаимодействующие частицы из класса мезонов с барионным зарядом В = 0, массой т 270т е, изоспином Т=1, спином 8 = 0 и отрицательной внутренней четностью Р =—1. [c.11]

В 1961 г, было обнаруя ено, что в реакции я -Ь + N —> N -г 2я очень часто я-мезоны вылетают как бы слипшимися в виде новой частицы— р-мезона с массой 760 Мэе [7], Кипематич, анализ реакции нока.чывает, что она проходит как двухчастичная с по-следую1цим распадом р -мезона по схеме р — я я. Система из двух я-мезонов, образующая р-мезон, существует конечное время и обладает всеми свойствами частицы (спин, изотопич. спин, масса, четность и т, д.), [c.177]

В ряде работ обсуждалась возможность использования в физике элементарных частиц также другого аспекта Р. м. — представления о семействах уровней, принадлежащих к траектории одного полюса Редже. При этом к траектории одного полюса Редже могут относиться элементарные частицы и резонансы (см. Резонансные состояния элементарных частиц), имеющие одинаковую странность, изотопический спин Т, барионный заряд В И четность Р. Спины / двух последоват. состояний на данной траектории должны отличаться на 2. Возможно, что примером двух таких состояний, лежащих на одной траектории Редже, являются нуклон (Г =1/2, J = 1/2, Р = + 1) и резонанс в рассеянии я-мезона на нуклоне с массой 1688 Мэе (Т = 1/2, J = /2, Р = + 1). [c.391]

Распад р-мезона обуслов.чен сильным взаимодействием, о чем свидетельствует больтпая ширина эт(5го резонанса (Г 100 Мэе). Поэтому, в силу изотопич, инвариантности, сум.марный изотопспин распадных я-мезонов также равен 1. Отсюда, пз свойств си.мм.ет-рии волновой функции двух я-мезонов (Бозе частицы), можио получить, что р-мезон имеет нечетный спин Jp и отрицат. четность. Анализ углового распределения я-мезонов в процессах (1) н (ГУ) пока,зал, что Jp = I (метод Адэйра, [7]). С-четность (см. Четность сос-тояния) р-мезона положительна. [c.401]

Рассмотрим в качестве примера построение из р, п, А и р, п, А унитарного октета известных восьми псевдоскалярных мезонов я+, я°, я , /С+, /С", /С , К° и г)° (см. рис. 278). Все эти мезоны имеют спин s = О, четность Р = —1, барионный заряд 5 = 0. В связи с этим ясно, что для формирования каждого из них надо взять комбинацию бариона с антибарионом в s-состоя-нии (/ = 0) при противоположно направленных спинах. [c.676]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...