Кристалл антиферромагнитный упорядоченность спинов

Еще более сложные картины упорядочения могут наблюдаться в редкоземельных металлах [25, 26]. Рассмотрим систему спиновых векторов, в которой интеграл /о для соседей в одном и том же слое положителен, а интеграл для спинов в соседних слоях отрицателен. Тогда спины в каждом слое выстроятся параллельно, но тем не менее в системе возникнет антиферромагнитное упорядочение, так как векторы намагниченности последовательных слоев будут ориентированы противоположно друг другу. Добавим теперь еще третий интеграл описывающий обменное взаимодействие между атомами в следующих ближайших слоях. Каков будет эффект Допустим, что спины в последовательных слоях не полностью антипараллельны, а составляют друг с другом угол ф — ж так слой за слоем по всему кристаллу (рис. 1.3, а). Легко показать, что энергия в расчете на один слой пропорциональна [c.37]

В предыдущем параграфе было показано, что при отрицательном знаке обменного интеграла энергетически выгодной становится ан-типараллельная ориентация спинов соседних узлов решетки кристалла. В этом случае расположение спинов может быть также упорядоченным, но спонтанная намагниченность не возникает, так как спиновые магнитные моменты соседних узлов решетки направлены антипараллельно и компенсируют друг друга. В качестве примера на рис. 11.15, а показана магнитная структура МпО, определенная методами нейтронной спектроскопии (на рисунке показаны лишь магнитноактивные атомы Мп). Ее можно рассматривать как сложную структуру, состоящую из двух подрешеток, намагниченных противоположно друг другу. Такая структура возможна лишь ниже некоторой температуры, называемой антиферромагнитной точкой Кюри, или точкой Нееля Тн- [c.300]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...