Спин и магнитный момент нуклонов и ядра

Полная компенсация спинов и магнитных моментов всех составляющих ядро нуклонов наблюдается не только для ядра гНе , но вообще для всех четно-четных ядер, которые все без исключения имеют / = 0 (i = О (опыт не обнаруживает для них сверхтонкого расщепления). В связи с этим естественно казалось предположить, что спин и магнитный момент нечетных ядер, отличающихся от четно- четных одним добавочным (или одним недостающим) нуклоном, определяются моментами этого нуклона. Из предыдущего видно, что это предположение подтверждается на примере ядер и аН , спин и магнитный момент которых определяются непарными нуклонами. [c.85]

Ядра с четным А имеют целый спин, с нечетным — полуцелый. При вычислении спина и магнитного момента ядра надо учитывать не только спины и магнитные моменты нуклонов, но и до- [c.99]

Системой из двух нуклонов р и /г, находящихся в связанном состоянии, и является дейтрон — ядро тяжелого водорода Экспериментальные данные о значении спина, магнитного и электрического моментов дейтрона приводят к заключению, что основным состоянием дейтрона является триплетное состояние — [c.116]

Наряду с собственными механическими моментами (спином) атомные ядра и нуклоны обладают также и собственными магнитными моментами. Так, например, протон обладает магнитным моментом fx = + 2,79276 Ао, а магнитный момент нейтрона = = —1,913148 [Хо, где [Хо = е/ /2М с — ядерный магнетон — единица магнитного момента ядер. [c.117]

Остановимся кратко на предсказаниях модели оболочек относительно спинов ядер, пребывающих в основном состоянии. При застройке оболочек нуклоны объединяются в пары с противоположной ориентацией их собственных моментов количества движения (спинов). Поэтому основные состояния всех ядер с четным числом протонов и четным числом нейтронов должны иметь сферически симметричные состояния с нулевым моментом количества движения. В 17, 18 отмечалось, что этот вывод в то же время является важнейшим эмпирическим фактом, и, по-видимому, неизвестно ни одного исключения из этого правила. Отсюда следует вывод о том, что свойства (спин, магнитный момент и др.) основного состояния ядра, построенного из нечетного числа протонов и четного числа [c.190]

Спины и магнитные моменты нуклонов в ядре стремятся взаимно окомпенсироваться, причем в четно-четных ядрах наблю- [c.99]

Наиболее ярко компенсация спинов проявляется у ядра гНе , имеющего нулевые спин и магнитный момент. В этом ядре обе пары однотипных нуклонов располагаются таким образом, что их спины и магнитные моменты взаимно ком пенсируются и дают в сумме нуль. [c.84]

Дальнейшее рассмотрение велич ины спинов и магнитных моментов ядер приводит к выводу, что нейтроны и лротоны в ядре располагаются таким образом, что их спины и магнитные моменты взаимно компенсируются. Действительно, максимальный спин ядра не превышает нескольких единиц, т. е. гораздо меньше Л/2, чему он должен был бы равняться, если бы спины всех нуклонов складывались. Также обстоит дело и с магнитными моментами. [c.83]

Микрочастицы (электрон, протон, пейтрон, мезоны и др.) обладают собственным, или спиновым, магнитным моментом (т. н. спиновый электронный и нуклон-пый М.), связанным с их собств. механич. моментом — спином. Атомный М., кроме этого, обусловлен также движением электропов в оболочках атомов и молекул (т. п. орбитальный электронный М.) и внутриядерным движением протонов и нейтронов (орбитальный ядер-НЫ11 М.). I. о., М. атома или молекулы обусловлен электронными спинами, орбитальным движением электропов, спиновым и орбитальным М. ядра. Спиновый магнитный момент электрона имеет 2 проекции на направлеппе внешнего магнитного поля Яна нек-рую [c.38]

Электрические и магнитные моменты ядер. В разл. состояниях ядро может иметь разные по величине магн. дипольные и электрич. квадрупольные моменты. Квадрупольные моменты ядер могут быть отличны от нуля только в том случае, когда спин Яд. состояние с определённой чётностью Р не может обладать отличным от нуля электрич. дипольным моментом. Более того, даже при не ох-ранении чётности для возникновения электрига. дипольного момента необходимо, чтобы вз-ств1 е нуклонов было необратимо по времени (Г — неинвариантно). Поскольку по опытным данным Г-неинвариантные межнуклон-ные силы (если они вообще есть) по меньшей мере в тысячу раз слабее осн. яд. сил, а эффекты несохранения чётности также очень малы, то электрич. дипольные моменты либо равны нулю, либо столь малы, что их обнаружение находится вне пределов возможностей совр. яд. эксперимента. Яд. магн. дипольные моменты имеют порядок ве- [c.924]

Другие за кономерности в изменении свойств атомяых ядер в зависимости от числа содержащихся в них нуклонов были обнаружены при детальном рассмотрении энергии связи, спина, магнитного и электрического квадрупольного моментов ядер, распространенности изотопов в природе, особенностей а- и 3-распа-дов и других характеристик. При этом оказалось что перечисленные свойства изменяются таким образом, что из всей совокупности атомных ядер должны быть выделены ядра, содержащие 2, 8, 20, 50, 82 или 126 (магические числа) нейтронов или протонов . Опыт показывает, что ядра с такими количествами нейтронов или протонов магические ядра) особенно устойчивы. Наибольшей устойчивостью обладают так называемые дважды магические ядра, т. е. ядра, которые содержат магическое число протонов и магическое число нейтронов (например, Ше, 0 , [c.184]

Помимо капельной модели широкую известность получила и оболочечная модель ядра (М. Гепперт-Майер, X. Иенсен, 1949 -1950 гг.), основанная на принципе распределения нуклонов в ядре по дискретным энергетическим уровням, своего рода оболочкам. Такое описание связывает устойчивость ядер с заполнением этих уровней. Оболочечная модель позволяет объяснить спины, магнитные моменты ядер, их устойчивость, изменение многих свойств. Кроме упомянутых двух моделей известны обобщенная, оптическая и многие другие ядерные модели. [c.492]

Одночастичная О. м. я. позволяет правильно предсказать спин и четность основных состояний очень многих нечетных ядер. Для ночотпых ядер с числом нуклонов вблизи замкнутых оболочек модель объясняет сини и четность ряда возоз ждепных уровней. Магнитные моменты ядер в этой области 2 лежат вблизи линий Шмидта. Предсказываемая одночастичной моделью перемена знака квадрупольного момента ядра при переходе от одной частицы вне замкнутой оболочки к одной дырке в оболочке действительно оправдывается ыа опыте. Однако в других областях [c.463]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...