Ядерные силы спин-орбитальные

Однако ядерные силы вообще не являются центральными и взаимодействие зависит от взаимного направления спина и орбитального момента нуклонов, т. е. от скалярного произведения [c.112]

Рассмотрим систему, состоящую из двух нуклонов, из протона и нейтрона (дейтрон), и выясним, какие квантовые числа характеризуют ее состояния. В случае взаимодействия двух нуклонов в выражении ядерного потенциала, даваемого мезонной теорией для статического взаимодействия ( 21), будут существенными лишь первые два слагаемых, соответствующие центральным силам , а третье слагаемое, выражающее тензорные силы, в том числе и спин-орбитальное взаимодействие, мало. Ограничиваясь случаем центральных сил (пренебрегая тензорными силами), рассмотрим возможные состояния системы из двух нуклонов. При этом величина спина системы является интегралом движения, и состояние такой системы можно характеризовать спиновым квантовым числом S системы. [c.113]

Важнейшим свойством ядерных сил также является зависимость их величины от взаимной ориентации спина и орбитального момента движения каждого нуклона, т. е. спин-орбитальный характер. Спин-орбитальное взаимодействие играет значительную роль в ядрах и составляет примерно 10% от общей энергии взаимодействия. Учет спин-орбитальной связи достаточно правильно передает эмпирическую последовательность энергетических уровней и значения магических чисел (см. 31). [c.136]

В 70, п. 2 было отмечено, что при достаточно высоких энергиях следует еще учитывать спин-орбитальное взаимодействие, которое Б случае обычных ядерных сил может быть изображено потенциалом вида (70. 11) [c.530]

Участие во взаимодействии только одного р-состояния ( Ро) из трех возможных ро, Р и рг) указывает на большую связь спина с орбитой, т. е. на существенную зависимость ядерных сил от скорости частиц (при высоких энергиях взаимодействия), а также подтверждает сделанный ранее вывод об их нецентральном характере (так как спин-орбитальное взаимодействие есть функция взаимного расположения спина частицы и направления ее движения). [c.531]

Орбитальный момент количества движения I, связанный с рассеянием налево, изобразим двойной сплошной стрелкой, смотрящей вверх, а рассеянием направо —двойной пунктирной стрелкой, смотрящей вниз. Очевидно, что если существует спин-орбитальная зависимость ядерных сил (а ее существование мы имеем основание предполагать из рассмотрения модели ядерных оболочек), то рассеяние нуклонов с разной ориентацией спина должно быть различным. [c.79]

Зависимость ядерных сил от скорости частиц при высоких энергиях взаимодействия [из различия б( р2)-, 6( pi)- и б(3/7о)-фаз для (р—р)-рассеяния при Т 400 Мэе, свидетельствующего о сильной спин-орбитальной связи]. [c.88]

Посмотрим теперь, являются ли ядерные силы центральными. Центральными называются силы, действующие вдоль линии, соединяющей частицы. Центральные силы могут зависеть от относительной ориентации спинов частиц, но не могут зависеть от ориентации этих спинов относительно радиуса-вектора между частицами. Для центральных сил орбитальный и спиновый моменты количества движения сохраняются в отдельности. Поэтому в низшем энергетическом состоянии орбитальный момент / стремится принять наименьшее возможное значение / = О, при котором равна нулю центробежная энергия. Тем самым при центральных силах основным состоянием дейтрона было бы чистое S-состояние, в котором I = 0. Поскольку спин дейтрона равен единице, то спины протона и нейтрона параллельны. Следовательно, магнитный момент дейтрона при центральных силах должен равняться алгебраической сумме магнитных моментов протона и нейтрона. Отмеченное в 1 отклонение р,р -1- jXn от jid свидетельствует о том, что ядерные силы в какой-то мере нецентральны. Действительно, если предположить, что силы нецентральны, то орбитальный момент не будет точным интегралом движения. Им будет только полный момент. Согласно квантовому принципу суперпозиции состояний состояние дейтрона будет суммой состояний с различными значениями орбитального момента. Число возможных смешиваемых состояний сильно ограничивается законами сохранения полного момента и четности. Из закона сохранения полного момента следует, что если спин дейтрона равен еди [c.175]

Несколько упрощается при низких энергиях и зависимость сечения от спинов нейтрона и протона. Именно, при изотропном рассеянии не может проявиться нецентральная часть ядерных сил. Формально это видно хотя бы из того, что под действием ядерных сил орбитальный момент относительного движения перестает быть интегралом движения, в то время как при низких энергиях этот орбитальный момент равен нулю, т. е. сохраняется. Суммарный спин протона и нейтрона в этом случае равен полному моменту и тоже сохраняется. Поэтому полное сечение а может быть представлено в виде суммы двух слагаемых [c.177]

Полный момент количества движения ядра / всегда является —> —> интегралом движения. Орбитальный L и спиновый 5 моменты количества движения ядра каждый в отдельности не являются интегралами движения, поскольку ядерные силы нецентральны и существует спин-орбитальное взаимодействие (подробнее см. в 9). [c.47]

Таким образом, общий вид потенциала, описывающего взаимодействие между нейтроном и протоном с учетом спиновой и спин-орбитальной зависимости ядерных сил И их тензорного характера, должен содержать по крайней мере четыре слагаемых [c.46]

Как и обычные, обменные ядерные силы в общем случае могут зависеть от взаимной ориентации спинов частиц, взаимной. ориентации спинов и оси взаимодействия и от взаимной ориентации спина и орбитального момента. Поэтому потенциал обменных сил, так же как и потенциал обычных сил, должен содержать по крайней мере четыре слагаемых вида [c.74]

Взаимодействие нуклонов. Силы, удерживающие нуклоны в ядре, наз. ядерными. Они явл. проявлением самых интенсивных из всех известных в физике вз-ствий (см. Сильное взаимодействие). Яд. силы, действующие между двумя протонами в ядре, по порядку величины в сто раз интенсивнее электростатич. вз-ствия между ними. Важным свойством яд. сил явл. их изотопическая инвариантность, т. е. независимость от зарядового состояния нуклонов яд. вз-ствия двух протонов, двух нейтронов или нейтрона и протона одинаковы, если одинаковы состояния относит, движения этих пар ч-ц и их спиновые состояния. Интенсивность яд. сил зависит от расстояния между нуклонами, от взаимной ориентации их спинов, от ориентации спинов относительно орбитального момента и радиуса-вектора, проведённого от одной ч-цы к другой. В соответствии с этим различают центральные силы, спин-спиновые, спин-орбитальные и тензорные. [c.923]

Пятая оболочка содержит 32 состояния, а именно 8 состояний gy , 6 состояний 2Л/ , 4 состояния 2с(з/,, 2 состояния 3s./ и 12 состояний l/iiVj. В оболочке h, как и в 1 , спин-орбитальное расщепление настолько велико, что состояния и принадлежат разным оболочкам. Обратим внимание на то, как высоко находятся в ядре состояния 3si/,. В атоме они относятся к третьей оболочке, а в ядре за счет коротко действия ядерных сил — к пятой. При заполнении пятой оболочки в ядре оказывается 82 нуклона соответствующего сорта. Классическим примером ядра с заполненной пятой оболочкой (по протонам) является изотоп свинца вгРЬ . Это ядро — дважды магическое, поскольку число его нейтронов равно 126, что соответствует заполнению шестой нейтронной оболочки, содержащей 44 состояния 10 состояний l/i./ , 8 состояний 2fy , 6 состояний 2/ь/ , 4 состояния 2 состояния 3/ v, и 14 состояний [c.97]

Для обычных частиц, например для нейтронов, разложение по парциальным сечениям есть не что иное, как разложение по состояниям с различными значениями орбитального момента /. Поэтому если длина волны нейтрона значительно больше области, в которой действуют ядерные силы (за счет короткодействия ядер-ных сил размеры этой области почти совпадают с размерами ядра), то рассеяние в основном идет в s-состоянии (/ = 0), а вероятность рассеяния в состояниях с большими I резко падает с ростом I. Для фотона, в отличие от других частиц, понятия орбитального момента не существует. Мы не будем объяснять этого тонкого обстоятельства, а лишь укажем, что оно обусловлено совместным действием двух причин равенством нулю массы покоя фотона и ненулевым значением его спина, который равен единице. [c.162]

Тахим образом, дейтрон может находиться только в одном состоянии, характеризуемом параллельной ориентацией спинов и значением орбитального момента, равным нулю. Это состояние обозначается как в отличие от синглетного состояния обозначаемого i5i(o6 усложнении, вносимом нецентра-льностыр ядерных сил, см. 4). - - [c.19]

Специфический характер (п—р)- и (р—р)-рассеяния при высоких энергиях (7 >100МэВ) приводит к заключению о существовании очень сильного отталкивательного взаимодействия между нуклонами на расстояниях порядка (0,4-н0,5)-10 см и обменном характере ядерных сил. Из фазового анализа (Р—р)-рассеяния следует спин-орбитальная зависимость ядерных сил, т. е. их зависимость от скорости. Ряд особенностей (N—Л )-взаимодействия и результаты фазового анализа позволяют распространить изотопическую инвариантность ядерных сил, доказанную в гл. XIII для 5-состояния, также и на другие состояния нуклонов. Нуклон-нуклонное взаимодействие и при высоких энергиях определяется только величиной изоспина и не зависит от его проекции. [c.95]

Несмотря на очевидную аналогию свойств орбитальных и спиновых моментов в диамагнитных веществах между их поведением и, следовательно, между их влиянием на характер резонанса ядерных спинов, имеется существенное различие. Силы, действующие между электронами, атомами и молекулами, по существу являются электростатическими силами, а магнитные силы, зависящие от спинов, пренебрежимо малы по сравнению с ними. Отсюда следует, что общий спин электронной системы S можно считать хорошим квантовым числом и что (2 + 1) подсостояний. состояния с данным S имеют приблизительно одинаковую энергию. Следовательно, если ожидаемые значения трех компонент вектора S в невырожденном основном состоянии равны нулю, то для этого состояния обязательно S = S (S + I) = 0. [c.168]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...