Спины взаимодействующие

В связи с этим при описании ядерного взаимодействия мы уже не можем ограничиваться простым потенциалом V r), а должны ввести еще функцию спинов взаимодействующих частиц. Нетрудно видеть, что яз двух векторов — спинов нуклонов — можно составить единственное скалярное выражение [c.506]

Изучение (п — р) -рассеяния при невысоких энергиях, а также опыты по рассеянию нейтронов на орто- и параводороде показали зависимость ядерных сил от спина. Связанное состояние (дейтон) образуется только при одинаково направленных спинах у нейтрона и протона. При противоположно направленных спинах взаимодействие нейтрона и протона значительно слабее, так что соотношение (73.1) в этом случае не выполняется (дейтона со спином 1 = 0 не существует). [c.538]

Изучение рассеяния нейтронов на свободном и молекулярном водороде. позволяет сделать важный вывод о спиновой зависимости ядерных сил. Нейтрон и -протон с параллельно направленными спинами взаимодействуют настолько сильно, что об- [c.46]

Здесь Si и Sj — результирующие спины взаимодействующих атомов. [c.337]

Если спины взаимодействующих атомов равны по величине (5 = = Sj = S) и образуют друг с другом угол 0, то выражение (11.31) можно переписать так [c.295]

Однако в случае редкоземельных металлов или актинидов ситуация может быть иной. Магнетизм таких атомов связан с незаполненными 4/- или 5/-оболочками. Это внутренние оболочки, имеющие малый радиус. У соседних атомов они практически не перекрываются. Ввиду этого обменное взаимодействие спинов осуществляется путем косвенного обмена через электроны проводимости. Иными словами, можно исходить из картины локализованных спинов, взаимодействующих с электронами проводимости по типу, рассмотренному в 4.1. [c.436]

Ядерный спин взаимодействует с электронами, поскольку они создают магнитное поле. В немагнитном металле в отсутствие внешнего магнитного поля электронная система не обладает магнитным моментом и ядерный спин не взаимодействует с электронами. Если включается внешнее магнитное поле, то оно способно не только непосредственно воздействовать на ядерный спин, но путем ориентации электронного спина создать отличное от нуля поле электронов в области ядра. Практически, однако, имеет значение лишь поле, создаваемое спином s-электронов, ибо только у этих электронов волновая функция в месте расположения ядра отлична от нуля (согласно квантовой механике гр (г) со г , где [c.448]

Ферромагнетизм электронов проводимости. Эффект обменного взаимодействия в системе электронов проводимости мы можем приближенно описать, предположив, что электроны с параллельными спинами взаимодействуют друг с другом с энергией —V, где V — положительная величина, в то время как электроны с антипараллельными спинами вовсе не взаимодействуют между собой. [c.541]

Спины взаимодействующие 12.1—12.8, ГЗ.И—13.14, 15.0—15.8 Среднее по ансамблю 2.4, 23.1, 27.12 [c.635]

Начнем с описания зависящего от спинов взаимодействия между электронами, которое можно связать с введенным ранее обменным взаимодействием. Полученные при этом результаты и формализм, однако, оказываются непосредственно применимыми и для ионов, и для атомов. Мы постулируем, что зависящему от спина взаимодействию в гамильтониане соответствует слагаемое [c.524]

В одномерной модели Изинга рассматривается цепочка из N спинов, причем каждый спин взаимодействует только со своими двумя ближайшими соседями и с внешним магнитным полем. Энергия [c.379]

Эти результаты можно обобщить несколькими способами. Во-первых если зависящие от спина взаимодействия, например, спин-орбитальное взаимодействие, не слишком малы, так что орбитальный момент не полностью замораживается, то общая теорема Крамерса [29] устанавливает, что в отсутствие внешнего магнитного поля в основном состоянии остается двухкратное вырождение. Хотя ни одна из двухэлектронных волновых функций, принадлежащих двухкратно вырожденному множеству основ-- [c.184]

Квантовая электродинамика позволяет объяснить это различие в массах мезонов. В самом деле, сила магнитного взаимодействия зависит от взаимной ориентации спинов взаимодействующих частиц. Можно ожидать аналогичного явления и в случае квантовой хромодинамики. [c.139]

Все полученные выше результаты весьма похожи на результаты для модели среднего поля, найденные в гл. 3. (На самом деле они совпадают в пределе — оо дК — конечная величина.) Но в действительности модель на решетке Бете в значительно большей степени заслуживает доверия, чем модель среднего поля, поскольку в данном случае взаимодействия не зависят от размера системы, и каждый спин взаимодействует только со своими ближайшими соседями. [c.65]

Пусть обозначает все спины ряда г, так что ф принимает 2 возможных значений. Выражение под знаком суммы в (6.2.1) можно рассматривать как функцию фр. . . , Поскольку каждый спин взаимодействует [c.94]

Паули и соответственно. Поэтому правую часть (10.14.48) можно рассматривать как некоторый двумерный оператор гейзенберговского типа, в котором квантовомеханические спины взаимодействуют друг с другом через свои -компоненты, а внешнее поле напряженности приложено в направлении оси х. [c.270]

Для спинов, взаимодействующих только с внешним магнитным полем, значение V полностью определяется величиной т, и мы отмечаем эту функциональную зависимость с помощью обозначения и т). Переворот направления отдельного магнитного момента относительно направления, совпадающего с направлением поля, уменьшает величину 2т на 2, уменьшает полный магнитный момент на 2(л и увеличивает потенциальную энергию на 2 кН. Разность потенциальных энергий соседних уровней обозначается через Ае, причем [c.30]

В связи с этим при описании ядерного взаимодействия мы уже не можем ограничиваться простым потенциалом У[г), а должны ввести еще функцию спинов взаимодействующих частиц. Нетрудно видеть, что из двух векторов—спинов нуклонов—можно составить единственное скалярное выражение 8 8р, которое и должно быть использовано для характеристики взаимодействия между нейтроном и протоном (потенциал должен быть скалярным). Так как влияние спинов может быть различным на разных расстояниях, то выражение 8 8р должно входить В потенциал в комбинации с некоторой функцией координат. Таким образом, потенциал взаимодействия между нейтроном и протоном с учетом спиновой зависимости в общем виде записывается так [c.44]

ГэВ. С точки зрения изотопической инвариантности это различие естественно связать с рождением л-мезонов в (Л —Л )-соударениях, которое становится энергетически возможным как раз при Г , 0,3 ГэВ (см. 110). Поскольку п-мезоны имеют изотопический спин Т =1, их рождение в (Л —Л )-соударениях более вероятно в том случае, когда изотопический спин взаимодействующих нуклонов в начальном состоянии равен единице (больше каналов реакции). Естественно, что с ростом энергии, когда становится возможным рождение нескольких л-мезонов с различным суммарным изоспином, а также открываются другие каналы реакции, различие в (< )т=1 и (ст/у у)т=о должно сгладиться, что и наблюдается на опыте. То же самое можно сказать и о различии а ,/у(0)т=о и стл,л (6)т=ь поскольку с ростом энергии относительная роль перезарядки также должна снижаться. Таким образом, энергетическая и угловая зависимости сечения (Л —Л )-рассеяния естественным образом объясняются в рамках гипотезы об изотопической инвариантности, что также можно рассматривать в качестве ее экспериментального подтверждения. [c.86]

В идеально простом случае независимых спинов, каждый из которых окружен неизменной средой, вычисление функции (3.1) или непосредственно резонансного спектра сводится к определению уровней энергии и матричных элементов для Более сложное положение возникает, если окружающая среда не фиксирована, а изменяется со временем или спины взаимодействуют друг с другом. [c.400]

Потенциальная энергия взаимодействия двух атомов для отрицательных значений х обычно существенно отрицательна (т. е. соответствует отталкиванию), и поэтому S и х) положительны, что соответствует расширению твердых тел при их нагревании. Немногие известные случаи сжатия твердых тел при нагревании связаны преимущественно с эффектами магнитного упорядочения спинов электронов. Для сплавов с малым коэффициентом расширения, например таких, как инвар, тепловое расширение и магнитное сжатие взаимно компенсируют друг друга в той области температур, которая представляет практический интерес. [c.239]

Если взаимодействие между спином и орбитальным движением частиц (электронов в атоме или нуклонов в ядре) слабее, чем взаимодействие между спинами (т. е. отсутствует или почти отсутствует [c.112]

Изотопический спин 1 представляет собой внутреннюю характеристику адрона, отражающую инвариантность сильных взаимодействий относительно вращений в воображаемом трехмерном изоспиновом пространстве. Квантовое число / определяет значение квадрата вектора изотопического спина, / (/ =/ (/+I), приписываемого мультиплету адронов с одинаковыми свойствами по отношению к сильным взаимодействиям и с примерно одинаковыми массами и другими характеристиками, кроме электрических зарядов. Число адронов в изотопическом мультиплете составляет 2/ + 1. В процессах сильного взаимодействия сохраняется квантовое число / полного изотопического спина частиц, участвующих в реакции, и квантовое число третьей проекции полного изотопического спина /з, которое определяется как алгебраическая сумма проекций изотопического спина взаимодействующих адронов. В электромагнитных взаимодействиях адронов полный изотопический спин не сохраняется, но сохраняется его проекция. В слабых взаимодействиях нарушаются законы сохранения как 1, так и /з. [c.971]

О. я. применяются для изучения свойств ядер, связанных с его спином, взаимодействия ядер с разл. микрочастицами. С помощью поляриаов. ядерных мишеней и пучков поляризов. частиц можно определить спиновую зависимость взаимодействия частиц с ядрами. Наблюдение распада возбуждённых состояний О. я. даёт информацию о спинах, чётностях, магн. и электрич. моментах как самих возбуждённых состояний ядер, так и испускаемых микрочастиц. Исследования угл. распределения электронов при распаде поляризов. ядер Со привели к открытию нарушения пространств, чётности в слабых взаимодействиях. Из угл. распределения у-иэлучения поляризов. ядер — d, по- [c.471]

Как мы увидим далее, ядерныё силы зависят от взаимной ориентации спинов взаимодействующих частиц, причём в связанном состоянии спины нейтрона п протона имеют одинаковую ориентацию. [c.9]

Что касается удельной теплоемкости в постоянном поле, то для нее теория Вейсса также предсказывает конечный скачок. Следовательно, как указывалось выше, все соответствующие друг другу величины ведут себя в окрестности критической точки одинаково в обеих так называемых классических теориях. Это не случайно. Действительно, главная физическая идея, лежащая в основе обеих моделей, заключается в существовании далънодействующих сил. Кац очень изящно показал, что если мы рассмотрим простую решетку с одномерными спинами (модель Изинга, см. разд. 10.2), в которой все спины взаимодействуют одинаково независимо от их взаимного расстояния, то мы получим в точности уравнение состояния Вейсса. Следовательно, теории ВдВ и Вейсса являются, так сказать, изоморфными . Аналогия двух теорий очень ясно проявляется также в теории фазовых переходов Ландау. Ландау исходит из выражения для свободной энергии и разлагает ее в окрестности критической точки делая сходные допущения, при этом можно получить либо теорию ВдВ, либо теорию Вейсса. Из-за недостатка места мы не будем подробно рассматривать здесь теорию Ландау, прекрасное изложение которой можно найти в ряде книг (см., однако, разд. 10.4). [c.346]

При этом валентные электроны разных атомов, различающихся спинами, взаимодействуют подобно двум электромагнитам. Между ними возникают силы электромагнитного взаимопритяжения, обусловливающие образование молекул (например, Ог, Нг и т.д.). [c.112]

ПОЛЯРИЗОВАННЫЕ НУЧКИ нуклонов — пучки нуклонов, спипы к-рых ориентированы преимущественно вдоль нек-рого выделенного направления. П. н. применяются для исследовапия зависимости ядерных сил от спинов взаимодействующих частиц, поскольку спиновые взаимодействия играют чрезвычайно важную роль как в п])оцессах рассеяния нуклонов на нуклонах и сложных ядрах, так и в ядерных реакциях [1—5]. [c.153]

По существу, совершенно ясно, что при больших пе-редачах импульса приближение хаотических фаз должно приводить к существенным трудностям [26, 34]. Как мы уже видели, в RPA не делается различия между вкладами в корреляционную энергию от электронов с параллельными и антипараллельными спинами. С другой стороны, из физических соображений можно ожидать, что электроны с параллельными спинами просто не будут чувствовать короткодействующих сил, так как они удалены друг от друга благодаря принципу Паули. Математически это проявляется в том, что при больших передачах импульса обменные члены ряда теории возмущений (которые возникают только для электронов с параллельными спинами и которыми мы пренебрегаем в рамкач RPA) взаимно уничтожаются с прямыми членами, соответствующими взаимодействию электронов с параллельными же спинами. Отсюда следует вывод, что только электроны с антипараллельными спинами взаимодействуют посредством той части кулоновских сил, которая соответствует большим передачам импульса. Причина указанной компенсации весьма проста. Любому прямому процессу перехода для электронов с параллельными спинами, описываемому матричным элементом перехода V , всегда сопутствует сопряженный обменный процесс, характеризуемый матричным элементом Vk+p+q ). При малых передачах импульса, как мы уже видели, эти обменные члены несущественны. При больших же передачах импульса они взаимно уничтожаются с прямыми членами, которые описывают взаимодействие между электронами с параллельными спинами. [c.209]

Легко показать, что ттгерешптв взаимодействие ядермих спжнов с полем излучения в тепловом равновесии представляет собой один и механизмов тепловой релаксации ядер, хотя и чрезвычайно слабый. Для спина, взаимодействующего с таким полем, вероятность потери энергии при переходе из верхнего состояния а) в нижнее состояние Ь) путем испускания фотона больше вероятности обратного перехода в отношении [c.248]

Чтобы изучить начальные стадии искажения мультиплетной структуры в зависимости от увеличения, частоты скачков Q, рассмотрим сначала спин /= /4, связанный со спином / взаимодействием ЬЛ 1. Механизм релаксации спина обусловлен квадрупольными взаимодействиями. Если Q < то при переходах между двумя состояниями спина / а) = +, М ) и I Ь) = [ —, М ) с частотой соаь = >0 + /М возникает линия, ширина которой определяется по формуле (Х.45) [c.463]

Так как каждый спин взаимодействует в равной степени со всеми остальными, корреляции не зависят от расстояния кроме того, две физически оазделенные базы не могут сосуществовать в данной модели. Таким образом, критические показатели /, г и /х не могут быть определены. [c.54]

Рис. 10.4. Изинговы спины, введенные на рис. 10.3. Сплошные и штриховые линии соединяют пары спинов, взаимодействие между которыми описывается диагональными членами (с коэффициентами 7 и 7 ) в выражении (10.3.1). Исходная решетка разбивается на две подрешетки, показаАные темными и светлыми кружками.

Пример. Теория среднего поля для спин-спияового взаимодействия ). В рассмотренной нами выше модельной системе спины взаимодействовали только с внешним магнитным полем, но не друг [c.252]

Найденная в опытах величина заряда ч-ц, создающих своим движением сверхпроводящий ток (е = 2 е), подтверждает Купера эффект, на основе к-рого в 1967 Дж. Бардин, Л. Купер и Дж. Шриффер (США) и Н. Н. Боголюбов (СССР) построили последовательную микроскопич. теорию С. Согласно Куперу, два эл-на с противоположными спинами, взаимодействуя через посредство крист, решётки (обмениваясь фононами), могут образовывать связанное состояние (куперов-скую пару). Заряд такой пары равен 2е. Пары обладают нулевым значением спина и подчиняются Бозе — Эйнштейна статистике. В сверхпроводящем металле пары испытывают т. н. бозе-конденсацию (см. Квантовая жидкость), и поэтому система куперовских пар обладает св-вом сверхтекучести. Т. о., С. представляет собой сверхтекучесть электронной жидкости. [c.659]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...