Интенсивность импульса напряжений

Распространяясь в композиционном материале, механические возмущения постепенно затухают. Это затухание происходит вследствие геометрической дисперсии и других механизмов дисперсии, таких, как неупругость материала, расслоение, внутренние полости и трещины, а также дробление компонентов. С точки зрения сохранения целостности структуры дисперсия желательна, поскольку она сглаживает пики интенсивности импульса напряжений и, следовательно, уменьшает вероятность разрушения материала. Из всех механизмов дисперсии аналитически легче всего исследовать механизм структурной и неупругой дисперсии. [c.356]

Разрушения, производимые импульсами напряжения, отличаются от разрушений, производимых статически , по нескольким различным причинам. Во-первых, при импульсах короткой продолжительности ни одна образующаяся трещина еще не успевает развиться, а импульс уже проходит и напряжения снимаются. Это происходит потому, что скорость распространения трещины, вообще говоря, значительно меньше скорости распространения импульса ). Во-вторых, при коротком импульсе в любой данный момент времени только малая часть образца находится в напряженном состоянии и разрушения могут образовываться в одной области образца совершенно независимо от того, что происходит в любом другом месте. В-третьих, как показано в гл. II, когда импульс сжатия падает на свободную границу, он приводит к образованию отраженного импульса растяжения, а при наклонном падении образуется как импульс расширения, так и импульс искажения. Интерференция так х отраженных импульсов может привести, как показано на фотографии 1 (фронтиспис), к очень сложным распределениям напряжений, причем при наложении различных отраженных импульсов могут возникнуть напряжения достаточно большие, чтобы произвести разрушение, когда амплитуда падающего импульса слишком мала для этого. Наконец, как показано в гл. IV, динамические упругие свойства многих твердых тел могут заметно отличаться от свойств статических. Так, при очень высоких скоростях нагружения, связанных с интенсивными импульсами напряжения, материалы, которые обычно считаются вязкими, могут вести себя как хрупкие. [c.167]

При очень высоких скоростях нагружения, связанных с интенсивными импульсами напряжения, материалы, которые обычно считаются вязкими, могут вести себя как хрупкие. [c.116]

Например, при расчете схемы радиоактивного реле для устойчивой регистрации прерывистого облучения необходимо, чтобы при данной средней интенсивности излучения за определенное время, то есть после прохождения к импульса, напряжение на интегрирующей емкости достигло значения порога срабатывания электронного реле с учетом статистического характера регистрируемого процесса. [c.242]

Рис. 34. Зависимость коэффициента интенсивности напряжений от времени для прямоугольного импульса напряжений

Существенное влияние прерывания того или иного параметра процесса на технологические показатели схемы проявляется при прерывании их с определенной интенсивностью. Для практической реализации способа размерной ЭХО с прерывисто изменяющимися параметрами необходима разработка методов расчета или выбора количественных характеристик этих параметров. Необходимо рассчитывать, например, параметры импульсов напряжения и тока (длительность импульса, длительность переднего и заднего фронтов, амплитуду, скважность), параметры пакета импульсов (скважность, длительность), величины рабочего и промывочного зазоров, величину давления на входе в МЭЗ. Необходимы методики по выбору электролитов для этих схем размерной ЭХО. [c.196]

Вследствие ряда различных причин в последние годы наблюдается заметное оживление интереса к этой области, и в печати появляется теперь большое и все возрастающее количество результатов оригинальных исследований как экспериментального, так и теоретического характера. Причина этого заключается, во-первых, в том, что вследствие развития электроники появилась возможность легко возбуждать и обнаруживать упругие волны высокой частоты, включая ультразвуковые. Во-вторых, появление новых материалов, таких, как пластики, вызвало интерес к теории механических свойств несовершенно упругих твердых тел, а волны напряжения оказываются мощным средством для изучения механических характеристик таких материалов. Наконец, исследование свойств твердых тел при очень высоких скоростях нагружения стало весьма важным с инженерной точки зрения. Так, задачи о распространении импульсов напряжения большой амплитуды и короткой продолжительности имеют исключительно большое военное значение. Они интенсивно изучались во время второй мировой войны и привели к развитию теории пластических волн. [c.5]

Как Показано в 2 этой главы, уравнения движения и неразрывности твердого стержня или проволоки формально эквивалентны уравнению волны конечной амплитуды в жидкости. Скорость распространения возмущения, согласно уравнению (7.21), равна с + К, и, если модуль упругости 5 = йп (1 постоянен, большие возмущения сжатия будут распространяться быстрее малых возмущений, так что любой конечный импульс сжатия по мере распространения в среде, в конце концов, образует ступенчатый фронт. В твердых телах скорости частиц даже при интенсивных возмущениях очень малы по сравнению со скоростью распространения, так что, если 5 постоянно, импульс напряжения может распространяться на значительное расстояние без изменения формы, но изменения значения этого модуля упругости 5 приводят к искажению импульсов конечной амплитуды. Для больщинства твердых тел 5 уменьшается за пределом упругости, и в стержнях из таких материалов при достаточно больших деформациях возникают не ударные волны, а пластические волны. Однако имеется несколько твердых тел, например резины и другие высокие [c.163]

Следовательно, неизбежны соударения частиц друг с другом, со стенками щели, торможение и полная остановка их в зоне препятствия. Здесь возможны два случая после воздействия ряда ударных волн частица будет выброшена из этой зоны, либо в совокупности с другими застрявшими частицами образует у препятствия местное заполнение емкости и инициирует (несмотря на то, что зазор больше 8 или даже 8р) возникновение повторного разряда, но уже не на поверхности электродов, а на частицах. У границы препятствия возникает ударная волна, выбрасывающая частицы из застойной зоны. Этот механизм особенно проявляется при эвакуации с границ колодца и переходе их на вертикальную трассу — вектор скорости частицы здесь должен изменять направление максимум на 90°, что невозможно при любых вариантах соударений под любыми углами частиц между собой или со стенками щели. Следовательно, для такого поворота частицы на границе колодца и перевода ее на вертикальную трассу, т. е. в боковой зазор, должны обязательно образовываться эвакуационные вихри и течения, вызванные повторными разрядами. На интенсивность, направление, характер этих течений и вихрей и частоту ударных волн оказывает влияние множество факторов, важнейшие из которых — амплитуда импульса напряжения, скважность, [c.156]

В этом параграфе рассматриваются напряжения и перемещения в упругом полупространстве при синусоидально осциллирующем давлении, приложенном по малому кругу на поверхности. На языке теории колебаний мы определили линейный динамический отклик на гармоническое возбуждение. В следующем параграфе при рассмотрении удара мы изучим отклик упругого полупространства на единичный импульс давления. Однако если изменение интенсивности импульса со временем и P t) известно, то его можно представить непрерывным спектром гармонического возбуждения / (со) вида [c.395]

Подобные расчеты местной скорости съема (а также зазора, высоты микронеровностей и глубины измененного слоя) наталкиваются на ряд трудностей, которые вызваны прежде всего сложностью не до конца исследованного процесса ЭЭО. Это, в частности, не позволяет предельно точно вычислить объем единственной лунки. Кроме этого, размеры лунок оказываются различными, интенсивность и количество импульсных тепловых потоков N на какой-либо площадке зависят от большого числа факторов, а частота образования лунок обычно меньше частоты следования импульсов напряжения. [c.14]

Известно, что в вихревой трубе помимо высокочастотных колебаний могут возбуждаться автоколебания низкой частоты, определяемые прецессией вихревого ядра. Поддержание колебаний возможно подводом к вихревому ядру достаточной для этого кинетической энергии вращательного движения, которая в свою очередь подводится тем интенсивнее, чем больше касательные напряжения и, соответственно, радиальные пульсации. Пояснить этот механизм можно следующим образом. Крупные вихри А (рис. 3.26), уходя на периферию, образуют на прежнем месте области локального понижения давления, в которые устремляется мелкомасштабная турбулентность 5, отвечающая за перенос импульса к приосевому ядру. Таким образом, чем интенсивнее вторичное вихреобразование, тем более благоприятные условия создаются для генерации прецессии. В то же время прецессионные смещения приосевого ядра приводят к увеличению градиента осевой скорости и соответственно вихреобразованию. [c.136]

Ячейка Керра, работающая в электрическом поле короткого мощного светового импульса, может служить фотографическим затвором, который позволяет делать время экспозиции порядка 10 с. Она с успехом применяется для изучения длительности люминесценции и других молекулярных процессов. Ячейка Керра, подобная изображенной на рис. 27.2, может служить для модуляции интенсивности света необходимо только питать конденсатор напряжением высокой частоты. [c.536]

Части машин, движущиеся по определенным циклам, передают путем непосредственного соприкосновения или через упругую окружающую среду механические импульсы другим конструктивным элементам, подвергая их вынужденным колебаниям, частота которых может быть близка к частоте свободных колебаний этих элементов. Совпадение периодов или частот свободных и вынужденных колебаний обусловливает возможность теоретически неограниченного возрастания амплитуды колебаний. Это явление называется резонансом. Опасность резонанса заключается в интенсивном возрастании деформаций (амплитуды) и соответствующем нарастании напряжений. [c.316]

Рис. 9.12. Счетная характеристика счетчика Гейгера — Мюллера зависимость числа N импульсов от приложенного напряжения V при постоянной интенсивности излучения.

Приемник 3 преобразует импульсы рентгеновского излучения в электрические импульсы. Импульсы на выходе приемника зависят от степени ослабления интенсивности соответствующего пучка рентгеновского излучения. В блоке 10 вырабатывается разностный сигнал — сигнал рассогласования, напряжение которого, усиленное усилителем 11, подается на двигатель М2 или Ml, который поворачивает клин 8 или 7 до тех пор, пока [c.391]

Рис. 8.1. Схема последовательного изменения (а) коэффициентов интенсивности напряжения и напряжения в переходных циклах при перегрузке материала (б) схема геометрии траектории трещины в момент и после перегрузки и общий вид зависимости длины трещины а от числа циклов нафужения Л/, до и после единичного импульса перегрузки в случае регулярного нагружения

Перейдем к сложному напряженному состоянию, ограничиваясь при этом лишь описанием доминирующих сдвиговых деформаций, протекающих при постоянстве объема материала. Об объемной полузучести полимерных материалов см. работу [16]. Составим сначала зависимость приращений вязкоупругих деформаций, вызванных отдельными импульсами компонентов девиа-тора напряжений, от величин этих импульсов. Положим, что приращение интенсивности вязкоупругих деформаций является функцией интенсивности импульса действительных напряжений и, в общем случае, параметра Лоде, а также отношения — ajoi, где 00 — среднее нормальное напряжение, иногда оказывающее определенное влияние на сдвиговую ползучесть. Имеем в общем виде [c.59]

Случай 7. Пусть имеется полубесконечный клиновидный слой вязкоупругой среды O J импульс напряжения Oyz интенсивности F(х, t), а граница y = A tga жестко закреплена или свободна от напряжений, т. е. [c.116]

Методы радиоактивных индикаторов и просвечивания, получившие широкое применение в исследованиях рабочих процессов парогенераторов, требуют для измерения интенсивности ядерного излучения применения специальных устройств (радиометрических установок), с помощью которых регистрируются импульсы напряжения, генерируемые приемниками (обычно газоразрядными счетчиками) при воздействии на них бета- или гамма-излучений. Реже используются схемы, в которых приемником является сцинтилляционный счетчик. Следует, однако, отметить, что для гамма-излучения схемы со сцинтилляционными счетчиками в ряде случаев оказываются более эффективными и трйбуют препаратов меньшей активности, что, несомненно, будет способствовать более широкому и безопасному применению метода радиоактивных изотопов в исследованиях рабочих процессов парогенераторов. [c.19]

Измерение интенсивности теплового шума путем счета за определенный интервал времени количества импульсов напряжения, амплитуды которых превышают заданное заранее ограничивающее напряжение ор, реализовано в работе А. Д. Бродского. Возможность практического осуществления измерения температуры методом а.мплитудноп дискриминации и счета шумовых импульсов иллюстрируется рис. 2.3, [c.21]

Явление фазовой самомодуляции на спектральном языке проявляется как уширение спектра импульса. Ширина спектра, как показано в 2.3—2.5, зависит от нелинейности среды и пройденного расстояния. Однако в целом ряде экспериментов с импульсами пико- и фемтосекундной длительности наблюдались уширения спектра, существенно превышающие предсказываемые формулой (2.3.11), простирающегося, как правило, от ультрафиолетового до инфракрасного излучения. Этот эффект принято называть сверхуширением или генерацией суперконтинуума. Исследования сверхуширения спектра пикосекундных импульсов проводились главным образом в 70-е годы (см., например, [43—48]), В последнее время были выполнены эксперименты по сверх-уширению спектра фемтосекундных импульсов [49—52]. Интерес к постановке таких опытов связан с весьма высокими интенсивностями и напряженностями электрических полей, которые можно получить с этими импульсами. Ниже мы остановимся на некоторых результатах экспериментов с фемтосекундными импульсами. [c.91]

Модуляторы лазерного излучения. В работе [43] описан модулятор лазерного излучения, изготовленный на основе монокристалла НБС состава х = 0,5. При этом отмечается, что кри)в1аллы с ж = 0,25 для этих целей неприменимы вслед ствие высокого значения диэлектрической нроницаетсти е. Для модулятора использовался монокристалл НБС размерами 0,3 X 0,4 X 10 мм с большим размером вдоль оси х. Кристалл имел емкость 20 пФ и включался в 50-омную широкополосную согласующую схему. Отраженная мощность была менее 1% вплоть до 300 МГц, импульсы напряжения имели фронт нарастания до 3 НС и быстрый спад. Управляющее напряжение для длины волны света % = 0,633 мкм составляло 22 В. Отношение интенсивности прошедшего света к поглощенному составляло 15 дб. Диаметр лазерного пучка на поверхности кристалла имел величину 0,1 мм. [c.122]

Наибольшую опасность представляют трещиноподобные дефекты, развитие которых в большинстве случаев приводит к авариям и р ру-шениям конструюдии. Образование и рост трещины происходят скачкообразно и сопровождаются различными раздельными импульсами соответствующей амплитуды. В материалах как с естественными трещинами, так и с искусственными надрезами происходит концентрация напряжений в вершине дефекта при нагружении объекта рабочими или испытательными нагрузками. При достижении локальным напряжением предела текучести материала образуется зона пластической деформации. Объем этой зоны пропорционален уровню напряжений, которые характеризуются коэффициентом интенсивности этих напряжений К. Когда локальные напряжения превышают предел прочности, происходит микроразрыв — скачкообразное приращение длины дефекта, сопровождающееся импульсом АЭ. Число импульсов Л/" растет с увеличением К. Зависимость суммарной АЭ N от коэффициента интенсивности напряжений К имеет вид [c.166]

Таким образом, увеличение продолжительности существования дуги при нагревании катода до температуры кипения является результатом наложения двух эффектов. Одним из них служит уменьшение скорости оттока тепловой энергии из области катодного пятна, а другим — увеличение вероятности восстановления дуги из ее переходной формы. Как показывает аналогичное увеличение вероятности восстановлевия дуги в присутствии газовой среды, его следует связать с повышенным давлением ртутного пара у поверхности кипящего катода и происходящим поэтому увеличением интенсивности ионизационного процесса в катодной области дуги, признаком чего служит также сглаженная форма импульсов напряжения. [c.137]

Значительно более определенным представляется вопрос о причинах увеличения продолжительности существования дуги в присутствии газовой среды, в чем известную роль сыграли опыты с неоном, описанные в 29. При относительно низких давлениях среды ее влияние на дугу сводится ксыючительно к повышению эффективности восстановительного механизма без заметных признаков увеличения ее устойчивости в точном смысле этого слова, о чем можно судить по характеру изменения кривой 0(/). Это и понятно. При низких давлениях газовая среда не изменяет существенно условий в пределах самого функционирующего катодного пятна, где концентрация нейтральных и заряженных частиц достаточно высока и контролируется самим разрядом. Заметную роль она может приобрести лишь при критических состояниях дуги, сопровождающихся резким уменьшением концентрации атомов ртути в катодной области разряда и повышением катодного падения. В этих критических обстоятельствах атомы газа, возбуждаемые быстрыми электронами, могут заметно способствовать повышению интенсивности ионизационного процесса, производя ионизацию ртутного пара посредством ударов второго рода и внося, таким образом, свой вклад в процесс восстановления дуги. На облегчение условий восстановления разряда из его переходной формы в присутствии газовой среды указывает не только установленное нами повышение вероятности положительного исхода, выражающееся в увеличении показателя степени -фо согласно соотношению (16), но и заметное сглаживание импульсов напряжения на осциллограммах, снятых в присутствии газа. [c.142]

Локализованные самостоятельные разряды в электроизо-няционной среде, не приводящие к пробою или перекрытию всего межэлектродного промежутка, называют внутренними частичными разрядами (ЧР). Возникновение ЧР наблюдается в тех областях диэлектрика (например, в газовых включениях), где напряженность поля выше, а электрическая прочность ниже, чем в остальной части материала. Наличие таких областей или участков, где при известных условиях появляются ЧР, может быть связано с перенапряжениями в изоляции, с особенностями ее структуры или с технологией производства. Длительное воздействие достаточно интенсивных ЧР приводит к пробою, поэтому определение параметров ЧР является необходимым при испытаниях изоляции. При каждом частичном разряде происходит изменение заряда на емкости включения, где произошел ЧР одновременно происходит изменение заряда на электродах образца Величину AQx называют кажущейся интенсивностью ЧР (кажущимся зарядом) и измеряют в кулонах. Скачкообразные изменения заряда и соответственно напряжения на электродах вызывают появление высокочастотных колебаний в цепи. Импульс напряжения ЧР имеет крутой фронт с длиной порядка [c.547]

Прибор сконструирован по схеме рассеяния гамма-излучения в стекле. Регистрация излучения производится счетчиками Гейгера. Импульсы напряжения, поступающие от счетчиков Гейгера, когда они находятся в поле рассеянного стеклом гамма-излучения, усиливаются, затем стандартизуются по длительности и амплитуде и, наконец, интегрируются. Напряжение, измеряемое катодным вольтметром, пропорционально среднему количеству импульсов, пришедших на вход схемы, т. е. пропорционально интенсивности рассеянного излучения и, следовательно, толпщпе измеряемого стекла. Ошибка измерения таким прибором составляет 1-2%. [c.203]

Введем волны напряжения, рассматривая одномерную задачу о волнах сжатия в тонком упругом стержне (рис. 11.1). В этом простом примере будем рассматривать импульс напряжений интенсивности —а, движущийся слева направо вдоль стержня со скоростью Со- За время й1 фронт волны продвинется на расстояние йх = СоМ и элемент массы рАйх приобретет скорость V при действии импульса давления. Здесь р — плотность материала, А — площадь поперечного сечения стержня. Закон сохранения количества движения для элемента стержня имеет вид [c.386]

Для реализуемого в одновибраторе процесса перезарядки кон денсатора (вследствие подведения к нему напряжения пи тания обратной полярности) характерно более интенсивное снижение напряжения на конденсаторе по сравнению с режимом обычной его разрядки (см. рис. 11). Благодаря этому при и с= 0,5 В из -менение напряжения в процессе перезарядки конденсатора происходит достат очно интенсивно. Поэтому можно сделать допущение о том, что окончание импульса на выходе одновибратора соответствует перезарядке конденсатора не до уровня 0,3 — 0,5 В, а до напряжения, равного нулю. При таком допущении продолжитель -ность импульса одновибр атора [c.40]

Таким образом, методом осреднения мы получили уравнения импульса, притока тепла фаз, а также уравнения момента импульса и энергии их пульсационного (мелкомасштабного) движения. В отличие от феноменологического подхода гл. 1, метод осреднения позволил последовательно учесть влияние мелкомасштабного движения фаз поверхностного натяжения и получить выражения для определения таких макроскопических характеристик, как тензор напряжений в фазах, интенсивности межфазного взаимодействия, потоки различных видов энергий и т. д. через значения микропараметров. Реализация этих выражений, приводящая к реологическим соотношениям теперь уже только между макропараметрами (которые можно называть явными реологическими соотношениями) и, как результат, к замыканию системы уравнений, должна производиться с учетом структуры и физических свойств фаз в смеси. И это есть основная проблема при моделировании гетерогенных сред. [c.87]

Наиболее изученным является хорошо известный эффект влияния однократной перегрузки на последующий рост трещины [11-22]. После приложения пиковой нагрузки трещина растет с меньшей скоростью, чем она была до этого. Одиночный импульс перегрузки приводит к сложной траектории движения трещины из-за ее пластического затупления и формирования зоны "вытягивания", которую характеризуют в общем случае изменением зависимости длины трещины от числа циклов нагружения (рис. 8.1). После достижения коэффициента интенсивности напряжения при перегрузке Kpeak происходит кратковременное ускорение трещины на участке 1-2, что рассматривается в качестве эффекта "задержанной задержки" (рис. 8.2). Трещина останавливается далее на участке 2-3. Затем происходит ускорение трещины на участке 3-4, и закономерность ее роста по мере увеличения числа циклов нагружения как бы восстанавливается до закономерности, которая была перед перегрузкой, но со смещением на величину Nq, характеризующую длительность задержки трещины. Эта же ситуация для СРТ описывается последовательностью событий по участкам AB-B - D-DE. После перегрузки материала может сразу происходить снижение СРТ на участке АВ, далее имеет [c.402]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...