Лоде параметр

Ламэ уравнение 106 Ларсона—Миллера способ Латунь 203, 209 Лоде параметр 106 [c.279]

Дальнейшее развитие теории И. И. Тарасенко видит в учете девиатора напряжений, характеризующегося параметром Надаи— Лоде (параметр вида девиатора). [c.75]

Лод параметром механизма понимают геометрические величины, определяющие размеры и взаимное положение отдельных элементов. Для определения погрешности Аг/д,. используют методы аналитический и геометрический. [c.56]

Рассмотрим далее параметр Лоде [c.52]

При наложении на напряженное состояние всестороннего растяжения или сжатия параметр Лоде не изменяется [c.52]

Круговые диаграммы Мора называются подобными, если их параметры Лоде одинаковы. [c.52]

Помимо ориентации трех главных осей тензора напряжений направляющий тензор определяет также вид напряженного состояния, т. е., например, параметр Лоде либо угол вида напряженного состояния ф. Действительно, для определения главных направлений направляющего тензора согласно (2.43) имеем систему уравнений [c.56]

Параметр Лоде, определяемый формулой (2.41), становится известным, как только найдены главные значения 5. [c.57]

Зная /з = 5,/ , определяем (k=l, 2, 3), ij и находим главные удлинения 6ft = eo+eA. Аналогично описанному выше вводится параметр Лоде [c.71]

Простое нагружение сопровождается возрастанием всех компонентов напряжений в данной точке пропорционально какому-то параметру, например, времени. Тогда и внешние нагрузки пропорциональны этому параметру (при внутреннем гидростатическом давлении на трубу). Форма тензора напряжений и его главные направления при простом нагружении все время сохраняются. Иногда для определения простого нагружения используют коэффициент Лоде и Надаи Ца, который при этом виде нагружения остается постоянным ( —1 1) [c.97]

Кроме углов вида в теории пластичности используются в тех же целях параметры Лоде [c.50]

Полученное здесь уравнение мгновенной поверхности текучести учитывает влияние напрян<енного состояния, предварительной пластической деформации и параметра Лоде м - Ь ас-смотрим два примера применения уравнения (48) к определению эффекта Баушингера. [c.63]

Таким образом, эффект Баушингера за порогом насыщения при лучевых путях нагружения является однозначной четной функцией параметра Лоде т. е. [c.65]

Результаты этих двух серий опытов убеждают нас в том, что эффект Баушингера практически является четной функцией параметра Лоде. Найдем теперь расчетные значения эффекта Баушингера для рассматриваемых путей нагружения, используя уравнение (62). Так как при прямом и обратном нагружениях остается в упругой области фиксированным и одинаковым по величине, то уравнение (62) примет вид [c.70]

При этом, если у данного начально изотропного материала эффект Баушингера отсутствует (X —1), то эти уравнения описывают мгновенную поверхность текучести изотропно упрочняющегося материала. К таким материалам могут относиться некоторые конструкционные пластические массы. Например по опытам В. М. Тарасова, проведенным в лаборатории, эффект Баушингера у винипласта при растяжении-сжатии практически отсутствует. Теорией изотропного упрочнения можно пользоваться и при малых деформациях, для которых эффект Баушингера близок к единице. Если у данного начально изотропного материала эффект Баушингера не зависит или мало зависит от параметра Лоде а, то эти уравнения будут описывать мгновенную поверхность текучести трансляционно-изотропно упрочняющегося материала, так как в этих случаях с возможным, но незначительным изменением формы этой поверхности можно пренебречь, К таким материалам с известным приближением можно отнести, например, сталь 3, сталь 20Х (гл, II, 16), Если для данного начально изотропного материала эффект Баушингера достаточно существенно зависит от параметра Лоде (сталь 30, 45), то эти уравнения будут описывать мгновенную поверхность текучести трансляционно упрочняющегося материала (гл. И, 12). В таких случаях необходимо учесть изменение формы мгновенной поверхности текучести,, например, путем введение в уравнение (71) коэффициента поперечного эффекта (гл. II, 17). [c.79]

Размеры мгновенной поверхности текучести и смещение ее центра определяются эффектом Баушингера, который в свою очередь до порога насыщения зависит от пластической деформации и от параметра Лоде [х, а за порогом насыщения—только от [А. [c.80]

Эффект Баушингера является четной, функцией параметра Лоде. Второй вывод получен для конечных участков пути нагружения и им не учитывается эффект запаздывания в зоне резкого поворота пути, где след запаздывания в зависимости от материала не превосходит (3 Ч- Ш) (13, стр. 20 ). [c.80]

Первое направление. Это направление представлено в работах [96, 103], где даны соответствующие обзоры. Работа [103] основана на обобщении принципа Мазинга ([103, стр. 39]) и на общей математической теории пластичности А. А. Ильюшина [3, 4]-, Работа [96] базируется на теории течения, где эффект Баушингера учитывается через смещение центра поверхности текучести, но не учитывается влияние параметра Лоде,на размеры мгновенной поверхности текучести и смещение ее центра. [c.96]

При вычислении параметров Лоде fig и довольно часто наблюдаются отклонения (хотя и не очень значительные) от условия 1Ло-У е этот вопрос рассмотрен в статье [12], где обоснованно утверждается, что нарушение равенства Цо -1 значительной мере можно объяснить погрешностями методики обработки результатов опытов (например, использованием условия несжимаемости). Перейдем к проверке расширенного постулата изотропии при сложном нагружении. [c.45]

В качестве меры влияния промежуточного главного напряжения на пластическое состояние часто используют параметр Лоде ц = (2ац — аг — ащ)/(01—стщ). Доказать, что параметр Лоде можно выразить через главные значения девиатора напряжений формулой Л = Ззи/ (51 — 5т). [c.264]

Доказать, что из уравнений Прандтля— Рейсса следует равенство параметра Лоде ц (см. задачу 8.3) и величины [c.267]

При каком значении я = (2ац — 01 — Ощ) / (о[ — ощ) ( г — параметр Лоде) критерии Треска и Мизеса совпадают [c.273]

Используя определение параметра Лоде (х (см. задачу 8.3) и критерий Мизеса, доказать, что а, — а, , = 20у/1/3 + л, . [c.276]

Значение параметра Лоде — Надаи ха определится как отношение длины отрезка N0 к длине отрезка NB [c.37]

Поскольку параметр Лоде — Надаи изменяется в пределах [c.100]

Проанализируем, как зависят эти составляющие от трех параметров —абсциссы центра наибольшей окружности Мора ( = 1/2(сг1 + сГз)), Г) —радиуса наибольшей окружности Мора (л = V2 (( 1 — ( з)) и [Ха — коэффициента Лоде (м.а = Го 2 —Ю/ П). определяющего относительное взаимное расположение точек пересечения окружностей Мора с осью ст. Зависимости СТо т и То, от , 1] и На в дальнейшем окажутся необходимыми (см. гл. УП1). Преобразуем формулы для Стокт и Токт, используя выражения для L 1] и jx,, [c.434]

В свою очередь комбинации значений и т) определяются коэффициентом Лоде (i[c.435]

Перейдем к сложному напряженному состоянию, ограничиваясь при этом лишь описанием доминирующих сдвиговых деформаций, протекающих при постоянстве объема материала. Об объемной полузучести полимерных материалов см. работу [16]. Составим сначала зависимость приращений вязкоупругих деформаций, вызванных отдельными импульсами компонентов девиа-тора напряжений, от величин этих импульсов. Положим, что приращение интенсивности вязкоупругих деформаций является функцией интенсивности импульса действительных напряжений и, в общем случае, параметра Лоде, а также отношения — ajoi, где 00 — среднее нормальное напряжение, иногда оказывающее определенное влияние на сдвиговую ползучесть. Имеем в общем виде [c.59]

Таким образом имеем, что эффект Баушингера данного металла до порога насыщения зависит как от величины предварй тельной. пластической деформации, так и от параметра Лоде, а за порогом насыщения зависит только от параметра Лоде. [c.58]

Таким образом, форкулы (43) и (44) учитывают влияние на-пряженного состояния, предварительной пластической деформации и значения параметра Лоде при определении радиуса мгновенной поверхности текучести. Аналогично обобщая фор мулы (33) и (34), получим выражение "для координат центра поверхности текучести в пространстве напряжений при лучевых путях нагружения до порога насыщения. [c.63]

На рис. 35 приведены опытные точки кривой изменения отношения к 0 ,1 в зависимости от л за порогом насыщения. Эти точки нанесены в предположении, что по крайней мере для начально изотропного материала эффект Баушингера за порогом насыщения является четной функцией параметра Лоде .. Как увидим ниже, это пр дположенке оправдывается опытом даже при более сложных путях нагружения. [c.65]

Уравнение (74) выражает концепцию трансляционно-изотропного упрочнения, в соответствии с которой поверхность текучести, сохраняя свою начальную форму, расширяется и смещается в направлении нагружёния. Уравнения пластичности, основанные на (74) и (76), дают удовлетворительные результаты при малых деформациях и монотонных нагружениях [32], но могут привести к неудовлетворительным результатам при знакопеременных нагружениях [96]. Уравнения пластичности, построенные на (74) и (77) или (78), дают качественно удовлетвори-тельные результаты и при знакопеременных нагружениях [96]. Во всех этих работах эффект Баушингера учитывается только через смещение центра поверхности текучести и принимается, что это смещение и размеры самой поверхности не зависят от параметра Лоде [а. Но эффект Баушингера определяет точку мгновенной поверхности, противоположную точке нагружения (гл. П, 1), т. е. определяет размеры поверхности текучести в направлении нагружения и, следовательно, положение ее [c.78]

По данным рис. 43, б можно построить девиаторное сечение предельной поверхности силикальцита при любом значении шаро-во1 6 теыаора. На рис. 4O, в для при гера показано сечение аркт= = 2и кИсм в форме, аналогичной рис. 40. По значениям параметра Лоде — Надаи, при которых проводились испытания, рассчитаны углы вида девиатора (Di = ar tg и построены соот- [c.107]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...