Переменный Среднее значение

Узкополосные процессы с переменным средним значением. [c.162]

С физической точки зрения установление равновесия в системе, состоящей из слабо взаимодействующий подсистем, происходит в два этапа сначала устанавливается частичное равновесие в подсистемах, которое затем медленно стремится к полному равновесию, если нет препятствующих факторов. Таким образом, при выборе соответствующей шкалы времени неравновесное состояние всей системы можно описать средними значениями медленных динамических переменных. Ими являются гамильтонианы подсистем числа частиц в подсистемах и, может быть, дополнительные динамические переменные, средние значения которых характеризуют частичное равновесие в подсистемах ). Наши дальнейшие рассуждения в равной мере относятся к классическим и квантовым системам. [c.102]

Отметим, что это — точный результат для произвольного набора базисных динамических переменных средние значения которых описывают неравновесное макроскопическое состояние системы. Если все эти переменные — интегралы движения, то все кинетические коэффициенты (2.3.46) равны нулю и, следовательно, термодинамическая энтропия не изменяется со временем. Этот случай соответствует тепловому равновесию. [c.112]

Эта формула служит основой для вычисления термодинамических функций Грина по теории возмущений и для построения диаграммной техники. Конечно, сама схема теории возмущений будет эффективна только в тех случаях, когда средние значения со статистическим оператором вычисляются достаточно просто. Конкретные правила теории возмущений определяются явным видом оператора энтропии, т. е. выбором базисных динамических переменных средние значения которых задают неравновесное состояние системы. [c.18]

В главе 2 первого тома было показано, что в общем случае кинетические коэффициенты выражаются через временные корреляционные функции микроскопических потоков, динамика которых описывается приведенным оператором Лиувилля. Этот оператор включает в себя проектирование на подпространство, ортогональное к подпространству базисных динамических переменных средние значения которых играют [c.35]

Как уже отмечалось, на достаточно грубой шкале времени макроскопическое состояние всей системы характеризуется значениями температур подсистем. Для того, чтобы построить соответствующий неравновесный статистический оператор, нужно сначала выбрать базисные динамические переменные, средние значения которых описывают такое состояние. В данном случае кажется разумным взять в качестве базисных динамических переменных гамильтонианы и Я . Тогда статистический оператор, описывающий частичное равновесие в подсистемах, запишется в виде [c.91]

Построим сначала вспомогательное квазиравновесное распределение Qq q,p,t), рассматривая 5 а — а) как основную динамическую переменную, среднее значение которой характеризует неравновесное состояние системы. Как обычно, найдем квазиравновесное распределение из условия максимума информационной энтропии при заданном среднем значении 5 а — а)У и при сохранении нормировки. Для этого ищем абсолютный экстремум функционала [c.220]

В главе 2 первого тома было показано, что, в принципе, неравновесный статистический оператор можно построить для любого набора базисных динамических переменных средние значения которых описывают процессы переноса в системе. В частности, на формальном уровне несложно включить средние потоки локальных переменных в набор наблюдаемых Р У и вывести соответствующую систему уравнений переноса [121]. Для линейных процессов расширение набора базисных динамических переменных можно обосновать в рамках вариационного принципа при вычислении ки- [c.280]

Возьмем массовые силы согласно уравнению (4.53) и сделаем предположение, что жидкость ньютоновская. Тогда уравнения подучат вид, аналогичный выражению (4.88), только будет заменено на т, а мгновенные значения переменных — средними значениями. Запишем окончательно преобразованные из условия <4.73) к виду (4.76) выражения [c.152]

Линеаризация переменной с использованием среднего значения температуры 0. Тогда для 0 можно получить следующее выражение [c.250]

Особый случай расчета тепловых процессов, который может быть выполнен только с использованием крупных ЭВМ, — расчет с учетом зависимости теплофизических характеристик металла от температуры. Достаточно обратиться к рис. 5.3 и 5.5, чтобы убедиться в том, что использование в расчетах средних значений ср, Я, и а, а также а (см. рис. 5.6) и Ь. зависящего от а, сопряжено со значительными неточностями, достигающими нередко десятков процентов от результата. Качественно картина тепловых процессов, рассчитанных при переменных теплофизических свойствах, сохранится безусловно той же самой, что представлена в гл. 6 формулами, полученными при постоянных значениях теплофизических коэффициентов. Количественные результаты, получаемые по формулам, которые приведены в разд. И настоящего учебника, могут существенно отличаться от результатов, которые получены экспериментально. [c.202]

В стержне болта возникают переменные напряжения с амплитудой Цд и средним значением о [c.292]

Если величина N переменная, то в формулу (58) подставляют среднее значение ее по времени. Величина Qj определяется по формуле [c.651]

Наконец, рассмотрим звуковое поле в области пространства, неограниченной по своей длине и ограниченной по поперечному сечению волновой цуг конечной апертуры) вычислим среднее значение переменной части давления р в нем. В первом [c.359]

Решение. Обозначим координаты и импульсы единым символом z=(x, р). Пусть z = z[zq, t) — решение уравнений, порождаемых гамильтонианом Hq z). Среднее значение произвольной динамической переменной Л , (2) в равновесном состоянии [c.282]

На практике часто приходится рассчитывать газовые потоки с переменными по сечению параметрами. В ряде случаев эти потоки можно рассматривать как одномерные с некоторыми средними значениями параметров в каждом сечении. При этом возникает задача об осреднении параметров газа в поперечном сечении неравномерного потока. [c.267]

Совокупность различных значений Li динамической переменной L, полученных в результате ее измерения у системы с волновой функцией ijj, представляет собой статистический коллектив,, или квантовый ансамбль, величины L. В этом статистическом ансамбле и определяются средние значения (L) измеряемой величины. [c.189]

Средние значения любых динамических переменных в состоянии ti(q) можно вычислить теоретически, исходя из физического смысла волновой функции. Действительно, поскольку квадрат волновой функции в координатном представлении i))(q) = определяет плотность вероятности.обнаружения частиц системы в соответствующих точках пространства, то [c.189]

Очевидно, что среднее значение динамической переменной L у систем такого ансамбля определяется формулой [c.191]

Среднее значение динамической переменной системы в смешанном ансамбле (11.29) определяется, как и среднее значение (11.24) у системы по общей с термостатом волновой функции Ч (х, q), той же матрицей плотности (11.25), записываемой теперь в виде (11.30). [c.193]

Приближенно политропический процесс с переменным показателем политропы может быть представлен в виде совокупности некоторого числа последовательных политропических процессов, в каждом из которых теплоемкость имеет постоянное значение, равное среднему значению теплоемкости процесса на данном участке, а 1п р, — 1п р. [c.180]

Обозначим переменную температуру Т жидкости через То -ф , где То — некоторое среднее значение температуры, а величина 0 мала по сравнению с То- Плотность жидкости соответственно р = ро + р, причем вследствие малости [c.450]

Используя (7.48), можно рассчитать средний квадрат флуктуаций произвольной функции переменных г/, , ф=ф ( /< ). Поскольку отклонения от средних значений малы, имеем [c.156]

Между значениями флуктуирующей переменной у в различные моменты времени в общем случае существует статистическая взаимосвязь, корреляция. Это означает, что значение у в некоторый момент времени t влияет на вероятности ее значений в другой момент времени t. Временная корреляция значений флуктуирующей переменной у в различные моменты времени может быть охарактеризована средним значением произведения величины у в моменты времени t и t [c.180]

Пусть в момент времени t = Q рассматриваемая флуктуирующая переменная имела значение у. Используя функцию условной плотности вероятности флуктуаций у у, t), среднее значение флуктуирующей переменной в момент времени t, y t) можно записать в виде [c.185]

Полезно указать средние значения требуемого коэффициента запаса устойчивости. Можно в качестве дополнения рассказать учащимся, что общий коэффициент запаса есть произведение двух частных коэффициентов общего [щ] и специального [иг]. Второй из них отражает статистические закономерности, связанные со случайными эксцентриситетами и начальной кривизной стержня. Величина [ г] переменна (является функцией гибкости) и достигает максимума [п2]=1,4 при гибкости, равной предельной. [c.192]

Вычисление средних значений динамических переменных. В теории вероятностей среднее значение величины (А), принимающей значения Х (п = 1, 2,. ..) с вероятностями а , вычисляется по формуле [c.110]

Это правило может быть обобщено среднее значение динамической переменной, представляемой оператором А, в состоянии, характеризуемом волновой функцией Ч, задается формулой [c.110]

Как вычисляются средние значения динамических переменных [c.116]

Дифференцирование операторов по времени, скобки Пуассона. С течением времени средние значения динамических переменных, вообще говоря, изменяются. Дифференцируя обе части равенства [c.122]

Таким образом, производная от среднего значения динамической переменной представлена как среднее значение от некоторого оператора. Естественно этот последний оператор принять за определение производной от оператора динамической переменной. Обозначая производную от оператора А символом с1Л/с1/, па основании (19.6) можно написать [c.123]

Оперативные одновходовые моноблочные ЗУ наиболее распространены в микро-, мини-ЭВМ и ЭВМ средней производительности. Для повышения быстродействия ОЗУ в ЭВМ высокой производительности используют од-иовходовые многоблочные секционные ЗУ. Степень расслоения (совмещения) обращений к отдельным блокам памяти характеризуется коэффициентом расслоения К с (переменной величиной, изменяющейся во времени от 1 до числа независимых блоков в ЗУ), численно равным количеству одновременных обращений к ОЗУ. Среднее значение Крс зависит от количества блоков в ЗУ и характера задач. Для ОЗУ, содержащего четыре независимых блока, Крс = 1,7... 4,2. Многовходовые многоблочные ОЗУ используются в многопроцессорных ВС. [c.27]

Нагрев и охлаждение металлов вызывают изменение линейных размеров тела и его объема. Эта зависимость выражается через функцию свободных объемных изменений а, вызванных термическим воздействием и структурными или фазовыми превращениями. Часто эту величину а называют коэффициентом линейного расширения. Значения коэффициентов а в условиях сварки следует определять дилатометрическим измерением. При этом на образце воспроизводят сварочный термический цикл и измеряют свободную температурную деформацию ёсв на незакрепленном образце. Текущее значение коэффициента а представляют как тангенс угла наклона касательной к дилатометрической кривой дг в/дТ. В тех случаях, когда полученная зависимость Вс Т) значительно отклоняется от прямолинейного закона, в расчет можно вводить среднее значение коэффициента ср = tg0 p, определяемое углом наклона прямой линии (рис. 11.6, кривая /). Если мгновенные значения а = дгс /дТ на стадиях нагрева и охлаждения существенно изменяются при изменении температуры, то целесообразно вводить в расчеты сварочных деформаций и напряжений переменные значения а, задавая функции а = а(Т) как для стадии нагрева, так и для стадии охлаждения. 4В [c.413]

Так как расстояние от точки контакта К ДО полюса зацепления W изменяется от biW до Wb , то потери на трение в зацеплении переменны. Поэтому при определении среднего значения КПД зубчатого зацепления следует учитывать средние потерн мощности за время нахождения в зацеплении пары зубьев, используя среднее значение расстояния точки контакта зубьев от полюса зацепления W, выраженное через основной шаг Р и торцовый коэ4тфициент перекрытия ва (см. гл. 10) [c.329]

Звуковое давление р — переменная часть давления, во зникающая при прохожлен 1н звуковой волны в среде. Распространяясь в среде, звуковая волна образует ее сгущения и разрежения, которые создаю добавочные изменения давления по отпонгению к его средним значениям в среде. [c.159]

В других случаях (р Ф onst) расчет камеры переменного сечения может быть проведен приближенно, если принять упрощающие предположения о законе изменения давления в камере. Так, иногда полагают, что давление изменяется по линейному закону в зависимости от площади сечения камеры, так что среднее значение давления р равно полусумме значений рг и рз в начальном и конечном сечениях. [c.512]

В квантовой механике можно говорить лишь о вероятности того или иного значения динамической переменной и о среднем значении динамической переменной, а не об ее определенном числовом значении в данный момент времени и изменении этого значения со временем. Поэтому классическое описание движения частицы и выражение динамических переменных в виде функций времени теряют смысл. Основные положения квантовой механики аксиоматически могут быть сформулированы в виде следующих четырех постулатов (более общая формулировка этих постулатов дана в 23). [c.110]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...