Численное решение нестационарного уравнения Шредингера

Численное решение нестационарного уравнения Шредингера 51 [c.57]

В простейшем случае основного состояния атома водорода в поле линейной поляризации речь идет о численном решении нестационарного уравнения Шредингера [c.57]

Одним из мощных методов для изучения взаимодействия атома с импульсным лазерным излучением является численное решение нестационарного уравнения Шредингера. При этом не требуется никаких предположений о величине интенсивности лазерного излучения и других его параметров. Большинство результатов получено для водородоподобных систем, где невозмущенный потенциал является кулоновским. В принципе требуется решать трехмерное уравнение Шредингера. В случае поля линейной поляризации расчет упрощается и сводится к решению двухмерного уравнения ГЦредингера. В одной из первых работ [2.35] использовалась цилиндрическая система координат. Затем были созданы численные коды для сферической системы координат [2.36]. [c.57]

Ответ на этот вопрос был получен в цикле работ, посвященных численному решению трехмерного нестационарного уравнения Шредингера для атома, возбужденного в изолированное циркулярное состояние [10.52, 0.57 10,58]. Исходное положение авторов этих работ состоит в том, что процесс ионизации атома при ш надо описывать в рамках приближения Крамерса-Хеннебергера (см. разд. 2.5). Именно, состояния атома, одетые полем , есть состояния в потенциале Крамерса-Хеннебергера, а процесс ионизации определяется гармониками этого потенциала где N — номер гармоники, а р, г — координаты цилиндрической системы координат в области фокусировки излучения с осью вдоль направления распространения электромагнитной волны. Эффект стабилизации процесса фотоионизации есть уменьшение вероятности перехода из связанного состояния в стационарном потенциале Крамерса-Хеннебергера в континуум. Эта вероятность пропорциональна квадрату модуля матричного элемента вида [c.278]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...