Радиационное торможение

Радиационное торможение электронов [c.233]

РАДИАЦИОННОЕ ТОРМОЖЕНИЕ ЭЛЕКТРОНОВ [c.233]

Радиационное торможение 233 Радиационный захват 287, 327 Радиоактивность искусственная 443 Радиоактивные семейства 104, 427 Радиоактивный распад 101 Радиочастотный метод 74 Радиус атомного ядра 50—54 Размножение нейтронов 374 Разрешенные а-переходы 137 [c.718]

Дифференциальное сечение радиационного торможения электронов в РЬ при [c.207]

Рассмотрим излучение электромагнитных волн зарядом, движущимся во внешнем электромагнитном поле. В основу рассмотрения положим уравнение Дирака-Лоренца (1938) для точечного электрона, записанное с учетом сил радиационного торможения [c.92]

Розенфельд считает, что в идеальном кристалле радиационное торможение отсутствует —потери компенсируются полностью когерентным излучением соседних диполей. Для неограниченного бесконечного кристалла это, видимо, справедливо [37, 38]. Вопрос о роли границы раздела изложен ниже. [c.122]

При быстром торможении заряженной частицы в электрическом поле атомного ядра испускается радиационное (или тормозное) излучение. Потери энергии на излучение (—— ) про- [c.233]

По данным задачи 12.20 найдите радиационный поток теплоты от перегретого ударного слоя к точке полного торможения сферического носка и сравните этот поток с конвективной теплопередачей. [c.673]

Рис. 10-1. Сравнение радиационного (/) и конвективного (2) тепловых потоков в точке торможения затупленного тела с радиусом R 4,6 м при различных скоростях полета V [Л. 10-1].

Результаты численных расчетов зависимости радиационного теплового потока от скорости полета космического аппарата с диаметром лобового щита 4,25 м на высоте Н— = 60 км для окрестности точки торможения описываются [Л. 10-10] зависимостью [c.291]

Концентрация молекул в высокотемпературном диссоциированном и частично ионизированном воздушном сжатом слое над поверхностью спускаемых аппаратов достаточно мала, и излучением в полосах можно пренебречь. В относительно холодном пограничном слое на поверхности аппарата будут присутствовать молекулы Оа, N2, N0, однако практически их наличие не оказывает влияния на радиационный тепловой поток в окрестности точки торможения, обусловленный континуальным сплошным) излучением (излучение в молекулярных полосах инородных компонент и продуктов разрушения может играть существенную роль, этот вопрос будет обсуждаться ниже). [c.292]

Иное дело при наличии внешнего излучения. Если коэффициенты поглощения вдуваемых паров и набегающего потока близки, то эффективность вдува весьма мала и связана лишь с некоторым утолщением низкотемпературной части сжатого слоя. На рис. 10-7 приведено сравнение эффективности вдува газообразных продуктов разрушения покрытия в части снижения конвективного и радиационного тепловых потоков на поверхности сферы радиусом 1 м, обте-294 каемой воздухом с температурой торможения 76=12 000 К. Свойства [c.294]

Напротив, большая часть поверхности заостренного аппарата, окруженная относительно холодным сжатым слоем, подвержена конвективному тепловому нагреву, и лишь в окрестности затупления, где температура газа близка к параметрам торможения, существует область совместного радиационно-конвективного теплового воздействия. Однако даже в этой области радиационный тепловой поток существенно меньше, чем у сегментального, поскольку толщина сжатого слоя определяется радиусом затупления. [c.307]

РАДИАЦИОННЫЕ ПОТЕРИ — энергия, теряемая заряж. частицей, движущейся в веществе, за счёт эл.-магн, излучения. Испускание фотонов обусловлено рассеянием частиц в кулоновском поле ядер. Кулоновское поле тормозит частицу, и она теряет часть энергии, излучая фотоны. Возникающее при этом излучение паз. тормозным, а сам процесс — радиац. торможением. [c.206]

Пример расчета. В данном разделе приводятся результаты расчета течения и теплообмена в канале МГД-генератора большой мощности с учетом радиационных процессов. Рассмотрим течение в канале с заданными геометрией и распределением электрического к.п.д. при постоянной температуре стенки и фарадеевском способе нагружения. В качестве граничных условий задавались расход рабочего тела, поток энтальпии торможения на входе и давление торможения на выходе. Температура стенки полагалась равной 2000 К. Для сравнения были рассчитаны два варианта, в одном из которых стенка считалась абсолютно черной, а в другой — селективно отражающей. Во втором варианте использовалась спектральная степень черноты стенки, представленная на рис. 3. Изменение площади поперечного сечения канала по его длине представлено на рис. 4 кривой 1. Форма поперечного сечения — квадрат. При расчетах радиационных характеристик канал отождествляется с конусом. Угол раскрытия этого конуса выбирался из условия, чтобы распределение площади поперечного сечения по длине хорошо аппроксимировало кривую 1 на рис. 4. Кроме того, на рис. 4 показано принятое в расчетах распределение индукции В магнитного поля по длине канала (кривая 2). [c.231]

РЕАКЦИЯ ИЗЛУЧЕНИЯ (радиационное трение, торможение излучением) — сила, действующая иа электрон (и вообще на заряженную частицу) со стороны вызванного им поля электромагнитного излучения. [c.383]

Если температура материала на поверхности выше, чем в середине тела, то влага будет перемещаться внутрь тела (период прогрева материала при конвективной и радиационной сушке) или будет происходить торможение продвижению влаги изнутри тела. При высокочастотной сушке, когда температура материала внутри тела больше, чем снаружи, влага будет продвигаться к поверхности. Величина термоградиентного коэф- [c.155]

Вход в плотные слои атмосферы должен происходить достаточно полого, чтобы торможение в атмосфере происходило не слишком быстро, иначе космонавт испытает гибельную перегрузку (в качестве предельного обычно принимается коэффициент перегрузки, равный 10 ). Поскольку орбиты кораблей-спутников из-за радиационной опасности располагаются невысоко, для перехода на траекторию снижения достаточно сообщить спускаемому аппарату с помощью тормозной двигательной установки слабый ракетный импульс в сторону, противоположную полету. Для этого необходима предварительная ориентация корабля. Советские корабли-спутники типа Восток перед включением бортовой двигательной установки ориентировались на солнечный свет. [c.120]

В условиях практической невесомости существуют внешние и внутренние силы, влияние которых в ряде случаев следует учитывать. Сюда относятся притяжение космических тел аэродинамическое сопротивление торможение, обусловленное корпускулярным и электрическим сопротивлением при солнечных вспышках и прохождении радиационных поясов силы, возникающие под влиянием взаимодействия электрического заряда ЛА с магнитными полями космических тел эффект светового давления силы, возникающие в результате вращения ЛА относительно его центра тяжести силы, внутренней гравитации между элементами летательного аппарата. [c.275]

Для учета селективности излучения и поглощения газа в ударном слое многие исследователи использовали ступенчатые модели с большим количеством ступеней (с малым шагом по длине волны). Показано, что совместный учет охлаждения ударного слоя излучением и селективного самопоглощения, в вакуумной ультрафиолетовой области при % <0,12 мкм снижает лучистый тепловой поток на порядок (см. рис. 16.6, кривая 4). Однако, если учесть вклад спектральных линий атомов, то это приводит к увеличению радиационного теплового потока на 30—40% (см. рис. 16.6, кривая 3). Здесь же нанесены результаты, полученные при решении системы уравнений ударного слоя (16.46). .. (16.48) с использованием метода парциальных характеристик для расчета лучистого потока и его дивергенции. Расчеты проводились в широком диапазоне граничных условий (скорости полета, полной энтальпии торможения, температуры) и радиуса затупления головной части летательного аппарата. Результаты расчета хорошо совпадают с данными других исследователей. [c.412]

Х.И. Найдите равновесную радиационную температуру стенки в окрестности точки полного торможения конического летательного аппарата, движущегося со скоростью Уоо=4000 м/сек на высоте Я= [c.402]

Х.13. Расчет необходимой толщины теплозащитного покрытия спускаемого аппарата связан с определением некоторых параметров внешнего обтекания. При этом необходимо найти температуру торможения Т за ударной волной и равновесную радиационную температуру воздуха на стенке. Заданными параметрами являются число Моо и высота полета Я, причем адиабатическая температура стенки Тг принимается вдоль траектории равной Т (за исключением начального участка атмосферы с высоким разрежением). Полученные таким образом результаты приведены на рис. З.Х.З. [c.676]

Торможение радиационное 41 Точность 333 Тропосфера 10 [c.548]

Известно много форм ироявления электромагнитного взаимодействия. Для заряженных частиц — кулоновское рассеяние, ионизационное то рможение, радиационное торможение, черен-ковское излучение для у-квантов — фотоэффект, эффект Комптона, образование электронно-позитронных пар, фотоядерные реакции. [c.202]

Большое разнообразие перечисленных процессов не позволяет рассматривать их все в одном месте. Ниже будут достаточно подробно описаны главные виды взаимодействия со средой заряженных частиц (ионизационное торможение, упругое рассеяние, радиационное торможение, черенковское излучение) и у-квантов (фотоэффект, эффект Комптона, образование элек-трон,но-П 031итронных пар), а также будет кратко охарактеризовано взаимодействие со средой иейтронов. [c.203]

Радиационное торможение высокоэнергетичных электронов является одной из причин возникновения электронно-фотонных ливней в космических лучах (см. 23, п. 3). [c.234]

Процесс образования электронно-позитронных пар, наряду с радиационным торможением электронов, является причиной возникновения электронно-фотонных ливней в космических лучах. Если Y-квант, возникающий в результате радиационного торможения электрона, имеет энергию Е- > 2ШеС , то он может образовать пару, электрон и позитрон которой снова создают у-кванты радиационного торможения и т. д. (рис. 90). Процесс нарастает лавинообразно до тех пор, пока не будет достигнута критическая энергия (см. 20). [c.252]

Существенную роль в потерях энергии легких заряженных частиц (электронов) играет также радиационное торможение. Сущность этого процесса заключается в том, что при рассеянии заряженной частицы кулоновоким полем ядра или электрона эта частица получает ускорение, что в соответствии с законами элект- [c.130]

Радиационное торможение электронов (тормозное излучение). Согласно классической теории любая заряженная частица. Рис. 55. Движение ча- Движущаяся с ускорением, должна излу-стйцы в поле ядра чать электромагнитные волны. Допустим, что частица с зарядом е, массой т и скоростью рс движется мимо ядра, обладающего массой М т<.М) и зарядом При рассеянии кулонов- [c.140]

В вакууме П. — стабильная частица. При движении в веществе П. участвует в процессах радиационного торможения в поле ядра и атомных электропов, ионизации атомов среды, многократного рассеяния при столкновении П. с электроном происходит процесс аннигиляции пары е+е с образованием у-кван-тов (как правило, двух), причем энергия пары переходит в апер1ию испущенных фотонов. При больших энергиях П. (/I mg ) фотопы испускаются преимущественно вперед и назад но отношению к направлению движения П. фотон, летящий вперед, приобретает почти всю энергию П., а летящий назад — анергию — Па. этом свойстве процесса аннигиляции основан один из методов получения монохроматич. пучков Y-квантов высокой энергии. [c.86]

Другим видом энергетических потерь заряженной частицы М, пролетающей через вещество, являются потери энергии иа тормозное излучение. Особенно велики эти потери для электронов больших энергий. Электрон, [фолетающий через вещество, испытывает сильное взаимодействие со стороны электрического поля атомных ядер вещества и претерневает отклонение. Так как заряд ядра Ze значительно больше заряда электрона, а масса электрона т очень мала по сравнению с массой ядра (Мдд 1836 т), то электрон испытывает резкое торможение в иоле ядра и при этом теряет значительную часть своей энергии, испуская квант (фотон) электромагнитного излучения. Эти потери энергии вследствие излучения называются радиационными потерями или потерями на тормозное излучение. Примером радиацнонного излучения электронов является рентгеновское излучение (имеющее сплошной спектр), возникающее прн бомбардировке антикатода рентгеновской трубки электронами. [c.28]

Другой неупругий электромагнитный процесс — тормозное (радиационное) излучение — возникает при быстром торможении заряженной частицы в электрическом поле атомного ядра. Потери энергии на тормозное излучение для частиц с равными зарядами обратно пропорциональны квадрату массы частицы. Поэтому тормозное излучение существенно только для легчайших заряженных частиц — электронов, для которых в первом приближении справедлива формула [c.255]

Рассмотрим термоприемник (авторы предложения Е. У. Репик и Л. Г. Шихов), показанный на рис. 9.5. Камера торможения образуется цилиндрическим насадком 1, надетым на державку термоприемника 2 из изоляционного материала, и имеет несколько вентиляционных отверстий. Чувствительный элемент 3, помещенный в центре камеры, представляет собой тонкостенный цилиндр из высокотеплопроводного металла с припаянными к нему термоэлектродами термопары 5 такое устройство способствует малой тепловой инерции, выравниванию температуры по нему и увеличению поверхности теплообмена. Концентричные экраны 4 уменьшают радиационный тепловой поток к корпусу термоприемника. Рассмотренная конструкция камеры торможения допускает отклонение направления газового Рис. 9.5. Термоприемник для изме- потока ОТ ее ОСИ на 20° без измерения температуры высокоскорост- нения показателей термоприем-.яого газового потока (/ т = 0,96- [c.178]

Формула Фирсова. В модели Фирсова [13], оказавшейся одной из наиболее плодотворных в радиационной физике, считается, что два столкнувшихся атома образуют как бы новый атом с Z = = + Z2, структура которого описывается далее в рамках квази-классического приближения Томаса — Ферми. В процессе столкновения (т. е. образования компаунд-атома, а затем его разрушения) между атомами происходит обмен электронами. В результате переноса электронами импульса возникает сила торможения, равная полному перенесенному импульсу [c.43]

Как и конвективный тепловой поток при ламинарном пограничном слое, радиационный тепловой поток на неразрушающейся поверхности достигает своего максимального значения в окрестности точки торможения. Поэтому подавляющее большинство опубликованных работ, посвященных лучисто-конвективному тепловому воздействию в высокотемпературном или высокоскоростном газовом потоке, относится именно к точке торможения затупленного тела. Немаловажно и то, что в этой области расчетные модели базируются на уравнениях, которые допускают ряд важных упрощений. Это прежде всего допущение о ламинар-ности течения в пограничном слое и, что особенно важно для анализа лучистого переноса тепла, допущение о том, что сжатый слой газа можно принять полубесконечным и плоскопараллельным. Условие симметрии течения относительно оси тела позволяет ввести в уравнения сохране- [c.287]

Важно также отметить, что расчеты для обоснования универсальности такого представления фактора радиационного о.хлаж-дения (высвечивания) проведены для несерого самопоглощающего газа при изменении произведения толщины сжатого слоя на давление торможения на несколько порядков. Тем самым показано, что изменение оптической толщины излучающего объема не приводит к нарушению установленной зависимости. [c.290]

Как правило, толщина легируемого слоя намного меньше толщины образца, и с хорошей степенью точности можно считать применимой схему плосконапряженного состояния поверхности. Имплантированный ион раздвигает соседние атомы появление радиационных дефектов (вакансий, между-узельных атомов) в большинстве металлов также приводит к напряжениям сжатия. Эпюра напряжений при небольших дозах легирования практически повторяет распределение легирующей примеси, однако рост напряжений ограничен пределом прочности материала. При увеличении дозы выше критической происходит сброс напряжений за счет пластического течения или хрупкого разрушения. Эпюра остаточных напряжений приобретает платообразный вид с постепенным выходом максимума на поверхность. С точностью до масштабного множителя эпюра напоминает распределение примеси при высоком уровне легирования, когда становятся существенными процессы распыления. Согласно оценкам для модели твердых сфер, внедряемых в сплошную среду [126], пластическое течение в ионно-имплантированном слое при легировании чистых металлов собственными ионами начинается при дозах порядка Ю —10 ион/см , т. е. при концентрации легирующей примеси, не превышающей десятых долей процента. Реальная картина значительно сложнее и требует учета возникающих при торможении ионов дефектов строения, места расположения внедренных ионов в кристаллической решетке, анизотропии констант упругости. Многочисленные экспериментальные данные по легированию сталей ионами азота указывают на начало роста твердости стали при дозе порядка 10ион/см . При этом концентрация примесных атомов слишком мала для образования вы сокопрочных выделений [c.90]

Затухание звука, как известно, может быть вызвано разными причинами. В чистых жидкостях основной причиной затухания являются потери за счет сдвиговой и объемной вязкости, а при больших интенсивностях — также рассеяние на дегазационных пузырьках, потери, связанные с возникновением кавитации, и т. д. В газах существенную роль помимо вязкости играет теплопроводность. Поскольку скорость акустического течения намного меньше скорости звука, эккартовское акустическое течение можно рассматривать ьак течение несжимаемой жидкости под действием градиента радиационного давления, вызванного затуханием в результате действия всех причин, в то время как торможение акустического потока обусловлено только сдвиговой вязкостью. Поэтому скорость потока определяется отношением всех диссшхатив-ных коэффициентов к сдвиговой вязкости [32]. Экспериментально ото, пожалуй, наиболее убедительно было показано по измерениям течений в аргоне [33], где объемная вязкость, как известно, равна нулю, а поглощение обусловлено только сдвиговой вязкостью и теплопроводностью. [c.233]

Необходимым требованием к проведению испытаний на надеж-нрЬть должен быть как можно более пол 1й учет факторов, воздействию, которых подвергаются изделия при эксплуатации. Однако в современной научно-технической литературе вопросы испытаний изделий на работоспособность и надежность освещаются в подавляю- щем большинстве на примерах однофакторных, реже двухфакторных экспериментов. Описание результатов испытаний изделий, при которых одновременно варьируются три фактора внешней среды, встречается в периодической литературе чрезвычайно редко. В то же время известно, что на изделия при эксплуатации одновременно влияют не один-два фактора, а значительно больше. Например, на ходовую часть и механизмы управления автомашин, автобусов, троллейбусов и других видов транспорта в процессе эксплуатации воздействуют следующие основные факторы внешней среды переменные, силовые нагрузки от перевозимых грузов (по всем трем осям пространства), вибрации от работающего двигателя и агрегатов, удары и вибрации вследствие неровностей дорожного рельефа, температура и влага окружающей среды, пыль, биологическая среда, песок и др. Элементы летательных аппаратов (самолетов, вертолетов, ракет) критичны к воздействию таких внешних и внутренних факторов, как силовые нагрузки в полете (старт, ускорение за счет работы двигателей, торможение), маневренные нагрузки (изменение скорости полета, траектории), аэродинамиче-. ские нагрузки, нагрузки от порывов ветра, вибрации в широком диапазоне амплитуд и частот от работающего двигателя и агрегатов, колебания питающих напряжений, температура, влага, вакуум, солнечная радиация, электромагнитные и радиационные поля, излучения и т. д. Уже из этих двух примеров (их можно привести большое число) видно, что количество одновременно действующих на изделие при эксплуатации факторов может быть значительно больше трех и достигать двенадцати—пятнадцати, а В отдельных случаях восемнадцати—двадцати [16]. Конечно, для того чтобы осуществить такой многофакторный эксперимент, нужно преодолеть ряд трудностей как теоретического, так и технического характера. [c.4]

Опыт использования подобных термоизмерителей позволяет сформулировать некоторые общие рекомендации относительно конструктивных и физических особенностей приемных преобразователей. Во-первых, в качестве чувствительных элементов могут применяться термопары или термометры сопротивления, если они обладают низкой теплоемкостью, обеспечивающей допустимую инерционность. Во-вторых, методические погрешности, вызванные теплоотводом и излучением, должны быть сведены к минимуму. Для уменьшения отвода тепла вдоль подводящих проводов, они должны на определенной длине I иметь температуру, равную температуре в камере торможения. Защитный радиационный экран, окружающий чувствительный элемент, должен быть изготовлен из материала с низкой теплопроводностью, а его поверхность должна обладать слабой испускательной способностью. Эффективность экранирования повышается при использовании нескольких экранов. В-третьих, применение округлых форм, впереди которых образуется сильный прямой скачок, способствует [c.210]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...