Радиационное торможение электрона

Радиационное торможение электронов [c.233]

РАДИАЦИОННОЕ ТОРМОЖЕНИЕ ЭЛЕКТРОНОВ [c.233]

Дифференциальное сечение радиационного торможения электронов в РЬ при [c.207]

Рассмотрим излучение электромагнитных волн зарядом, движущимся во внешнем электромагнитном поле. В основу рассмотрения положим уравнение Дирака-Лоренца (1938) для точечного электрона, записанное с учетом сил радиационного торможения [c.92]

РЕАКЦИЯ ИЗЛУЧЕНИЯ (радиационное трение, торможение излучением) — сила, действующая иа электрон (и вообще на заряженную частицу) со стороны вызванного им поля электромагнитного излучения. [c.383]

Процесс образования электронно-позитронных пар, наряду с радиационным торможением электронов, является причиной возникновения электронно-фотонных ливней в космических лучах. Если Y-квант, возникающий в результате радиационного торможения электрона, имеет энергию Е- > 2ШеС , то он может образовать пару, электрон и позитрон которой снова создают у-кванты радиационного торможения и т. д. (рис. 90). Процесс нарастает лавинообразно до тех пор, пока не будет достигнута критическая энергия (см. 20). [c.252]

Радиационное торможение электронов (тормозное излучение). Согласно классической теории любая заряженная частица. Рис. 55. Движение ча- Движущаяся с ускорением, должна излу-стйцы в поле ядра чать электромагнитные волны. Допустим, что частица с зарядом е, массой т и скоростью рс движется мимо ядра, обладающего массой М т<.М) и зарядом При рассеянии кулонов- [c.140]

Известно много форм ироявления электромагнитного взаимодействия. Для заряженных частиц — кулоновское рассеяние, ионизационное то рможение, радиационное торможение, черен-ковское излучение для у-квантов — фотоэффект, эффект Комптона, образование электронно-позитронных пар, фотоядерные реакции. [c.202]

Радиационное торможение высокоэнергетичных электронов является одной из причин возникновения электронно-фотонных ливней в космических лучах (см. 23, п. 3). [c.234]

Существенную роль в потерях энергии легких заряженных частиц (электронов) играет также радиационное торможение. Сущность этого процесса заключается в том, что при рассеянии заряженной частицы кулоновоким полем ядра или электрона эта частица получает ускорение, что в соответствии с законами элект- [c.130]

В вакууме П. — стабильная частица. При движении в веществе П. участвует в процессах радиационного торможения в поле ядра и атомных электропов, ионизации атомов среды, многократного рассеяния при столкновении П. с электроном происходит процесс аннигиляции пары е+е с образованием у-кван-тов (как правило, двух), причем энергия пары переходит в апер1ию испущенных фотонов. При больших энергиях П. (/I mg ) фотопы испускаются преимущественно вперед и назад но отношению к направлению движения П. фотон, летящий вперед, приобретает почти всю энергию П., а летящий назад — анергию — Па. этом свойстве процесса аннигиляции основан один из методов получения монохроматич. пучков Y-квантов высокой энергии. [c.86]

Другим видом энергетических потерь заряженной частицы М, пролетающей через вещество, являются потери энергии иа тормозное излучение. Особенно велики эти потери для электронов больших энергий. Электрон, [фолетающий через вещество, испытывает сильное взаимодействие со стороны электрического поля атомных ядер вещества и претерневает отклонение. Так как заряд ядра Ze значительно больше заряда электрона, а масса электрона т очень мала по сравнению с массой ядра (Мдд 1836 т), то электрон испытывает резкое торможение в иоле ядра и при этом теряет значительную часть своей энергии, испуская квант (фотон) электромагнитного излучения. Эти потери энергии вследствие излучения называются радиационными потерями или потерями на тормозное излучение. Примером радиацнонного излучения электронов является рентгеновское излучение (имеющее сплошной спектр), возникающее прн бомбардировке антикатода рентгеновской трубки электронами. [c.28]

Другой неупругий электромагнитный процесс — тормозное (радиационное) излучение — возникает при быстром торможении заряженной частицы в электрическом поле атомного ядра. Потери энергии на тормозное излучение для частиц с равными зарядами обратно пропорциональны квадрату массы частицы. Поэтому тормозное излучение существенно только для легчайших заряженных частиц — электронов, для которых в первом приближении справедлива формула [c.255]

Формула Фирсова. В модели Фирсова [13], оказавшейся одной из наиболее плодотворных в радиационной физике, считается, что два столкнувшихся атома образуют как бы новый атом с Z = = + Z2, структура которого описывается далее в рамках квази-классического приближения Томаса — Ферми. В процессе столкновения (т. е. образования компаунд-атома, а затем его разрушения) между атомами происходит обмен электронами. В результате переноса электронами импульса возникает сила торможения, равная полному перенесенному импульсу [c.43]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...