Ионизационное торможение

Изотопическая инвариантность 358 Изотопические мультиплеты 365 Изотопический спии 137—139, 362—364 Изотопическое пространство 138 Изотопы И, 84 Ионизационная камера 38 Ионизационное торможение 21—22 Искусственная радиоактивность 200, 212—214 [c.393]

ИОНИЗАЦИОННОЕ ТОРМОЖЕНИЕ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ [c.203]

Ионизационное торможение является главным механизмом потерь энергии при прохождении заряженной частицы через вещество. В этом механизме кинетическая энергия заряженной частицы тратится на возбуждение и ионизацию атомов среды, через которую она проходит. Спрашивается, от чего зависит величина ионизационных потерь и каков ионизационный пробег частицы, на котором она теряет всю свою энергию Для ответа на эти вопросы рассмотрим сначала элементарную схему взаимодействия заряженной частицы с одним электроном, а затем просуммируем эффект для всех электронов, мимо которых про летает частица. [c.203]

Ионизационное торможение заряженных частиц [c.207]

В процессе ионизационного торможения кинетическая энер- гия заряженной частицы идет на возбуждение и ионизацию атомов среды, через которую она движется. [c.227]

Электромагнитное взаимодействие нейтрона с электроном определяется величиной взаимодействия между их магнитными моментами. Но последнее настолько мало, что его энергия достигает потенциала ионизации атома (- 10 эв) лишь на расстояниях порядка 10 см. Таким образом, сечение ионизационного торможения нейтрона оказывается равным см , т. е. при- [c.239]

Одним из видов неупругого электромагнитного взаимодействия заряженных частиц с веществом является ионизационное торможение, при котором кинетическая энергия частицы тратится на возбуждение и ионизацию атомов среды. Величина удельной потери энергии на ионизацию не зависит от массы частицы, пропорциональна квадрату ее заряда и концентрации электронов в среде и обратно пропорциональна (в первом приближении) квадрату скорости частицы [c.255]

Это соображение представляется естественным, так как нейтроны должны испускаться из перегруженных ими осколков очень быстро — за время, значительно меньшее времени ионизационного торможения осколка. В связи с этим нейтроны будут испускаться движущимися осколками, т. е. во всяком случае их средняя энергия будет не меньше средней кинетической энергии осколков, приходящейся на один нуклон (0,5- 1 Мэе). [c.363]

Как известно, основным механизмом потерь энергии заряженной частицей в рассматриваемой области энергии является ионизационное торможение, при котором кинетическая энергия частицы расходуется на ионизацию и возбуждение атомов среды. При этом в одном акте ионизации заряженная частица теряет около 35 эв своей энергии. [c.436]

Процесс захвата [х -мезона происходит следующим образом. Благодаря ионизационному торможению ц -мезон быстро теряет свою скорость и, оказавшись вблизи ядра, захватывается им на одну из орбит, подобных тем, на которых вращаются электроны атома, с той только разницей, что радиусы мезонных орбит т [c.555]

Наблюдение многочисленных случаев распада я+-мезонов в фотоэмульсии показывает, что (я+— х+)-распад всегда происходит после остановки я+-мезона. Время ионизационного торможения я-мезона в эмульсии, как показывает подсчет, равно 10 " — 10 2 сек. Отсюда следует, что время жизни я-мезона значительно больше 10 " — 10 2 сек. Вместе с тем оно должно быть заметно меньше времени жизни ji-мезона ( 10 сек), так как изучение космических лучей показывает, что у поверхности земли имеется много [х-мезонов и относительно мало я-мезонов. [c.566]

Процесс захвата г -мезона происходит следующим образом. Благодаря ионизационному торможению (л -мезон быстро теряет свою скорость и, оказавшись вблизи ядра, захватывается им на одну из орбит, подобных тем, на которых находятся электроны атома, с той только разницей, что радиусы мезонных орбит в т /1Пе 200 раз меньше электронных. Такая система называется ц-мезоатомом она ведет себя аналогично обычному [c.116]

Ионизационное торможение заряженных частиц. При электромагнитном взаимодействии быстрых заряженных частиц с электронами вещества последние переходят в возбужденное состояние когда они остаются внутри атома, происходит возбуждение атома, и спектр этих состояний имеет дискретный характер в тех случаях, когда электроны вырываются из атома, их энергия может иметь любые значения, а атом при этом ионизуется. Увеличение энергии электрона происходит за счет кинетической энергии падающей частицы. В обоих случаях для краткости принято говорить, что энергия летящей частицы убывает вследствие ионизационных потерь. [c.131]

Механизм кулоновского взаимодействия частиц с ядрами в общих чертах тот же, что и при ионизационном торможении. Можно показать, что при пролете заряженной частицы через атом, в непосредственной близости от ядра, передача энергии ядру за счет кулоновских сил будет невелика. Несмотря на то что теперь [c.138]

Процесс захвата отрицательного мюона происходит следующим образом. Благодаря ионизационному торможению он быстро теряет свою скорость и, оказавшись вблизи ядра, захватывается им на одну из орбит, подобных тем, на которых находятся электроны атома, с той только разницей, что радиусы мюонных орбит в /Иц/те 200 раз меньше электронных. Такая система называется ц-атомом, она ведет себя аналогично обычному атому. Подобно электронам в атоме мюоны в ц-атоме могут переходить с одной орбиты на другую. При этом меняется энергетическое состояние системы. [c.172]

Наблюдение многочисленных случаев распада п " -мезонов в фотоэмульсии показывает, что (тс" — )-распад всегда происходит после остановки я " -мезона. Время ионизационного торможения л-мезона в эмульсии, как показывает подсчет, равно —12 с. Отсюда следует, что время жизни [c.215]

Основной частью полупроводникового счетчика является монокристалл величиной с небольшую монету. Кристалл обработан так, что он является с одной стороны донором, а с другой — акцептором с тонким (от сотен микрон до 5 мм) переходным слоем. Иначе говоря, кристалл представляет собой полупроводниковый диод. На кристалл подается электрическое напряжение, причем р-слой подсоединяется к отрицательному электроду (рис. 9.14). При таком знаке напряжения все носители оттягиваются от переходного слоя, так что диод заперт. Тока нет. Если же через переходный слой проходит быстрая заряженная частица, то образованные при торможении электроны и дырки оттягиваются к электродам, создавая электрический импульс, пропорциональный количеству ионов. Мы видим, что полупроводниковый счетчик работает как ионизационная [c.504]

Большое разнообразие перечисленных процессов не позволяет рассматривать их все в одном месте. Ниже будут достаточно подробно описаны главные виды взаимодействия со средой заряженных частиц (ионизационное торможение, упругое рассеяние, радиационное торможение, черенковское излучение) и у-квантов (фотоэффект, эффект Комптона, образование элек-трон,но-П 031итронных пар), а также будет кратко охарактеризовано взаимодействие со средой иейтронов. [c.203]

Электромагнитное взаимодействие в (100 - - 1000) раз слабее ядерного и происходит за время т сек. Переносчиками электромагнитного взаимодействия являются кванты электромагнитного излучения ( -лучи, рентгеновские лучи, фотоны). Примеры электромагнитных процессов ионизационное торможение, кулоиовское рассеяние, фотоэффект. [c.254]

При испускании нейтронов осколками нейтроны п преимущественно полетят в направлении двил<ения легкого и тял<елого осколков Од и От (так как время испускания мгновенных нейтронов долл<но быть меньше времени ионизационного торможения осколков и нейтроны будут вылетать из движущихся осколков), а при испускании нейтронов из делящегося ядра — в направлении, перпендикулярном движению осколков, так как наиболее вероятным местом вылета нейтронов является шейка делящегося ядра — область наибольшего возбул<дения ядра (рис. 163, а и б). [c.391]

Вторая особенность ядерных реакций под дейртвием заряженных частиц (с энергией 10 Мэе) связана с испытываемым ими интенсивным ионизационным торможением, из-за которого подавляющая часть заряженных частиц теряет свою кинетическую энергию, не испытав ядерного взаимодействия. [c.453]

Заряд Z гиперядер определяется по ионизации, время жизни т —сравнением с временем ионизационного торможения ядер, распадающихся на лету. Оказалось, что т для разных ги- [c.193]

Заряд Z гиперядра определяется по ионизации, время жизни X — сравнением с временем ионизационного торможения ядер, распадающихся на лету. Оказалось, что х для разных гиперядер заключено в интервале 10 <х< 10 ° с. Энергия распада Q определяется по кинетической энергии частиц распада, которая подсчитывается по формулам пробег — энергия (см. 110, п. 1). Среднее значение энергии Q для распадов, с вылетом я -мезона, равно примерно 40 МэВ. [c.292]

Известно много форм ироявления электромагнитного взаимодействия. Для заряженных частиц — кулоновское рассеяние, ионизационное то рможение, радиационное торможение, черен-ковское излучение для у-квантов — фотоэффект, эффект Комптона, образование электронно-позитронных пар, фотоядерные реакции. [c.202]

Реакция 1 была изучена при помощи двух ионизационных камер, позволивших регистрировать обе а-частицы, образующиеся при распаде возбужденного ядра 4Ве . При этом толщина литиевой мишени выбиралась такой, чтобы она была достаточно большой для полного торможения падающцх протонов и вместе с тем позволяла бы выходить из глубинных слоев образующимся а-частицам. [c.447]

Рентгеновы лучи, полученные при обычных условиях, неоднородны в отношении частоты колебаний э или длины волны X и представляют собой набор лучей с различными длинами волн. Такое рентгеновское излучение по аналогии с видимым белым светом называют белым рентгеновским излучением (спектр торможения). Спектральный состав белого рентгеновского излучения и интенсивность его при различных длинах волн, измеренная при помощи ионизационной камеры, показаны для различных напряжений на фиг. 2,5. [c.154]

Ионизационное охлаждение основано на использовании диссипативного характера сил торможения при ионизации вещества. Помещая на пути пучка ряд тонких мишеней и обеспечив надлежащую связь между разл. степенями свободы, можно обеспечить затухание по всем степеням свободы. Установившиеся значения разброса скоростей обусловлены рассеянием на ядрах вещества и флуктуациями ионизац. потерь. Для протонов и антипротонов применение метода существенно ограничивается из-за их сильного взаимодействия с ядрами вещества. Практич. реализации метод пока не получил. Можно ожидать, что он окажется аффективным для мюонных нучков. [c.518]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...