Образование электронно-позитронных пар

Эффективное сечение для образования электронно-позитронных пар дается следующими соотношениями в нерелятивистском случае [c.37]

Возбужденное ядро может перейти в состояние с меньшей энергией не только путем испускания у-фотона или выбрасывания какой-либо частицы, но и путем внутренней конверсии или конверсии с образованием электронно-позитронных пар. [c.258]

Другим видом внутренней конверсии является процесс внутренней конверсии с образованием электронно-позитронных пар. Это [c.260]

Экспериментальное изучение -у-лучей проводится при исследовании вторичных процессов, сопровождающих прохождение у-лучей через вещество фотоэффекта, эффекта Комптона и образования электронно-позитронных пар (см. 23). Во всех этих процессах возникают электроны, по величине и направлению импульса которых можно судить об энергии и направлении вызвавших их у-лучей. [c.168]

Образование электронно-позитронных пар [c.250]

При достаточно высокой энергии -кванта Е- > Eq), наряду с фотоэффектом и эффектом Комптона, может происходить третий вид взаимодействия у-т вантов с веществом — образование электронно-позитронных пар. Возможность такого процесса была обнаружена в 1928 г. Дираком в результате анализа релятивистского квантовомеханического уравнения для электрона (см. 75). [c.250]

При рассмотрении взаимодействия у-лучей со средой надо учитывать, все три процесса фотоэффект, эффект Комптона и образование электронно-позитронных пар. [c.252]

Из числа неупругих электромагнитных процессов для у-квантов в гл. IV рассмотрены фотоэффект и эффект образования электрон-позитронных пар. [c.256]

Процесс образования электрон-позитронной пары 7 Квантом записывается так [c.547]

Изучение энергетического спектра фотонной компоненты космического излучения привело к обнаружению характерного максимума при f 70 Мэе и тем самым показало, что в составе космических лучей имеются л °-мезоны. Поэтому в пластинках, облученных космическими лучами, обязательно должны наблюдаться случаи распада я -мезонов с последующим образованием электрон-позитронных пар [c.582]

Из всех перечисленных процессов экспериментально может быть обнаружена только заключительная стадия образования электрон-позитронных пар, так как ни л -мезон, ни -квант не оставляет следов, а О отстоит от пары на большом расстоянии — примерно 3 см [среднее расстояние, проходимое -у-квантом в эмульсии до образования (е+—е-)-пары, или длина конверсии]. Однако Рл(, 98 несложный анализ расположения пары [c.154]

Ослабление интенсивности рентгеновского излучения. ..обусловлено в основном двумя процессами фотоэлектрическим эффектом и комптоновским рассеянием. Для очень жестких рентгеновских лучей, у которых энергия не менее 1 МэВ, возможен третий процесс — образование электронно-позитронных пар. Так как для рентгенодефектоскопии изделий из пластмасс необходимо использовать мягкое рентгеновское излучение, то процесс образования пар в поглощении излучения играет незначительную роль. [c.101]

Очень жесткие лучи (свыше 1 Мэе) вызывают образование электронно-позитронных пар, на что расходуется дополнительная энергия. Удельная роль этого эффекта в общем ослаблении, учитываемая коэффициентом а, резко растет с дальнейшим повышением энергии излучения. [c.249]

ДОЛЖНЫ наблюдаться случаи распада л -мезонов с последующим образованием электрон-позитронных пар [c.228]

При энергиях яд. переходов, превышающих удвоенную энергию покоя эл-на (1,022 МэВ), может происходить К. в. с образованием электрон-позитронных пар (парная конверсия), вероятность к-рой растёт с ростом энергии и падает с увеличением мультипольности перехода (в отличие от К. в. на эл-нах атома). Спектры эл-нов и позитронов — непрерывные, [c.308]

Но если узлы на рис. 7.21 и им подобные реально существуют, то в вакууме возможны процессы типа изображенного на рис. 7.24, в которых из ничего рождается электронно-позитронная пара и фотон, которые некоторое время спустя ничем же и поглощаются. Проблема таких, как их называют, вакуумных петель до сих пор остается не решенной математической задачей. С одной стороны, как мы только что указывали, соответствующие этим петлям узлы вносят экспериментально наблюдаемый вклад в такие хорошо изученные явления, как комптон-эффект. С другой стороны, если бы в вакууме все время хаотически рождались и исчезали такого рода образования, то на них, например, происходило бы беспорядочное рассеяние света. Но свет, даже идущий от удаленных галактик, при прохождении через пустое пространство рассеяния явно не претерпевает. Однако, если вакуум представляет собой наинизшее энергетическое состояние, то рассеяние на нем свободных частиц запрещено законами сохранения. Исходя из этого, сейчас считают, что вакуумные петли ничем себя не проявляют в вакууме, но могут проявлять себя наблюдаемым образом, например, в присутствии внешних полей ). Наконец, именно сумма вакуумных петель приводит к отмеченному в 2, п. 10 и описываемому в 8, п. 15 явлению спонтанно нарушенной симметрии вакуума. [c.328]

Образование пар (рис. 14.7) представляет собой процесс, не имеющий аналогов в классической физике. Фотон, обладающий достаточно высокой энергией, может спонтанно (при этом по условию сохранения момента необходимо присутствие другого тела) превращаться в электрон-позитронную пару. Минимальная энергия фотона, необходимая для образования пары, соответствует удвоенной массе электрона, т. е. 1,02 МэВ. Если энергия фотона превышает это значение, избыточная энергия преобразуется в кинетическую энергию электрона и позитрона. [c.338]

М. с. применяются и для определения энергии жёстких 7-квантов, образующих электрон-позитронную пару е е+ в веществе (конверторе). При этом измеряются импульсы электрона и позитрона (см. Гамма-спектрометр). Такой М. с. характеризуется хорошим энергетич. разрешением, однако его светосила невелика, т. к. для получения высокого разрешения не-обходимо максимально уменьшить потери энергии частиц в конверторе. Конвертор должен быть тонким и вероятность образования е + е -пары мала ( 5—10%). [c.689]

При энергиях, превышающих 2т)ыс2 —200 Мэв т —масса 1-мезона), взаимодействие у-кванта с ядром приводит к образованию 1-мезонных пар ( i+ i ) — процесс вполне аналогичный рождению электрон-позитронной пары. [c.154]

Остановимся на трех важнейших процессах, возникающих при прохождении 7-фотонов через вещество, а именно на фотоэффекте на комптоновском рассеянии у-фотонов и на рождении пары легких частиц (электрон—позитрон) в поле атомного ядра. Помимо этих процессов, 7-фотоны высокой энергии могут вызывать и ряд других явлений ядерный фотоэффект, деление ядер, рассеяние и резонансное рассеяние на ядрах, образование пар в поле электронов и в поле излучения и др. [c.31]

По-видимому, аналогичную структуру нужно приписать и электрону вокруг центра электрона имеется система оболочек, образованных парами частиц и античастиц (фотонов, электронов — позитронов, пионов, нуклон-антинуклонов). Однако из-за малости [c.367]

Однако представление об эфире как о неподвижной среде, которая могла, следовательно, быть избранной в качестве системы отсчета, позволяя, таким образом, выделить абсолютное движение, пришло в противоречие с опытами (например, опыт Майкельсона, см. 131) и его нельзя было сохранить. Релятивистская электродинамика, пришедшая на смену электродинамике Лорентца (см. 131), вообще отказалась от представления об эфире, играющем роль материального носителя электромагнитных процессов. То обстоятельство, что свет (электромагнитное поле) и вещество представляют собой две различные формы материи, с особенной отчетливостью проявляется в превращениях кванта света в пару электрон — позитрон и обратно, в образовании светового кванта за счет объединения позитрона и электрона. [c.24]

Образование электронно-позитронных пар. С увеличением энергии у-фотоиов быстро уменьшается фотоэлектрическое поглощение, несколько медленне , но тоже уменьшается и комптоновскос поглощение (см. рис. 4). Начиная с энергии 1,02 Мэе и при больших ее значениях появляется новый процесс — образование пар частиц (электрон—позитрон). [c.36]

Это означает, что процесс образования электронно-позитронной пары может происходить только в присутствии какой-либо частицы, которая могла бы принять на себя импульс у-фотона. Такой частицей может быть атомное ядро с массой М и зарядом -j- Ze, или элек- [c.36]

Известно много форм ироявления электромагнитного взаимодействия. Для заряженных частиц — кулоновское рассеяние, ионизационное то рможение, радиационное торможение, черен-ковское излучение для у-квантов — фотоэффект, эффект Комптона, образование электронно-позитронных пар, фотоядерные реакции. [c.202]

Сечение образования электронна-позитронных пар в куло-новском поле электрона во много ( 10 ) раз меньше сечения И1Х образования в поле ядра, в особенности если сравнение производится при малых энергиях и [c.252]

Процесс образования электронно-позитронных пар, наряду с радиационным торможением электронов, является причиной возникновения электронно-фотонных ливней в космических лучах. Если Y-квант, возникающий в результате радиационного торможения электрона, имеет энергию Е- > 2ШеС , то он может образовать пару, электрон и позитрон которой снова создают у-кванты радиационного торможения и т. д. (рис. 90). Процесс нарастает лавинообразно до тех пор, пока не будет достигнута критическая энергия (см. 20). [c.252]

Для правильного описания взаимодействия -лучей со сре дой надо учитывать все процессы эффект Комптона, фотоэффект и эффект образования электрон-позитронных пар (а также ядерные реакции под действием уквантов). [c.256]

Из всех перечисленных процессов экспериментально может быть обнаружена только заключительная стадия образования электрон-позитронных пар, так как ни я -мезон, ни -квант не оставляют следов, а О отстоит от пары на большом расстоянии— примерно 3 см [среднее расстояние, проходимое у-квантом в эмульсии до образования (е+ — е )-пары, или длина конверсии]. Однако несложный анализ расположения пары позволяет найти предполагаемое место рождения я -мезона. Анализ заключается в том, что для большого числа случаев распада я°-мезонэ измеряется величина г, равная расстоянию от биссектрисы угла, образованного следами пары, до ближайшей звезды, мимо которой проходит биссектриса. Легко видеть, что величина г зависит от времени жизни я°-мезона. Так, например, если бы время жизни я°-мезона было равно нулю, то во всех случаях величина г также равнялась бы нулю и биссектриса угла между следами пары проходила бы через центр звезды О. [c.582]

При энергиях переходов /i о), прсяышаЕощнх удвоенную энергию покоя электрона (Й со 2тс = 1,022 МэВ, т — масса электрона), может происходить образование электрон-позитронных пар (парная к о н в е р-с и я), вероятность к-рой в отличие от К. в. на электронах атома растет с ростом эиергии fi(n ш падает с увеличением мультипольности перехода L. Спектры электронов и позитронов непрерывные, причём суммарная ки-нетпч. энергия электрона и позитрона равна Ti(D 2m (см. Рождение пар). [c.436]

Образование электрон-позитронных пар — процесс, который может происходить в поле ядра или другой частицы при энергиях у-квантов Еу 2теС . [c.131]

Прежде всего в ядерных реакциях имеет место закон сохранения электрического заряда. Полный электрический заряд (точнее, Q Ne —Ne ) ядра А и частицы а всегда равняется полному заряду продуктов реакции В -г Ь, ни в одной из наблюдавшихся реакций не отмечено нарушения этого положения. В процессе реакции возможно превращение протона в нейтрон (или наоборот), но при этом обязательно возникает позитрон или положительный мезон или же исчезает электрон. Образование электронно-иозитронных пар также подтверждает высказанное правило. При записи ядерных реакций формально это выражается в том, что суммы нижних индексов, выражаюш,их порядковый номер — заряд ядра и частицы,— в правой и левой частях уравнения ядерной реакции должны быть равны (см. реакции VH.2 и УП.З). [c.265]

Если при эл.-магн. переходе в ядре образование реального фотона запрещено законом сохранения полного момента, то такой переход происходят только за счет процесса конеерсии внутренней у-кванта или (при достаточно большой энергии) за счёт конверсии у-кван-та в электрон-позитронную пару (парная конверсия). [c.399]

Рождение электронно-позитронных пар. При достаточно большой энергии у-К ванта становится возможным процесс образования пары, когда в одном акте возникают одновременно электрон и по-зитро,н (рис. 64). Этот процесс, в котором проявляется квантовая природа явления, идет в поле какой-нибудь частицы, чаще всего ядра, и объяснить его можно, только пользуясь представлен.иями релятивистской квантовой механики. [c.150]

П. — античастица электрона. При классификации элементарных частиц П. относят к классу лептонов. Как и все лептопы, П. взаимодействуют с др. частицами только с помощью электромагнитного и слабого взаимодействия. Сила электромагнитных взаимодействий П. [тормозного излучения, фотообразования электрон-позитронной пары (см. Пар образование) и др.] характеризуется постоянной тонкой структуры а = е-// с 1/137. Слабые взаимодействия, пред-ставляюпще в осповпом процессы распада типа распада мюона р -> е+ 4- V -f- v, характеризуются эффективной безразмерной константой связи, равной но порядку величины [c.86]

Температура звезды белого карлика столь высока, что при электрои-электроиных столкновениях возможно образование электрон-позитроиных пар. Эти пары в свою очередь аннигилируют, превращаясь в кванты излучения. Следовательно, в равновесном состоянии должно присутствовать некоторое количество электрон-позитроиных пар и радиации. Мы пренебрегаем этими эффектами. Было сделано предположение, что при электрон-электронных, электрон-позитронных и фотон-фотонных столкновениях с заметной вероятностью могут испускаться также нейтрино. Это. ведет к интересным явлениям, поскольку нейтрино столь слабо взаимодействуют с веществом, что не могут оказаться в тепловом равновесии с остальной системой. Они просто покидают звезду и вызывают непрерывную утечку энергии [10]. Наша модель основана на пренебрежении всеми этими явлениями. [c.257]

Если не считать ядерных реакций под действием у учей (ядерного фотоэффекта), которые будут рассмотрены в гл. XI, то основными видами взаимодействия -лучей с веществом являются фотоэффект, эффект Комптона и образование электрон-но-позитронных пар. [c.240]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...